книги из ГПНТБ / Сысоев, А. Н. Гидродинамика сжимаемой жидкости учеб. пособие
.pdfАппаратура 67
Отношение сигнал/шум (S/N) в импульсном ЯМР-экспери- менте зависит от ряда параметров:
^ |
S/N ос Ст /(/ + 1) С (©V v07V'ß Ti)'1’, |
(3.5) |
где £ — коэффициент заполнения приемной катушки, f — гиромагнитное отношение соответствующего ядра, / — /'спиновое квантовое число ядра, С — составная константа,
^в которую входят несколько коэффициентов, ©, V и ѵо имеют те же значения, что и в обсуждавшемся выше соот ношении (3.1). Ті и Т2— времена спин-решеточной и спинспиновой релаксации, ß — полоса пропускания системы приемник—детектор.
Из выражения (3.5) видно, что для оптимизации отно шения сигнал/шум желательно иметь большой объем об разца V и большое ©. Единственное ограничение на © схемы с точки зрения восприятия сигнала состоит в том, что добротность должна удовлетворять условию ©<Г,5ѵ0/, где t — время, за которое сигнал свободной индукции успевает заметно измениться. Для большинства работ с
жидкостями, в том числе для изучения спектров высокого разрешения с преобразованием Фурье, нижний предел t — около 10 мкс (т. е. в сигнале ЯМР отсутствуют компо
ненты с частотой выше 100 |
кГц). Таким |
образом, при |
15 МГц нам хотелось бы иметь |
© около 230. |
Если сравнить |
это значение с малым ©, нужным для передатчика, то можно видеть, что необходимо проявить некое хитроумие, чтобы одновременно удовлетворить требованиям, предъявляемым передатчиком и приемником. Какой-то компромисс нужен
ив отношении объема катушки образца. Кроме того, мож но показать, что для достижения наибольшей чувствитель ности приемника индуктивность приемной катушки должна быть велика. Из формулы (3.5) следует также, что отношение сигнал/шум зависит от полосы пропускания детектора.
^Можно было бы привести еще много примеров, из кото рых, как и из только что проведенного рассмотрения, были бы видны противоречивые требования к геометрии датчика
ихарактеристикам электронных схем. Пути более или ме-
-нее приемлемого разрешения этих противоречий обсуждают ся в работах [17, 20—22]. Схема, приведенная на рис. 3.2, подобна схеме, описанной в работе [20]. Применение чет-
3*
68 Глава 3
вертьволновых1 отрезков ВЧ-кабеля и встречно-параллель но включенных пар диодов обеспечивает быстрое измене ние <2>схемы при включении и выключении импульса, так что удается получить почти оптимальные значения напря женности поля # і и чувствительности контура образца.
3.3. Импульсный -модулятор, импульсный программатор и передатчик
Для управления передатчиком используется импульс ный модулятор. В него входят очень стабильный (кварце вый) генератор ВЧ, работающий в режиме непрерывной генерации, и ВЧ-переключатель, который включается при подаче импульса от импульсного программатора и выключен все остальное время. Сигнал ВЧ, прошедший через пере ключатель, попадает на схему, создающую ВЧ-напряжения, отличающиеся по фазе от напряжения задающего ВЧ-ге- нератора на 0, 90, 180 и 270°2. Эти напряжения нужны для модифицированных экспериментов Карра — Перселла, описанных в гл. 2, и для некоторых других многоимпульс ных экспериментов, описанных в гл. 5 и 6. Если предпола гается использовать фазовое-детектирование, то в импульс ном модуляторе вырабатывается также опорный сигнал. В этом случае чрезвычайно важно, чтобы полностью отсут ствовала утечка ВЧ-сигнала из генератора в помещение лаборатории и в катушку образца. При наличии такой утечки из импульсного модулятора в катушку образца фа зовое детектирование сигнала приобретает нежелательный характер. Поскольку мы не можем управлять ни амплиту дой, ни фазой этого паразитного опорного сигнала, возни кает множество экспериментальных трудностей. Импульсы ВЧ, вырабатываемые в импульсном модуляторе, далее усиливаются в передатчике, который связан с датчиком и образцом. Передатчик построен таким образом, что вы-
1 Кабель, на длине которого на рабочей частоте укладывается і /і длины волны ВЧ-колебаний. — Прим, перев.
