книги из ГПНТБ / Физико-химические основы металлургических процессов
..pdfВ молекулах с аддитивными свойствами сохраняются и другие характеристики связей (расстояния, частоты, рефракция и т. д.). В молекулах с неаддитивными свойствами нет связей, и их свойства не могут быть описаны как совокупность характеристик связей. Рассмотрим сначала применение метода МО к молекулам с аддитив ными свойствами. Так как эти молекулы описываются как совокуп ность связей, то молекулярные орбиты должны охватывать лишь два центра, т. е. при использовании метода МО в данном случае основываются на опыте и химической интуиции. Для расчета адди тивных молекул по методу МО отказываются от полной делокализации электронов и описывают лишь двухцентровые молекулярные орбиты.
Наиболее простой молекулой с аддитивными свойствами является вода. Атом кислорода обладает двумя 2р-электронами. Представим себе, что по оси х к атому кислорода приблизился атом водорода. Этот атом может образовать наибольшую связь с тем неспаренным электроном, орбита которого наиболее перекрывается орбитой ls-элек- трона водорода. В результате по оси х возникает двухцентровая орбита, которую можно описать формулой oft = г|) (Н) + Щ (О, 2рх)^
Второй 2р-электрон кислорода по принципу Паули уже не имеет возможности располагаться на орбите 2рх, так как она занята парой электронов, и в его распоряжении оказываются орбиты 2ру или 2рг . Следовательно, второй атом водорода должен приблизиться к атому кислорода радикала ОН по оси у или z, образуя вторую двухцентро-
вую молекулярную орбиту і|зп = о£> (Н) + Ал|з (0, |
2ру). |
|
Такое описание молекулы воды подкрепляется |
следующими фак |
|
тами. Энергия образования радикала ОН (99,4 ккал/моль) |
прибли |
|
зительно равна половине энергии образования воды (219 |
ккал/моль)- |
Угол между связями ОН в молекуле воды близок к 104°, что можно считать результатом отталкивания положительных зарядов водорода или пар электронов, располагающихся на орбитах ОН. В сероводо роде угол между HS равен 92°. Таким образом на примере воды видно,, как квантовая механика объясняет направленность валентности кис лорода. Этот эффект родствен эффектам Штарка и Зеемана. В поле,, создаваемом приблизившимся первым атомом водорода, происходит ориентация электронов и второй атом должен приближаться в опре
деленном |
направлении, |
чтобы |
обеспечить |
максимум |
перекрывания |
|||
орбит. |
|
|
|
|
|
|
электрона 2р |
|
Аналогичная ситуация имеет место для |
азота. Три |
|||||||
азота располагаются по осям х, |
у, z, что должно было привести к углу |
|||||||
между |
направлениями |
валентностей NH |
в аммиаке, |
равному |
90°. |
|||
На самом деле, этот угол равен 107°, для |
Р Н 3 |
он равен 94°, а для, |
||||||
A s H 3 |
92°. |
В рассмотренных |
случаях в |
связи |
участвовали |
лишь. |
||
р- электроны. |
|
|
|
|
|
|
Дело несколько осложняется, если наряду с ними в связи уча ствуют неспаренные s-электроны. Рассмотрим, например, молекулы метана. Углерод имеет в основном состоянии следующие орбиты, электронов: (Is)2 (2s)2 (2р)2 . Валентность, равная четырем, может возникнуть лишь в результате возбуждения 2я-электрона на ор-
30
биту 2р. Как показывают спектральные данные, энергия этого воз буждения составляет приблизительно 96 ккал/моль. Так как эта энергия того же порядка, что и энергия образования связей, то по нятно, что атом углерода легко переходит в состояние (2s)(2р)3 . Однако, если предположить, что в метане имеются три связи атомов водорода с тремя р-электронами и одна с неспаренным s-электроном, то можно вступить в резкое противоречие с опытом.
