книги из ГПНТБ / Тепловые процессы при обработке металлов и сплавов давлением учеб. пособие для студентов металлург. спец. вузов
.pdf
|
|
|
|
Po(p)exp |
|
M2 |
|
M |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
• + |
|
||
|
|
|
|
|
w |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Mi |
|
M |
|
|
|
|
|
VMiAV T + |
p ~ T + g |
|
||||
- f С exp |
- |
^ |
( / |
f |
+ ^ f ) |
] |
+ « e x |
p [ |
x ( / f + |
, - f ) ] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.2.133) |
Удовлетворяя |
|
(2.2.133) |
|
граничным |
условиям |
(2.2.128)- |
||||
(2.2.130), находим постоянные С и D: |
|
|
|
|||||||
С- |
|
Кі(/>) |
|
|
|
Po |
(p) |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
M |
|
| |
/ |
t |
+ |
^ |
t |
2 |
1 / т + |
Ч ] / т |
|
|
|
|
|
+ |
|
|
|
|
|
|
(p+Mg-g2)
Po (p)
ЛГ2 |
/ / M2 |
' M |
/
Подставляя значения С и D в выражение (2.2.133), находим ре шение поставленной задачи в пространстве изображений
|
|
Ѵ(Х, |
|
р) = |
|
Ро(р)Х |
|
|
ІГехр |
- * ( |
і / т |
|
' + |
т |
) |
exp ( — |
gX) |
X |
+ |
|||||||
Mg-*2>(]/ |
|
|
|
|
/> + ЛІ£ — ^2 |
|||
(P + |
— |
+ P + |
— |
|||||
|
|
|
Af2 |
|
Al |
|
|
|
|
Kl (p)exp ! — X |
|
|
+ p |
M |
|
||
|
|
|
+ |
(2.2.134) |
||||
|
|
VAf2 |
|
|
|
|||
|
|
|
M |
|
|
|||
Перепишем |
(2.2.134) следующим |
образом: |
|
|||||
где |
V(X, |
p) = Z(X, |
p)+T(X, |
p), |
(2.2.135) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Z(X, |
p) = P~o(p)Qx{X, |
p); |
|
70
|
g |
exp |
|
X ( |
, /~M2 |
|
M |
\ |
|
|
exp ( — gX) . |
||
|
|
|
|
\ |
Ѵ |
^ |
+ р + |
т |
) |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p + M g — #2 |
|
|
|
{P + Mg |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.2.135a) |
|
F(X,p) |
определяется |
формулой |
(2.2.1136). |
|
|
|
|
|
|||||
Обратное преобразование функции G{(X, |
р) |
|
получим с |
по |
|||||||||
мощью таблиц операционного исчисления: |
|
|
|
|
|
||||||||
G:(X, |
Ф) = \ {1 exp [ - |
gX |
- |
(Mg- |
g2) t] eric | " - ^ + |
( | — g-) V't |
+ |
||||||
|
g |
exp [ - |
(M - g) X- |
(Mg -g2)t] |
erîc |
X |
|
||||||
|
2Vt |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
'M |
|
|
|
-exp[-gX-(Mg-g*)t]- |
|
|
|
|
||||
|
-iî-i)VT |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
M |
|
erîc U - i / T |
|
|
|
|
(2.2.136) |
|||
|
|
2 (M - g - ) |
2 |
|
|
|
|||||||
или для неподвижной системы |
координат: |
|
|
|
|
|
|||||||
|
О, (A-,, t ) = |
j l |
- l exp [ - gXx |
+ (Л* ,g + £ * ) / ] erfc |
|
M |
|
+ 2 ( A f - * ) |
exp [ - (M-g) (Xi-Mit |
|
l-+g)Vt |
||||
|
|
|
g |
|
+ ^ ) ] e r î c |
X |
|
|
-exp[-gXl-\.(Mlg |
1_2]Л |
\ |
|
||
|
1 |
|
||
|
|
M |
erîc |
і / Л І Л . |
|
|
2{M-g) |
||
|
|
|
2 V T |
|
|
|
|
|
|
Оригинал функции |