2 Возможна и применяется на практике иная схема, в которой фазы ВЧ-колебаний в нескольких (2—4) каналах могут регулиро ваться плавно и независимо в пределах 0—360°. При постановке сложных импульсных экспериментов по ЯМР твердых тел такая схема обладает определенными преимуществами. — Прим, перев.
Аппаратура 69
рабатывает сигнал лишь при подаче управляющего ВЧ- ^ импульса от импульсного модулятора. Детали построения таких импульсного модулятора и передатчика описаны
•Кларком [17] и Джонсом [22].
Импульсный программатор задает, когда, на сколько времени и для какого канала (с фазой 0, 90, 180 или 270°)
г- должен открыться клапан импульсного модулятора. Уни-
"версальный программатор, который можно использовать не только при измерениях с высоким разрешением на не вязких жидкостях, но и при исследовании полимеров и твердых тел, должен позволять регулировать длитель ность импульсов с точностью не хуже нескольких процен
|
тов в диапазоне от 1 мкс до 10-мс или больше. Промежутки |
|
между импульсами должны регулироваться примерно от |
|
■10 мкс до 1000 с или больше. Хотя промежуток т между |
|
импульсами в последовательности не имеет большого зна |
|
чения, чрезвычайно важно, чтобы выбранная величина т |
|
оставалась постоянной с точностью не хуже 10_6. Проме |
^ |
жуток времени между повторениями импульсной после- |
довательности должен регулироваться примерно от 200 мкс |
|
.у |
до 20 мин или больше. |
Кроме того, импульсный программатор должен выраба- |
’тывать импульсы для запуска различных регистрирующих устройств, например осциллографа или-накопителя слабых сигналов. Программатор должен давать возможность вы рабатывать пусковые импульсы либо после одного любого из импульсов, управляющих передатчиком, либо после
каждого из них. Например, в эксперименте с-последователь- ностью 180°, т , 90° нас интересует сигнал, следующий за 90°-ным импульсом. В других экспериментах, например с последовательностью 90°, т , 180°, часто требуется наблю дать всю последовательность, поэтому регистрирующее устройство нужно запускать первым импульсом последо-
-вательности.
Внекоторых импульсных спектрометрах используется
высокая стабильность рабочего такта. ЭВМ, которой пору чают управлять длительностью, промежутками и частотой V повторения импульсных последовательностей. Такой под ход к программированию спектрометра необязателен, од нако часто он оказывается удобным практически. В то же время, если не обратить самое серьезное внимание на экра-
70 Глава 3
иирование и развязку наиболее важных узлов системы (например, тактовый генератор ЭВМ), а также на цепи за земления (чтобы избежать образования в них замкнутых контуров), то могут возникать помехи вследствие взаимо действия обычно присутствующих в ЭВМ высококогерент ных частот (основная частота и ее гармоники) с ВЧ в ЯМРспектрометре.
Назначение ВЧ-передатчика — усиление сигнала, по ступающего от импульсного модулятора, чтобы получить мощный ВЧ-импульс (от 100 Вт до 10 кВт и более). Важной характеристикой импульсного модулятора и передатчика является отношение мощности полезного сигнала на выходе (при открытом клапане модулятора) к паразитному (при закрытом клапане); легко удается достигнуть значения 10® или больше, так что если во время импульса вырабатывает ся мощность 10 кВт, то в отсутствие импульса излучается менее 10 мкВт.
3.4. Схемы усиления и детектирования
Особое внимание следует уделить конструкции и настрой ке предварительного усилителя, поскольку он и катушка образца являются элементами, определяющими отношение сигнал/шум всего спектрометра. Предварительный усили тель должен иметь малый коэффициент шума (2,5 дБ или меньше), быстрое восстановление чувствительности после перегрузок и умеренное усиление (20—30 дБ). Как преду силитель, так и приемник (основной усилитель) должны обладать большим динамическим диапазоном (т. е. линей ной характеристикой передачи в большом диапазоне ам плитуд): по крайней мере от 1 мкВ до нескольких милли вольт для предварительного усилителя и от 1 мВ или мень ше примерно до 1 В для основного усилителя. Подробное рассмотрение предусилителя и основного усилителя можно найти в работах [20—22].