Метан является симметричной молекулой и все связи СН совер шенно эквивалентны. Мы подходим здесь к очень важному понятию (впервые введенному Паулингом) гибридизации. Эквивалентные связи СН могут возникнуть лишь в результате комбинирования всех четырех связей. Таким образом, в молекуле метана углерод не имеет орбит 2s и 2р. Существуют четыре эквивалентные симметрично рас положенные в пространстве атомные орбиты. Этот вид гибридизации носит название sp3. Как же составить четыре эквивалентные гибридизированные орбиты из одной s- и трех р-орбиталей? Из соображений симметрии все четыре орбиты должны поделить между собой элек трон 2s поровну. Поэтому каждому достанется 1 / 4 s-электрона. Это значит, что квадрат коэффициента при 5-функции в нормированном квадрате общей гибридной функции должен равняться 1 / 4 . Соответ ственно сумма коэффициентов при всех трех Я-функциях должна рав
няться 3 / 4 .
Для более конкретного представления гибридных функций впи
шем рассматриваемый тетраэдр в куб. Пусть атом углерода |
находится |
в центре куба, а атомы водорода — в указанных четырех |
вершинах |
куба, образуя вписанный в куб тетраэдр. Из соображений |
симметрии |
три р-орбиты должны быть представлены в одинаковой степени во всех четырех тетраэдрических направлениях, т. е. квадраты коэф
фициентов при функциях Рх, |
Ру и Рг должны быть одинаковы. Раз |
||
личие гибридных орбит, таким образом, |
может |
заключаться только |
|
в знаках коэффициентов при |
функциях |
Рх, Ру |
и Рг. Рассмотрим |
сначала атомную орбиту, направленную к атому водорода с коорди натами 1, 1, 1. Эта функция имеет следующий вид:
а(1, 1, l) = -L-(S + Px + P„ + PJ.
Соответственно остальные три функции имеют вид:
° 0 |
, |
1, |
- 1 ) |
= |
-Ру-Рг), |
о ( |
- |
1, |
- 1 ) |
= |
|
а (-1,-1, 1) = i ( S - P x -
зі
Существенно то, что все эти четыре функции ортогональны. Так, например:
J o ( l , |
1, 1)а(1, - 1 |
, -l)dx |
= |
|
j - Hs2dx — |
^P\dx - f \ P 2 |
y d x — |
jPldx] |
= 0. |
Ортогональность орбит означает, что они разные и что мы можем располагать пары электронов на этих орбитах, не нарушая принципа Паули.
Рассмотренный тип гибридизации представлен и во всем ряду парафинов и их производных и определяет тетраэдричность углерода во всех этих соединениях, вплоть до алмаза. Однако в отличие от классических представлений тетраэдричность углерода имеет место далеко не во всех его соединениях. Как показывает самый разно образный опыт, молекула бензола является плоской и симметричной. Это означает, что в ряду ароматических соединений углерод не яв ляется тетраэдричным. Причиной этого отличия ароматических со единений от насыщенных углеводородов является наличие двойной связи. В ряду жирных соединений все электроны образуют а-связи, так как между каждыми двумя атомами осуществляется лишь одна химическая связь.
