книги из ГПНТБ / Синицын А.П. Расчет балок и плит на упругом основании за пределом упругости пособие для проектировщиков
.pdfложительного участка эпюры реакций п значительному повороту консольного участка балки. В результате этого ординаты на краю балки не увеличиваются, но зато наблюдается значитель ный рост ординат под силой, как это показано на рис. 2.13,6.
Это распределение реакций соответствует возникновению второго пластического шарнира с правой стороны от груза; пос ле этого на эпюре реакций резко увеличиваются ординаты, на ходящиеся вблизи точки приложения внешней силы, и несущая способность балки оказывается исчерпанной.
Сопоставление эпюр реакций, изображенных на рис. 2.13, а, б II в, показывает, что величина наибольшей ординаты эпюры ре акций для всех трех случаев оказывается почти одинаковой; да же после образования первого пластического шарнира наблю дается некоторое уменьшение ординат. Это обстоятельство имеет существенное значение для правильного определения рациональ ной жесткости балки исходя из величины наибольшего давления на грунт. Гибкая балка оказывается менее чувствительной к пе реходу за предел упругости, чем жесткая, поэтому правильный подбор относительной жесткости балки позволит получить наи более экономически выгодную конструкцию.
2.12. Предварительно-напряженная балка
Простейший случай предварительного напряжения получает ся, когда балка имеет прямолинейную арматуру, расположен ную с эксцентрицитетом по отношению к осп сечения. В состоя нии предварительного напряжения балка изгибается выпукло стью в сторону, противоположную смещению арматуры. Например, если арматура, с помощью которой осуществляется напряжение балки, размещена ниже осп балки, то изгиб ее бу дет выпуклостью вверх.
Балка, расположенная па упругом полупространстве, пред ставляет собой систему, статически неопределимую, поэтому предварительное напряжение создает в ней уравновешенную эпюру реакций основания.
Таким образом, расчет предварительно-напряженной балки, расположенной на упругом полупространстве, следует начинать с определения реакций упругого основания, вызванных пред варительным напряжением. Возникновение самоуравновешенных реакций упругого основания возможно в том случае, если связи, расположенные между балкой и основанием, являются двусторонними.
Расчетная схема для этого случая изображена на рис. 2.14. Для определения X составим систему линейных уравнений, ко торая будет отличаться от рассмотренных раньше величиной свободных членов. Коэффициенты этих уравнений вычисляются обычным порядком и состоят из двух слагаемых, т. е. из осадки упругого основания и прогиба балки от единичных сил.
40
Свободные члены вычисляются как прогибы балки, вызван ные предварительным напряжением. Система уравнений имеет такой вид:
воА + «01*1 + б02^2 + Ö 3^3 + SÜ4^.| + У0 + |
А0Р ~ |
|||||
Wo + б,Л + б,Д, -I- б,Л -f- Ö, А -Ь % -f А1р = 0; |
||||||
|
Х 0 + Х г -[- Х2 + Хз + х 4 = 0. |
|
|
|||
|
|
|
|
— |
L |
---- 1 |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
а;'4 |
|
к |
|
|
|
|
а* |
|
|
|
|
|
|
|
ь |
|
ft |
X Эпюра |
|
|
А |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
V Эпюра Мр |
|
|
|
|
|
|
U i іііііііни|шлдЬі W J |
|
|
|
|
|
|
ГТТТгт^ |
3ma"'^rrm |
|
|
|
|
|
|
Рис 2.14 |
|
|
|
|
|
Вычислим |
свободные члены |
путем |
перемножения эпюр |
|||
(рис. 2.14, д) : |
|
|
|
2 Ѵе |
|
|
А о р — |
сс |
у g |
1 _ |
с3 |
||
2 |
Ѵ ~EJ |
~с ’ 6 EJ ' |
После решения этой системы уравнений будут найдены зна чения X и могут быть построены эпюра реакций основания и со
ответствующая ей эпюра моментов, как это указано |
на |
|
рис. 2,14, е. Величина моментов от самоуравновешенных |
реак |
|
ций зависит от величины предварительного напряжения |
и |
экс |
центрицитета, с которым приложено это напряжение, а также от соотношения жесткостей балки и упругого основания.