Z(X, p) |
получим, используя |
||
дывания |
|
|
|
|
+
+g2)t}-
(2.2.136a)
теорему запаз
Z(X, |
p) = Z(X, |
Ф), |
|
гд>е Z(X, ty) принимает значения: |
|
|
|
для |
(п + 1)-й |
паузы |
|
Z(X, Ф) = Ро2 2 ЮгІХ, |
|
|
^-(т~\)хй-х1\г^-(т-\)хй-х1\~ |
m = l |
|
|
|
— Ох (X, ф— т т 0 ) т] ( т т 0 ) } ; |
(2.2.1366) |
71
Z(X, ф)=Ро2 |
для |
(п+1)-го обжатия |
|
|
m=02 °ЛХ> |
Ф— т т 0 — t j ) ^(ф—mr0—-г^- |
|||
|
п |
|
|
|
— 2 |
^ 1 |
^ ' |
Ф - ^ о ^ ^ - ^ о ) |
(2.2.136B) |
Принимая во внимание соотношения (2.2.115) и (2.2.115а), за пишем решение поставленной задачи в области действительной пе ременной:
|
|
|
для (п + 1)-й |
паузы |
|
|
||
v(X, t ) = P o 2 2 |
{Oi[Xv |
|
t |
- ( m - l |
) t 0 - t j K i [ t - ( m - |
l ) t 0 - f J - |
||
|
m-l |
|
|
|
|
|
|
|
|
~G1(XV |
t - m t 0 ) ï i ( t - m t 0 ) } + K W A ' i , r ) f |
|
|||||
(Ki2-Ki,)j2 |
{ ф І * і > |
- « - ( / n - l J t o - t ^ T j l t - C m - l J t o - t J - |
||||||
|
|
|
|
t - m T 0 ) Y ) ( t - m t 0 ) } ; |
|
(2.2.137) |
||
|
|
оля |
(п+1)-го |
обжатия |
|
|
||
v(Xv |
t ) = P o 2 |
Qi(Xv |
X— mt0—rjijfc |
— т т 0 — t |
j — |
|||
|
|
2 |
||||||
|
m2.-l O1 (Jr1 ,t-mt0 )ïi(t-mt0 )] + K i , ® ( A ' ï , t ) + |
|||||||
|
|
л |
|
|
|
|
|
|
+ ( K i 2 - K i x ) 2 Ф ( * і , t — m t 0 - t , ) T ] ( t — m t o - t j - |
||||||||
|
|
л |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
Ф |
^ , |
t - m t 0 |
) r i ( t - m t 0 |
) |
(2.2.138) |
Выражения (2.2.137) |
и |
(2.2.138) определяют |
температурное по |
|||||
ле раската |
в любом пропуске для случая, когда |
начальное |
распре |
деление температуры в заготовке (после выдачи из нагревательной печи) равномерное, а функцию распределения по сечению-раската мощности теплового источника в период обжатия можно аппрокси мировать полиномом 2-й степени.
Г р а н и ч н ы е у с л о в и я І І І р о д а . Р а в н о м е р н о е р а с п р е д е л е н и е п о с е ч е н и ю з а г о т о в к и т е м п е р а т у р ы в на ч а л ь н ы й м о м е н т в р е м е н и и м о щ н о с т и т е п л о в ы х и с т о ч н и к о в в п е р и о д о б ж а т и я
72
Поверхность полуограниченного тела движется с постоянной ско ростью. На эту поверхность воздействует теплоотдающая среда, имеющая температуру Т\ в течение времени ti (пауза) и Т2 в тече ние времени t2 (обжатие). Соответственно в эти периоды времени коэффициент теплоотдачи между поверхностью тела и окружающей средой принимает значения си и а2. Внутри изучаемого полупро странства происходит конвективный массоперенос.
В начальный момент времени температура по сечению тела име ет постоянное значение, а в течение времени t2 по его объему выде ляются равномерно распределенные тепловые источники мощно стью W2.
