книги из ГПНТБ / Быков М.А. Электрические измерения электрических величин [учеб. пособие]
.pdfИсходя из таких соображений, для оценки точности изме рительных приборов и мер с переменным значением, показа ния которых отсчитыеаются по их шкалам, применяется осо
бый |
вид числового выражения |
их погрешностей — «приведен |
||||||||||||
ная |
погрешность». |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Приведенная погрешность |
Yn p есть отношение, выражен |
|||||||||||||
ное обычно в |
процентах, |
абсолютной |
погрешности |
к |
значе |
|||||||||
нию |
верхнего |
предела |
рабочей |
части шкалы |
прибора |
|
Л т а |
х |
||||||
(или меры с переменным |
значением) |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
Y n P = ~ |
- |
-Ю0%. |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
•''•max |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Такое определение ОТНОСИТСЯ, строго говоря, только к при |
||||||||||||||
борам и мерам, шкалы которых ограничены, с одной |
сторо |
|||||||||||||
ны, максимальным значением |
измеряемой |
величины |
|
Л т а х |
, |
|||||||||
а с другой — ее нулевым |
значением, |
как |
это |
имеет |
место |
у |
||||||||
подавляющего большинства приборов. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
В тех случаях, когда нулевая отметка шкалы находится не |
||||||||||||||
на одном |
из краев шкалы, а где-то в середине ее и прибор име |
|||||||||||||
ет градуировку по обе стороны от этой нулевой отметки: |
об |
|||||||||||||
ласть положительных |
значений |
с |
предельным |
значением |
||||||||||
+ A m»* |
и область отрицательных |
значений |
с предельным |
зна |
||||||||||
чением— И max (такие шкалы |
называют двусторонними), |
при |
веденная погрешность определяется как отношение абсолют ной погрешности к сумме абсолютных значений пределов од
ной и другой половин |
шкалы |
|
|
|
|
|
|
|
A4 |
|
|
|
|
Т п р = |
^max |
— |
|
100%. |
|
|
I + |
I + I |
-Лтах I |
|
|
||
В некоторых других случаях на шкале прибора вообще мо |
||||||
жет не быть нулевой отметки и шкала начинается |
с некоторо |
|||||
го минимального значения |
Ат\п |
и оканчивается |
некоторым |
|||
максимальным значением |
измеряемой |
величины |
Л г а а х |
(что, |
||
например, встречается |
у частотомеров). |
В этих случаях |
при |
веденная погрешность определяется как отношение абсолют
ной погрешности к разности |
максимального и |
минимального |
|||
значений |
шкалы |
|
A4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т П Р - |
А |
_ А . |
|
|
|
|
л т н |
"min |
|
|
Если |
шкала имеет резко |
неравномерный характер—лога |
|||
рифмический или какой-либо |
иной, иногда |
в пределах шкалы |
|||
охватываются диапазоны значений измеряемой |
величины в |
||||
несколько порядков (например, у омметров или |
мегомметров), |
||||
значения |
как АЛ, так и |
Л т э х |
берутся не в единицах измеряе |
||
мой величины, а в линейных |
размерах по |
шкале (см. гл. I I I , |
|||
§ 3 ) . |
|
|
|
|
|
20
**
Впрямой связи с понятием «абсолютная погрешность» на ходится понятие «поправка».
Поправка есть та величина, которую следует алгебраиче ски прибавить к показаниям прибора или меры, чтобы полу чить действительное значение измеряемой величины или меры. Поправка с к показаниям прибора или к номинальному значе
нию меры (значению, указанному на мере) равна |
|
с = Л д — А~ |
— ДЛ. |
Следовательно, поправка есть |
абсолютная погрешность, |
взятая с обратным знаком. |
|
§ 3. ПОНЯТИЕ ОБ ОСНОВНЫХ |
МЕТОДАХ ИЗМЕРЕНИЙ |
Метод измерения — это способ применения измерительных приборов и мер при выполнении измерения.
