Биокатализ / Эмануэль Н.М., Кнорре Д.Г. Курс химической кинетики [4ед., Высш. шк., 1984]
.pdfКлеточный эффект
Одной из особенностей реакций в растворах является наличие клеточного эффекта.Этот эффект состоит в том, что две частицы растворенного вещества, оказавшиеся вблизи друг от друга, как бы попадают в «клетку» из молекул растворителя (отсюда название клеточный эффект) и не могут сразу разойтись на значительное расстояние. Пока частицы находятся в клетке, существует повышенная вероятность их соударения и, следовательно, взаимодействия между ними.
Поскольку выход частиц из клетки затруднен в той же мере, как и попадание двух частиц в одну клетку, то среднее число соударений некоторой частицы А^ с частицами А2 не должно претерпевать существенных изменений по сравнению с числом соударений в газовой фазе. Поэтому большей частью клеточный эффект не оказывает существенного влияния на протекание процесса.
Однако в тех случаях, когда две способные к взаимодействию частицы образуются в одной клетке, в результате клеточного эффекта значительно повышается вероятность взаимодействия между ними. С такого рода процессами приходится встречаться при термическом и фотохимическом распаде ряда молекул на свободные радикалы.
Существование клеточного эффекта убедительно показано на примере распада перекиси ацетила. При этом по реакции
СН3 СО—О—О—СОСН„ -» 2СН3 СОб -> 2СН3 + 2СО2
образуются два свободных радикала СН3, которые могут либо рекомбинировать с образованием молекулы этана, либо отрывать атом Н от молекулы растворителя, давая СН4. Если в растворе присутствует хинон, то свободные радикалы СН3 могут также присоединяться к молекуле хинона, образуя сложные продукты превращения. Установлено, что при распаде перекиси ацетила в растворе добавление хинона приводит к снижению выхода СН4 и не влияет на выход С2Нв. Это означает, что молекулы С2Н6 образуются до того, как свободные радикалы получают возможность реагировать с хиноном, т. е. до выхода их из клетки, и, следовательно, образование С2Н6 есть результат клеточного эффекта.
При рассмотрении превращений свободных радикалов, образовавшихся в одной клетке, следует иметь в виду, что взаимная ориентация их электронных спинов не является случайной, как при соударении двух свободных радикалов. Если свободные радикалы образовались в результате термического распада валентно-насыщенной молекулы или в результате взаимодействия двух молекул, то их электронные спины будут ориентированы антипараллельно вследствие сохранения суммарного спина в ходе превращения. То же произойдет и при распаде молекулы, находящейся в синглетном электронно-возбужденном состоянии. В этих случаях и спиновое электронное состояние пары свободных радикалов в целом будет синглетным. Такая пара может легко, без нарушения спинового запрета, рекомбинировать или диспропорционировать. Наоборот,
171
если свободные радикалы образовались в результате распада молекулы, находившейся в триплетном возбужденном состоянии, то и состояние пары в целом будет триплетным и рекомбинация 65'дет затруднена *, свободные радикалы будут выходить из клетки и преимущественно будут образовываться продукты внеклеточного превращения.
Ситуация может, однако, измениться, если за время пребывания пары в клетке произойдет изменение спинового состояния одного из свободных радикалов. Если пара изначально находилась в синглетном состоянии, она перейдет в триплетное состояние, что сделает невозможной рекомбинацию. Наоборот, если пара, изначально находившаяся в триплетном состоянии, успеет до выхода свободных радикалов из клетки перейти в синглетное состояние, станет возможной рекомбинация (или диспропорционирование). Поэтому любые факторы, ускоряющие взаимные переходы между различными спиновыми состояниями пары свободных радикалов, будут влиять на соотношение продуктов внутриклеточного и внеклеточного превращения этих свободных радикалов
Одним из факторов, влияющих на такие переходы, является магнитное поле. Это может быть как внешнее магнитное поле, так и локальное магнитное поле, создаваемое расположенным вблизи неспаренного электрона парамагнитным ядром ('Н, 14С и т. п.).