Если принять, что теплообмен между поверхностью тела и окру жающей средой происходит по закону Ньютона, а также если пре небречь компонентами температурного градиента по осям у и г, то для определения функции температуры тела необходимо решить дифференциальное уравнение теплопроводности (2.2.1) при краевых условиях (2.2.3), (2.2.4), (2.2.5), а также при следующем гранич ном условии:
|
}дТ(хь |
|
p |
|
|
« w i ^ ^ - ^ w ] - |
|
( 2 - 2 - 1 3 9 ) |
||
|
|
|
|
|
|
|
||||
где |
|
|
|
|
|
Tc |
(t) = Т, + {T2-Tx) |
? (t); |
||
a |
= + |
(a2 |
- |
a,) <p (/); |
||||||
cp(t) определяется выражениями |
(1.6.3) и (1.6.4). |
|
|
|||||||
Перейдя |
к подвижной |
системе |
координат и используя безраз |
|||||||
мерные величины, можно поставленную задачу записать |
следующим |
|||||||||
образом: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
д ѵ |
д 2 Ѵ |
+ |
м - ^ - - P o |
(ф), ( 0 < Х < о о ) ; |
|
(2.2.140) |
|||
|
|
дХ2 |
|
' |
дХ |
|
|
|
|
|
|
|
дѴ |
|
|
= Ъ($)[Ѵх-о-Ѵе№-> |
|
(2.2.141) |
|||
|
|
дХ |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ѵ(со, |
ф)^оо; |
|
(2.2.142) |
||
|
|
|
|
|
дѴ |
|
= |
0; |
|
(2.2.143) |
|
|
|
|
|
дХ |
|
|
|||
|
|
|
|
|
Х=<х> |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
Ѵ(Х, |
0) = |
0, |
|
(2.2.144) |
|
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
остальные обозначения встречались раньше. Обозначим
q№ = b(Wx-o-VQW |
(2.2.145) |
73
и применим к системе уравнений (2.2.140) — (2.2.144) интегральное преобразование Лапласа — Карсона. После этого запишем
™ % Р )
где
^ М ^ |
Л |
- р |
Ѵ { Х , |
p)s=fTo(p), |
|
dX |
|
|
|
dV |
(X, |
p) |
|
|
|
dx |
|
X=Q |
|
|
|
|
|
|
|
V |
(со, |
р)фсо, |
|
dV (X, |
p) |
= |
0, |
|
|
|
|
dX X=oo
(2.2.146)
(2.2.147)
(2.2.148)
(2.2.149)
Общее решение дифференциального уравнения (2.2.146), удов летворяющее условиям (2.2.148) и (2.2.149),
Ѵ(Х, |
р) = |
А(р)ехр |
+ / т + ' ) Ь ^ |
( 2 , 2 Л 5 0 ) |
||
Отсюда |
находим |
|
|
|
|
|
|
|
dV (X, |
р) |
|
|
|
|
|
dX |
•х=о |
\ |
2 |
|
Условие |
(2.2.147) запишется так: |
|
|
|||
|
|
|
А(р) = |
-Я(Р) |
|
|
Решение, поставленной задачи в области изображений |
получает |
|||||
следующий вид: |
|
|
|
|
||
|
|
е х р |
X |
Л12 |
|
|
|
|
|
.q(p)-MÛ. |
(2.2.151) |
||
Ѵ(Х, |
р)=- |
M + VМ2 |
||||
|
|
|
|
|
||
Используя теорему о свертке оригиналов, запишем решение за |
||||||
дачи в области действительной переменной: |
|
|||||
|
|
|
для |
(п + 1)-й |
паузы. |
|
|
Ѵ(Х, |
Ф ) = - J k + CV-Si)^ |
г{[Е-(т-\)х0-хЛ- |
|
||
|
|
|
0 { |
771 = 1 |
|
- 7 i ( / - m t o ^ 3 ( ^ Ф - 0 ^ ( 0 . 0 Л + | | 8 і + ( 8 2 - 8 і ) Х
74
X 2 |
• ' d i - ^ ~ ^ o - ^ i ] ~ ^ ( i - ' n t 0 |
) \ \ v l + ( V 2 ~ V l ) X |
||||
m = l |
|
) |
\ |
|
|
|
|
п |
|
|
|
|
|
Х m2= 1 т( [/ — (/и — 1>г0 |
— T J — ч / и * 0 |
) Ф3(Х, |
ф - / ) Л - |
|||
|
m = |
l |
1)тг0 —tjTjf^—(m— 1) тг0 |
— r j — |
|
|
|
Р о 2 2 |
{[ф —(m— |
(2.2.152) |
|||
|
|
— (Ф—отг0)т)(ф —/ит0 )}; |
|
оля ( я + 7)-го обжатия
Х Ф , ( * . |
)-t)V(0, |
t)dt+\\ |
\ + ( \ - \ ) |
У. |
i j ^ - m t o - t i ) - |
||
|
|
|
o l |
