- •8) Робочі газоподібні тіла поділяються на ідеальні та реальні. Одне й те ж робоче тіло відноситься до ідеального газу чи реального в залежності від термодинамічного ста-ну, в якому воно знаходиться.
- •1000 Молей. Введемо для кіломоля позначення , . Тоді добуток є об’ємом кіломолю газу , .
- •16) Розрізняють також істинні та середні теплоємкості.
- •20) Ізобарний, ізотермічний, ізохорний, адіабатний.
- •25) Поняття колового процесу чи циклу виникло в тд у зв’язку з вивченням процесів,
- •2 Розглянемо довільний прямий оборотний цикл , зображений на рисунку 5.
- •27) Ентропія є шостим параметром стану робочого тіла. Ентропія характеризує напря-
- •3 Введення поняття ентропії дозволяє застосувати для дослідження термодинаміч-них процесів нову (замість введеної раніше - діаграмі) прямокутну систему коор-
- •2 8) Ізохорним називають процес, який протікає при постійному об’ємі, його
- •29) Процес, який протікає при постійному тиску, називають ізобарним. Рівняння
- •30) Процес, який протікає при постійній температурі ( або , нази-
- •31) Адіабатним називається процес, який здійснюється без теплообміну між газом і зовнішнім середовищем. В такому процесі теплота не підводиться і не відводиться,
- •32) Розділення речовини на газ і пару умовне, бо між ними не існує будь - якої межі.
- •33) ) Розглянемо процес перетворення води в пару в Рv- координатах при деякому постійному тиску р. Нехай при даному тиску р 1 кг води з температурою 0 займає об’єм (точка а на рисунку 5).
- •34) Процес пароутворення в Тs – діаграмі
- •Питання 2 Зображення термодинамічних процесів водяної пари в Рv -, Тs - та і,s – діаграмах
- •3 Процеси змішування двох потоків.
- •41) Згідно закону Фур’є вектор щільності теплового потоку пропорційний вектору градієнту температури, але направле-ний в протилежний бік
- •42) Коефіцієнт теплопровідності, його залежність від різних факторів
- •43) Теплопровідність плоскої одношарової стінки
- •44) Теплопровідність багатошарової плоскої стінки
- •46) Теплопровідність циліндричної багатошарової стінки
- •51) Теплопередача крізь плоску стінку
- •52) Температури на зовнішніх поверхнях стінки і на межі двух будь - яких шарів у багатошаро-
- •53) 2 Теплопередача через циліндричну стінку
- •54) Для багатошарової циліндричної стінки відповідні формули мають вигляд
- •55) Особливістю променистого теплообміну є відсутність безпосереднього стикання тіл. Теплообмін може відбуватися при великій відстані від одного тіла до іншого.
- •Випромінювання.
- •57) Закон Планка встановлює зв’язок енергії власного випромі- нювання абсолютно чорного тіла з довжиною хвилі і температурою
20) Ізобарний, ізотермічний, ізохорний, адіабатний.
Політропним називають будь - який оборотний термодинамічний процес, котрий підпорядковується рівнянню
(79)
де показник може мати будь - яке значення від - до + . Для кожного процесу показник - величина постійна. Раніше розглянуті процеси є також політропними, кожен з них має певний показник . Дійсно, рівняння приводиться: при
до рівняння ізобарного процесу , при до рівняння ізотермічного процесу , при до рівняння адіабатного процесу . Добува-ючи корінь - ої степені з рівняння , приводять його до вигляду , звідки при отримують: , тобто рівняння ізохорного про-цесу.
З рівняння (79) можна отримати співвідношення між параметрами і для будь - яких довільних станів, які характеризуються точками 1 і 2, політропного про-цесу, а саме:
або і (80)
Рівняння політропи відрізняються від рівняння адіабати тільки показником степені при . Тому, аби отримати співвідношення між параметрами і , і для політропного процесу, використовуються рівняння (75). Замінюючи в них показник адіабати на показник політропи , отримують:
і (81)
Аналогічно, використовуючи рівняння (77) – (78) для роботи в адіабатному процесу, отримують рівняння для роботи в політропному процесі, а саме:
, (82)
(83)
В політропному процесі теплота витрачається на зміну внутрішньої енергії і на роботу розширення
.
Якщо теплоємність політропного процесу , то
,
звідки .