Рассмотрим простейшую молекулу с двойной связью — этилен. Между углеродами должна осуществиться одна а- и одна л-связь, так как в противном случае принцип Паули будет нарушен. Таким образом, одна из орбиталей Рх, Ру, Рг будет использована для обра зования а-связи между атомами углерода. Следовательно, для остав шихся трех связей каждого углерода могут быть использованы одна s- и две р-орбитали. Таким образом, в этилене мы имеем дело с гибри
дизацией |
sp2 . Линейные |
комбинации этих трех орбиталей |
должны |
|
привести |
к |
трем эквивалентным связям, ортогональным к |
третьей |
|
р-орбитали, |
используемой |
для а-связи. |
|
Эквивалентность означает симметрию и поэтому гибридизация sp2 приводит к трем расположенным в одной плоскости под углом 120° друг к другу гибридным орбиталям и р-орбитали образующей я-связь. Примем линию связи атомов углерода за ось г, а ось, по которой рас
положена р-орбиталь, дающая я-связь, за ось х. Таким образом, |
три |
|
а-связи могут лежать в плоскости yz, 1 /3 s- и 2 /3 р-орбиталей |
будут |
|
входить в квадрат каждой из трех связей, причем орбиталь рг |
не |
|
участвует в образовании этих связей и они возникают из s, рх |
и |
ру. |
Так как орбиталь ру перпендикулярна к оси х, она не может дать вклада в а-связь, расположенную по оси х. Отсюда непосредственно следует, что
(1-37)
Для получения других а-связей изменим ориентацию связей, входящих в уравнение (1-37) на 2я/3. При этом аг —* а 2 , s —> s,
px cos 2я/3 + ру sin 2л/3. Проведя замену, получим
о , = у - у s - у |
\ Р |
х + у \ Р у . |
||
Аналогичным образом получим |
|
|
||
а |
з = У - т s - У \ р * ~ У |
\ Р У |
||
Тригональная |
гибридизация |
sp2 |
имеет |
место в этиленовом и |
в ароматическом |
рядах. В бензоле все л-связи расположены перпен |
дикулярно к плоскости кольца, а а-связи — у каждого атома угле рода под углом 120° друг к другу.
Рассмотренная модель объясняет отсутствие свободного вращения у этилена по связи С—С. При повороте групп С Н 3 друг относительно друга рвется я-связь, что соответствует высокой энергии активации вращения. В результате возникают изомеры двухлорзамещенных этилена (цис и транс).
В ацетилене между атомами углерода осуществляется одна с- и две я-связи. Таким образом, в гибридизации участвует лишь одна р- и одна s-связь. Две ст-связи атома углерода в ацетилене (одна с дру гим атомом углерода, другая с водородом) запишутся, как это сле дует из вышесказанного, следующим образом:
ПР И М Е Н Е Н И Е МЕТОДА М О Л Е К У Л Я Р Н Ы Х О Р Б И Т
ДЛ Я Д Е Л О К А Л И З О В А Н Н Ы Х СВЯЗЕЙ
Выше рассмотрено применение метода молекулярных орбит для молекул с локализованными связями. Однако наиболее интересные результаты этот метод дал при рассмотрении молекул с неаддитив ными свойствами, не описываемых обычным языком валентных штри хов. Особенно много примеров таких молекул дает органическая химия. К ним относятся многочисленные молекулы с чередующимися одиночными и двойными связями между атомами углерода. Рас
смотрим, например, молекулу бензола. Простая формула |
Кекуле |
|
для бензола, согласно которой в бензоле присутствуют |
три |
простых |
и три двойных связи, противоречит многочисленному |
химическому |
опыту и многим физическим измерениям. К ним относится, например, факт отсутствия изомеров ортозамещенных бензола, которые должны были иметь место, если бы формула Кекуле была правильна. Все физические измерения определенно показывали, что бензол является симметричной молекулой и что все связи С — С эквивалентны.
Все сказанное относится не только к бензолу, но и ко всему ряду ароматических соединений и, в частности, к графиту. Нет сомнений,
3 |
А . А . Ж у х о в и ц к и й |
33 |
что все связи С—С в графитных плоскостях эквивалентны. Химики уже давно пытались развить язык валентных штрихов, чтобы как-то описать свойства бензола. К таким попыткам относятся теория осцил ляции валентности, согласно которой двойные и одинарные штрихи все время меняются местами, и теория парциальных валентностей, предполагающая разложение валентного штриха на составляющие. Все эти попытки носили спекулятивный характер и не давали воз можности даже систематизировать огромный материал, относящийся к неаддитивным молекулам. Метод молекулярных орбит позволил
дать адекватное описание таких |
молекул. Согласно этому методу |
я-электроны не локализованы в |
рассматриваемом типе соединений |
по отдельным связям, а возникающие молекулярные орбитали охва тывают все центры.