Внешнее магнитное поле способствует взаимным переходам между синглетным и триплетным состояниями пары свободных радикалов, если отличаются ^-факторы неспаренных электронов, что в той или иной мере всегда имеет место в случае различных свободных радикалов. Например, при распаде перекиси бензоила
в толуоле образуются |
свободные |
радикалы |
С„Н5СОО и C0Hft: |
|
|
, -* 2C,H5C—6 |
|
0 |
0 |
О |
|
|
Cs H5 C-6-*C0 H5 -f-CO2 |
(III.100) |
6
Поскольку вторая реакция проходит в меньшей степени, чем первая, то внутриклеточная рекомбинация приводит в основном к исходной перекиси бензоила и фенилбензоату:
|
>С6 Н5 С-О-СС Н5 |
(III.101) |
6 |
О |
|
Свободные радикалы, выходящие из клетки, легко отрывают атомы Н от толуола с образованием свободных бензилов Св Н5 СН2 , которые далее рекомбинируют с образованием 1,2-дифенилэтана. В соответствии с изложенным найдено, что при фотосенсибилизированном
* Если продукт рекомбинации илидиспропорционирования имеет достаточно низкое по энергии возбужденное триплетное состояние, возможно образование возбужденной молекулы этого продукта,
172
разложении перекиси бензоила в толуоле, проходящем черезсинглетное возбужденное состояние, выход фенилбензоата падает, а выход дифенилэтана растет с увеличением магнитной индукции внешнего поля, способствующего переходу пары в не способное к рекомбинации триплетное состояние. Рассмотренный механизм влияния магнитного поля известен как Ag-механизм.
Существует и другой механизм влияния магнитного поля на соотношение продуктов превращения свободных радикалов, образовавшихся в клетке, —так называемый СТВ-механизм. В этом случае действие магнитного поля обусловлено его влиянием иа взаимодействие спинов неспаренных электронов с ядерными спинами (сверхтонкое взаимодействие, СТВ). Тео-
рия этого взаимодействия, |
которую |
|
о,з |
|
|
щ |
|
i,s дго |
|||||||
можно найти в специальных |
руко- |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
водствах |
по |
магнитным эффектам В |
Р и с - 53 - |
Соотношение |
продуктов |
||||||||||
|
|
|
|
|
^ г |
|
|
несимметричной |
и |
симметричной |
|||||
химических |
реакциях, |
показывает, |
рекомбинации свободных радикалов |
||||||||||||
что увеличение внешнего поля осла- |
(г) в реакции |
(< |
6':-,).2СНС1 с C4H,jLi |
||||||||||||
бляет ВЗаИМОДеЙСТВИе. ПОЭТОМУ Обу- |
как функция |
магнитной индукции |
|||||||||||||
словленные сверхтонким взаимодей- |
внешнего |
магнитного |
|
воля |
в (по |
||||||||||
|
|
|
г |
|
|
|
|
данным |
Подоплелоаа |
А. |
В., Саг |
||||
ствием переходы между синглетным |
д е е в а Р_ 3 ., Лешнной |
Т. в., Гри- |
|||||||||||||
и |
триплетпым |
состояниями |
пары |
шина |
Ю. А., |
Молпна ю. Н.) |
|||||||||
свободных |
радикалов |
замедляются |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
с |
увеличением |
магнитной |
индукции |
внешнего |
магнитного |
поля. |
|||||||||
В |
этом случае |
увеличение |
|
внешнего магнитного |
поля |
оказывает |
на взаимодействие свободных радикалов в клетке влияние, противоположное тому, которое имеет место при Д^-механизме. Каждый механизм преобладает в своем диапазоне значений магнитной индукции поля. Поэтому зависимость соотношения продуктов превращения внутри и вне клетки как функция магнитной индукции мбжет проходить через максимум. В качестве примера можно при-
вести реакцию бис-(пентафторфенил)-метилхлорида |
с бутиллитием: |
(C6 F5 )2 CHCI +.C4 He Li .-*• (Ce F6 )2 СН + к - С 4 Н 9 + |
LiCl |
На рис. 53 приведена зависимость отношения количества симметричных продуктов рекомбинации, которые могут образовываться только вне клетки, к количеству продукта несимметричной рекомбинации (C6 F5 )2 CH—С4 Н9 , который преимущественно образуется в клетке, от магнитной индукции внешнего поля. При низких значениях В доля последнего растет с ростом В. Это обусловлено СТВ-механизмом — магнитное поле ослабляет взаимодействие ядерных и электронных спинов, замедляет индуцируемый этим взаимодействием переход синглетного состояния пары свободных радикалов в триплетное, способствуя внутриклеточной рекомбинации. При больших значениях В основным путем воздействия магнитного поля на процессы в клетке становится Д^-механизм, стимулирующий переход между синглетным и триплетным состояниями, что затруд-
173
няет рекомбинацию внутри клетки, благоприятствуя выходу свободных радикалов из клетки.