Методы измерения могут быть подразделены на три основ
ные группы: |
|
|
а) |
метод непосредственной |
оценки; |
б) |
дифференциальный метод; |
|
в) |
нулевой метод. |
|
|
* |
* |
Метод непосредственной оценки заключается в том, что применяемым измерительным прибором оценивается вся изме ряемая величина полностью (в отличие от других методов, как это будет показано ниже). Примером может служить измере ние силы тока с помощью амперметра, мощности—с помощью
ваттметра и т. п. Этот метод самый |
простой и самый быст |
рый в осуществлении, но и наименее |
точный — погрешности |
применяемого измерительного прибора полностью входят в ре
зультат |
измерения. Метод |
наиболее распространен при про |
|||||
стых |
массовых технических измере |
||||||
ниях невысокой и средней точности. |
|||||||
|
Дифференциальный метод заклю |
||||||
чается |
в том, что применяется мера, |
||||||
по своему размеру |
приближающая |
||||||
ся |
к размеру |
измеряемой |
величины, |
||||
а |
прибором |
измеряется лишь |
отно |
||||
сительно малая разность между ме |
|||||||
рой |
и |
измеряемой |
величиной. |
На |
|||
рис. 1-2 приведен пример дифферен |
|||||||
циального |
измерения |
некоторой |
|||||
э.д.с. |
|
|
|
|
|
|
21
Вследствие того, что практически во всех областях измере ний (и в области электрических измерений, в частности) меры удается изготавливать с точностью, значительно более высо кой, чем достижимая точность показаний измерительных при боров, дифференциальный метод позволяет получить значи тельно более высокую точность измерения, чем при примене нии метода непосредственной оценки. Это объясняется гем, что при дифференциальном методе измерительным прибором из меряется лишь малая доля измеряемой величины, вследствие чего относительная погрешность измерительного прибора вой
дет в окончательный |
результат измерения в соответственно |
||||
уменьшенном виде, и погрешность этого результата |
измере |
||||
ния будет в основном |
определяться уже погрешностью |
при |
|||
мененной меры. |
|
|
|
|
|
Вернемся к примеру, показанному на рис. 1-2. Предполо |
|||||
жим, что э. д. с. образцовой |
меры Е0 отличается от |
измеряе |
|||
мой э. д. с. Ех |
примерно |
на 0,1%, но сама она (Е0) |
изве |
стна с точностью до 0,005%, разность же этих э.д.с. измеряет ся прибором, погрешность показаний которого может дости гать 2%. Если прибором с такой погрешностью измеряется ве личина, составляющая около одной десятой процента от изме
ряемой э. д. с , то относительно значения |
этой |
э. д. с. |
абсолют |
ная погрешность показания прибора составит |
только |
0,002%, |
|
т. е. величину, уже почти пренебрежимую |
по сравнению с по |
||
грешностью значения образцовой э.д.с. |
|
|
|
Нулевой метод по существу является предельным случаем дифференциального метода, когда разность сравниваемых при дифференциальном методе величин (измеряемой и образцо вой) доводят до нуля, а применяемым при этом прибором только контролируют факт доведения этой разности до нуля. Для осуществления нулевого метода необходимо иметь образ цовую меру с переменным регулируемым (но при этом все время достаточно точно известным) значением. Тогда, регули руя значение образцовой меры и следя за показаниями прибо ра, уменьшают их до нуля; когда это будет достигнуто, зна чение измеряемой величины будет равно значению образцо вой меры.
Таким образом, применяемый при этом прибор ничего, собственно говоря, не измеряет, кроме нуля, и обычно при этом так и называется «нулевым прибором»; понятие «точность его показаний» при этом уже пропадает, существенным для такого прибора остается лишь его чувствительность и стабильность его нулевого показания. При достаточной чувствительности и стабильности нулевого прибора точность результата измере ния определяется в основном лишь точностью примененной образцовой меры.
Наиболее высокая точность измерения достижима обычно при дифференциальном методе, так как меры с постоянным
22
значением, применяемые при дифференциальном методе, точ нее, как правило, мер с переменным значением, необходимых для нулевого метода, а остаточные влияния погрешности изме рительного прибора при дифференциальном методе нетрудно свести к пренебрежимо малым значениям, как это было пока зано в приведенном выше примере. Тем не менее нулевые ме тоды имеют весьма широкое применение для весьма точных технических и лабораторных измерений, а также для многих автоматически выполняемых измерений (рассмотрение кото рых выходит за пределы данного пособия).
