- •Введение
- •Термодинамические параметры состояния
- •2. Основные понятия и определения
- •Идеальный газ. Законы идеального газа
- •Закон Бойля – Мариотта
- •Закон Гей – Люссака
- •Закон Шарля
- •3. Уравнение состояния идеального газа
- •Закон Авогадро
- •Молярная масса
- •4. Уравнение менделеева – клапейрона
- •Уравнение состояния реальных газов
- •5. Газовые смеси
- •6. Первое начало термодинамики Теплота и работа
- •Принцип эквивалентности
- •7. Внутренняя энергия
- •Закон сохранения и превращения энергии
- •Формулировки первого начала термодинамики
- •Виды работ
- •Развернутое уравнение первого закона термодинамики и его частные выражения
- •Энтальпия
- •8. Теплоемкость газов
- •9. Анализ термодинамических процессов на основании I начала термодинамики Понятие об энтропии
- •Схемы распределения энергии
- •Изотермический процесс
- •Адиабатный процесс
- •10. Политропные процессы
- •Группы политропных процессов
- •Способы определения n
- •Связь между n и с
- •11. Второе начало термодинамики Односторонность протекания самопроизвольных процессов
- •Формулировки второго начала термодинамики
- •Выражение первого закона термодинамики для циклов
- •Термический коэффициент полезного действия прямого цикла
- •12. Цикл карно
- •Термодинамическая шкала температур
- •Математическое выражение второго закона термодинамики
- •Критика учения о «тепловой смерти вселенной»
- •13. Термодинамика потока газа. Основные понятия и уравнения гидрогазодинамики
- •Уравнение неразрывности
- •Уравнение энергии – уравнение первого закона термодинамики
- •Уравнение состояния идеального газа
- •Уравнение импульса
- •Располагаемая работа газа в потоке
- •Скорость звука и критические параметры
- •14. Скорость и расход газа при течении. Истечение из сужающихся сопел
- •Переход через скорость звука. Сопло Лаваля
- •После подстановки значения скорости потока в последнее уравнение получим .
- •Истечение при наличии трения
- •Дросселирование газа
- •15. Термодинамика химических процессов
- •Термохимические процессы
- •Первый закон термодинамики применительно к химическим процессам
- •Закон Гесса
- •Второй закон термодинамики
- •Тепловой закон Нернста
- •16. Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания
- •Цикл со смешанным подводом тепла
- •Цикл с подводом тепла при постоянном объеме
- •Цикл с подводом тепла при постоянном давлении
- •Сравнение циклов поршневых двс
- •Сравнение по условию .
- •Сравнение по условию
- •17. Циклы компрессоров
- •Многоступенчатые компрессоры
- •Центробежный компрессор
- •Осевой компрессор
- •18. Циклы газотурбинных установок
- •Регенеративные циклы
- •19. Циклы паросиловых установок
- •Цикл Карно для водяного пара
- •Цикл Ренкина
- •Цикл с промежуточным перегревом пара
- •Регенеративный цикл
- •Бинарные циклы
- •Цикл парогазовой установки
- •Теплофикационный цикл
- •20. Циклы холодильных установок
- •Цикл воздушной холодильной машины
- •Цикл парокомпрессорной холодильной машины
- •Цикл теплового насоса
- •Детандеры
- •21. Реактивные двигатели
- •Цикл ПуВрд
- •Цикл трд
- •22. Ракетные двигатели
- •Цикл рдтт
- •Цикл жрд
- •Цикл ярд
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Оглавление
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
Цикл с подводом тепла при постоянном объеме
Называется еще цикл Отто, является теоретическим циклом двигателей с низкой степенью сжатия. Многочисленный класс карбюраторных и газовых двигателей, нашедших широкое распространение в установках на самолетах, автомобилях, на катерах и мотолодках, в маломощных стационарных установках (например, для приведения в действие небольших электродвигателей и т.п.). Впервые построен немецким изобретателем Н.А. Отто в 1876 г. (топливо – горючий газ), а сам цикл был предложен еще в 1862 г. Бо де Роше. В 1879 г. И. С. Костович впервые построил карбюраторный ДВС на легком жидком топливе.