Действие локального магнитного поля, создаваемого соседними ядрами, проявляется в существовании так называемого магнитного изотопного эффекта — влияние спина ядра на изотопный состав продуктов внутриклеточной рекомбинации и внеклеточных превращений. Например, при фотохимическом разложении дибензилкетона
СвН5СН2СОСН2С0НГ) +/iv -»- С„Н5СН2 + С„Н,СН2СО
которое проходит через триплетное возбужденное состояние кетона, рекомбинация в клетке запрещена. Поэтому пары свободных радикалов, образующиеся в клетке, преимущественно распадаются и образуются продукты внеклеточного превращения свободных радикалов. Однако та часть пар, которая в соответствии с содержанием в исходном кетоне тяжелого изотопа углерода имеет ядро "С вблизи одного из неспаренных электронов, обладает повышенной вероятностью перейти в синглетное состояние и рекомбинировать с образованием исходного кетона. Поэтому по мере фотохимического превращения происходит обогащение кетона изотопом углерода i 3 C, а продукты внеклеточных превращений обеднены этим изотопом.
Интересным явлением, связанным с особенностями взаимодействия свободных радикалов в клетке, является химическая поляризация ядер. Это явление нашло широкое применение при исследовании реакций свободных радикалов.
Качественно суть этого явления можно пояснить следующим образом. Если в составе по крайней мере одного из свободных радикалов, образовавшихся в клетке, имеется парамагнитное ядро, расположенное в достаточной близости от неспаренного электрона, то создаваемое этим ядром локальное магнитное поле будет оказывать существенное влияние на скорость взаимных переходов между синглетным и триплетным состояниями пары. При этом ядра в разных спиновых состояниях создают разное магнитное поле и по-разному влияют на скорость этих переходов. Поэтому соотношение продуктов внутриклеточного и внеклеточного превращений будет различным при разных спиновых состояниях ядер. В простейшем случае, если спин ядра равен 1/2, возможно два ядерных спиновых состояния. В результате одно из этих состояний будет преобладать в продуктах внутриклеточной рекомбинации или внутриклеточного диспропорционирования, а другое — в продуктах внеклеточных превращений свободных радикалов *. В магнитном поле, в том числе при записи спектров ЯМР, в одном из продуктов (или в одной группе продуктов) будут преобладать ядра со спинами, ориентированными по направлению магнитного поля, т. е. находящиеся на более низком энергетическом уровне, а в другом продукте (группе продуктов) — ядра, ориентированные против направления поля, т. е. находящиеся на более высоком энергетическом уровне. Таким образом, ядерные
* Теория показывает, что для проявления этого различия необходимо, чтобы ^-факторы рекомбипирующих свободных радикалов не были одинаковыми.
