книги из ГПНТБ / Синицын А.П. Расчет балок и плит на упругом основании за пределом упругости пособие для проектировщиков
.pdfПосле решения уравнений найдем:
= 119,8 тс\ Л'2 = 262 tm-, Х3 = 311,4 mc-, Xt = 519,8 тс. Переходим к третьему приближению. Теперь получим:
|
би = |
1,867,1 |
-Ь 1 |
loo / |
-і- 0,476 = |
2,565; |
|
|
|
||||||
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
бд» = 0,829,1 |
! |
1I —- 9 |
26,2 , 1= |
0,986 |
п т. д. |
|
|
|||||||
|
|
L |
|
V 2-100 |
|
} \ |
|
|
|
|
|
|
|
||
Находим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ху = 139,5 тс; |
Х2 |
207,1 тс\ |
Л’з = |
310,6 тс; |
Х4 = |
555,8 |
тс. |
||||||||
Для |
четвертого приближения получим: |
|
|
|
|
|
|
||||||||
Хх = |
134,5 тс; |
Х2 = 222,1 тс-, |
Хя — 312,6 тс\ |
Х4 = |
543,8 |
тс. |
|||||||||
|
|
|
|
|
Для практических подсчетов схо |
||||||||||
|
|
|
|
димость подушена достаточная. |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
По сравнению с линейным случа |
|||||||||
|
|
|
|
ем получена |
существенная |
разница |
|||||||||
|
|
|
|
в напряжениях |
по концам |
балки. |
|||||||||
|
|
|
|
Эпюра реакций основания показана |
|||||||||||
|
|
|
|
иа рис. 4.18. |
Для данной расчетной |
||||||||||
|
|
|
|
схемы пластический |
шарнир |
обра |
|||||||||
|
|
|
|
зуется в том сечении, где понур при |
|||||||||||
|
|
|
|
мыкает к плотине, |
как это указано |
||||||||||
|
|
|
|
на рис. 4.18. |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
Сделаем анализ результатов для |
|||||||||
|
|
|
|
упрощенной |
задачи, |
предполагая, |
|||||||||
|
|
|
|
что давление воды на понур уравно |
|||||||||||
|
|
|
|
вешивается |
противодавлением; тог |
||||||||||
|
|
|
|
да |
|
изгибающий |
момент в крайнем |
||||||||
|
|
|
|
сечешш |
понура |
|
будет |
возникать |
|||||||
|
|
|
|
только от реакций основания: |
|
||||||||||
|
Мпр |
|
|
134,5 — |
= 672,5 |
тем. |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
В рассмотренном примере нет необходимости определять пре дельную нагрузку, так как размеры сооружения зависят от це лого ряда условий, поэтому по найденному изгибающему момен ту можно подобрать наиболее целесообразные толщину понура и соответствующее армирование.
4.9. Регулирование реакций основания
Использование основания переменной жесткости позволяет подойти к решению задачи о регулировании реакций основания и отысканию оптимального их распределения путем соответст вующего изменения контактных давлений между балкой и осно-
90
ваиием. Регулирование распределения реакций основания может быть достигнуто путем искусственного изменения жесткости ос нования по длине пролета балки нлп путем устройства допол нительного слоя между балкой и основанием.