Простейшая схема детектирования — диодный .детек тор. Его легко сделать, и он не требует опорного сигнала. Вторая его особенность сильно уменьшает влияние утеч ки ВЧ-сигналов. Поскольку диодный-детектор нечувстви телен к фазе детектируемого сигнала, сигнал свободной индукции на его выходе довольно слабо зависит от дрейфа
Аппаратура 71
поля Н0 или частоты спектрометра. В некоторых случаях (см. ниже) это дает возможность производить накопление < сигнала в отсутствие жесткой стабилизации условий резо нанса, необходимой в экспериментах с фазовым детектором.
Y К сожалению, диодный детектор обладает рядом недостат ков. Широкая полоса пропускания дает низкое отношение сигнала к шуму. Характеристика диодного детектора нели-
С нейна: эффективность детектирования сигнала, |
превышаю- |
г щего 0,5 В, больше, чем сигналов меньше 0,5 |
В. Поэтому |
диодный детектор необходимо калибровать. Нечувствитель ность к фазе ВЧ-сигнала не позволяет применять его: 1) в
•экспериментах с преобразованием Фурье, 2) во многих эк спериментах с последовательностями КПМГ и 3) экспери ментах с накоплением сигнала при S/N < 1 [18].
Значительно более гибкая схема детектирования сигна ла основана на использовании фазового детектора. Этот де тектор имеет меньшую эффективную полосу пропускания,
чем диодный детектор, и поэтому лучшее (в 2 раза и боль ше) отношение сигнал/шум. Поскольку он чувствителен
^к фазе ВЧ-сигнала, информация, содержащаяся в фазе, не теряется, так что его можно применять в импульсных экспериментах всех типов, в том числе в трех группах экспермментов, о которых говорилось в предыдущем абзаце. Особенно важно, что фазовый детектор обладает высокой селективностью по отношению к сигналам, частота и фаза которых не совпадают с частотой и фазой опорного сигнала;
это позволяет применять фазовый детектор при эксперимен тах с накоплением сигнала даже при S/N < 1 [18].
Недостатки этого детектора: 1) для его работы требуется опорный ВЧ-сигнал, что сильно затрудняет борьбу с утеч кой ВЧ-сигнала на резонансной частоте; 2) он требует очень высокой стабильности магнитного поля. Обычно это зна чит, что необходимо пользоваться каким-либо из способов привязки магнитного поля к рабочей частоте импульсного спектрометра ЯМР, т. е. стабилизацией условий резонанса. Нечего и говорить, что это значительно усложняет поста новку эксперимента.
• Как будет подробно показано в гл. 5, отношение сигнал/
'/шум в обычном частотном спектре ЯМР, достигаемое за заданный промежуток времени, оказывается значительно выше, если спектр получается путем импульсного возбуж-
72 Глава 3
дения с последующим преобразованием Фурье, а не обычным стационарным методом. В связи с этим часто возникает вопрос о связи между отношением сигнал/шум в импульс ной реакции (т. е. в СИС) и соответствующим отношением сигнал/шум в результате преобразования Фурье СИС, т. е. в частотном спектре. Отношение сигнал/шум в СИС после 90°-ного импульса обычно определяется как отношение максимальной амплитуды СИС к среднеквадратичной ам плитуде шума на нулевой линии СИС. В случае однородно го магнитного поля (Д #0< 1 мГс) и одиночной лоренцевой линии отношение сигнал/шум в частотной области может быть примерно в 100 раз больше, чем в соответствующем СИС.
Хотя мы и не привели исчерпывающего обсуждения достоинств и недостатков различных возможных вариантов конфигурации датчиков и импульсных спектрометров ЯМР, однако мы указали на некоторые из наиболее важных вопро сов, которые следует учитывать. Выбор конкретной экспе риментальной установки будет, вообще говоря, зависеть от задач эксперимента и личных предпочтений спектроскопис та.
3.5. Систематические ошибки
вимпульсных ЯМР-спектрометрах
Вимпульсной спектроскопии ЯМР имеются многочис ленные возможности сделать ошибку. В этом разделе мы хотим указать некоторые из наиболее важных источников ошибок и рассмотреть меры, которые можно принять, что бы избежать их.
