- •Физические основы получения информации
- •Ип на эффектах взаимодействия металлов с
- •6.1 Вводные замечания 100
- •9 Гидравлические поля
- •Вводные замечания 50
- •Ип на эффектах взаимодействия гидравлических
- •1 Физические величины и уравнение измерения
- •2 Общие свойства измерительных преобразователей
- •2.1 Обобщенная функциональная схема ип
- •2.3 Аддитивные и мультипликативные погрешности ип
- •2.4 Трансформация погрешности последовательностью ип
- •2.5 Дополнительная погрешность ип
- •2.6 Динамическая погрешность ип
- •2.7 Взаимодействие ип с объектом измерений
- •2.7.1 Типы ип и их особенности
- •2.7.2 Энергетическое согласование ип
- •3 Электронные измерительные преобразователи
- •3.1 Общие замечания
- •3.2 Ип на базе операционных усилителей
- •3.2.1 Операционный усилитель как элемент ип
- •Если выразить токи через напряжения и сопротивления, то получим:
- •3.2.2 Парирование аддитивной составляющей погрешности усилителя
- •4 Вещество и физические поля
- •4.1 Вводные замечания
- •4.2 Вещество
- •4.3 Описание физических полей
- •4.4 Электростатическое поле
- •4.5 Поле движущихся электрических зарядов
- •4.5.1 Поле зарядов, движущихся линейно с постоянной скоростью
- •4.5.2 Поле зарядов, движущихся с ускорением
- •5 Ип на эффектах взаимодействия металлов с
- •6 Полупроводники в электрическом поле
- •6.1 Вводные замечания
- •7 Диэлектрики в низкочастотном электрическом
- •8 Эффекты взаимодействия магнитных полей
- •9.5.1 Вводные замечания
- •12 Заключение
3.2.2 Парирование аддитивной составляющей погрешности усилителя
При измерениях физических величин часто возникает необходимость усиления медленно меняющихся сигналов. В этом случае, как указывалось выше, усилители не содержат разделительных элементов по постоянному току (конденсаторов или трансформаторов) и поэтому они способны усиливать постоянные напряжения или токи.
Как следствие, выходное напряжение в таком усилителе определяется не только входным сигналом, но и изменениями выходного напряжения от нестабильности режимов каскадов по постоянному току. Если закоротить вход усилителя на нулевую шину и подключить к его выходу вольтметр, то обнаружится, что выходное напряжение отлично от нуля; это напряжение называют смещением нуля усилителя.
Изменение условий работы усилителя (колебания окружающей температуры, напряжений питания и т.д.) приводят к изменениям величины смещения нуля, т.е. к его дрейфу. На выходе усилителя изменение сигнала, вызванное дрейфом нуля, воспринимается как соответствующее изменение входного сигнала, что приводит к возникновению аддитивной погрешности измерительного усилителя. Поэтому при построении измерительного усилителя постоянного тока приходится заботиться не только о величине коэффициента усиления и его стабильности, но также и о снижении дрейфа нуля усилителя.
Для рассмотрения наиболее распространенного метода снижения дрейфа нуля (применение симметричных каскадов) недостаточна модель ОУ, принятая в п. 3.2.1. Необходимо рассмотреть принципиальную схему входного узла ОУ.
Такой узел содержит пары усилительных элементов — транзисторов, соединенных таким образом, что суммарный дрейф нуля каскада равен разности дрейфов входящих в него усилительных элементов. В качестве примера на рисунке 3.3 показана схема параллельно - симметричного каскада, часто используемая в микросхемах ОУ.
Выходное напряжение этого каскада (UВЫХ) снимается с коллекторов транзисторов Т1 и Т2 как разность напряжений в коллекторах транзисторов. При этом увеличение напряжения на входе 1 (Uвх1) приводит к росту тока через транзистор Т1. А поскольку суммарный эмиттерный ток через транзисторы Т1 и Т2 постоянен (постоянство тока обеспечивает транзистор Т3), то увеличение тока через Т1 приводит к уменьшению тока через Т2.
Падения напряжений UК1 и UК2 в коллекторных цепях Т1 и Т2, равные произведениям токов на коллекторные сопротивления (4 кОм), будут изменяться в противоположных направлениях: если UК1 растет, то UК2 падает. Выходное напряжение каскада UВЫХ, равное разности коллекторных напряжений, следовательно, равно
UВЫХ= UК1 – (- UК2) = UК1 + UК2.
Если характеристики транзисторов Т1 и Т2 близки и одинаково реагируют на влияющие факторы (а в корпусе одной микросхемы это так), то изменение коллекторных напряжений от указанных факторов будет примерно одинаковы. Например, изменение температуры окружающей среды приведет к одинаковому изменению коллекторных напряжений транзисторов на U. Выходной сигнал узла станет равен:
UВЫХ = UК1+ U – (- UК2 + U) = UК1+ U + UК2 - U = UК1+ UК2.
В правую часть последнего выражения дрейф U не входит; следовательно, путем усложнения схемы ОУ, его удалось подавить.
Температурный дрейф нуля симметричных каскадов усилителей, выполненных по интегральной технологии, в силу не идеального совпадения параметров элементов, не удается подавить полностью, но он не превышает величин порядка 5—20 мкВ/К.
Дальнейшее снижение дрейфа связано со значительным усложнением усилителей, а именно, введением в их состав модуляторов, усилителей переменного тока и демодуляторов; такие усилители называются МДМ – усилителями.
В заключение рассмотрения ИП на базе операционных усилителей обратим внимание на использованные приемы подавления погрешностей: введение отрицательной обратной связи для снижения мультипликативной составляющей погрешности и использование разности сигналов двух ИП (усилителей) для подавления аддитивной составляющей погрешности.
Оба приема (введение отрицательной обратной связи и выделение разностного сигнала) широко используется при разработке ИП на различных физических эффектах, и они часто будут встречаться при рассмотрении конкретных типов ИП.