Условие совместности деформаций по линии контакта запи шем в таком виде:
(Ук + <*Щ) — Уо— О-кФо + ЬУк > 0. |
(4-9) |
где ук— осадка точки /г упругого основания от всех сил Хь, при
ложенных к |
основанию; |
тех же сил; |
|
|||||
wk— прогиб |
точки |
k |
балки |
от |
|
|||
Уо— осадка |
заделки |
в |
основной системе; |
|
|
|||
Фо-— угол поворота |
заделки; |
до точки k\ |
|
|
||||
ак— расстояние от заделки |
счет измененной |
|||||||
Аук — дополнительная |
осадка |
основания за |
||||||
жесткости; |
|
|
|
|
|
|
|
|
а — численный коэффициент. |
|
|
|
|
||||
Условия равновесия балки, отделенной от упругого основа |
||||||||
ния, сохраняются |
в том виде, как это было указано в п. 2.2: |
|||||||
|
L X k = P и T>akX k = M. |
|
(4.10) |
|||||
Вводя новое переменное Z/£ взамен |
неравенства |
(4.9), |
получим |
|||||
равенство: |
|
|
|
|
|
|
|
|
(У к 'I - <*Щ) — Уо— ак Фо |
&Ук — Zk = 0. |
(а) |
||||||
при условии Zu ^ 0. |
|
|
запишем: |
|
|
|||
Критерии контакта теперь |
|
|
||||||
|
при Zk = |
0 сила |
Х к> 0; |
|
|
|||
|
при Zk > |
0 сила X к = 0. |
|
|
Условие оптимизации реакций основания запишем так, чтобы во всех точках контакта полученная интенсивность реакций осно вания была меньше заданной рКякс-
- гf к |
(4.1t) |
- |
|
Хотя эта задача относится к классу нелинейного программи рования, так как целевая функция линейна, а ограничения не линейны, тем не менее ее приближенное решение может быть найдено. Для первого приближения используем решение в упру гой стадии, из которого можно определить, какого вида функцию Ауи■следует принять. Эту функцию задаем с точностью до не скольких параметров, которые определяем из условий (4.10) и (4.11). Например, для Ауи можно взять полином второй степени
Аук = ах2 -[ bx + с |
(4.12 |
иподставить в уравнение (а). Тогда получим
—(ук 4- aayfc) -I- Zk -f у0 + акср0 — ах2 — Ьх — с = 0. (4.13)
91
Параметры а, b и с подберем так, чтобы нашіучшпм образом удовлетворялось условие (4.11).
В такой постановке задача минимизации реакций основания для решения требует проведения расчетов на ЭВМ. Поясним порядок вычислений на простом примере, который позволит убе
|
диться |
в том, |
что |
интересная |
|||
|
идея |
оптимального |
распреде |
||||
|
ления |
реакций |
основания мо |
||||
|
жет быть |
осуществлена |
соот |
||||
|
ветствующим изменением рас |
||||||
|
пределения |
жесткостей |
балки |
||||
|
и основания. |
гибкую балку, |
|||||
|
Рассмотрим |
||||||
|
нагруженную сосредоточенной |
||||||
|
силой |
|
в середине |
пролета п |
|||
|
расположенную |
на винклеров- |
|||||
|
ском упругом основании. Если |
||||||
|
жесткость |
основания постоян |
|||||
|
на, то эпюра |
реакций |
между |
||||
|
балкой |
и |
основанием |
будет |
|||
|
криволинейной |
с наибольшей |
|||||
|
ординатой под грузом. Для то |
||||||
|
го чтобы добиться более равно |
||||||
Рис. 4.19 |
мерного распределения |
реак |
|||||
|
ций основания, |
изменим |
жест |
кость основания в пределах пролета балки. Схема балки и основ ной системы показана на рис. 4.19. Для определения равнодейст
вующих реакций |
основания |
составим |
систему линейных урав |
||||
нений: |
|
|
|
|
|
|
|
|
Su Xt -|- б12 Х2-f- б13 Х3-f- |
+ Уо — 0; |
|||||
|
|
|
X! -I- Хг + Х а |
р_ |
|||
|
|
|
2 |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Коэффициенты уравнений вычисляются по формуле |
|||||||
|
|
|