Рассмотрим для конкретности молекулу бензола, в которой все а-связи С—С и С—Н лежат в одной плоскости и являются локализо ванными, т. е. электроны образуют двухцентровые орбиты. я-Элек- троны расположены перпендикулярно к плоскости шестиугольника и полностью делокализованы. Молекулярные орбиты охватывают все шесть центров. В графите я-электроны расположены перпендику лярно к графитовым плоскостям и молекулярные орбиты охватывают
все атомы |
плоскости. Это обстоятельство определяет металлический |
||||
характер |
проводимости графита. |
|
|
||
Собственная функция электрона, охватывающего ряд центров, |
|||||
запишется |
следующим |
образом: |
|
|
|
|
|
гр = |
£ С А . , |
|
(1-38) |
где гр,- — собственные |
функции |
атомных |
орбиталей; |
|
|
Сс — коэффициенты, определяющие долю различных |
состояний. |
||||
Согласно уравнению (1-20), вековое уравнение, определяющее |
|||||
возможный набор уровней электрона, имеет следующий |
вид: |
||||
|
|
Я а*- |
•ES ik I |
0. |
|
Так же как и в случае молекулы Hf, указанные матричные эле менты и для многоцентровой задачи сводятся к резонансным интег ралам Р:
Р - є |
|
p 1 2 - S e |
р Ч з - S e . . . I |
|
||
Р12 |
|
|
Є |
Р 2 3 |
— Є |
0, |
где Р — кулоновская |
энергия; |
|
|
|
||
є — энергия |
связи; |
|
|
|
|
|
S — интеграл |
неортогональности. |
|
8 — Р, ТО |
|||
Если принять |
S = 0 |
и ввести |
обозначение е' = |
|||
|
|
|
Pi |
Різ |
|
|
|
|
J 12 |
—е |
Р23 |
= 0. |
(1-39) |
В качестве простейшего примера применения уравнения ( 1-39) рассмотрим молекулу бутадиена С 4 Н 6 , изображенную на рис. 4. Величина резонансного интеграла быстро падает с расстоянием и не равна нулю лишь между соседними атомами. Поэтому для случая
бутадиена р 1 4 = 0, р 1 в |
= 0, р 2 4 |
= 0, |
р \ 2 |
= |
р\ р 2 3 = |
р, р 3 4 |
= р. |
В соответствии с этим уравнение |
(1-39) для |
бутадиена |
будет |
иметь |
|||
следующий вид: |
|
|
|
|
|
|
|
|
Р |
о |
о |
|
|
|
|
Р |
~ Р ' |
р |
о |
= |
0. |
|
(1-40) |
О |
Р |
|
р |
|
|||
|
|
|
|
|
|||
о |
О |
р |
|
|
|
|
|
Введем обозначение =. х. Тогда уравнение (1-40) примет вид
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
0. |
(1-41) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
0 |
|
|
|
н,с |
СИ, |
|
Определитель (1-41) |
приводит к |
уравнению |
|||||
Рис. 4. Молекула бута |
|||||||
Xі — Зх2 + 1 = 0 , |
которое |
имеет |
следующие |
||||
|
диена |
||||||
четыре корня: х= |
±1,618 |
и ±0,618. Таким |
|
|
образом, электроны бутадиена имеют четыре уровня энергии: Если пренебречь кулоновской энергией, то эти четыре уровня энергии опишутся следующим образом: 1,618р, 0,618р, —0,618р, —1,618р.
Эти уровни расположены в |
порядке возрастания энергии, так |
как р, как указывалось выше, |
меньше нуля. Кулоновская энергия |
учитывается путем добавления кулоновской энергии молекул, которая аддитивно складывается из кулоновской энергии отдельных связей. Электроны занимают низшие уровни в соответствии с прин ципом Паули.