Как дифференциальный, так и нулевой методы называют методами сравнения, так как при выполнении измерений этими методами измеряемую величину прямо сравнивают с соответ ствующей мерой, в то время как при методе непосредственной оценки мера участвует в измерении лишь в скрытой форме— в градуировке шкалы применяемого прибора, как это уже рас сматривалось ранее.
Нередко дифференциальный метод осуществляется особым образом, делающим производимое по этому методу измерение внешне похожим на выполняемое по методу непосредственной
оценки: измерение производится |
с помощью |
прибора |
непо |
|||
средственной оценки, но дважды — один раз с помощью |
этого |
|||||
прибора измеряется измеряемая величина |
Ах |
(полностью) и |
||||
при этом получают показание измерительного |
прибора |
,Л^", |
||||
другой |
раз этим же прибором «измеряется» |
образцовая |
мера |
|||
с известным ее действительным значением At, |
близким по |
|||||
размеру |
к значению |
измеряемой |
величины; |
измерительный |
||
прибор |
в этом случае |
дает некоторое показание „Л0 ". Дейст |
вительное значение измеряемой величины в этом случае опре деляется как
|
|
Ах |
— |
~Ь О і Д г " |
|
>Ио")> |
|
|
|
|
поскольку вследствие |
малого отличия |
показаний прибора |
„Ахѣ |
|||||||
и |
. Л 0 " |
друг от друга |
погрешности |
этих показаний |
(вернее, их |
|||||
систематические части) |
практически |
будут одинаковы и |
из |
|||||||
значения разности ,,АХ" |
— , , Л 0 " окажутся полностью |
исклю |
||||||||
ченными даже в случае относительно |
большого значения каж |
|||||||||
дой |
из |
ІНІИХ. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Эта |
разновидность дифференциального метода |
называется |
|||||||
методом подстановки. |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
При применении в таких измерениях образцовой меры пе |
|||||||||
ременного (регулируемого) значения |
и доведения |
при |
втором |
|||||||
измерении показания |
прибора |
„Л0 " |
до равенства с ,,АХ", |
|
т. е. |
|||||
когда |
становится |
|
л " |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а |
" |
|
|
|
|
|
этот метод по существу |
превращается в нулевой |
и такая |
его |
|||||||
разновидность называется методом замещения. |
|
|
|
23
Рассматривая измерения с другой точки зрения, их можно подразделить на две группы:
1)прямые измерения;
2)косвенные измерения.
Существует, правда, еще и третья группа, так называемые |
||
«совокупные» измерения, однако этот вид измерений приме |
||
няется довольно редко, главным образом, при |
сложных ла |
|
бораторных исследованиях, и поэтому в настоящем |
пособии |
|
рассматриваться не будет. |
|
|
Прямые измерения — это такие измерения, |
при |
которых |
измеряется непосредственно та физическая'величина, |
значени |
ем которой мы интересуемся: измеряем метром длину комна ты, взвешиваем на весах интересующий нас предмет, сравни вая его массу с массой гирь при равновесии весов и т. п.
Косвенные измерения — это такие измерения, при которых непосредственному (прямому) измерению подвергается не та физическая величина, которая нас интересует, а несколько других величин, с которыми интересующая нас величина на ходится в определенной функциональной зависимости; по этой известной функциональной зависимости и определяется инте ресующая нас величина.
Прямые измерения некоторых величин могут оказаться во
обще невозможными, например, измерение объема |
какого-то |
|||
холма (скажем, |
перед предстоящими |
земляными |
работами |
|
по его сносу). В |
таком случае с помощью геодезических |
(ли |
||
нейно-угловых) |
измерений определяют |
геометрическую |
кон |
фигурацию холма, всю совокупность его геометрических раз меров, по которым после этого и определяется расчетно иско мый объем холма.
Косвенные измерения довольно часто применяются при ин женерно-технических измерениях (измерениях объемов круп ных или недоступных объектов, их масс, измерения скоростей, ускорений, измерения многих электрических величин и т. д. и т. п.).
Еще чаще они применяются при различного рода лабора торных измерениях, научных исследованиях и т. п.
Весьма существенным при применении косвенных измере ний является вопрос оценки их погрешностей и притом, глав ным образом, случайных погрешностей. Систематические по
грешности производимых при этом |
прямых измерений могут |
быть учтены еще при определении числовых результатов этих |
|
измерений и в достаточной мере исключены из них, а следова |
|
тельно, и из подсчитываемого по |
ним конечного результата |
данного косвенного измерения. |
^ |
Более сложным является вопрос оценки случайных погреш ностей косвенных измерений.