|
^ik |
|
Уік “Г |
|
где |
t/ih— осадка |
точки |
і |
основания от силы У)£=1; |
|||
|
vik— прогиб |
точки |
і |
балки от силы У/£=1. |
|||
Упругое основание моделируется отдельными столбиками- |
|||||||
пружинами, поэтому при іф!г |
все г/£/£= 0, а при i — k |
||||||
|
|
|
|
IJkk — |
ІА* |
|
|
|
|
|
|
|
|
ЕоЕо |
|
где |
hk— высота |
столбика |
основания; |
|
|||
Е0— модуль |
|
деформации |
основания; |
||||
FQ— поперечное сечение столбика . |
|||||||
о/* = |
Wik- Теперь задача сводится к определению hi,, ко- |
||||||
6EJ |
|
|
|
|
|
|
92
торое характеризует жесткость основания. Силы же Хк опреде лим из условия равномерного распределения реакций по подош ве балки:
Для определения переменной толщины основания используем систему канонических уравнений, по в ней силы Хи будем счи тать известными, а за неизвестные принимаем толщины Ііи упру гого основания. Например, если пролет / балки разделен на пять частей, то, используя симметрию, получим три уравнения:
|
|
|
|
^00 * 0 |
+ |
^01 А-1 'I- ^Ü2 А-2 ~г Уо — 0; |
|
|
|||||
|
|
|
|
ÖjLO* 0 |
“Ь ^ll |
|
H* ^12 -^2 "T Уо — 0; |
|
|
||||
|
|
|
|
ö20 X0 -I- 621 Xj -I- Ö22 X2 + |
y0 = 0. |
|
|
||||||
В эти |
уравнения |
подставим |
следующие величины: |
|
|||||||||
боо — |
V 2 . |
|
g _ |
§ . |
б 02 =—620 — I3; |
2 Х 0 = Х 1 = |
Х І = |
Р |
|||||
Еа Е0 ’ |
|
01 |
|
1J’ |
5 |
||||||||
Л |
— "і |
I |
с3 |
|
о. |
g |
— |
с3 |
. я |
К |
с3 |
LG |
|
° и |
|
£ 0 Д0 |
' |
6£ 7 |
|
’ |
Ui2 |
5, '-'99 |
1 |
|
|||
|
|
|
|
|
6EJ |
|
Е0 Fо |
6EJ |
|
||||
Получим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
V 2 |
|
+ |
Уо = |
0; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Fо |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
2-5 |
|
|
|
|
||
|
|
|
И |
|
6EJ |
2)т + |
6EJ |
Уо = |
0; |
|
|||
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
4- |
/іо |
|
, |
16) — -!- Уо = 0. |
|
|||
|
|
6EJ |
|
Еа £„ |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
6EJ |
|
|
|
Неизвестными в этих уравнениях будут /г0, hh h2 и г/0. Из перво-
го уравнения |
„ |
|
Л0 Р |
|
|
|
|
|
||
найдем у0 |
—— :—51---- , подставим это значение во |
|||||||||
|
|
|
|
|
5£о Fо |
|
|
|
|
|
второе и третье уравнения и после преобразований получим: |
||||||||||
|
|
|
7 |
Р гЗ |
|
|
h - |
21 |
Ео |
Fо с3 |
|
|
|
6 £ |
J |
|
|
|
6 |
£ |
J |
Из этих двух уравнений найдем изменения толщины основа |
||||||||||
ния в точках 1 и 2. Например, если |
|
|
|
|
|
|||||
Ео. _ |
1 . |
F4 2 |
1я > * _ 12( с )аг. |
С = |
— |
; h = |
0,1/, то |
|||
Е |
1000 ’ |
J |
Ыі3 |
\ h ) |
' |
|
5 |
’ |
|
|
|
AA1 = -g- IO-3 -12 |
0,2/ = 0,0224/ и А/г2 = 0,0672/. |
||||||||
При |
7=10 м Д/іі = 0,224 |
щ и Д/г2=0,672 |
лг. |
|
|
|
|
|||
Обратим внимание иа некоторые интересные выводы, которые |
||||||||||
вытекают |
из |
проделанных подсчетов. |
|
|
|
|
|
93
1. Оптимальная толщина обжимаемого слоя, соответствую щая равномерному распределению реакций основания, не зави сит от величины внешней силы Р. Это значит, что условие опти мального распределения реакций сохраняется при любых зна чениях силы Р.
2. Приращение толщины слоя Д/г по длине балки пропорцио нально длине пролета I и не зависит от наибольшей толщины слоя /г0, которая соответствует местным условиям. В связи с этим полученные выводы будут справедливы при условии, что наибольшая величина Д/гмакс будет меньше /г0:
^йіанс ■К.