Таким образом, вклад я-электронов в энергию бутадиена Е опре делится следующим образом:
Е = (2-1,618 + 2-0,618) р = 4,472р.
Приведем аналогичный расчет и определим энергию я-электронов бензола.
Рассуждения, аналогичные проведенным для случая бутадиена,
дают следующее вековое |
уравнение |
для |
|
бензола: |
||
X |
і |
о |
о |
о |
|
|
1 |
х |
1 |
о |
о |
о |
|
0 |
1 |
х |
|
о |
о |
= 0. |
0 |
0 |
1 |
|
1 |
о |
|
0 |
0 |
о |
|
•Х- |
|
|
1 |
0 |
о |
|
1 |
|
|
3* |
35 |
Решения этого уравнения имеют следующий вид: + 2 р \ р, р, - 2 Р , - р , - р .
Таким образом, энергия я-электронов бензола равна Е = 4р + 2р + 2р = 8р.
Аналогичным образом могут быть рассчитаны и другие соедине ния, в которых я-электроны делокализованы. Такой расчет дает, например, для энергии я-электронов нафталина 13,68р. Возникает вопрос о форме, в какой рационально сравнивать эти расчеты с опы- з том. Конечно, сравнение общей энергии и энергии образования молекулы из атомов, включаю щей энергию л-электронов, с опытной нецелесообразно, так как эти энергии велики и вклю чают не обсуждаемые слагаемые.
Наилучшим решением рассмат риваемого вопроса является сравнение с опытной энергией разницы истинной энергии об разования молекулы и той, ко торая имела бы место, если бы связи были локализованы. Эта разница носит название (по предложению Полинга) энер гии резонанса. В соответствии
с вариационным принципом квантовой механики, делокализация должна усилить энергию связи. Иначе она не имела бы места. Сле довательно, энергия резонанса — всегда положительная величина.
Опытная энергия резонанса определяется как разница полученной из опыта энергии образования и суммы энергий связей, определен ных по энергиям образования молекул с локализованными связями.
Из вышеприведенных значений энергий я-электронов легко рас
считать |
энергию резонанса. В молекуле с локализованными |
связями |
каждой |
двойной связи отвечает энергия я-электронов, равная 2р. |
|
Поэтому, например, в бутадиене при локализации я-связей |
энергия |
|
их должна равняться 4р. Расчетная энергия я-электронов, |
как ука |
зывалось выше, равна 4,472р. Таким образом, энергия резонанса равна 4,472р — 4р = 0,472р. Таким же образом энергия резонанса бензола равна 8р — 6р = 2р, а энергия резонанса нафталина 14,38р—
—Юр = 4,38р.
Втабл. 3 представлены опытные и расчетные энергии резонанса
для ряда молекул и значения р, полученные как отношение этих энергий. Постоянство величины Р (практически для всех молекул, кроме бутадиена) доказывает адекватность теории.