174
спины обоих продуктов будут поляризованы (имеют некоторую преимущественную ориентацию спинов). При наложении высокочастотного электромагнитного поля резонансной частоты первая
группа |
продуктов |
будет поглощать |
|
|
||||
радиоизлучение в большей степени, |
|
|
||||||
чем то же вещество в неполяризо- |
|
|
||||||
ванном |
состоянии |
с |
равновесным |
|
|
|||
распределением |
ориентации |
ядер- |
|
|
||||
ных спинов. Вторая группа продук- |
|
|
||||||
тов будет испускать радиоизлуче- |
|
|
||||||
ние |
резонансной частоты. Поэтому |
-4о |
,м.д. |
|||||
спектр |
ЯМР реакционной смеси |
|
|
|||||
для |
продуктов |
превращения |
сво- |
|
|
|||
бодных |
радикалов |
будет сущест- |
теТрахлорэтнлеие |
(по данным Шуль- |
||||
венно |
отличаться |
ОТ спектра |
тех |
мана, Бертранда, |
Гранта, Леилн, |
|||
же |
продуктов |
после |
окончания |
Уоллинга): |
Р е а к ц и и - |
|
/cHcSoV4H |
||
В качестве примера на рис.54 |
3 |
- t i - "с]с.нГ-cci |
= cci,s |
|
|
4 |
[ ' " C I C H C I |
||
приведен спектр ЯМР 13С (спектр |
|
4 |
- [ ' - " C I - C H . C I |
|
записан на природном содержании |
изотопа |
| 3 С, поэтому |
каждая |
частица имеет не более одного ядра 13С) продуктов разложения перекиси бензоила в тетрахлорэтилене. Распад перекиси происходит по схеме (III.100), и основным продуктом рекомбинации в клетке является фенилбензоат, образующийся по реакции (III.101). Выходящие из клетки свободные фенилы могут оторвать атом хлора от молекулы растворителя по реакции
С6Н5 +ССЬ=СС12->С6Н,С1+СС1=СС12
£6Н5 + СС1=СС1а-»-СвН5—СС1=СС12 и основными продуктами внеклеточного превращения свободных
фенилов являются хлорбензол и трихлорстирол. В соответствии с этим одна группа продуктов, в данном случае продукты рекомбинации — два изотопных изомера фенилбензоата, представлены интенсивными линиями поглощения, а продукты внеклеточного превращения, хлорбензол и трихлорстирол, представлены в спектре ЯМР 13С линиями эмиссии.
§ 10. КИНЕТИЧЕСКИЙ ИЗОТОПНЫЙ ЭФФЕКТ
Если в молекуле реагирующего вещества заменить какой-нибудь из атомов на его изотоп, то будет наблюдаться некоторое изменение его реакционной способности, выражающееся в изменении константы скорости реакции, —кинетический изотопный эффект.
Обычно кинетическим изотопным эффектом называют отношение константы скорости реакции частицы, содержащей легкий изотоп, к константе скорости реакции частицы, содержащей тяжелый изотоп.
Практически существенные изотопные эффекты наблюдаются лишь в случае замены атома водорода на дейтерий или тритии.