Часто этот вопрос ставится следующим образом: прямые измерения таких-то и таких-то величин, определяющие резуль-
24
тат косвенного измерения интересующей нас величины, имеют такие-то и такие-то случайные погрешности, выраженные зна чениями либо средних квадратичных, либо вероятных, либо наибольших возможных погрешностей; спрашивается, каково же значение соответствующей случайной погрешности — сред ней квадратичной, вероятной или наибольшей возможной по грешности конечного результата для значения величины, опре деляемой косвенно по результатам прямых измерений упомя нутых величин?
Еще чаще ставится и обратный вопрос: результат косвен ного измерения йекоторой величины должен быть получен с определенной заданной точностью; эта величина определяется по результатам прямых измерений ряда других величин; спра шивается, с какой точностью (а вернее, с какими точностя ми, так как они для различных величин могут быть различны) следует измерять эти величины, чтобы получить результат с требуемой точностью? Решение второго вопроса значительно сложнее решения перівото, оно даже обычно бывает не одно значным и мы начнем с рассмотрения первого вопроса.
Если измеряемая косвенным методом величина А является известной функцией некоторых других величин, х, у, г,
А = / ( * , у, г),
то влияние погрешности результата прямого измерения ка кой-то одной из этих величин Ах, Ау, или Az на результат, по лучаемый для величины А, равно тому изменению величины А, которое произошло бы в результате равновеликого измене ния соответствующей величины на Ах, Ау или Az. Такие влияния при относительно небольших значениях этих измене ний равны:
л л |
àA . |
\х; |
|
|
Д(.Л |
дх |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
àA |
л |
|
|
ДѵД = |
_ду |
-Ду; |
|
|
к л |
àA . |
|
|
|
Если Ах, Ау или Az—какие-то |
|
средние случайные |
погреш |
|
ности (например, средние квадратичные погрешности) |
прямых |
измерений соответствующих величин х, у или z с определенной вероятностью их появления (вероятность появления погрешно сти, не превосходящей значения средней квадратичной, как уже указывалось, равна 67%), то и вызываемые ими погреш
ности в значении определяемой |
ими |
величины А — ±хА,ЬуА |
или Д2 Л—представляют собой |
тоже |
средние случайные по |
грешности с той же степенью вероятности их появления. Та
кие погрешности, Д^Л, ДѴ Л, ЬгА, |
называются |
частными по |
грешностями косвенного измерения |
(величины |
А). |
25
Чему же равна результирующая погрешность АА в опреде лении величины А и при той же степени вероятности ее появ ления, что и частных погрешностей ^ХА, Ду Л, Д2 Л? В теории вероятностей доказывается, что
ДЛ = V (КА)2 + ( M ) 2 + (Дг Л)2 •
Как видно из этого выражения, результирующая погреш ность меньше суммы абсолютных значений всех частных по грешностей, ее определяющих. Это обусловлено тем, что ча стные погрешности — лишь средние случайные погрешности. Фактические же случайные погрешности, вошедшие в резуль таты сделанных конкретных прямых измерений величин х, у, z, могли иметь большие или меньшие значения, а главное, практически невероятно, чтобы эти фактические случайные по грешности прямых измерений всех величин х, у, z (точнее, соответствующие им фактические частные погрешности), ока зались бы одного и того же знака. Если же фактические част ные погрешности будут иметь различные знаки, то, следова тельно, будет иметь место их частичная взаимная компенса ция, которая и оказывается учтенной в вышеприведенном вы ражении.