|
|
L ^ o |
|
m = |
l |
|
|
|
2 |
|
w c ö — T i ) — |
|
|
|
|
л |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 ( ф - / я т 0 - ^ ) Х |
|
/и=1 |
|
|
n |
|
|
m=0 |
|
|
|
|
|
|
|
(2.2.153) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
Х І ( Ф - ^ 0 — Т Х |
) — 2 |
(Ц> — |
WTT0) TT] (ф-OTto |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ф з ( * . |
ф) = |
Г / A f 2 , |
X2 |
Л* |
\1 |
|
|
p [ - ( T ^ + |
Яфl ? + T x ) J |
|||||
|
|
e x |
|||||
|
|
erfc |
|
і/ф |
(2.2.151) |
||
|
|
2 |
2 К ф |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Для перехода от функции Ѵ(Х, |
г|з) к функции и ( Х ь т) необходи |
||||||
мо в выражениях |
(2.2.152) |
и (2.2.153) |
заменить X на Хі—М/х и ф |
||||
на т. Функция Фз(А'і, т) будет иметь следующий вид: |
|||||||
|
|
|
|
г2 |
|
|
|
|
|
ехр (-4) |
ü e r f c / |
(2.2.155) |
|||
|
ф а № - *) = |
|
|
||||
|
|
|
Ят |
|
2 |
\ 2 |
(/ x |
|
|
|
|
~ |
В формулах (2.2.154) и (2.2.155) имеется неизвестная функция
1/(0, -ф). Дл я ее определения положим Х = 0. |
Получаем: |
|
для |
(п + 1)-й паузы |
|
1/(0, ф ) = - | | 8 1 + ( 8 а - 8 1 |
) 2 |
•nlt-im-^-X^—nd-mx^X |
75
Х Ф 3 ( О , ф - о 1 / ( 0 , ю ^ н - J Ь і + ( * 2 — т < |
і ) ѵ - * і і - |
||
|
0 I |
m = l |
|
|
m = l |
|
|
X Ф 8 ( 0 , *t-t)dt-Po22 |
{ [ Ф - ( w - |
I J t o - t i ] il [ф— {m- |
1 ) t o - t j - |
- ( ф _ т т 0 ) т ] ( ф - т т 0 ) } ; |
( 2 . 2 . 1 5 6 ) |
||
(Эля |
(п + 1)-го |
обжатия |
|
Х Ф 3 ( 0 , ф - ^ ) 1 / ( 0 , / ) Л + |Ь1 |
+ ( 8 2 - 8 1 ) |
2 |
T i p - O T T o - t , ) - |
|||||
|
|
|
О I |
|
|
Lm=0 |
|
|
~2 |
l ^ - д а т о ) И^ + ^ - К , ) |
2 l ^ - w t o - f i ) - |
||||||
-2 |
r,^ - /nt 0 ) |
} Ф З ( 0 , ф _ * ) Л - Р о 2 |
2 |
( t - m t o - t j X , |
||||
|
|
|
J) |
|
Lm=o |
|
||
|
Х 7 1 ( ф - / п г 0 - г , ) - 2 |
(Ф - |
'»To) |
( ф — тт0)1, |
( 2 . 2 . 1 5 7 ) |
|||
где |
|
|
m = |
l |
|
|
|
|
|
|
Af2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
exp |
|
f e „ |
c |
( f ^ ) . |
|
|
Ф 3 (0, |
ф) = |
|
( 2 . 2 . 1 5 8 ) |
||||
Выражения (2 .2 .156) и (2 . 2 . 157) являются интегральными урав |
||||||||
нениями Вольтерра |
I I рода относительно температуры движущейся |
|||||||
поверхности V(0, |
гр) или У ( М / Т , Т ) . |
|
|
|
|
|||
Дл я получения численных результатов необходимо сначала ре |
||||||||
шить интегральные уравнения (2.2 .156) |
и (2 . 2 . 157) . Подставляя за |
|||||||
тем полученные значения функции Ѵ(0, |
гр) в выражения |
(2 . 2 . 152) и |
||||||
( 2 . 2 . 1 5 3 ) , |
можно определить температуру в любой точке по сечению |
|||||||
раската. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Пример
Рассчитать температуру на поверхности раската * от момента выдачи из печи до конца второй паузы, если параметры теплообмена и прокатки имеют следую
щие |
значения: |
|
|
|
1. Средняя температура по сечению заготовки |
после вы |
|
дачи |
из печи (Г0 ) |
. |
1200° С |
* Предполагается, что расчетная точка находится достаточно далеко от бо ковых граней заготовки, чтобы задачу теплопроводности можно было считать одномерной.
