- •1.Классификации сред по отношению к электромагнитному полю
- •2.Уравнения Максвелла в дифференциальной, интегральной и комплексной формах
- •3.Уравнение баланса мгновенных значений мощности
- •4 Волновые уравнения Общий случай
- •Монохроматическое поле
- •Комплексный вектор Пойнтинга (вывод уравнения, объяснить слагаемые).
- •Векторный и скалярный электродинамические потенциалы (определение, назначение). Электродинамические потенциалы Общий случай
- •7.Уравнение баланса мгновенных значений мощности (см. Вопрос №3)
- •8. Классификация задач электродинамики. Единственность решения внутренних задач электродинамики классификация задач электродинамики
- •Теоремы единственности решения краевых задач электродинамики Вводные Замечания
- •. Единственность решения внутренних задач электродинамики
- •2.2.3. Единственность решения внешних задач электродинамики
- •9 Магнитные токи. Магнитные заряды (определение, назначение). Уравнения Максвелла с учетом магнитных токов и зарядов. Принцип перестановочной двойственности.
- •10. Излучение электромагнитных волн (теоретическое объяснение, простейшие системы, излучающие электромагнитные волны).
- •11.Элементарный электрический вибратор
- •5.3. Анализ структуры электромагнитного поля элементарного электрического вибратора
- •5.3.1. Деление пространства вокруг вибратора на зоны
- •12. Деление пространства вокруг ээв на зоны. Напряженность электрического и магнитного полей ээв в ближней зоне.
- •5.3.3. Ближняя зона
- •13.Напряженность электрического и магнитного полей ээв в дальней зоне. Структура электромагнитного поля ээв в дальней зоне. Волновое сопротивление среды.
- •Вопрос 14. Диаграммы направленности (дн). Пространственная, мери-дианальная, экваториальная дн. Нормированная дн. Дн ээв
- •15. Комплексный вектор Пойнтинга, электромагнитная энергия, мощность излучения поля ээв. Сопротивление излучения. -Комплексный вектор Пойнтинга
- •-Мощность излучения элементарного электрического вибратора
- •-Сопротивление излучения
- •-Система координат, связанная с ээв
- •18. Элементарная рамка с током (эр). Поле эр в дальней зоне. Мощность излучения, дн эр. Действующая высота эр.
- •19 Элемент Гюйгенса (эг). Система координат, связанная с эг. Электрическое и магнитное поле эг в плоскости yoz. Дн эг в плоскости yoz.
- •20 Лемма Лоренца (запись в дифференциальной и интегральной формах). Теорема взаимности (получение из леммы Лоренца). Следствия, вытекающие из теоремы взаимности.
- •6.1.4. Волны в проводниках
- •6.1.5. Затухание волн
- •6.1.6. Глубина проникновения
- •23. Падение нормально поляризованной плоской волны на границу раздела двух сред (преломление, отражение волн, законы Снеллиуса, коэффициенты отражения и прохождения световой волны).
- •24 Приближенные граничные условия Леонтовича-Щукина (вывод и запись условия).
- •25 . Явление поверхностного эффекта
- •26. Направляющие системы ,виды направляющих систем. Виды э-м волн в направляющах системах.
- •28. Прямоугольный волновод (форма, геометрические параметры волновода, критическая длина волны, индексы m и n, пример рисунка структуры поля в волноводе).
- •29.Основная волна прямоугольного волновода
- •30.Выбор размеров поперечного сечения прямоугольного волновода из условия одноволновой передачи
- •31. Круглый волновод Вывод формул для поля
- •10.2.2. Токи на стенках круглого волновода
- •10.2.3. Передача энергии по круглому волноводу
- •32. Общие свойства объемных резонаторов
- •11.1.2. Свободные гармонические колебания в объемных резонаторах
- •11.1.3. Резонансные частоты свободных колебаний
- •11.1.4. Добротность объемных резонаторов
- •11.1.5. Собственная добротность закрытых резонаторов
- •11.1.6. Связь между добротностью объемного резонатора и длительностью процесса свободных колебаний в нем
- •Коаксиальный резонатор
- •Прямоугольный резонатор
- •11.2.5. Цилиндрический резонатор
- •33 Проходной резанатор
10.2.2. Токи на стенках круглого волновода
Плотность токов на стенках круглого волновода jSm в соответствии с граничным условием (1.110) определяется формулой
Из формул (10.41) и (10.37) следует, что при распространении по волноводу основной волны Н11 на его стенках текут и поперечные, и продольные токи (рис.10.18), а волна Н01 возбуждает только поперечные токи (рис. 10.19). В случае волны Е01, как следует из формул (10.41) и (10.32), текут только продольные токи, равномерно распределенные по периметру волновода.