Теперь переходим к вычислению реакций п построению эпю ры моментов от внешней нагрузки. Эту эпюру можно построить обычным порядком, но при определении реакций основания на до учесть влияние предварительного напряжения на величину жесткости балки. Отделенная от упругого основания балка представляет собой теперь статически неопределимую систему из-за наличия предварительного напряжения, поэтому переме щения от единичных сил в основной системе следует вычислять
41
как для статически неопределимой системы. Для подсчета про гибов балки от единичной силы получим такую формулу (схема указана на рис. 2.14, д ):
Vik |
|
а;С1; |
|
/ |
|
|
Сі; \ |
I |
т, |
аи |
1 |
|
|
|
2 |
|
|
|
ак ----- - |
------- Ѵеа,. |
|
|
|||||
|
|
|
|
V ; |
|
3 |
E J |
|
к |
E J |
|
||
Приведем эту формулу к обычному виду: |
|
|
|||||||||||
Ѵ ' к 6 E J W ' k |
|
|
|
|
|
g «fc __Ш_\__ЗѴе I аку |
|
||||||
|
|
|
“д __ oj_ \ __ ЗКе_ / пк |
с Vс |
6E J |
||||||||
Wik = |
аі \“ /3п |
|
= |
до.. — до",,- |
|||||||||
|
с I |
\ |
|
|
С |
|
|
|
|
|
ik |
IU |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Здесь обозначено |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
Г |
|
, „ |
ик |
|
аI \ |
|
ЗѴе |
I ак |
|
|
Щк = |
|
|
іо £к |
|
~Г) н wik = — |
|
|
||||||
|
) ( 3 |
— - |
|
|
|||||||||
|
|
С I \ |
с |
|
|
|
|
|
|
||||
Окончательно получим |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
O/ft = |
6E J |
I |
-------Щк = гргт- |
™ік- |
|
|||||||
|
|
|
|
|
Wl!,/ |
GEJg |
|
|
Величина (1—Дог*/до,'л) будет меньше единицы, поэтому при веденная жесткость EJV будет несколько больше действительной жесткости.
Таким образом, формула для подсчета перемещений в основ ной системе будет иметь вид:
б/fe = Уік + aiWik,
причем: |
|
а., = |
OL. |
6СЛ, |
|
Влияние предварительного напряжения в пределах упругой |
|
стадии свелось к некоторому |
увеличению жесткости балки, |
в результате чего возникло перераспределение реакций основа ния и увеличение концентраций к краю балки.
Эпюры реакций и моментов изображены на рис. 2.14, е. Каж дая из этих эпюр состоит из двух слагаемых: q — qp-\-qv и М = =A4p-j~A/Iv.
Реакции несколько увеличиваются за счет предварительного напряжения. На концах балки возникают отрицательные мо менты в результате эксцентрицитета, с которым приложено пред варительное напряжение.
Переход за предел упругости для предварительно-напряжен ной балки связан со значительным перераспределением сил во всей системе балка—основание, в результате чего не возникает пластического шарнира в обычном смысле этого слова. Появ ление первых трещин в бетоне влечет за собой возникновение
42
дополнительных распоров, как в арочных системах, причем за тяжкой для них является та арматура, с помощью которой осу ществляется напряжение. Взамен пластических точечных шар ниров в предварительно-напряженной балке образуются пласти ческие области, соответствующие в данном случае середине пролета. Так как момент состоит из двух слагаемых и с увели чением нагрузки изменяется только одно слагаемое МР, то для определения нагрузки Р0, соответствующей концу упругой ста дии, придется проделать расчет, применяя процесс последова тельных приближений.
Разрушающий момент вычисляется теперь по формуле для напряженного бетона [5]
|
Мг = ЩѴ, |
1 —а |
Ѵг |
|
bhxRb |
||
|
|
|
|
где |
А и исчисленные коэффициенты, которые изменяются: |
||
|
А от 1 до 0,9, а а |
от 0,6 до 0,8; |
|
|
Ѵг— разрывающее усилие в арматуре; |
||
|
Ь— ширина балки; |
|
|
hx— полезная высота сечения;
Rb— предел прочности бетона на сжатие.
В пролете балки в обе стороны от точки приложения груза возникают зоны трещинообразования по длине, в которых жест кость балки значительно снижается. Угол поворота, возникаю щий в результате понижения жесткости в стадии разрушения, подсчитывается по формуле
2ф0 = 0,2/р — ,
п
где Ір— длина зоны трещинообразования; при сосредоточенной силе в середине пролета составляет:
2 |
і_ ( 1 _ |
0,7Mr' |
2 V |
M r , |
Величина кривизны для стадии разрушения получена из экс
периментов и составляет — = 0,25-10_3 рад/см для балок толщи-
Гі
ной до 25 см.