76
|
2. |
Коэффициент |
теплоотдачи |
от |
поверхности |
раската |
вт/м2"С |
||||||||||
к окружающей |
среде |
в^, течение |
пауз |
(ai) |
|
|
|
. |
250 |
||||||||
|
3. |
Коэффициент теплоотдачи от поверхности раската |
к по |
вт/м2°С |
|||||||||||||
верхности валков |
во |
время |
обжатия |
(аг) |
|
|
|
|
8-Ю3 |
||||||||
|
4. |
Длительность |
паузы |
(^і) |
|
|
|
|
|
|
|
5 сек |
|||||
|
5. |
Длительность |
пребывания |
металла |
в |
очаге |
деформа |
|
|||||||||
ции |
(t2) |
|
|
|
теплопроводности |
прокатываемого |
0,05 сек |
|
|||||||||
|
6. |
Коэффициент |
метал |
|
|||||||||||||
ла |
(X) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
35 |
вт/м-град |
||
|
7. |
Коэффициент |
температуропроводности |
прокатываемого |
|
||||||||||||
металла |
(а) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
0,02 ж2 /ч |
||||
|
8. |
Средняя |
температура |
окружающей |
среды (Г]) . . . . |
|
30° С |
||||||||||
(Г2 ) |
9. |
Средняя |
за |
прокатку |
температура |
поверхности |
валков |
300° С |
|||||||||
10. Средняя за прокатку скорость перемещения |
поверхно |
||||||||||||||||
|
|
||||||||||||||||
сти |
раската |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
20 м/ч |
|
|||
|
11. Среднее значение предела текучести |
стали |
(сг«) . . . |
85 н/мм? |
|||||||||||||
|
12. |
Начальная |
высота |
раската |
(Я 0 ) |
(#і ) |
|
|
|
740 мм |
|||||||
|
13. |
Высота |
раската после |
обжатия |
|
|
|
700 мм |
|||||||||
|
14. |
Скорость |
конвективного |
переноса |
(si) |
|
|
|
0,0 |
м/ч |
По р я д о к р а с ч е т а
I.Определение безразмерных параметров теплообмена
Кр и т е р и й П о м е р а н ц е в а
|
|
|
|
|
Po (х) = |
|
— |
|
; |
|
|
|
|
|
|
|
для |
пауз |
|
|
|
П71 = |
0; Роі = |
0, |
|
|
|
|
|
|
|
||
для |
обжатий |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
Я Л |
|
|
|
|
|
|
740 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
as I n — ^ |
|
|
|
|
8,5-107.In |
— |
|
|
|
|
|
' |
||
Po, = |
|
Н\ |
|
= |
|
|
|
|
700 |
|
|
= |
п |
|
||
|
|
|
„ |
I |
8-103—0,25-103 \2 |
0,042. |
|
|||||||||
1 |
*2ХА2 <Т0 — ТЛ |
|
|
|
|
|||||||||||
|
г |
- х 0 |
1 J |
0,05-35 ( |
— |
|
J |
(1200 — 30) |
|
|
|
|||||
Б е , з р а з м е р н а я с к о р о с т ь д в и ж е н и я п о в е р х н о с т и |
р а с к а т а |
|||||||||||||||
|
|
|
|
s[ |
|
|
20 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/И, |
= |
— |
= |
8-103-0,25-103 |
= |
4,52. |
|
|
|
|
||||
|
|
1 |
|
ah |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
0 |
) 0 2 |
. _ _ |
_ |
|
|
|
|
|
|
|
|
Поскольку |
M = M[ — Afj, |
а Мх |
= 0, |
то M — М\ = 4,52. |
|
|
|
|
||||||||
П р о д о л ж и т е л ь н о с т ь |
п а у з ы в б е з р а з м е р н о м |
|
в и д е |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
/7,75-103 \2 |
5 |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
т , = а А 2 Л = 0 , 0 2 |
|
|
• - — |
= |
1,360. |
|
|
|
|
|||||
