- •Линейные электрические цепи постоянного тока
- •1.1. Электрическая цепь и её элементы. Схемы электрических цепей.
- •1 .2. Закон Ома для участка цепи с пассивными элементами.
- •1.3. Закон Ома для участка цепи с пассивными элементами, содержащего эдс.
- •1. 4.Топологические понятия в электротехнике.
- •1.5. Законы Кирxгоффа.
- •6 . Анализ цепей с одним источником при последовательном, параллельном и смешанном соединении приемников.
- •7. Метод эквивалентных преобразований.
- •8.Метод эквивалентного преобразования соединения пассивных элементов «звездой» и «треугольником».
- •9 . Метод непосредственного применения законов Кирхгофа.
- •10.Расчет сложных цепей методом контурных токов.
- •11 Метод межузлового напряжения
- •1 2 Метод эквивалентного генератора
- •14.Баланс мощности.
- •1.15. Мощность потерь и кпд
- •1.16.Активный и пассивный двухполюсник.
- •1.17. Передача энергии от активного двухполюсника к нагрузке.
- •2.1 Принцип получения переменной эдс, напряжения, тока. Параметры. Характеризующие синусоидальные функции времени
- •2.2 Действующее и среднее значения переменного тока, напряжения, эдс.
- •2.3 Изображение синусоидальных функций времени вращающимися векторами. Векторные диаграммы.
- •2.4 Представление синусоидальных эдс, напряжений и токов комплексными числами
- •2.5 Резистивный элемент в цепи переменного тока.
- •2.6 Идеальная катушка в цепи переменного тока.
- •2.7 Идеальный конденсатор в цепи переменного тока
- •2.8 Цепь переменного тока, содержащая последовательно соединенные резистивный элемент, индуктивную катушку и конденсатор.
- •2.9. Активная и реактивная составляющие тока. Проводимость в цепях переменного тока.
- •2.10. Расчет цепей переменного тока комплексным методом.
- •2.11. Мощность в цепях переменного тока.
- •Технико-экономическое значение повышения коэффициента мощности и способы компенсации реактивной мощности.
- •2.13. Расчет электрических цепей при наличии в них магнитно-связанных катушек.
- •2.14. Последовательное соединение двух магнитно-связанных катушек.
- •2.15. Определение взаимной индуктивности опытным путем.
- •2.16. «Развязывание» магнитно-связанных цепей.
- •3. Методы матричного анализа электрических цепей
- •3.1 Основные понятия о топологии и матрицах электрических цепей.
- •3.2 Метод ветвей дерева и хорд.
- •3.3. Метод контурного анализа в матричной форме.
- •3.4. Метод узлового анализа в матричной форме.
- •Электрические трехфазные цепи.
- •5. Понятие о трехфазной системе электрических цепей.
- •6.Получение трехфазной системы э.Д.С.
- •7.Соединение обмоток генератора и фаз приемника звездой.
- •8.Соединение обмоток генератора и фаз приемника треугольником.
- •9.Напряжение между нейтральными точками генератора и приемника.
- •10.Мощность трехфазной системы.
- •11.Соотношение между линейными и фазовыми напряжениями и токами.
- •12.Преимущества трехфазных систем.
- •13.Расчет трехфазных цепей.
- •14 Оператор а трехфазной системы
- •15.Активная, реактивная и полная мощность трехфазной системы.
- •16.Измерение активной мощности в трехфазной системе
1.16.Активный и пассивный двухполюсник.
Двухполюсником называется часть электрической цепи любой сложности и произвольной конфигурации, выделенная относительно двух зажимов (двух полюсов). Двухполюсник, не содержащий источников энергии или содержащий скомпенсированные источники (суммарное действие которых равно нулю), называется пассивным. Если в схеме двухполюсника имеются нескомпенсированные источники, он называется активным. На схеме двухполюсник обозначают прямоугольником с двумя выводами (рис. 1.14). Это обозначение можно условно рассматривать как коробку, внутри которой находится электрическая цепь. Рис. 1.14. Пассивный (а) и активный (б) двухполюсники.
1.17. Передача энергии от активного двухполюсника к нагрузке.
Е сли нагрузка R подключена к активному двухполюснику, то через нее пойдет ток и в ней будет выделяться мощность.
Линейные электрические цепи однофазного переменного тока.
2.1 Принцип получения переменной эдс, напряжения, тока. Параметры. Характеризующие синусоидальные функции времени
Гармонический ток- переменный периодический ток, изменяющийся во времени по синусоидальному или косинусоидальному закону.
(переменный ток)
i-мгновенное значение синусоидального тока.
Iм-амплитуда тока (max значение).
(𝝎t+Ψ)-фаза тока. Ψ-начальная фаза.
Фаза тока определяет числовое значение тока в данный момент времени.
Начальная фаза равна фазе в начальный момент времени, и определяемая смещением синусоиды относительно начала координат.
Ψ - [rad], [0].Начальный фазовый угол отсчитывают от начала синусоиды, за которое принимают нулевое значение синусоидальной величины при переходе ее от отрицательного до положительного значения. При Ψ< 0 начало синусоиды вправо от начала координат, при Ψ>0 начало синусоиды влево от начала координат.
Число колебаний за 1с. называют частотой (f)
𝝎-угловая частота или электрическая угловая скорость [f]=Гц [𝝎]=c-1
Генератор переменного тока состоит из двух частей: 1-неподвижный статор, 2-вращающийся ротор.
На роторе расположена обмотка возбуждения, питаемая постоянным током (3). В пазах статора расположена обмотка (4), в которой генерируется переменная ЭДС.
Частоту генерируемой ЭДС определяют по выражению, где р-число пар полюсов генератора, n-частота вращения ротора. f=pn. p=1
При вращении ротора в каждом проводке статорной обмотки наводится ЭДС.
B-магнитная индукция, -активная длина проводника, 𝜐-скорость вращения ротора.
Из выражения для ЭДС следует, что при постоянных значениях и 𝜐, закон изменения ЭДС определяется законом изменения магнитной индукции =𝜐=const, f=50 Гц, e~B
Наводимое в проводниках статора ЭДС будет синусоидальным. .
2.2 Действующее и среднее значения переменного тока, напряжения, эдс.
С реднее значение периодических функций -их средние арифметические значения за период. В случае синусоид. функций среднее значение за период=0.
Среднее значение тока-среднее значение за пол периода.
Тепловое действие тока, а так же механическая сила взаимодействия двух проводников, по которым протекает один и тот же ток, пропорциональна квадрату тока, поэтому о величине тока судят по его среднеквадратичному значению за период, называемым действующим значением.
Д ействующее значение синусоидального тока можно получить из сопоставления выражений для тепла, выделенного за период Т синусоидальным током I и постоянным током при их протекании сопротивлениям R.
Приращение тепла dQ выделенное синусоидальным током i, за элементарное время dt:
(интегрировали)
Действующее значение тока I численно равно такому постоянному току, который за 1 период выделяет в том же сопротивлении такое же количество тепла, что и синусоидальный ток.