При несоблюдении этого условия произойдет нарушение кон такта между балкой и основанием, и расчет нужно переделать с учетом выключения связей. Например, для указанных выше численных данных Ло^О,672 м. Определим величину предельной нагрузки в конце упругой стадии для рассмотренного примера из условий использования несущей способности основания пере менной жесткости:
Если |
бы основание имело |
постоянную жесткость, |
то Р'пр = |
||
9 |
макс^ т. е. предельная нагрузка была бы па 33% |
меньше: |
|||
= І М |
|||||
|
Р' |
р |
пр |
=0 67 |
|
|
Г р |
1 |
и>и/ • |
|
|
4.10. Определение оптимальной |
жесткости |
|
|||
для балки |
|
|
|
|
Рассмотрим абсолютно жесткую балку, нагруженную силой в середине пролета и расположенную на упругом полупростран
|
|
|
|
|
стве. В этом случае, как было по |
||||||
|
|
|
р |
казано в п. 2.1, концентрация ре |
|||||||
|
|
|
акций |
основания |
происходит к |
||||||
|
|
|
/' f |
|
краю балки. Изгибающий момент |
||||||
Г |
|
j |
/ т |
I*’ |
под грузом |
|
при этом получает |
||||
|
|
преувеличенное значение. |
Изме |
||||||||
|
|
|
|
|
нением жесткости балки по дли |
||||||
1 |
** |
* , |
|
X, |
не пролета |
уменьшим концентра |
|||||
|
цию реакций |
основания и таким |
|||||||||
|
м |
у м/У 7 Ѵ .Г Тt |
образом |
уменьшим |
наибольший |
||||||
|
|
догора |
р |
изгибающий |
момент. |
Для |
упро |
||||
|
|
щения задачи рассмотрим ступен |
|||||||||
|
|
1. |
|
|
чатое изменение |
высоты |
балки, |
||||
|
|
■- |
расчетная |
схема |
которой |
приве |
|||||
|
|
дена на рис. 4.20. Система урав- |
|||||||||
|
|
|
|
Г |
пений сохранится такой же, как и |
||||||
|
|
|
|
|
в п. 4.9, но коэффициенты будут |
||||||
|
|
р»с. |
4.20 |
иметь другой вид: |
|
|
|
94
|
Я ) |
|
|
|
_ |
I — Mn |
|
|||
^ОО — |
' ^оо '2, |
|
|
г |
*0 р |
2; |
||||
ЕQ с я |
|
^01 — ^10 |
— |
|
Г 01 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
Е0с я |
|
||
I |
2 |
•2; |
6П |
1- Й |
(Fix -|- F12) т |
Ьі)\1 |
||||
б02 —^20 — 1— И-о - |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
с3 |
|
|
|
|
|
Еп сп |
|
|
|
|
ш г 11 |
ö12 = |
б21 = |
1- |
Й |
, І-\, -1- Fia) |
' |
|
с3 |
W ■ |
|
|
|
|
EQс я |
|
|
1 |
|
6EJx ^ |
|
||
|
1— IT) |
(F22 + |
F .m) + _£!_ [ 12 + |
2 |
|
|||||
|
Е„ сп |
|
|
|
6EJ1 I. |
|
|
/ 2 |
|
|
Значение Д-л берем из табл. |
1. Получим для b/c— 1: |
|
||||||||
2 -3,525X0 -1- 2-1,038^! + |
2 • 0,505Х, + |
у0 Е л с я |
— 0: |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 — йо |
|
2- 1,038Х0 -I- [(3,525 + |
0,505) + a-2J Х г + |
|
[(1,038 + |
0,335) + |
||||||
|
H-«-5J Х 2 + у 0 - ^ - = 0; |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
1-"йб |
|
|
|
|
|
2-0,505Хо -I- [(1,038+ 0,335) + а-5] + |
|
[(3,525 + |
0,25) + |
|||||||
+ |
а ( 12 + 2 А |
|
£*0 с я |
|
|
|||||
|
Уо , |
|
'I = о. |
|
||||||
|
|
|
|
|
1— Йо |
|
|
При равномерном распределении реакций по длине пролета по лучим:
2Х0 = Хх — Х2 = .
Подставляя эти величины в указанные выше уравнения, из
первого найдем: |
1 |
2 |
|
|
|
||
Уо = |
1— ЙО |
6,611 Pj5. |
|
|
Ег сп |
|
|
Подставляя значение t/o в остальные два уравнения, получим: а = 0,024 и /і//2= 11,5; — = / \ 1,5 = 2,25. С другой стороны,
псі Ев |
приравнивая |
^ |
а, получим: |
||
а = ---------- ------ : |
оба значения |
||||
6(1 - и*) EJ1 |
|
|
|
|
|
|
А? = |
2 я |
— |
0 С3 |
|
|
|
|
|||
|
~йЗ 6 |
|
|
||
|
|
|
|
||
Для принятых раньше значений clb= 1, До/.Е=10-3 и цо=0,3: |
|||||
Іі‘, =0,287 с3; /(.[= |
0,62 с; при с= 1 |
м /іі=0,62 м\ |
ho— 0,28 м. |
Проделанные расчеты показывают, что оптимальные разме ры балки зависят от многих параметров, поэтому получается большое число ограничений, которые их связывают. В отличие от винклеровского основания для полупространства в матрице
95
жесткости меняются как главные, так и побочные коэффициен ты, поэтому параметр а должен иметь вполне определенное зна чение II недопустимо независимо менять входящие в него ве личины.