10.2.3. Передача энергии по круглому волноводу
Основной волной круглого волновода является волна Н11, а первым высшим типом – Е01 Поэтому в соответствии с данными табл.10.1 и 10.2 условие одноволновости имеет вид 2,61а<λ<3,41а
Коэффициент широкополосности, определяемый по формуле (10.24), ζ = 1,3, т.е. существенно ниже, чем у прямоугольного волновода.
Мощность, переносимая волной по круглому волноводу (мощность бегущей волны), рассчитывается по формуле (9.46). Вычисляя входящие в эту формулу интегралы, для волны Н„ получаем:
Коэффициент ослабления α мсоответствующий волне Н11, вычисляется по формуле
Формулы для коэффициента ослабления αм, соответствующие другим типам волн, могут быть получены из (9.49). Окончательные выражения приведены, например, в [1]. Графики зависимости αм (в дБ/м) от частоты для волн Н11, Е01 и H01 в круглом медном волноводе для случая а = 25,4 мм показаны на рис. 10.20. Как видно, для волн Н11 и Еo1 они аналогичны графикам, приведенным на рис.10.12 для случая волн в прямоугольном волноводе. График, характеризующий зависимость коэффициента, ослабления от частоты для волны Н01 в круглом волноводе, имеет существенное отличие от графиков для волн Н11 и Е01. У этих волн коэффициент αм неограниченно возрастает при f+fKp и f→∞. Указанные особенности поведения αм объясняются так же, как в случае прямоугольного волновода. Поведение коэффициента ослабления волны Н01 в круглом волноводе при увеличении частоты имеет иной характер, а именно коэффициент αм для этой волны монотонно убывает с ростом частоты. Эта особенность объясняется тем, что у волны Ho1 в круглом волноводе вектор плотности поверхностного тока проводимости не имеет продольной составляющей (j Smz=0). Отличная от нуля составляющая jSmφ) возбуждается продольной составляющей напряженности магнитного поля Hmz(a, φ,z). При повышении частоты в волноводе с фиксированными размерами поперечного сечения структура поля любой волны приближается к структуре поля ТЕМ-волны, у которой Нz = 0. Следовательно, у волны Н01 при повышении частоты Hmz -> 0 и одновременно стремится к нулю плотность поперечных токов проводимости. Но это означает, что потери должны непрерывно уменьшаться. Как показывает численный расчет, потери в круглом волноводе на волне Н01 меньше потерь в волноводе того же радиуса на волне Н11, если только а/λ>2, а существенный выигрыш достигается при а/λ>3...4.
32. Общие свойства объемных резонаторов
Простейшие типы объемных резонаторов представляют собой часть пространства, ограниченную со всех сторон металлической оболочкой. Сюда, в частности, относятся резонаторы в виде короткозамкнутых отрезков коаксиальной линии, полых металлических
Волноводов и др. По аналогии с направляющими системами резонаторы этого типа называют закрытыми. Можно также почти полностью устранить излучение в окружающее пространство, используя явление полного отражения от границы раздела двух диэлектриков с различными диэлектрическими проницаемостями. В качестве примера на рис.11.1 показан объемный резонатор этого типа, представляющий собой отрезок диэлектрического волновода, торцы которого металлизированы. По аналогии с направляющими системами резонаторы, в которых отсутствует замкнутая металлическая оболочка, называют открытыми.