175
В этом случае скорости реакций для реагентов, содержащих разные |
|
|
|||||||
изотопы, могут отличаться в несколько раз. Для остальных элемен- |
|
|
|||||||
тов изотопные эффекты невелики и не превышают обычно нескольких |
|
|
|||||||
процентов. Поэтому в дальнейшем рассматривается только изотоп- |
|
|
|||||||
ный эффект |
водорода. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Пусть k}[ |
и ko |
— константы скорости |
реакций |
частиц |
А(,н> |
|
|
||
и A[D>, содержащих соответственно легкий и тяжелый изотоп. |
|
|
|||||||
Согласно основной формуле (III.12) теории |
переходного состояния |
|
|
||||||
|
|
h |
г { П ) . . f |
|
|
|
|
|
|
|
|
kT |
zt |
_ E'.. . |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 _ e |
RT |
|
|
|
|
|
Отсюда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
D |
|
|
|
|
|
l02 |
|
|
|
irk -^hn-' |
"' |
|
|
('"- |
|
> |
|
(для бимолекулярных и тримолекулярных |
реакций статистические |
|
|
||||||
суммы для других компонентов реакции, не различающихся по |
|
|
|||||||
своему изотопному составу, сокращаются). |
|
|
|
|
|
||||
Поступательные |
и вращательные |
статистические; суммы |
для |
|
|
||||
частиц, содержащих |
Н и D, в подавляющем большинстве случаев |
|
|
||||||
можно считать практически одинаковыми, так как относительное |
|
|
|||||||
изменение массы молекулы и ее моментов инерции при замене одного |
|
|
|||||||
из атомов на его изотоп, как правило, невелико. Например,, для |
|
|
|||||||
реакций |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
СН4+С1->-СН3 + НС1 |
|
|
|
|
|
||
|
|
CHaD+Cl-4-CHs+DCl |
|
|
|
|
|||
отношение поступательных статистических сумм составляет: |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
5. |
Г / .7 Г |
_ 0 |
|
|
|
Исключение составляют лишь реакции, идущие с участием молекул или атомов водорода. Например, для реакций типа
пренебрегая различием масс активированных комплексов, можно написать:
( г н ) п (Zl |
)п |
\го)Лг\ |
)„ |
В первом приближении можно считать, что все колебательные степени свободы частицы Ах сохраняются также в активированном
176
комплексе, за исключением одной, которая переходит в поступательное движение вдоль координаты реакции. Пусть частота, отвечающая этому колебанию, есть v, а частоты остальных колебании — Vj, v2, ..., vz. Если считать, что vf ~ v,, т. е. частоты колебаний при превращении исходной частицы в активированный комплекс изменяются незначительно, то
(z,),< гк
Следовательно, отношение колебательных статистических сумм равно
(гЙ)к(г<|0')к 1-ехр[-Ьн /(кГ)]
Если hv/kT ^> 1, то и числитель и знаменатель в правой части этого выражения близки к единице. В этом случае изотопный эффект равен
(за исключением реакций с участием атомов Н или молекул Н2). Если же частота v невелика или реакция идет при значительных температурах, то
|
|
|
i-expi-AvH/(krj] |
/ £'H'-£<D>\ |
|
||||
|
|
k |
l-exp[-/ivD /(kr)]e X pl |
RT |
J |
|
|||
й при hv/(kf) |
< ' l , |
когда |
можно принять, что [—hv/(kt)] |
« 1 — |
|||||
— hv/kT, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Если в |
ходе реакции |
разрывается |
связь R — Н, т. е. |
реакция |
|||||
идет |
по схеме |
|
R—H + X-t-R-H --X->R + H—X |
|
|
||||
|
: |
|
|
|
|
||||
|
|
|
R-0 + X^R...D...X-.R+D-X |
|
<1 П Л в 3 > |
||||
то vH |
и vD |
—соответственно |
частоты |
колебаний |
по связям R—Н |
||||
и R — D . Известно, что частота |
колебаний обратно |
пропорциональна |
|||||||
квадратному |
|
корню из приведенной массы колеблющихся |
частиц. |
||||||
Поэтому в случае |
реакции |
типа (III.103) |
|
|
Следовательно, при достаточно больших температурах или в случае малой частоты колебаний по связи R—Н для реакций типа (III.103) величина изотопного эффекта равна
477