Предельная несущая способность балки в конце упругой ста дии должна быть проверена по двум сечениям. В сечении под грузом
пр
В том сечении, где |
меняется |
высота |
балки, |
||
|
|
р „ _ |
2 2 ,2 Мпр |
|
|
Вычисляем |
|
пр |
I |
|
|
|
8 |
AL |
|
||
Р' |
'Р' |
= 1,76 |
|||
пр |
|||||
пр |
пр |
22,2 |
Мпр |
|
|
|
|
|
|||
при условии |
|
|
|
||
|
|
|
|
||
Мпр |
|
hi |
0,62 |
4,88. |
|
м.пр |
|
/ і о |
0,28 |
||
|
|
||||
|
|
|
|
Расчетная предельная нагрузка соответствует Р” , так как
пластический шарнир образуется раньше в сечении, где изме няется высота балки. Если бы жесткость балки сохранялась по стоянной, то имела бы место концентрация к краю и величина предельной нагрузки была:
|
г |
2Мпр |
|
7,17Мпр |
|
пр |
0,279/ |
’ |
I |
р , |
р „ = |
7 , \ 7 М а |
р |
/-1,76 |
ПР |
ПР |
I |
|
0 , 8 , |
|
22,2М'пр |
т. е. изменение жесткости балки позволило повысить Рпр на 25%.
Г л а в а 5
РАСЧЕТ ПЛИТ ’
5.1. Приближенное решение для бесконечной плиты
В плитах пластические области занимают часть сечения по толщине, затем вся плита переходит в пластическое состояние
[38].
96
Для построения расчета плит на упругом основании за пре делом упругости можно использовать приближенные способы [4] и [29], разработанные для плит, опертых по контуру, без упругого основания. Плита рассматривается как жесткопласти ческая система, в которой жесткие элементы соединены между собой пластическими линейными шарнирами. Для жесткой пли ты конечных размеров при центральном нагружении линейные пластические шарниры образуются в двух взаимно перпендику лярных направлениях, проходящих через центр плиты; в резуль тате этого плита разделяется на четыре части.
Гибкая плита бесконечных размеров, нагруженная сосредо точенной силой, может быть рассчитана приближенно, учиты вая образование линейных пластических шарниров по образу ющим конуса и кольцевого шарнира на его основании.
Величину предельной силы найдем, приравнивая работу внешней силы Рпр сумме работ моментов в радиальных и кра
евом шарнирах и |
реакций основания: |
|
|
|
|||
Р |
|
2л |
1 |
/ d r V |
1 |
/ 4 Ѵ |
|
= м Г |
dQ |
||||||
л пр |
І К І ПЛ |
\ |
1 +2 − |
V 40 / |
2 |
\ d 0 2 |
|
|
|
|
г3 |
|
|||
+ |
|
|
|
9 (г — Р) |
2 яр r ^ ~ ) d p . (5.1) |
Наименьшее значение РПр получим, если первые два ин теграла будут равны 4я:
Рпр = 4лМпл + — яг2 (<7 макс— qr) + — лг2дг. |
(5.2 |
12 |
|
Расстояние г до кольцевого шарнира и интенсивность ре акций q могут быть определены из расчета по упругой стадии, учитывая тот факт, что кольцевой шарнир образуется там, где возникает наибольший отрицательный момент в бесконечной плите [10, 34]:
|
г |
|
(5.3) |
|
? = ы - ^ пр |
(5.4) |
|
где |
И & 2 |
Р п р — численные коэффициенты, зависящие |
|
\ |
Уо |
Ро |
|
|
|
от соотношения прогибов и сил. |
|
7—407 |
97 |
О
rj
Я
\з
сз
Н
Ординаты эпюр от единичного груза для бесконечно протяженном плиты
к
га
о
О
о
га
5
га
6
Сі.
к
га
о
о
и
о
о о.
t'- Ос:О) ю
о О |
О СГ5 |
СО PT ГО СО С4!