При расчете энергии сложных молекул степень векового уравнения велика и возникает естественная задача уменьшить эту степень на основе использования свойств симметрии молекулы. Проиллюстри-
руем применяемые методы на простейшем примере бутадиена. В при веденном выше решении не были использованы априорные, свя занные с симметрией, соотношения между коэффициентами в урав нении
1> = С 1 ф 1 + С2 ф2 + С3 фз + C,i\. |
(1-42) |
Однако из-за эквивалентности состояний первого и четвертого атомов, с одной стороны, а также второго и третьего атомов, с дру гой, можно априорно утверждать, что С\ = С\ и С\ = С\. Следо вательно:
(1-43) Для наинизшего энергетического состояния функция не имеет
узлов и, следовательно, |
С± = |
С4 и С2 |
= С3 . Таким образом |
Ф = c i |
Oh + |
<М + с 2 |
(Фа + Фз), |
т. е. задача сведена к двум варьируемым коэффициентам и вековое уравнение должно получиться второй, а не четвертой степени. Опре делим матричные элементы этого уравнения:
ИХ1 |
= |
J |
(Фх |
+ |
Ч>4) Н ( Ф і |
+ |
Ч»4> ^ |
= |
- 2 8 ' , |
Я 1 2 |
= |
j |
(фх |
+ |
ф4 ) Я (ф2 + |
фз) |
= |
2р, |
|
# 2 2 |
= |
j |
(Фз |
+ |
Фз) Я (ф2 |
+ |
фз) dx = |
- 2 Є ' + 2р. |
Таким образом, вековое уравнение имеет следующий вид:
- 2 е ' |
|
2р |
х |
1 |
1 = 0, |
2р |
— 2е' -f- 2р |
1 |
х + |
||
откуда х = ~ ' | ^ 5 |
р; х |
= —1,618р |
и |
+0,618р. |
|
Аналогичным образом может быть получено вековое уравнение |
|||||
для двух других корней, |
если использовать |
отрицательные знаки |
в уравнении (1-43). Таким образом, использование симметрии позво ляет существенно снизить степень векового уравнения, что особенно
важно при рассмотрении сложных молекул. Метод МО |
позволяет |
не только вычислить энергию молекул, но и получить |
характери |
стики собственной функции молекулы и, следовательно, обсудить связанные с ними величины.
Обсудим на примере бутадиена некоторые такие величины. К ним относятся длина связи, заряд и реакционная способность атомов. Прежде всего рассмотрим определение собственной функции бута диена, т. е. коэффициентов в уравнении (1-42), Уравнения для этих
коэффициентов можно получить на основе системы уравнений (1-19). Запишем эту систему в следующем виде:
allPl |
~Ьa\<£l |
~|~ ЯіЗ^З + |
#14^4 — 0> |
|
|
|
||||
а21^1 |
Ь й22^2 ~Ьfl23^3 "Г"а24рі |
= |
0, |
|
|
П ЛЛ\ |
||||
Здесь, например, ап = |
Нп |
— Е, |
а 1 а |
= |
Н12 |
— ES. |
Разделив |
|||
уравнения (1-44) на С\, найдем отношения C2/Clt |
C3/Clt |
CJCU |
. . . |
|||||||
Так для С2/Сх получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
— |
«11 |
«13 |
«14 |
|
|
|
|
|
|
|
|
«22 |
«23 |
«24 |
|
|
|
|
|
С 2 |
|
«13 |
«33 |
«34 |
|
|
|
|
|
|
Сі |
«11 |
«13 |
«14 |
|
|
|
|
|
||
|
|
#22 |
#23 |
^"24 |
|
|
|
|
|
|
|
|
#32 |
#33 |
^34 |
|
|
|
|
|
Использовав решения уравнения (1-44) для энергии бутадиена, получим его собственные функции
i|>! = |
0,3717^ + 0,6015-фа + 0,6015і|)3 |
+ 0,3717г|з4, |
|
|
i|ja |
= |
0,6015^ + 0,3717^2 — 0,37Щ3 |
— 0,6015i|>4, |
|
|
= |
0,6015^ — 0,3717я|з2 — 0,3717^з |
+ 0,6015гр4, | |
( М 5 ) |
i|)4 |
= |
0,37171b — 0,6015г|72 + 0,6015Ч>8 |
— 0,3717ф4 . |
|
Эти функции описывают электронное облако молекулы бута диена и, следовательно, связанные с ним свойства. Рассмотрим прежде всего вопрос о расстоянии между соседними атомами С-С, т. е. так называемую «длину связи». Это расстояние между связями одинарной С-С и двойной С = С , оно будет зависеть от числа л-элек- тронов, участвующих в связи между рассматриваемыми атомами. Так, возникает понятие о порядке связи Рц, который определяется следующим соотношением:
Яі/ = £ л В Д . |
(1-46) |
за н я т ы е
фу н к ц и и
где N — число электронов в данном состоянии; С( и С; — коэффициенты в уравнении (1-38).
