- •Введение
- •Термодинамические параметры состояния
- •2. Основные понятия и определения
- •Идеальный газ. Законы идеального газа
- •Закон Бойля – Мариотта
- •Закон Гей – Люссака
- •Закон Шарля
- •3. Уравнение состояния идеального газа
- •Закон Авогадро
- •Молярная масса
- •4. Уравнение менделеева – клапейрона
- •Уравнение состояния реальных газов
- •5. Газовые смеси
- •6. Первое начало термодинамики Теплота и работа
- •Принцип эквивалентности
- •7. Внутренняя энергия
- •Закон сохранения и превращения энергии
- •Формулировки первого начала термодинамики
- •Виды работ
- •Развернутое уравнение первого закона термодинамики и его частные выражения
- •Энтальпия
- •8. Теплоемкость газов
- •9. Анализ термодинамических процессов на основании I начала термодинамики Понятие об энтропии
- •Схемы распределения энергии
- •Изотермический процесс
- •Адиабатный процесс
- •10. Политропные процессы
- •Группы политропных процессов
- •Способы определения n
- •Связь между n и с
- •11. Второе начало термодинамики Односторонность протекания самопроизвольных процессов
- •Формулировки второго начала термодинамики
- •Выражение первого закона термодинамики для циклов
- •Термический коэффициент полезного действия прямого цикла
- •12. Цикл карно
- •Термодинамическая шкала температур
- •Математическое выражение второго закона термодинамики
- •Критика учения о «тепловой смерти вселенной»
- •13. Термодинамика потока газа. Основные понятия и уравнения гидрогазодинамики
- •Уравнение неразрывности
- •Уравнение энергии – уравнение первого закона термодинамики
- •Уравнение состояния идеального газа
- •Уравнение импульса
- •Располагаемая работа газа в потоке
- •Скорость звука и критические параметры
- •14. Скорость и расход газа при течении. Истечение из сужающихся сопел
- •Переход через скорость звука. Сопло Лаваля
- •После подстановки значения скорости потока в последнее уравнение получим .
- •Истечение при наличии трения
- •Дросселирование газа
- •15. Термодинамика химических процессов
- •Термохимические процессы
- •Первый закон термодинамики применительно к химическим процессам
- •Закон Гесса
- •Второй закон термодинамики
- •Тепловой закон Нернста
- •16. Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания
- •Цикл со смешанным подводом тепла
- •Цикл с подводом тепла при постоянном объеме
- •Цикл с подводом тепла при постоянном давлении
- •Сравнение циклов поршневых двс
- •Сравнение по условию .
- •Сравнение по условию
- •17. Циклы компрессоров
- •Многоступенчатые компрессоры
- •Центробежный компрессор
- •Осевой компрессор
- •18. Циклы газотурбинных установок
- •Регенеративные циклы
- •19. Циклы паросиловых установок
- •Цикл Карно для водяного пара
- •Цикл Ренкина
- •Цикл с промежуточным перегревом пара
- •Регенеративный цикл
- •Бинарные циклы
- •Цикл парогазовой установки
- •Теплофикационный цикл
- •20. Циклы холодильных установок
- •Цикл воздушной холодильной машины
- •Цикл парокомпрессорной холодильной машины
- •Цикл теплового насоса
- •Детандеры
- •21. Реактивные двигатели
- •Цикл ПуВрд
- •Цикл трд
- •22. Ракетные двигатели
- •Цикл рдтт
- •Цикл жрд
- •Цикл ярд
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Оглавление
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
Термодинамическая шкала температур
Из рассмотрения различных способов измерения температур следует, что температурные шкалы, устанавливаемые с помощью различных термометрических тел, не совпадают друг с другом, т.к. свойства каждого вещества по-разному изменяются в одном и том же интервале температур. Даже, если разделить столбик ртути между точками плавления льда 0С и кипения воды 100С на сто равных частей (шкала Цельсия), то, учитывая коэффициент расширения ртути от температуры, выясним, что одно и то же приращение длины столбика ртути будет соответствовать различным приращениям температур. Цена деления равномерной шкалы, построенной по различным термометрическим жидкостям, будет различной. Это же относится и к другим видам термометров: термометрам сопротивления, термопарам и т.д.
Исторически определение температуры возникло на основе использования идеального газа, для которого . Из реальных газов наиболее близким к идеальному является водород, но уравнение состояния для него в области низких температур, близких к абсолютному нулю, не будет справедливым.
Кельвин показал, что безупречное определение температуры, не зависящее от свойств того или иного вещества, можно установить, базируясь на цикле Карно. Будем проводить обратимые циклы Карно с некоторым (любым) термометрическим веществом, используя для этой цели достаточно большой набор нагревателей и холодильников.
При этом будем измерять количества тепла , полученные ТРТ от нагревателей, и отданные холодильникам.
На TS-диаграмме эти циклы изобразятся в виде прямоугольников, площади которых обозначим:
Рис. 12.4. TS-диаграмма
F1 = пл.A1B1BA
F2 = пл.A2B2BA
. . .
Fn = пл.AnBnBA
Но, согласно уравнению
,
F1 = q1, F2 = q2, … Fn = qn.
Следовательно, , , и т.д. и вообще
. Из уравнения для к.п.д. обратимого цикла Карно
следует , откуда или .
Итак, получаем - это равенство позволило Кельвину принять величину q за меру температуры, а формула позволяет по измеренным количествам тепла определить абсолютные температуры ТРТ машины Карно в процессе соприкосновения с нагревателями или с холодильниками, или абсолютные температуры нагревателей и холодильников. Справедливо для всех тел природы и для всех обратимых процессов и лишено всякой произвольности. Если же за единицу температуры или за абсолютный градус принять одну сотую разности температур таяния льда и кипения воды при нормальном атмосферном давлении, те получим все данные для точного определения абсолютной температуры. Построение термодинамической шкалы температур можно представить следующим образом. Пусть температуры цикла АВСД равны температуре кипения воды Тк и температуре таяния льда Тн.
Полагая, что в этом цикле в работу превращена теплота q, разобьем сеткой изотерм площадь цикла АВСД на 100 равных частей, чтобы в каждом цикле , тогда изотермы пройдут через 1. Также можно построить изотермы, лежащие ниже Тн . Наименьшая предельная температура Т0 = 0, при которой равен 1, принимается за начальную точку термодинамической шкалы температур.
Рис. 12.5. Построение термодинамической шкалы температур
Таким образом, если Тн = Т0 , тогда Т1 = Тк = Т0 + 100. Согласно , можно записать , где qк - количество теплоты, полученное обратимым циклом Карно от кипящей воды; qн - абсолютное количество теплоты, отданной в тем же цикле тающему льду.
Отсюда получаем , т.е. определение Т0 может быть произведено чисто калориметрическим путем – измерением (любым способом) отношения .
Если бы этот эксперимент был поставлен, то мы получили бы, что
. Тогда .
Для любой другой температуры имеем .
Отсюда .
Эмпирическая температура, отсчитываемая от точки таяния льда, будет или .
Такая шкала называется абсолютной термодинамической шкалой температур. По решению Международного комитета мер и весов признана основной. Этот способ определения температуры неисполним, поэтому им никто не пользовался, но в этом нет необходимости, т.к. она совпадает со шкалой, определяемой по идеальному газовому термометру. Главное ясно, что термодинамическая шкала температур реально существует, и экспериментально мы можем установить те или иные ее точки с доступной в настоящее время степенью точности.