Теперь можно подсчитать угол поворота среднего сечения балки в стадии разрушения:
Ф 0 = 0 ,2 ^ /.0 ,2 5 .1 0 - 3^ 0 ,0 0 8 .1 0 -3/,
причем пролет балки не должен превышать 5 м. Например, если / = 400 см., то
Фо = 0,008 • ІО-3 -400 = 3,2-1 (Г*рад.
43
Теперь можно вычислить эпюру реакций для стадии разру шения, составляя систему уравнений, как указано в п. 2.2.
В этой системе уравнений сро является известной величиной,
которая была вычислена выше. |
|
Ѵг и |
вы |
|
Свободные члены Д0р, Лір зависят от величины |
||||
числяются |
по указанным выше формулам |
путем |
замены |
V |
на Ѵт. |
решения уравнений найдем числа |
влияния для |
X'.. |
|
После |
Истинные величины равнодействующих реакций упругого осно вания получим, умножая числа влияния на /% . Для вычисле ния Рпр необходимо составить еще одно уравнение равновесия:
(ОсХ'й-!- \сХ\ + 2сХ:2 4- ЗсХ; + АсХ\) Рлр = Мг.
Из этого уравнения и определяется
р= _________ Mr_________
ПР |
(д; + 2Х; + ЗЛ'з + А Х \ )с |
2.13. Предварительно-напряженная кольцевая балка
Предварительно-напряженные кольцевые плиты широко при меняются в качестве фундаментов высоких сооружений башен ного типа. Теория расчета таких фундаментов разработана до вольно подробно в работах [24, 39]. Однако мало изученным яв ляется вопрос о влиянии предварительного напряжения на перераспределение реакций основания. На примере предвари тельно-напряженной балки в п. 2.12 было показано, как изменя ется эпюра реакций основания за счет возникновения так на зываемых самоуравновешенных реакций, которые характерны для предварительно-напряженных статически неопределимых систем. Для того чтобы выявить влияние предварительного на пряжения на распределение реакций под кольцевой балочной плитой, необходимо рассчитать эту плиту и найти реакции, воз никающие от предварительного напряжения. Как известно, предварительное напряжение кольцевой плиты осуществляется натягиванием кольцевой арматуры, расположенной с некоторым эксцентрицитетом по отношению к оси плиты. Сжимающие на пряжения от напрягающих тросов на фундаментную плиту пе редаются как внешние радиальные силы. Расчетная схема этой нагрузки показана на рис. 2.15. Приходящиеся на 1 пог. м пери метра плиты сжимающие силы V определяются по формуле
где Z — равнодействующая усилий в тросах, с помощью которых осуществляется натяжение.
44
Благодаря осевой симметрии весь расчет можно вести на 1 пог. м кольца по формулам плоской задачи. Основную систему выбираем, как указано в п. 2.12, и решение ведем по смешенному способу Б. Н. Жемочкпна [10]. За неизвестные принимаем уси лия в стержнях, с помощью которых плита прикрепляется к ос нованию, угол поворота поперечного сечения и осадку заделки,
как указано на рис. 2.16. Для сокрашения ооъема вычислении ис пользуем симметрию нагрузки по отношению заделки, размещенной
по внутреннему |
периметру. Для |
|
определения X составим систему |
||
уравнений, как |
это |
указано в |
п. 2.12, и вычислим |
коэффициеп- |
Рис. 2.15 |
Рнс. 2.16 |
ты этих уравнений согласно схеме, указанной на рис. 2.16. Отли чие в подсчетах будет заключаться в вычислении свободных чле нов уравнений. Так, например:
А |
сс |
Ѵе |
А,,.= — |
-------и т. д., |
|
1Ѵ |
2 |
EJ |
где / — момент инерции |
поперечного сечения того погонного |
метра, который был выделен из кольца. После решения уравне ний найдем значения X и получим эпюру реакций основания, ко торая показана на рис. 2.16. От предварительного напряжения будет получена уравновешенная эпюра реакций основания, как это было показано в п. 2.12. После численных подсчетов найде на эпюра реакций, возникающая от предварительного напряже ния. Из этой эпюры видно, что наибольшие дополнительные ре акции возникают по наружному периметру кольца; их величина пропорциональна величине предварительного напряжения и об ратно пропорциональна квадрату ширины кольца:
Рмакс
Например, если с помощью предварительного натяжения по периметру кольца создается напряжение а = 20 кгс/см2, тогда сила У= o F = 200-0,25£> = 506=200 тс/пог. м, F= 1 /і=0,25£>; 6=
45
—4 м — ширина |
кольцевого фундамента и эксцентрицитет е = |
= 0,25 м\ тогда наибольшая реакция: |
|
Рмакс = |
1 2 , 5 ^ ^ « 3 9 / л с / л і а=3,9 кгс'см-. |
Дополнительный момент по оси кольца:
ДЛ4 = 0,5-50 = 25 шс-мЬюг. м.