Энергия активации, согласно определению (III.4), может быть представлена как разность нулевых ьнергий активированного комплекса и исходных частиц
|
|
Р |
рФ |
р |
|
|
|
|
|
|
|
а ~ |
о |
Oi |
|
|
|
|
|
или, выражая |
£ ^ и £п через |
частоты |
колебаний, |
|
|
||||
|
|
|
i |
|
|
|
|
|
|
где |
Е — высота |
потенциального |
барьера |
реакции. |
|
|
|||
|
Уравнение |
поверхности потенциальной |
энергии, |
а |
следова- |
||||
тельно, н высота потенциального |
барьера практически |
не зависят |
|||||||
от |
изотопного состава реагирующих |
частиц. Поэтому, |
считая, что |
||||||
все |
частоты в |
активированном |
комплексе |
и исходных |
частицах |
||||
vjr |
и vh за исключением частотьГколебания, |
переходящего в посту- |
пательное движение вдоль координаты реакции, попарно одинаковы, для частиц разного изотопного состава можно записать
Для реакций, сопровождающихся разрывом связи R—Н,
1 , ,
Изотопный эффект в таких реакциях равен, следовательно,
*,, |
1 —expf—/ivR H /(kr)l |
|
(Ш.Ю4) |
|
,ПJiVo,^iexP[°-15/'vRH/(^)], |
|
|
D |
I—cxp[— livRH/(V2kT)\ |
J |
|
и, аналогично, для трития |
|
|
|
*н |
I—ехр Г— /iv |
|
(111.105) |
|
|
|
Изотопный эффект может проявиться не только в различной реакционной способности молекул, отличающихся по своему изотопному составу, но и в различной реакционной способности эквивалентных атомов Н и D, находящихся в составе одной молекулы (например, различие в реакционной способности атомов Н и D в CHa D, QKS CH2 D). В этом случае сопоставляются процессы типа
+ X->-BD-H-X->-BD-!-HX |
|
+ X->-BH-D-X-*-BH+DX |
(111-106) |
При сопоставлении скоростей реакций (III.103) отличались лишь исходные состояния, а статистические суммы и нулевые энергии активированных комплексов для обеих сравниваемых реакций были идентичны. Для реакций (III.106), наоборот, исходные состояния идентичны, а активированные комплексы отличаются на одну связь,
178
т. е. на одну частоту колебаний и одну нулевую энергию. При этом (?Й)к __ (гвЬ)к _ 1-ехр[-/1Ув н /(кГ)] _
Для изотопного эффекта в этом случае получаются |
выражения, |
|||
идентичные (111.104) и (111.105), |
с тем |
отличием, что в них вместо |
||
vR n, Т. е. частоты |
разрываемой |
связи, |
входит частота |
VB H эквива- |
лентной ей связи, |
сохраняющейся в |
активированном |
комплексе. |
Из формул (111.104) и (111.105) следует, что изотопный эффект дейтерия и особенно трития может быть весьма значительным.
Поскольку |
|
частота |
колебаний по связи R—Н может |
достигать |
|||||||||||
10ис~', |
то |
0,15/п'Нц |
может |
достигать |
значений |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
0,15/ivR H = 0 , 1 5 - 6 , 6 2 • 1 0 - м • 1 0 ч = Ю - 2 0 д ж § |
|
|
|||||||||
или, |
в |
пересчете |
на |
1 моль, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
10~20 |
-6,02 • 102з= |
б020 Дж/моль = 6,02 |
кДж/моль. |
|
|
||||||
При |
комнатной |
температуре |
множитель |
ехр [0,15 |
hvaH/(kT)\ |
||||||||||
может |
быть |
равен 10. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
В соответствии с выражениями (III.104) и (III.105) в ряде слу- |
|||||||||||||||
чаев |
наблюдаются значительные |
изотопные эффекты для |
реакций, |
||||||||||||
сопровождающихся |
переносом атома Н. Например, |
для реакции |
|||||||||||||
|
|
|
CH.DGOOH + С Н . С О 6 - |
- й |
|
+CH*OOD |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
—CHDCOOH +СН3СООН |
|
|
||||
при |
120 °С |
kH/kD = |
8,3. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Для |
реакции |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
являющейся |
одной |
из стадий |
енолизации |
нитроэтана, |
при |
5°С |
|||||||||
kn/ko |
= 5,5. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Согласно (111.104) и (111.105) замена |