Одна из наиболее обычных ошибок встречается при из мерении Т! способом импульсной последовательности 180°, т , 90° по отсутствию СИС прит — т нуль в случае, когда поле H 1 неоднородно по объему образца. Поэтому всегда жела тельно определять T j путем построения графика зависи мости lg(/4œ — Лх) от-с- Из выражения (2.3) следует, что этот график — прямая с наклоном (2,303 Tj)-1. Если поле Ні неоднородно, то 180°-ный импульс инвертирует намаг ниченность не полностью, в результате чего в момент вре мени X = 0 (Ло,— Лх) Ф 2Л«,. Вследствие этого 7 \ Ф
Тнуль/In 2, как предполагалось вразд. 2.2, и в результат
Рис. 3.3. Форма гампулы об разца. При такой геометрии ампулы образец можно распо ложить только в той части катушки образца, где поле Hi однородно. Капиллярный уча сток используется для ограни чения диффузии между газом
(паром) и жидкостью.
/ — участок -с внутренним диаметром I мм; 2 — объем образца; диаметр 10 мм.
Аппаратура 73
Время, MC
Рис. 3.4. Влияние неоднород ности поля Н\ на СИС после 90°-ного импульса в последо вательности 180°, г, 90°.
а — если поле H t однородно, то СИС
после 90°-ного импульса при т < Г, и •с » Г, равны по амплитуде и противо положны по знаку; б — если Я , неод
нородно, то СИС после 90°-ного им
пульса при |
т < |
Т і имеет меньшую |
амплитуду, |
чем |
сигнал при т > Г ,. |
эксперимента входит систематическая ошибка, ведущая к получению преуменьшенных значений 7Ѵ И несмотря на то, что наклон графика всегда дает надежное значение T lt хорошее правило постановки эксперимента говорит, что всегда желательно использовать возможно более однород ное поле Ні1. Добиться этого можно двумя способами: на матывая катушку образца особым образом, обеспечивающим' оптимальную однородность [24], или помещая образец внут ри катушки таким образом, чтобы он не выходил за преде лы ВЧ-катушки образца ни вверх, ни вниз. Мы нашли, что для жидких образцов желательно использовать ампулы та кой формы, как показано на рис. 3.3. Ограничив объем, в котором размещается образец, величиной, примерно на 15%
1 Более подробно этот вопрос обсуждается в работе [23].
74 |
Глава 3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
меньшей, |
чем объем катушки |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
образца, мы |
сводим к мини |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
муму влияние диффузии и га |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
рантируем размещение образ |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
ца |
в месте, где Ні достаточно |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
однородно. Очень |
хороший и |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
простой способ проверки |
од |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
нородности |
Я і |
в объеме об |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
разца |
заключается |
в сравне |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
нии |
|
амплитуд |
СИС |
после |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
90°-ного импульса в |
экспе |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
рименте с импульсной |
после |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
довательностью |
180°, |
т, |
90° |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
при |
1 < |
Т і |
и |
при |
т > |
7\. |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
Амплитуды СИС в этих двух |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
экспериментах должны иметь |
|||||||||
Рнс. 3.5. Влияние неоднород |
одинаковую |
величину, |
но |
||||||||||||||
противоположные |
знаки. На |
||||||||||||||||
ности |
Н0 на |
огибающую |
эхо- |
||||||||||||||
сигналов |
в |
серии |
экспери |
рис. 3.4 |
показаны |
результа |
|||||||||||
ментов |
с импульсными |
после |
ты |
двух |
таких |
эксперимен |
|||||||||||
довательностями 90°, |
X , |
180°. |
тов |
с |
образцом |
ClOgF, |
для |
||||||||||
|
а — пои |
однородном |
поле |
|
|||||||||||||
|
|
которого |
Т і Ä ; |
0,2 с. |
Верх |
||||||||||||
Н 0 |
(7=С2^ " 3ч. ' / 7'-) огибающая |
эхо- |
|||||||||||||||
снгналов — экспонента; б — при |
не |
няя |
|
кривая |
получена |
при |
|||||||||||
однородном Н о |
огибающая эхо-сигна |
т = |
10 мс (т < |
Ті), |
а ниж |
||||||||||||
лов спадает быстрее, чем в случае а , |
|||||||||||||||||
и неэкспоненциально. Видно, |
что |
ши |
няя — при % = |
5 с (т > |
Т і). |
||||||||||||
рина эхо-сигналов обратно |
пропорци |
||||||||||||||||
ональна |
неоднородности поля Д Я 0. |
В данном случае Я 4 довольно |
однородно и два СИС практи чески одинаковы по величине и противоположны по знаку. Нижние кривые — результат такого же эксперимента, но количество образца было достаточно велико, чтобы значи тельная часть его находилась вне ВЧ-катушки, в области, где ВЧ-поле еще достаточно велико, но весьма неоднородно.