Полученные цифры показывают, что предварительное напря жение вносит существенные изменения в эпюру реакций основа ния. Определим теперь предельную нагрузку на фундаментную плиту с учетом перераспределения реакций за счет предвари тельного напряжения. Пластический шарнир образуется по оси плиты. Подсчитаем момент, возникающий в этом сечении от ре акции основания, как это было сделано в п. 2.12:
М = с0 + ДМ.
Первое слагаемое этой формулы представляет собой момент от реакций основания, возникающих без учета влияния предва рительного напряжения, второе слагаемое формулы — дополни тельный момент, вызванный самоуравновешенными реакциями упругого основания. Для определения РпР приравняем этот мо мент тому предельному моменту Л4пр, который может быть вос принят сечением:
Мпр = |
с0 -г ДЛ4; |
10нр_2/И„р |
AM |
|
|
|
44пр |
Если АМ = 0,2 Мщ>и Р„р— предельная нагрузка без учета влия ния предварительного напряжения,
Р |
пр |
Р' = 0 ,8 . |
|
|
пр |
’ |
|
2.14. Бесконечно длинная балка |
|
||
Для бесконечно длинной |
балки |
представляется возможным |
получить в замкнутой форме окончательные формулы для под счета величины предельной нагрузки.
В пределах упругой стадии работы бесконечной балки, на груженной сосредоточенной силой, наибольший изгибающий момент будет возникать под силой, и для его определения мож но будет воспользоваться данными, указанными в табл. 6.
Из рассмотрения этой таблицы вытекает, что при а = |
1 наи |
больший изгибающий момент при расположении груза |
во всех |
средних точках (1 , 0 и Г) |
сохраняет |
свою величину |
Л4маКс = |
= 0,0303 Р І . Это означает, |
что при а = \ |
балка может |
рассмат |
46
риваться как бесконечно длинная и момент М0 можно выразить через параметр, зависящий от соотношения жесткостей балки и упругого основания. Для этого используем формулу, по кото рой подсчитывается коэффициент а, учитывающий изгиб балки:
а =. |
пЕ"с* |
. -L — |
пЕ°ь |
сз 11 . |
|
6£J(1-P5) |
Ь |
ßEJ (1 — PQ) |
6 ’ |
Табл. 6 составлена для — = 3, поэтому между а и с получа-
с
ется такая зависимость:
сл = а |
б £ / ( 1 - ^ ) 3 |
|
------5------- - |
— . |
|
|
д£06 |
|
Учитывая, что а= 1, получим
(Гз j / |
£ / (‘ ~ 'цо) = ! 79 л / |
£ J Q-W>) |
л |
Е |
EQЬ |
С другой стороны, с= //9, т. е. I = 9-1,79
Подставляя эти значения в формулу для момента, получим
М„= 0,0303Ро/=0,03037Ѵ9 = 0,488Яо ] / -£— |
. |
После образования пластического шарнира под грузом рас четная схема балки изменится, и нужно будет найти числа вли яния для бесконечной балки с шарниром, в котором приложены единичный момент М= 1с и сила Р — 2 .