Если же решается обратный вопрос — по заданной |
погреш |
|||
ности |
косвенного измерения определить |
допустимые |
погреш |
|
ности |
производимых при этом прямых |
измерений, — то |
при |
|
его решении исходят из того же выражения зависимости |
меж |
ду этими погрешностями, но только теперь левая часть этого выражения является известной заданной величиной, а значе ния частных погрешностей в правой часта этого выраже ния и соответствующие им значения погрешностей отдельных прямых измерений Ах, Ay, Az требуется определить. Однако здесь возможны, в каждом конкретном случае, самые разнооб разные и многочисленные решения, зависящие от того, какие принимаются пропорции между отдельными частными по грешностями в пределах заданного значения суммы их квад ратов. В процессе решения такой задачи обычно учитывают степень трудности выполнения отдельных прямых измерений, производимых при данном косвенном измерении, и на долю наиболее трудно выполнимогоизмерения «отпускают» наиболь шую частную погрешность, после чего определяют, насколько трудно выполнить остальные прямые измерения с погрешно стями, приходящимися на их долю. Таким образом, вопрос решается в этом случае, фактически, подбором (исходя из кон кретных условий выполнения производимых прямых измере ний) относительной трудности получения точных результатов при этих измерениях и степени влияния погрешностей этих прямых измерений на конечный результат производимого кос венного измерения.
26
|
|
|
ГЛАВА |
I I |
|
|
|
|
|
|
|
|
МЕРЫ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН |
|
|
|
|||||||
|
§ |
1. |
МЕРЫ ЭЛЕКТРОДВИЖУЩЕЙ |
СИЛЫ |
|
|
|
||||
В качестве мер электродвижущей силы, |
как |
рабочих, |
так |
||||||||
и образцовых, |
применяются |
|
нормальные элементы |
различ |
|||||||
ных классов точности. Нормальные элементы |
представляют |
||||||||||
собой гальванические элементы определенного состава |
и кон |
||||||||||
струкции, |
изготавливаемые |
из |
химически весьма чистых |
ве |
|||||||
ществ, согласно |
тщательно |
разработанной |
технологической |
||||||||
инструкции, в результате чего |
получают |
элементы |
со |
значе |
|||||||
ниями э. д. с , |
находящимися |
в определенных |
весьма |
узких |
|||||||
пределах |
(всего |
несколько сотых долей |
процента) |
и в |
даль |
||||||
нейшем весьма стабильными во времени. |
|
|
|
|
|
|
|||||
Нормальные элементы изготавливаются двух основных ти |
|||||||||||
пов: насыщенные и ненасыщенные. |
|
|
|
|
|
|
|||||
На рис. II-1 схематически |
показано |
устройство |
насыщен |
||||||||
ного нормального элемента. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис.
Как видно из рис. I I - 1 , такой элемент представляет собою Н-образную стеклянную запаянную оболочку б, каждое из двух
27
колен которой заполнено определенными веществами 1, 2, 3, 4, поверх которых имеется слой жидкого электролита 5. В до нышко каждого колена впаян платиновый проволочный вы водной электрод 7.
В нижней части «отрицательного» колена (на рис. II-1 — левого) до «перетяжки» находится некоторое количество амальгамы кадмия / примерно с 12-процентныім содержанием кадмия. Поверх амальгамы кадмия расположен слой 2 кри сталлов сернокислого кадмия CdS04 -8/3H20 (8/ЗН 2 0 показы
вает водное содержание этих кристаллов). |
|
|
|
||
В нижней части «положительного» колена (правого |
на |
||||
рис. II-1) до первой «перетяжки» находится |
чистая ртуть |
3, а |
|||
над ней—в промежутке между первой и второй |
«перетяжка |
||||
ми» — слой пасты-деполяризатора |
4, состоящей |
из смеси |
|||
размельченных |
кристаллов сернокислого кадмия |
и сернокис |
|||
лой ртути Hg2 S04. |
|
(как и в левом |
|||
Поверх этого слоя пасты-деполяризатора |
|||||
колене поверх |
амальгамы кадмия) |
расположен |
слой |
кри |
|
сталлов сернокислого кадмия. Верхняя часть оболочки, |
как |
||||
уже указывалось, заполнена электролитам |
5 — насыщенным |
водным раствором сернокислого кадмия (отсюда и наименова ние элемента — «насыщенный»); насыщенность этого раствора обеспечивается наличием кристаллов сернокислого кадмия.
Верхние концы стеклянной оболочки элемента после запол нения ее перечисленным выше содержимым запаиваются или закрываются герметически каким-либо другим способом.