о * о * о * о * о “
со с о со СО er.І^ - Г С О —
СМ СМ СМ СМ СМ
о * о * о * о " О
CJ-|Q
см о
СС со см |
NNCCOC4 |
Сі со щ ю о |
СЧ М о Q О N |
|
г-< t—«•—« О О О |
о о о о о |
о о о о о о |
Q
СМ СО СО Ю l O O i M f « |
С Ч - і М Ю О |
N о СЧ р- о |
СЧ |
||||||||
О” СО СМ |
о |
СЛ С - СМ СО СО» |
— |
го см »-•»— |
о |
о о о |
о |
о |
|||
I Ю СМ О |
ГГ O l — г— о о |
о |
о о о о |
о |
о о о о о |
|
|||||
СМм —Г■о ’ оО" |
сООО* о " о~ оОС?" |
О |
О |
О |
О |
О |
О О О О |
О |
СС |
||
IN I |
|
м м ! |
I |
I |
I |
I |
I |
|
1111 |
|
+ |
|
O l СО Ю СО |
O l l'» - г |
|
ио |
: 6 ооо |
CM GJ h» СО Ю ОІ |
|
||||
I гг: оі —— |
— о о о о |
ОООООО |
|
||||||||
|
O l Ю О іо |
СО СИ Г - СО ■55’ |
|
|
|
^ |
|
||||
|
о |
о |
о о |
о о о о ' с |
|
|
|
О * О * о * о ’ О*1о * |
|
||
|
++++ |
+++++ |
|
|
|
-}-+++++ |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
к |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ч |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
си |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
н |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
плиты. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
: о ! до |
жесткость |
|
|
|
|
|
|
|
о о о о о |
• о о с о о |
|||
|
|
|
|
_ _ |
с о |
о - о с |
|
О О О О < |
|
||
|
|
|
|
++++1 |
(М М |
м м I I |
цилиндрическая |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Q |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
со со |
со со со со со |
о |
- |
СО СО — |
O' со |
со со •ч* го •— |
|
||||
— -— — — о |
о о о |
о |
с |
о |
о о |
о о |
оооооо |
|
|||
ОІ |
|
—• О СП ОС Г'- СО |
ТГ ~ |
ГО СМ СМ — ~ |
— |
|
|||||
о |
о |
о |
с о |
|
|
|
о |
о о |
о о |
оооооо |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
” ^ |
Q |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
йі |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Q |
|
|
СМ ю |
ю |
|
ю |
|
ю |
ю |
ю |
|
|
|
|
СО СМ Ю Г - |
|
|
|
|
||||||
|
О |
I—■ОІ СО |
|
СЧ Ю |
Г-' |
C U C N |
|
|
|||
О |
О |
О |
о о |
о о |
|
|
|
см см см |
со со со со «г ю |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
с |
98
Сравним полученные значения Рпр с экспериментальными данными [10, 37], полученными для бетонной плиты толщиной 24 см, в этом случае (табл. 9):
</ма,<с = 0,123РП|
- w j Чг = |
|
|
I V |
|
0,123 <7макс; М пл = 3,84 тсм'пог.м.:1-Й5 D |
||||
Для г/пр = і/о получим |
|
|
||
Д |
= . |
4яМп |
17,54-3,84 = 67,24 |
тс. |
1 пр |
|
- 0.284 |
||
|
|
|
|
Измеренная в натуре нагрузка равнялась 70 тс.
5.2. Бесконечно жесткая квадратная плита
Для жесткой квадратной плиты, нагруженной в середине пролета, схема разрушения соответствует образованию таких пластических шарниров, при которых плита разрезается на че тыре части. Для определения наибольшей силы в упругой ста дии плиту разбиваем на 25 квадратов (рис. 5.1).
Д 2І 0 £ 5
1 7
Используя симметрию, будем вести расчет иа Vs часть пли ты, заштрихованную на чертеже. Для определения неизвестных составим семь уравнений. При вычислении коэффициентов уравнений обратим внимание на то, что к квадрату 1 прило жено восемь равных сил Х\, так как этот квадрат входит во все восемь частей плиты. К квадратам 2, 3, 4 и 6 приложены по две силы, а к квадрату 5 приложена одна сила.
Плита рассматривается как бесконечно жесткая, поэтому коэффициенты канонических уравнений будут зависеть только от деформации упругого полупространства. Значения F,-;t час-
7* |
99 |