- •1. Численное интегрирование системы дифференциальных уравнений. Явный и неявный методы Эйлера.
- •2. Получение синтетической схемы, заменяющей катушку, конденсатор.
- •3. Пример использования метода синтетических схем для расчёта переходного процесса.
- •4. Макромодели.
- •5. Переходная и импульсная характеристики цепи.
- •6. Пример расчёта переходной и импульсной характеристики для цепи 1-го порядка
- •7. Интеграл Дюамеля. Пример расчёта цепи с помощью интеграла Дюамеля.
- •8. Решётчатые функции. Переход от функции непрерывного времени к решетчатой функции.
- •9.Разностные уравнения 1-го порядка. Пример формирования разностного уравнения для цепи, находящейся под воздействием последовательности прямоугольных импульсов.
- •10. Формирование разностного уравнения для цепи 1-го порядка, находящейся под воздействием последовательности δ- импульсов.
- •Примеры z-изображений решетчатых функций.
- •12. Решение разностного уравнения методом z- преобразования. Переход от z–изображения к оригиналу (решетчатой функции).
- •13. Расчёт переходного процесса методом z- преобразования с использованием передаточной функции импульсной системы (в случае прямоугольных импульсов и δ-импульсов).
- •14. Резонансные частоты цепи, состоящей из двух индуктивно связанных контуров.
- •15. Частотные характеристики цепи, состоящей из двух индуктивно связанных контуров.
- •16. Общие свойства входных функций цепей, содержащих только реактивные элементы.
- •17. Пример построения частотных характеристик цепей, содержащих только реактивные элементы.
- •18. Устойчивость в цепи с нелинейным элементом и индуктивностью
- •19. Устойчивость в цепи с нелинейным элементом и ёмкостью.
- •20. Релаксационные колебания.
17. Пример построения частотных характеристик цепей, содержащих только реактивные элементы.
Теория:
Запишем выражение для входного сопротивления xвх пассивного двухполюсника, содержащего только реактивные элементы:
где: - корни полинома числителя; – корни полинома знаменателя.
В цепи, содержащей только реактивные элементы, угол сдвига φ между напряжением и током может принимать только значения . При резонансе в таких цепях φ = 0, поэтому в момент резонанса в цепи (частота ω равна корню одного из полиномов) происходит скачкообразное изменение угла φ от до .
В этих точках (точках резонанса, частота ω равна корню одного из полиномов) (нуль, если корень полинома числителя) или (полюс, если корень полинома знаменателя).
Для чисто реактивных цепей x(ω) всегда возрастает с ростом ω. На втором графике видно, что xвх увеличивается от (полюс), растет, проходя через нуль и возрастая далее, снова проходит через полюс , процесс затем повторяется.
Когда , ,
Когда , ,
Это видно из формул ,
Теперь рассмотрим данную схему:
На пути от одного входного зажима к другому имеется цепочка ветвей, состоящая только из конденсаторов.
При , (катушки превращаются в разрыв, а конденсаторы – в провод).
Получаем, что xвх стремится к 0 пропорционально 1/ω.
В точке ω = 0, , потому как должно всегда возрастать.
Строим второй график.
18. Устойчивость в цепи с нелинейным элементом и индуктивностью
Особенности колебательных процессов в нелинейных цепях: в линейных цепях при воздействии постоянных ЭДС установившимися могут быть только постоянные токи. В отличие от линейных цепей при воздействии постоянных ЭДС в нелинейной цепи установившимися могут быть не только постоянные токи, но и колебательные токи. Последние возникают вследствие возможности неустойчивых состояний в нелинейной цепи, причём амплитуда установившихся колебаний определяется нелинейными свойствами цепи.
Рисунок 18.1 – Цепь с нелинейным
элементом (дуга) и индуктивностью
Рисунок 18.2 – График
зависимости u от i
Электрическая дуга обладает падающей характеристикой u=F(i), изображённой на рисунке 18.2. Уравнение цепи имеет вид:
(*)
При равновесии в цепи ток не должен изменяться, т.е. должно быть di/dt = 0. Условимся обозначать величины при равновесии с индексом «р». На рисунке 18.2 проведена также прямая u0-ri. Равновесие имеет место при пересечении этой прямой с характеристикой дуги, т.е. в точках А и В. Выясним, какое из этих состояний будет устойчивым, а какое – неустойчивым. При равновесии имеем
(**)
Пусть в некоторый момент времени, который примем за начальный (t=0), по какой-либо причине ток получил малое отклонение η0 от положения равновесия.
В следующие моменты времени это отклонение начнёт изменяться, т.е. будет функцией времени. Обозначим его через η. При этом ток будет равен:
Напряжение u на дуге можно выразить через его значение up при равновесии и через η, разлагая u=F (ip+ η) в ряд по степеням η. Отбрасывая в первом приближении члены с η во второй и более высоких степенях, получаем:
где - динамическое сопротивление участка с электрической дугой при i=ip.
Учитывая ещё, что di/dt = dη/dt и подставляя выражения i=iр+ η, di/dt и u в основное уравнение цепи (*), находим:
Вычитая отсюда уравнение равновесия (**), получаем уравнение для приращения тока η:
Это уравнение оказалось линейным, поскольку мы ограничились первым приближением, т. е. ограничились первым членом в разложении Δu по степеням η. Его характеристическое уравнение
Имеет единственный корень
И решение для η с учётом начального его значения имеет вид
Если α <0, т.е. если (r+rд)>0, то η→0 при t→∞, т.е. ток i возвращается к его значению ip при равновесии.
Наоборот, при α >0, т.е. при (r+rд) <0, имеем η→∞ при t→0, т.е. величина i удаляется от её значения ip при равновесии.
Так как вследствие падающей характеристики дуги то условие (r+rд)>0 означает, что наклон прямой u0-ri больше наклона кривой u=F(i), что имеет место в точке В. Эта точка является точкой устойчивого равновесия.
Условие (r+rд)<0 означает, что наклон прямой u0-ri меньше наклона кривой u=F(i), что имеет место в точке А. Эта точка является точкой неустойчивого равновесия. Малейшее отклонение от неё ведёт либо к переходу в точку В, либо к погасанию дуги.
Таким образом, устойчивое состояние соответствует отрицательному корню характеристического уравнения, относящегося к линейному в первом приближении уравнению для отклонения η. Можно сказать также, что устойчивое состояние данной цепи характеризуется тем, что динамическое сопротивление (r+rд) всей цепи положительно.