Порядок связи Рц определяет, таким образом, число л-электро- нов, участвующих в связи между атомами і и /. Естественно ожи дать, что длина связи должна быть функцией порядка связи. Так как эта функция неизвестна, пользуются калибровочной кривой.
Согласно уравнению (1-46), порядок связи равен нулю для этана, так как в связи С-С не представлены вообще л-электроны. В этилене
коэффициенты Cj |
= С2 = |
1/У~2 из соображений нормировки, N = 2 |
и Р12 = 1. Таким |
образом, |
порядок связи меняется от 0 до 1. |
На рис. 5 представлена опытная калибровочная кривая, пере дающая зависимость длины связи г от порядка связи Р. Кроме этана и этилена, использованы опытные значения г и расчетные Р для гра фита и бензола.
Чтобы предсказать величину г для связи в какой-нибудь моле куле, надо рассчитать значение Р и по калибровочной кривой опре делить г. Проведем такой расчет для бутадиена. Согласно уравне ниям (1-45) и (1-46)
р12 |
= pzi |
= 2-0,5717-0,6015 + |
2-0,6015-0,3717 |
= |
0,894, |
|
|
||||||||
Я 2 3 |
= |
2-0,6015-0,6015 — 2 (0.3717)2 = |
0,4473. |
|
|
|
|
|
|||||||
Воспользовавшись |
данными |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
рис. 5 получим |
г 1 2 |
= |
1,36 |
(экс |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
периментально |
1,37) |
и |
|
г 2 3 = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
= 1,45 (экспериментально |
1,47). |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Такие же хорошие |
результаты |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
получаются и для других мо |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
лекул. Так, для нафталина и |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
антрацена |
отличие |
рассчитан- |
„ |
_ ., |
р |
кривая |
г = |
. |
(Р): |
||||||
|
|
|
|
г |
|
„ |
^ |
Рис. 5. Калибровочная |
f |
||||||
ных и опытных значении обыч- |
|
|
|
v |
|
|
1 к |
' |
|||||||
Н О МеНЬШе 2%. |
|
|
|
|
|
/ - э т а н ; 2 - г р а ф и т ; 3 - б е н з о л ; |
4 - э т и л е н |
||||||||
Отметим, что энергия я-электронов просто выражается |
через |
||||||||||||||
величины |
|
Ptk\ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
£„ = |
2 Р Е Л * - |
|
|
|
|
|
|
|
Известно несколько |
способов |
определения порядка связи |
и вы |
||||||||||||
числения |
длины связи. |
Описанный |
выше |
принадлежит |
Коулсону. |
Им же предложен излагаемый далее метод оценки реакционной спо собности атомов. Одним из важнейших вопросов химии каждого соединения является сравнение реакционной способности различ ных его атомов. Для конкретности рассмотрим вопрос о присоеди нении молекулы галоида, например С1 2 , к бутадиену. Два атома хлора этой молекулы могут присоединиться либо к первому и чет вертому атомам углерода, образуя С1Н2 С—СН = СН—СН2 С1, либо, например, ко второму и четвертому атомам с образованием Н 2 С = = СН—СНС1—СН2 С1. Опыт показывает, что всегда осуществляется первая из названных схем. Представляется важным дать квантовохимическую интерпретацию большой реакционной способности край них атомов углерода молекулы бутадиена.
Реакционная способность связана с неполным использованием возможности образовывать связи в молекуле. Сумма порядков свя зей по всем связям, исходящим от данного атома, характеризует общее число электронов, используемых в этих связях. Разница между некоторым вообще возможным максимальным числом электронов, способных участвовать в связи, и этим числом использованных в связях электронов характеризует по Коулсону оставшееся число свободных электронов или так называемый индекс свободной валент ности.