|
|
1 |
|
1 |
. |
V |
35 |
/ |
3600 |
|
|
|
|
|
|
|
П р о д о л ж и т е л ь н о с т ь |
о б ж а т и я в б е з р а з м е р н о м |
|
в и д е |
|||||||||||||
|
|
•c2 |
= |
ü;A2jf2 = 0,02 |
/ 7,75-103 \2 0,05 |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
г — |
- J — да 0,014. |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
1 |
\ |
35 |
} |
3600 |
|
|
|
|
|
|
|
Б е з р а з м е р н а я т е м п е р а т у р а |
о к р у ж а ю щ е й с р е д ы |
в т е ч е |
||||||||||||||
н и е п а у з ы |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
^ |
= 4 F 4 r - = i,o. |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
То-Тг |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
77
Б е з р а з м е р н а я |
т е м п е р а т у р а |
п о в е р х н о с т и |
в а л к о в |
( с р е д - |
||||||||||
я я я з а п р о к а т к у ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ѵ 2 |
= |
Т0 — 7\ |
1200 — 300 |
= |
0,770. |
|
|
|
|
||||
|
1200 — 30 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Б е з р а з м е р н ы й |
|
к о э ф ф и ц и е н т |
|
т е п л о о т д а ч и |
в |
т е ч е н и е |
||||||||
н а у з ы |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
et! |
250 |
|
|
= |
0,032. |
|
|
|
|
||
|
|
|
0,2 — 0,1 |
8-103 — 250 |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Б е з р а з м е р н ы й |
|
к о э ф ф и ц и е н т |
|
т е п л о о т д а ч и |
в |
т е ч е н и е |
||||||||
о б ж а т и я |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а2 |
|
= |
1,032. |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
а2—аг |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
II. Расчет температуры поверхности |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
И н т е г р а л ь н о е |
у р а в н е н и е д л я |
о п р е д е л е н и я |
т е м п е р а т у |
|||||||||||
ры п о в е р х н о с т и |
в |
т е ч е н и е |
п е р в о й |
п а у з ы |
получаем |
из |
общего |
|||||||
выражения |
(2.2.156), положив п = 0 : |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Ѵ(0, ф) = |
—0,032 | " ф 3 ( 0 , |
Ф — r ) K ( 0 , |
t)dt |
+ |
0,032 |
|*Ф3 (0, |
<\> — t)dt. |
(2.2.159) |
||||||
|
6 |
|
|
|
|
|
ô |
|
|
|
|
|
|
|
Необходимо подчеркнуть, что, поскольку определению подлежит |
температура |
|||||||||||||
новерхности раската в течение первой паузы, |
под |
1|) следует |
понимать |
время, |
||||||||||
заключенное в интервале 0^г|)=£;ті, т. е. 0 ^ і | ) ^ |
1,360. Соответственно интеграль |
|||||||||||||
ное уравнение (2.2.159) позволяет определить |
функцию Ѵ(0, а|)) только для вре |
|||||||||||||
мени первой паузы. Дл я получения данных о |
температуре, |
когда |
1,360, сле |
|||||||||||
дует учесть |
в выражениях |
(2.2.156) и (2.2.157) |
изменение |
числа |
я, так что |
общая |
формула (вернее, интегральное уравнение) для определения температуры поверх ности будет иной, чем (2.2.159).