легкого водорода в одном |
||||||||||||||
из реагентов на какой-либо из тяжелых |
изотопов должна |
замедлять |
|||||||||||||
реакцию. Следует, однако, помнить, что |
это |
положение |
относится |
||||||||||||
только |
к |
элементарным |
химическим |
|
реакциям. |
В |
некоторых |
||||||||
сложных |
реакциях |
может |
|
наблюдаться |
обратное |
соотношение. |
|||||||||
В этом случае наблюдаемый |
изотопный эффект не является |
чисто |
кинетическим изотопным эффектом и поэтому указанные соотноше-
ния |
могут не выполняться даже |
качественно. |
|
|
||
|
§ 11. ПРИМЕНЕНИЕ |
КОРРЕЛЯЦИОННЫХ |
СООТНОШЕНИЙ |
|||
|
ДЛЯ РАСЧЕТА КОНСТАНТ СКОРОСТИ |
|
|
|||
Абсолютный расчет |
констант |
скорости элементарных |
реакций |
|||
до |
сих |
пор осуществлен |
только |
в простейших |
случаях |
в первую |
очередь |
из-за огромных |
математических трудностей, с |
которыми |
179
связано определение поверхности потенциальной энергии реакции, а следовательно, и энергии активации. В связи с этим существенное значение для вычисления констант скорости приобрели так называемые корреляционные соотношения, которые связывают значения констант скорости в некотором ряду сходных реакций с какимилибо достаточно легко измеряемыми характеристиками реагента или реакции. В качестве примера можно рассмотреть внутримолекулярную миграцию радикала метила в карбкатионах структуры J — III:
СП,.,-
п,с С1Г,
|
|
|
1а-д |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
здесь |
X = |
Н (а); |
2,7-Вг |
(б), |
3,6-Вг |
(в), |
3,6-СН3 |
(г), |
3,6-CF3 |
||||||
(д). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Введение |
заместителей, оттягивающих |
на себя электроны, долж- |
|||||||||||||
но |
повышать |
реакционную способность |
карбкатнонного |
центра |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
этих ионов и приводить к росту кон- |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
станты скорости вырожденной пере- |
|||||||||
|
III |
|
|
|
|
группировки. Вместе с |
тем |
оттяги- |
|||||||
|
|
|
|
|
вание |
электронов |
должно приводить |
||||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
к меньшему |
экранированию ядра уг- |
||||||||
|
|
|
|
|
|
лерода в карбкатпонном центре и, тем |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
самым, |
к |
увеличению |
химического |
||||||
-12 |
200 |
210 |
220 |
230 |
2-10 |
сдвига сигнала, соответствующего это- |
|||||||||
|
му центру |
в |
спектре ЯМР | 3 С. В со- |
||||||||||||
|
|
ЬС+, M J I . |
|
||||||||||||
|
|
|
ответствии |
с |
этим |
имеет |
место хоро- |
||||||||
Рнс. |
55. |
Зависимость |
lg k 1,2- |
||||||||||||
шая |
корреляция |
между |
константой |
||||||||||||
сдвига метильной |
группы в ио- |
||||||||||||||
нах (I—III) от химического сдви- |
скорости |
вырожденной |
перегруппи- |
||||||||||||
га'3С (6С+) карбкатиодного цен- |
ровки |
и величиной химического сдви- |
|||||||||||||
тра |
(по данным Г. И. Бородкн- |
га (рис. 55), |
причем в полулогариф- |
||||||||||||
на, М. М. Шакирова, В. Г. Шу- |
|||||||||||||||
мической шкале точки ложатся на |
|||||||||||||||
|
бина, В. А. Коптюга): |
||||||||||||||
/ — значения |
* для |
температу- |
прямую линию |
в |
диапазоне измене- |
||||||||||
ния |
констант скорости более |
чем на |
|||||||||||||
ры — ПО |
"С; 2 |
— то же. |
для 25 °С |
10порядков.
Вбольшом числе случаев удается связать линейной зависимостью логарифмы константы скорости £,• и соответствующей константы равновесия /С,-, т. е. получить соотношение вида
\gki = A+p\gKi, |
(III.107) |
где А, р — постоянные в рассматриваемом ряду |
реакций вели- |
чины. В качестве примера на рис. 56 приведена зависимость для константы скорости реакции трет-бутилфторида с различными ионами
+ (СН3)3СОН \-Ме" 'F"
180