Отличие этого рабочего процесса, идеальный цикл которого изображен на рисунке 16.5, от рабочего процесса двигателя, рассмотренного выше, состоит в следующем:
а) в цилиндр засасывается не воздух, а горючая смесь, состоящая из топлива и воздуха (или из горючего газа и воздуха);
б ) процесс сжатия 1-2 горючей смеси доводится до меньшего давления, поскольку двигатель работает с меньшей степенью сжатия ( ), и вследствие этого называется работающим с низкой степенью сжатия;
Рис. 16.5. Рабочий процесс
в) вследствие малой в конце процесса сжатия не достигается температура, при которой происходит самовоспламенение горючей смеси; это обусловлено тем, что если в этом двигателе принять для слишком большое значение, то горючая смесь в результате чрезмерного повышения ее температуры может самовоспламениться до того, как поршень дойдет до в.м.т. Такое предварительное воспламенение горючей смеси обусловливает возникновение резких толчков двигателя, опасных для его работы;
г) процесс подвода тепла и увеличения давления происходит в результате зажигания смеси пропускаемой через нее электрической искрой (свеча), что приводит к практически мгновенному сгоранию ее, которому соответствует изохора 2-3;
д) процесс изобарного расширения отсутствует и продукты сгорания от состояния, отображенного на рисунках точкой 3, начинают расширяться (в идеале адиабатно) до состояния, отображаемого на диаграммах точкой 4, после чего следует открытие клапана 5 и выпуск в атмосферу продуктов сгорания. После этого процессы цикла возобновляются.
В данном случае объемы и совпадают и поэтому .
Для определения характерных точек цикла служат те же уравнения, что и для предыдущего цикла при тех же буквенных обозначениях. Поскольку для данного цикла уравнения (16.16) и (16.17) приобретают соответственно вид
и , (16.19)
и . (16.20)
Тепло в цикле подводится только в изохорном процессе 2-3, сообразно с чем количество его выражается уравнением
, (16.21)
и на рисунке 16.5 изображается площадью 2 – 3 – 3' - 1'.
Количество отведенного тепла определяется по той же формуле, что и в случае цикла Тринклера.
Для определения работы цикла следует поступить также, как и в предыдущем случае.
Термический к.п.д. цикла можно определить, если в уравнении (16.18) положить . Тогда получаем
. (16.22)
Рис. 16.6. Зависимость от и k
Из формулы видно, что цикла тем больше, чем выше степень сжатия и показатель адиабаты k.
Зависимость от и k показана на рисунке 16.6. При малых значениях степени сжатия увеличение вызывает весьма существенное увеличение , тогда как при больших значениях (более 7) возрастание при увеличении оказывается незначительным.
Совершенствование ДВС происходит как раз в направлении увеличения с целью повышения . Если в начале 80-х годов прошлого века в конце сжатия составляло всего 2 – 2,5 бар, то в настоящее время оно достигает уже 6 – 12 бар, а - соответственно 5 – 9 для карбюраторных двигателей и 6 – 10 для газовых двигателей. Практически повышение в двигателях, работающих по циклу Отто, ограничивается температурой самовоспламенения сжимаемой в цилиндре рабочей смеси. Повышение температуры смеси, вызываемое адиабатическим сжатием, нагреванием от стенок цилиндра, а также от остаточных газов, при высоких могут привести к самовоспламенению смеси еще в процессе сжатия. Следствием этого будет возникновение большого усилия на поршень и другие детали кривошипно–шатунного механизма, что может привести к поломке двигателя, т.к. по линии З'-3 происходит сжатие сгоревшей смеси.
Рис. 16.7. Потери из-за самовоспламенения
Кроме того, создаются условия, когда скорость сгорания сильно возрастает, а процесс сгорания приближается к взрыву. Это явление называется детонацией, оно сопровождается мгновенным повышением давления, приводит к повреждению отдельных деталей, или даже аварии двигателя и резко снижает его экономичность, когда детонация возникает еще в процессе сжатия смеси.
Возникновение совершенно недопустимой детонации в значительной степени зависит от сорта применяемого топлива. Поэтому для различных топлив имеют различные предельные значения. Для того, чтобы сделать возможной работу двигателя с большими степенями сжатия, приходится идти на применение «бедных смесей», с большим избытком воздуха, а в некоторых случаях добавлять к топливу специальные вещества, называемые антидетонаторы (напр., тетраэтилсвинец), которые повышают детонационную стойкость топлива.
Увеличение цикла сдерживает относительно небольшое максимально допустимое значение температуры . Для обычных бензиновых и керосиновых двигателей во избежание преждевременного воспламенения смеси ; для газовых – до 8.
Рис. 16.8. Pv-диаграмма
Работа этого цикла может быть найдена по зависимости: или как разность работ расширения и сжатия
Иногда работу, полученную за цикл, выражают как произведение объема, описываемого поршнем , на так называемое среднеиндикаторное давление : . представляет собой условное постоянное давление, под действием которого поршень за один ход совершает работу, равную работе, получаемой за четыре такта (площадь abcd равна площади 1234 на рис. 16.8).