Принимая во внимание, что
I |
ехр |
|
|
|
|
M |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
= |
|
||
|
|
|
|
|
2 |
|
l 2 |
|
|
|||
|
] А г ( ф - г ) |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
1 |
J M |
|
|
|
|
|
|
Af |
/ ф - ^ |
|
|
|
e r f ( ™ V l t - t ) + y ( Ф - г ) е г і с |
2 |
|
|||||||||
|
меті[^ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
i r |
|
Г |
M 2 |
|
•t) |
|
|
|
|
|
|
|
У Ф - ^ е х р |
- |
— (Ф |
|
|
|
|
||||
|
|
|
+ c. |
|
(2.2.160) |
|||||||
|
|
|
|
|
У л |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
запишем интегральное уравнение |
(2.2.159) следующим образом: |
|
|
|||||||||
|
|
ф) = |
ср(ф) — 0,032 |
т |
|
ф — О ^ ( 0 , |
t)dt. |
|
|
|||
|
Ѵ(0, |
| " ф 3 ( 0 , |
(2.2.161) |
|||||||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Mi |
, \ 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
Ф ехр |
||
|
1 |
|
|
Af |
|
|
|
Т |
* |
|||
?(ф) = 0,032 |
erf — |
|
|
— |
У |
|
|
|||||
— |
У ф — — фerfc |
|
|
|
|
|||||||
|
M |
2 |
Y |
2 |
Y |
I |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2 . 2 . 161а) |
78
Уравнение (2.2.161) будем |
решать |
методом последовательных |
приближений*. |
|||||||||
Д л я |
этого искомую функцию |
|
Ѵ(0, -ф) представим |
в виде |
ряда [63, 65—67] |
|||||||
|
|
Ѵ(0, |
Ф) = |
2 |
|
г = |
0,032). |
|
(2.2.162) |
|||
|
|
|
|
|
|
й =0 |
|
|
|
|
|
|
|
Подставляя |
ряд (2.2.162) |
в |
уравнение |
(2.2.161) и |
сравнивая |
коэффициенты |
|||||
при |
одинаковых |
степенях |
г, |
находим |
последовательные |
приближения функции |
||||||
Ѵ(0, |
і|>): |
|
|
|
|
|
|
f (Ф); |
|
|
|
(2.2.163) |
|
|
|
|
|
|
Л) (Ф) = |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
F1 (ф) = |
- |
|
0,032 j |
Ф3 |
(0, ф - |
о |
(/) dt; |
(2.2.164) |
||
|
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ф |
|
|
|
|
|
|
^ 2 ( Ф ) = - | ф 3 ( 0 , Ф - О Л ( О Л .
(2.2,165)
ит. д.
Дл я £-го приближения имеем
|
т |
|
|
|
|
|
|
|
|
П ( Ф ) = - | ф 3 ( 0 , Ф - О ^ - і С ) Л . |
|
(2.2.165а) |
|||||||
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
После определения k функций |
Fk(ty) |
находим |
функцию У(0, ф) в &-м при |
||||||
ближении: |
|
|
|
k |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ѵ*{0, |
ф) = 2^П(Ф). |
|
(2.2.166) |
|||||
Безразмерная длительность паузы |
составляет |
т і = 1,360. Дл я |
расчета разби |
||||||
ваем этот интервал на 4 отрезка |
(фі = 0,34; |
ф>2=0,68; фз=1,02; |
ір4 = 1,36). |
||||||
Подставляя эти значения \|) в |
формулу |
(2.2.161а), а также |
учитывая, что |
||||||
Л1 = 4,52, определяем нулевое приближение |
функции |
Ѵ(0, •ф): |
|
|
|||||
Г 1 |
/ 4 , 5 2 , / |
\ |
4,524,52 |
/ 4 , 5 2 , / — — Л |
|||||
Т (фО = 0.032 { ^ e r f |
l / 0 , 3 4 j - |
— |
0,34 erf с {-j- |
V |
0.34J + |
||||
]/o,34 exp |
4,52\2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,34 |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
= |
0,032 [0,221 erf (1,32) |
— 0,767 erfc (1,32) + 0,330 exp( — 1,74)] = 0,032 (0,221-0,938 — 0.767 X X 0,062 + 0,330-0,176) = 0,007;
<p (ф2 ) = |
0,032 [0,221 erf (1,86) — 1,534erfc (1,86) + 0,465 exp ( — 3,45)] = |
|||
= |
0,032 (0,221-0,990— 1,534-0,010 + |
0.465 0,032) = 0.007. |
||
Аналогично определяем |
ф(фз) и <р(ф.і): |
|
|
|
|
f |
(Фз) = 0,007; <р(ф4) = |
0,007. |
|
Д л я уточнения значений функции ср(ф) в |
интервале О^грsg0,34 рассчиты |
|||
ваем ф ( ф 5 ) , |
ф(фб), ф(Ф?) (ф5=0,08; г|)6 =0,16; ф 7 = 0 , 2 4 ) . |
Получаем: |
||
|
9 (ф5 ) = 0,005; ер (ф6 ) = 0,006; <р (ф7 ) = |
0,007. |
* Процесс последовательных приближений при решении интегральных урав нений Вольтерра I I рода является сходящимся.
79