В экспериментах, где поле Я 0 неоднородно и может происходить молекулярная диффузия, величина Т2, полу ченная простым способом спин-эхо, может содержать серь езные ошибки. В этом случае также с помощью простого эксперимента можно проверить, достаточно ли однородно поле для проведения данного эксперимента.
На рис. 3.5, а показан результат наложения восьми сиг налов спин-эхо, полученных в эксперименте с импульсной последовательностью 90ч, т, 180ч с разными значениями т
Аппаратура 75
при однородном поле Нй. Можно видеть, что огибающая эхо-сигналов спадает экспоненциально. На рис. 3.5, б показан такой же результат для неоднородного Я 0. В этом случае спад явно неэкспоненциальный — явное указание на то, что в эксперименте не все в порядке. Как указыва лось в разд. 2.4, эксперимент Карра — Перселла позволяет обойти это затруднение.
Вмногоимпульсных экспериментах, которые будут
описаны в разд. 5.5, чрезвычайно важно: 1) чтобы и Я 0, и Ні были как можно более однородными, 2) чтобы экспе римент был построен так, чтобы ошибки в длительности импульсов взаимно компенсировались, и 3) чтобы исполь зуемый импульсный программатор обладал высокой ста бильностью задания импульсной последовательности и очень малым разбросом положения передних фронтов импульсов (не хуже нескольких сот наносекунд).
При работе с импульсной ЯМР-системой с перестраивае мой рабочей частотой важно настраивать выход передатчи ка и RLC-контур образца таким образом, чтобы получался ВЧ-импульс с прямоугольной огибающей, имеющей малые времена нарастания и спада. Хорошей экспериментальной проверкой качества настройки является наблюдение СИС после 180°-ного импульса. Если амплитуда этого сигнала не равна нулю или если длительность 180°-ного импульса не равна приблизительно удвоенной длительности 90°-ного импульса, то настройка 180°-ного импульса плоха и может вести к систематическим ошибкам. Источником плохой формы огибающей импульса при работе с высоким коэффи циентом заполнения цикла (т. е. когда длительность импуль сов сравнима с промежутками между ними), например в эксперименте Карра — Перселла, может быть как импульс ный программатор, так и передатчик. Единственное, что можно сделать с этим слабым местом системы,— это расчет и изготовление передатчика и программатора таким об разом, чтобы даже в экспериментах с высоким коэффици-
^ ентом заполнения эти узлы имели достаточный резерв. Наконец, ошибки могут возникать как в усилителе, так
и в детекторе сигнала. Если используется диодный детектор, он обязательно должен быть калиброван. Но даже если при меняется фазовый детектор, желательно иметь результат калибровки системы в целом; кроме того, нужно иметь воз
76 Глава 3
можность контролировать опорный сигнал фазового детек тора, поскольку, если он слишком мал или велик, харак теристика детектора становится весьма нелинейной. Далее, нужно знать пределы, в которых приемник остается линей ным. Если усиление приемника будет слишком большим, его характеристика может стать нелинейной или сигнал может оказаться таким большим, что перегрузит фазовый детектор, который тоже окажется в нелинейной части своей характеристики. Наконец, в нелинейную область могут попасть одновременно и приемник, и детектор. Лю бой из перечисленных случаев может вести к появлению больших систематических ошибок в результате измерений. Во избежание этого удобно изготовить несколько эталон ных образцов с хорошо известными свойствами, по которым можно было бы достаточно часто проверять чувствитель ность, стабильность и точность системы.