Після елементарних перетворень отримують вираз для визначення теплоєм-ності політропного процесу через показник степені :
(84)
Показник політропи можна знайти розрахунковим шляхом, логарифмуючи співвідношення між будь - якою парою основних параметрів, котрі визначаються з рівнянь (80) – (81).
Наприклад, якщо точки 1 і 2 належать політропі, то з рівняння (80) мають:
,
звідки після логарифмування знаходять (85)
21) Ізохорний процес ( v= const) (рисунок 8)
Рисунок 8 - Ізохорний процес для водяної пари
В Тs- діаграмі ізохора має вигляд кривої лінії з випуклістю вгору в області вологої насиче-ної пари і випуклістю униз в області перегрітої пари. В іs– діаграмі ізохора зображується кривою
1 – 2, причому початковий стан, що визначається точкою 1, знаходиться на перетині заданої ізохо- ри v з ізобарою Р1. Кінцевий стан визначається точкою 2, яка знаходиться на перетині тієї ж ізохо-
ри v з ізотермою t2.
Через те що в процесі робота не здійснюється, то вся теплота витрачається на зміну внут-
рішньої енергії, тому 2-Р2 )-(і1-Р1 ). (46)
22) Ізобарний процес (Р=соnst ) (рисунок 9)
В Тs - діаграмі в області вологої насиченої пари ізобара співпадає з ізотермою і тому пред- ставлена горизонтальною лінією, в області перегрітої пари – кривою, близькою до логарифмічної. В іs – діаграмі ізобара зображена лінією 1 – 2, причому початковий стан визначається точкою 1 і
знаходиться на перетині заданої ізобари 1 - 2 і лінії постійної сухості х1, а кінцевий стан – точ-
кою 2, яка знаходиться на перетині ізобари й ізотерми t2.
Теплота процесу визначається рівнянням q = і2 - і1, (47)
зміна внутрішньої енергії по формулі (46), а робота розширення
. (48)
В цьому процесі переважна частина теплоти, що підводиться, витрачається на зміну внут- рішньої енергії.
Рисунок 9 - Ізобарний процес для водяної пари
23) Ізотермічний процес ( t =const) (рисунок 10)
На рисунку 10 представлений ізотермічний процес загального виду, коли в початковому стані пара волога, а в кінцевому – перегріта. Рv- діаграмі в області вологої пари ізотерма зображу-ється горизонтальною лінією, а області перегрітої пари – гіперболічною кривою, більш пологою, ніж для газу. В іs- діаграмі ізотерма представлена лінією 1 - 2. Початковий стан пари (точка 1) знаходиться на перетині ізобари Р1 і лінії постійної сухості х1, а кінцевий стан (точка 2) на перети-ні заданої ізотерми t та ізобари Р2.
У процесі ізотермічного розширення пари частина теплоти, що підводиться, витрачається на зміну його внутрішньої потенційної енергії і в цьому полягає його відмінність від того ж проце- су в ідеальних газах.
Теплота процесу визначається по рівнянню
, (49)
зміна внутрішньої енергії – по формулі (46), а робота розширення – із першого закону термодина-міки
. (50)
Рисунок 10 - Ізотермічний процес для водяної пари
24) Адіабатний процес (dq=0) (рисунок 11)
В адіабатному процесі ентропія не змінюється (s = const), тому в Тs - та іs – діаграмах адіа- бата – вертикальна лінія. В Рv – діаграмі адіабата зображається лінією, схожою на гіперболічну криву, яка може бути наближено виражена рівнянням типу Рvк =const.
У невеликих межах зміни тиску коефіцієнт к приймають рівним:
- для перегрітої пари к =1,3;
- для сухої насиченої пари к = 1,135;
- для вологої пари к = 1,035+0,1х, де х – початкова степінь сухості пари.
Отже, в області перегрітої пари адіабата йде крутіше ніж в області вологої пари, і в точці а перетину її з верхньою прикордонною кривою є перегин.
В і, s – діаграмі адіабата зображається лінією 1 - 2, причому початковий стан пари (точка 1) знаходиться на перетині ізобари Р1 та ізотерми t1. Опускаючи з точки 1 вертикальну лінію s = const до перетину з ізобарою Р2, знаходять точку 2 (кінцевий стан пари в кінці розширення). В точках 1 і 2 знаходять відсутні параметри пари, необхідні для вирішення задач.
Рисунок 11 - Адіабатний процес водяної пари
В адіабатному процесі робота здійснюється за рахунок внутрішньої енергії і визначається рівнянням
. (51)