Согласно ГОСТ 1954—64, насыщенные нормальные эле
менты изготавливаются трех |
классов точности — 0,001, 0,002 и |
|
0,005 и обладают |
основными |
метрологическими характеристи |
ками, указанными |
в табл. 11-1 (в которой приведены данные |
также и для элементов класса 0,02 — ненасыщенных).
|
Действительное |
значение |
|
Класс |
э . д. с. при т е м п е р а т у р е |
||
-. 20°С, |
« |
||
т о ч н о сти |
|||
|
|
||
|
от |
до |
|
Т а б л и ц а |
II-1 |
||
Д о п ускаемое |
Наибольший |
Т е м п е р а т у р а |
||
изменение |
допускаемый |
|||
применения, |
||||
э. д. с. за год, |
ток в течение |
|||
|
*- С |
|||
мае, % |
1 мин, мка |
|
0,001 |
1,01859 |
1,01863 |
10; 0,001 |
1 |
20+0,5 |
|
0,002 |
1,01856 |
1,( 1866 |
20; |
0,002 |
1 |
20 ± 2 , 0 |
0,005 |
1,01850 |
1,01870 |
50; |
0,005 |
1 |
Іг-і-40 |
0,02 |
1,0146 |
1,0194 |
200; |
0,02 . |
10 |
5-^-55 |
Как видно из данных этой таблицы, насыщенные нормаль ные элементы обладают очень высокой воспроизводимостью значений их э. д. с. и исключительно высокой степенью посто янства э. д. с. во времени. Обозначение класса точности соот-
28
ветствует допустимому изменению значения э. д. с. (в процен
тах) на протяжении года. Правда, такая стабильность |
полу |
||
чается только при правильном хранении и применении |
элемен |
||
та. Одно из наиболее важных правил применения |
насыщенных |
||
нормальных элементов — это никогда, ни при каких |
обстоя |
||
тельствах |
не отбирать от нормального элемента |
ток, превос |
|
ходящий |
указанное в таблице значение 1 мка. |
Недопустимо, |
например, «проверять» значение э. д. с. элемента с помощью какого-либо вольтметра, так как практически у всякого вольт
метра на такой |
предел измерения ('порядка 1 е) входное со |
противление будет ниже I Мом и при самом этом измерении |
|
элемент будет |
уже испорчен. С другой стороны, даже и ток, |
равный 1 мка, при ТОЧНОІМ измерении или использовании э. д. с.
нормального элемента недопустим, так как нормальные |
эле |
||
менты имеют внутреннее сопротивление |
около 1000 ом и ток в |
||
1 мка вызвал бы падение напряжения |
внутри элемента |
около |
|
1 мв, т. е. примерно |
в сто раз большее, чем то значение, с точ |
||
ностью до которого |
обычно известна и используется э. д. с. нор |
мального элемента. Следовательно, насыщенный нормальный
элемент может быть использован |
только в такой цепи, где от |
|
него в момент использования его э. д. с. не отбирается |
никакой |
|
ток, во всяком случае, не более |
1 • 10""9 а. Такую |
цепь, на |
пример, представляет для нормального элемента компенсатор постоянного тока (см. гл. V I ) .
Нормальные насыщенные элементы нельзя перевертывать, следует оберегать от тряски, вибраций, а также нельзя подвер гать действию отрицательных температур.
Даже при небольших колебаниях температуры следует учи тывать их влияние на значение э. д. с. нормального элемента, так как это влияние относительно общего ! уровня точности значения э. д. с. нормального элемента весьма существенно.
Приводимая ниже формула температурной зависимости значения э . дс . насыщенного нормального элемента (тоже нор мированная ГОСТ 1954—64) является единой для всех насы щенных нормальных элементов и имеет следующий вид:
Et = Еж - 0,0000406 (t — 20) — 0,00000095 (t - 20)2 |
+ |
|||||||
|
•4-0,00000001 |
—20)', в. |
|
|
|
|||
Здесь |
Et—значение |
э. д. с. данного |
нормального |
элемента |
||||
|
при температуре t°, отличной от +20°С; |
|
|
|||||
Я'2о° —значение |
э.д.с. данного |
нормального |
элемента |
|||||
|
при температуре +20°С, |
указываемое |
в |
свиде |
||||
|
тельстве к этому |
элементу. |
|
|
|
|||
При |
небольших отклонениях |
температуры |
от +20°С ре |
|||||
шающее |
значение имеет первый |
поправочный |
член |
линейной |
||||
задари мости от разности |
20°), равный 40,6 мкв/град. |
Тре- |
29