книги из ГПНТБ / Микерин, И. К. Аэродинамика летательных аппаратов
.pdfвнх скоростях возникают только отсоединенные скачки уплот нения.
|
Перед |
заостренными телами с |
ft |
45° в |
зависимости |
||||||||
от числа |
Mj могут |
возникать как присоединенные, |
так и |
отсо |
|||||||||
единенные |
скачки |
уплотнения. |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
Последовательность образования скачков уплотнения с |
||||||||||||
ростом |
чисел |
M можно показать на примере |
обтекания |
клина |
|||||||||
(рис. 2.38). |
При малых сверхзвуковых |
скоростях |
(рис. 2.38ув), |
||||||||||
когда |
ft |
>> |
М-'лред |
' п е Р е Д клином |
образуется |
отсоединенный |
|||||||
скачок уплотнения с достаточно большой дозвуковой |
зоной. |
||||||||||||
При увеличении |
числа |
M (рис. 2.38/5) |
и при |
u)UßE^z.ft |
|||||||||
отсоединенный скачок |
уплотнения |
приближается к носку |
тела, |
||||||||||
а дозвуковая |
зона |
сужается. |
|
|
|
|
|
|
|
||||
В момент достияения |
числе |
М, при котором |
^цред. = <jf, |
||||||||||
скачок уплотнения садится на носок клина, |
однако угол |
накло |
|||||||||||
на скачка |
еще большой |
( ß |
= 60 |
+ 7 0 ° ) . |
|
|
|
|
|||||
При дальнейшем увеличении |
числа |
M скачок |
уплотнения |
||||||||||
остается присоединенным, а угол наклона скачка уменьшается
(рис. |
2 . 3 8 ; г |
и д ) , приближаясь к |
ft |
при M —-- 0 *» . |
|
|
Для каждого тела, -выполненного |
по типу |
клина, по |
||
рис. |
2.37 |
можно определить чисто |
Ы полета, |
при котором |
|
скачок уплотнения станет присоединенным. Для этого необходи
мо взять кривую, у которой |
^ п р е д |
= ft ' Так, например, |
||
при ft •= 80° |
скачок |
уплотнения будет |
присоединенным при |
|
Mo* >І9 . а при |
ft = 12° при M = 1,5 и т . д . |
|||
§ 2,11. |
Особенности |
обтекания |
конуса |
|
|
сверхзвѵкогым потоком |
|
||
Выше было.рассмотрено сверхзвуковое обтекание клина,по
типу которого выполнены несущие поверхности летательных аппа112
ратов. Корпуса летательных аппаратов, центральные тела воздухозаборников выполняется в виде осесимметричяых тел, обтекание которых несколько отличается от сверхзвукового об
текания клина. Рассмотрим особенности обтекания осесишетрич ных тел на примере обтекайия конуса (рис. 2.39).
|
|
При обтекании клина все струйки, проходя через присоеди |
|||||||||||||
ненный скачок |
уплотнения, |
поворачивают |
|
на |
угол |
LÜ ~ <К |
|||||||||
В |
области, |
заключенной |
между |
поверхностью |
клана |
и скачком |
|||||||||
уплотнения |
параметры воздуха |
постоянны. |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
При обтекании |
конуса |
с тем же углом полураствора |
і( |
||||||||||
впереди него .также возникает присоединенный скачок уплотне |
|||||||||||||||
ния, |
имеющий форвау конусар |
но угол наклона конического скачка |
|||||||||||||
оказывается |
меньшим, |
чем у |
клина (при |
том же числе M )* |
Кроме |
||||||||||
того, |
на коническом |
скачке |
уплотнения |
|
поток |
поворачивает на |
|||||||||
угол |
iO |
J- |
у |
, |
поэтому, |
пройдя |
через |
поверхность |
скач |
||||||
ка |
поток дополнительно |
доворачивается |
с |
тем,чтобы при подходе |
|||||||||||
к |
поверхности |
конуса, |
оыть |
параллельным |
ей. |
|
|
|
|||||||
|
|
Такой |
полорот |
сопряжен |
с |
дополнительным сжатием, |
кото |
||||||||
рое происходит постепенно, изэнтропически, без потерь давле ния.
По сраваенжю с клином, где сжатие и поворот потока совершаются поляоетыз на скачке уплотнения, интенсивность конического скачка оказывается слабее. Также, как и у клина, вдоль конического скачка все параметры воздуха остаются посто янными, ао яри обтекании конуса они остаются постоянными и вдоль любого луч*, проведенного из вершины конуса в области, заключенной между поверхностью конуса и скачком уплотнения.
8. 3<*к. І7?р. • |
Ш |
|
Зависимость между углами |
Р |
ъ |
(2.38) |
остается |
|||
справедливой |
и для |
конуса, но |
так |
как |
при одинаковых ^**> |
|||
и |
угол |
наклона |
скачка у |
конуса меньше, чем у клина, |
||||
го |
^гтррд. конуса |
> |
^првд |
клина. Поэтому у |
конуса |
|||
присоединенный скачок уплотнения образуется при меньших |
||||||||
числах M оо |
, чем у |
клина. |
|
|
|
|
||
\
Р И С У Н К И
К Г Л А В Е П
8 я
115
Ряс. 2.1. Обтекание корпуса дозвуковым потоком.
Ѵ„
Р- А.
Рис. 2.3. Изменение парамет ров торможения при безударном сжатии.
I v.
I
J
Рис. 2.4. К определению Vfoa*.
а,
о ко m 500 « » m too по
Рис. 2.7. Зависимость OL ( И ).
Рис. 2.8. Форма струйки, при которой возможно получение сверхзву ковой скорости.
M.
Рис. 2.9» Распространенна слабых возмущений вокруг точечного источника.
120
Рис. 2 . I I . Изменение сверхзвуко
вой скорости при об - текании выпуклой по - верхности.
Рис. 2.12. Изменение |
сверхзву |
Рис. 2.13. Образование скачка |
ковой скорости при |
уплотнения в |
|
обтекании |
вогнутой. |
цилиндрической трубе. |
поверхности. |
|
|
t)))t)))))))
|
|
й |
'~>>>>тт))тп'< |
|
|
|
|
|
О |
|
|
L i e 2.14. Поворот |
сверхзвуково |
Рис. |
2.15. Картина обтекания |
||
го потока около вы |
|
|
ю г н у т о і |
поверхности |
|
пуклой |
поверхности. |
|
|
||
|
|
при М < £ |
|
||
122