- •8) Робочі газоподібні тіла поділяються на ідеальні та реальні. Одне й те ж робоче тіло відноситься до ідеального газу чи реального в залежності від термодинамічного ста-ну, в якому воно знаходиться.
- •1000 Молей. Введемо для кіломоля позначення , . Тоді добуток є об’ємом кіломолю газу , .
- •16) Розрізняють також істинні та середні теплоємкості.
- •20) Ізобарний, ізотермічний, ізохорний, адіабатний.
- •25) Поняття колового процесу чи циклу виникло в тд у зв’язку з вивченням процесів,
- •2 Розглянемо довільний прямий оборотний цикл , зображений на рисунку 5.
- •27) Ентропія є шостим параметром стану робочого тіла. Ентропія характеризує напря-
- •3 Введення поняття ентропії дозволяє застосувати для дослідження термодинаміч-них процесів нову (замість введеної раніше - діаграмі) прямокутну систему коор-
- •2 8) Ізохорним називають процес, який протікає при постійному об’ємі, його
- •29) Процес, який протікає при постійному тиску, називають ізобарним. Рівняння
- •30) Процес, який протікає при постійній температурі ( або , нази-
- •31) Адіабатним називається процес, який здійснюється без теплообміну між газом і зовнішнім середовищем. В такому процесі теплота не підводиться і не відводиться,
- •32) Розділення речовини на газ і пару умовне, бо між ними не існує будь - якої межі.
- •33) ) Розглянемо процес перетворення води в пару в Рv- координатах при деякому постійному тиску р. Нехай при даному тиску р 1 кг води з температурою 0 займає об’єм (точка а на рисунку 5).
- •34) Процес пароутворення в Тs – діаграмі
- •Питання 2 Зображення термодинамічних процесів водяної пари в Рv -, Тs - та і,s – діаграмах
- •3 Процеси змішування двох потоків.
- •41) Згідно закону Фур’є вектор щільності теплового потоку пропорційний вектору градієнту температури, але направле-ний в протилежний бік
- •42) Коефіцієнт теплопровідності, його залежність від різних факторів
- •43) Теплопровідність плоскої одношарової стінки
- •44) Теплопровідність багатошарової плоскої стінки
- •46) Теплопровідність циліндричної багатошарової стінки
- •51) Теплопередача крізь плоску стінку
- •52) Температури на зовнішніх поверхнях стінки і на межі двух будь - яких шарів у багатошаро-
- •53) 2 Теплопередача через циліндричну стінку
- •54) Для багатошарової циліндричної стінки відповідні формули мають вигляд
- •55) Особливістю променистого теплообміну є відсутність безпосереднього стикання тіл. Теплообмін може відбуватися при великій відстані від одного тіла до іншого.
- •Випромінювання.
- •57) Закон Планка встановлює зв’язок енергії власного випромі- нювання абсолютно чорного тіла з довжиною хвилі і температурою
52) Температури на зовнішніх поверхнях стінки і на межі двух будь - яких шарів у багатошаро-
вій стінці знаходяться по формулах
, , (90,91)
. (92)
Для багатошарової плоскої стінки відповідні формули мають вигляд
, (93)
, (94)
, . (95)
53) 2 Теплопередача через циліндричну стінку
Д уже поширеним елементом теплообмінного обладнання є труба. У цьому випадку тепло-носії розділені циліндричною стінкою. Розглянемо процес теп-лопередачі через циліндричну одношарову стінку (рисунок 20). Стінка задовольняє тим же умовам, що викладені вище.
Циліндрична стінка з середини омивається рідиною з тем- пературою t1, тепловіддача від рідини до стінки характеризуєть- ся коефіцієнтом 1, із зовнішнього боку аналогічним чином за- дані величини t2 і 2. Лінійна щільність теплового потоку має одне й те ж значення на внутрішній поверхні циліндричної стінки з радіусом r1, усередині циліндричної стінки для будь-якого поточного значення радіуса і на зовнішній поверх-ні стінки з радіусом r2. У зв’язку з цим можна записати наступ-ні вирази
, (96) Рисунок 20 – Теплопередача через
циліндричну одношарову стінку , (97)
, (98)
Виразивши з кожного з цих рівнянь різницю температур і склавши отримані співвідношен-ня, знайдемо величину ql
, (99)
Тут величина
, (100)
називається лінійним коефіцієнтом теплопередачі. Лінійний коефіцієнт теплопередачі чисельно рівний кількості теплоти, що проходить в одиницю часу через циліндричну стінку довжиною 1м при різниці температур теплоносіїв 1К.
Величина , (101)
це лінійний термічний опір теплопередачі. Визначається як сума термічних опорів тепловіддачі і термічного опору теплопровідності. Особливістю термічного опору тепловіддачі для циліндрич-ної стінки є те, що цей опір залежить не тільки від коефіцієнту тепловіддачі, а й від діаметру від-повідної поверхні. Це означає, що при збереженні коефіцієнту тепловіддачі незмінним термічний опір тепловіддачі зовнішньої поверхні буде, наприклад, зменшуватися при збільшенні його діамет-ру.
Загальний тепловий потік визначається за виразом
Q = (t1-t2) , Вт. (102)