Такие подсчеты были выполнены в п. 2.2, а результаты ука заны в табл. 3 и 4. Из этих таблиц возьмем графу, соответствую щую bfc —3, и столбец а= 1 , тогда получим такие величины рав нодействующих реакций:
|
от Р = 2 |
|
|
|
Х 0 = + 0,8453; |
|
0,2232; |
Х; = — 0,0118; |
|
X' = - |
0,0282; |
х ; = |
— 0,0288; |
|
|
от М = 1с |
|
|
|
Х ' = — 0,7718; |
X" = Н- 0,5565; |
Х; = + 0,1854; |
||
Х"г = + |
0,0458; |
Х\ = |
— 0,0162. |
Для нагрузки Р\~илР0, которая больше До, получим такие реакции по формулам п. 2.3 (полагая для прямоугольного сече-
2S , -X
ния ---- = 1,5):
\Ѵ
47
|
* u = |
111 p _ j _ J Y " |
. ^ 0 |
|
|
|
|
W |
|
|
0,8453 « іЛ ,— 0,7718-1,5-0,273Po; |
|||
X 0 = (-f 0,422«! — 0,316) P0 и T. Д. |
|
|||
.Теперь подсчитаем |
изгибающие |
моменты для |
разных точек |
|
балки: |
|
|
|
|
ML = -!- ХпС Ь Х 3 |
-2с -і- Х4-Зс = |
(— 0,076«! + 0,096)Р0с-, |
||
М„ = + |
Х3с -Ь Л>2с = (— 0,042/?! + 0,007) Р0 с- |
|||
М3 |
= -- АѴ = (— 0,014«! — 0,006) Р0 |
с. |
Для определения величины параметра и.], при котором об разуются следующие два пластических шарнира, приравняем
М ^М о:
(— 0,076«! -К 0,096) Р0с = — 0,2727Р0с;
0,2727 — 0,096 |
„ оо |
|
«! = —2— |
----= |
2,33, |
|
0,076 |
|
После образования трех шарниров в балке ее несущая спо собность будет практически полностью исчерпана, поэтому Рпр =
= 2,ЗЗР0- |
Р асстояние |
|
от силы до второго шарнира |
равняется: |
1 f |
E J { \ — цД |
оно зависит от соотношения |
жесткостей |
|
с = 1,79}/ |
- |
' |
||
|
Еф |
|
|
|
балки и основания: чем больше жесткость балки, тем больше расстояние от силы до шарнира.
Величину Ро можно выразить через М0, используя формулу,
полученную выше; тогда будем иметь: |
|
|||
Р0 = — ^ — = |
СТ|ірПУ- - = |
2,05апр W ] |
/ ---- ^ |
|
о. 2727с |
0,2727с |
_ |
\ |
£ / ( і _ ^ ) |
|
|
У |
EJ f l - |
Предельная несущая способность балки определится так:
Рп р |
2,ЗЗЯ0 = 4,77апр W J; |
Еф |
£7(1-Р5) |
Из этой формулы видно, что несущая способность балки за висит не только от геометрических размеров балки, но и от упру гих свойств основания. Так, например, увеличение модуля дефор мации основания увеличивает несущую способность балки.
Для прямоугольного сечения можно будет преобразовать эту
, |
„„ |
Ыі2 |
, |
bh3 |
. |
формулу, учитывая, что |
\Ѵ = -g - |
и J = |
|
48
Тогда получим
Е (і - но)
Е (і — м-о)
Теперь из формулы ясно видно влияние отдельных парамет ров. Если РПр задана, то площадь поперечного сечения балки определяется по формуле
з
Это сечение будет подобрано по прочности балки при условии, что упругое основание работает в упругой стадии и в балке об разуются три пластических шарнира.
2.15. Простая рама
Рассмотрим замкнутую простую раму, которая нагружена со средоточенной силой на верхнем ригеле (рис. 2.17, а). Эта задача отличается от предыдущих тем, что несущая способность рамы зависит как от ригеля и стоек рамы, так и от несущей способно сти фундамента. Обычно расчет ведется раздельно для верхней рамы и фундамента. Более правильно будет рассматривать си стему всех стержней как замкнутую раму, расположенную на упругом основании.
Основная система, пригодная для расчета этой рамы, показа на на рнс. 2.17, б. Число неизвестных, учитывая симметрию, рав но 6 . Для их определения составим обычную систему уравнений.
При вычислении боо, боь 6 0 2 , бы, бц и 6 2 2 следует учесть дефор мацию основания и пользоваться такой формулой:
Для подсчета перемещений по направлениям Х3 н Х4 следует применять формулу, относящуюся к обычной стержневой си стеме:
После решения уравнения и определения X будут получены окончательные эпюры М, Q и /V, которые изображены на рис. 2.17, г.
Из рассмотрения эпюр видно, что кроме моментов в стерж нях возникают продольные силы, которые усложняют определе-
4—407 |
49 |