- •В. М. Шаповалов математическое моделирование процессов переноса
- •Волгоградский государственный технический университет
- •В. М. Шаповалов
- •Введение……………………………………………………………………6
- •Глава 1. Моделирование отдельных задач гидродинамики…….… 12
- •1.6.2. Течение вязкой жидкости в плоской щели………………………31
- •Глава 2. Отдельные задачи теории теплопроводности………….……79
- •2.7. Теория пленочной конденсации Нуссельта……..…………………106
- •Приложение 6. Фрагмент выпускной бакалаврской работы Шахминой е.В. На тему «Построение математической модели течения материала в резиносмесителе «Бенбери»»….………..……….154
- •Введение
- •Глава 1. Моделирование отдельных задач гидродинамики
- •1.1. Реологические уравнения
- •Истечение жидкости из отверстия в дне сосуда
- •1.3. Истечение при переменном уровне
- •1.4. Истечение высоковязкой жидкости из сосуда
- •1.5. Течение жидкости по вертикальной поверхности
- •Проинтегрируем уравнение движения
- •1.6. Установившееся движение вязкой несжимаемой жидкости по цилиндрическим и призматическим трубам
- •1.6.1. Течение в трубе эллиптического сечения
- •Лука Пачоли
- •1.6.2. Течение вязкой жидкости в плоской щели
- •1.6.3. Совместное течение двух несмешивающихся жидкостей в плоском канале (стратифицированное течение)
- •1.6.4. Аксиальное течение вязкой жидкости в кольцевом канале
- •1.6.5. Напорное течение вязкой жидкости в прямоугольном канале
- •1.6.6. Течение степенной жидкости в плоской щели
- •1.6.7. Течение среды Бингама в круглой трубе
- •1.7. Течение в кольцевом зазоре при поступательном движении внутреннего цилиндра
- •1.8. Сдвиговое течение вязкой жидкости в клинообразном зазоре
- •1.9. Течение вязкой жидкости в коаксиальном зазоре при вращении одного из цилиндров
- •1.10. Фильтрация через неподвижные пористые слои. Закон Дарси
- •1.10.1. Фильтрация через плоскую пористую стенку
- •1.10.2. Фильтрация через пористую цилиндрическую стенку
- •Глава 2. Отдельные задачи теории теплопроводности
- •2.1. Диссипативный саморазогрев жидкости в условиях простого сдвига
- •2.2. Диссипативный саморазогрев при напорном течении
- •2.3. Теплопроводность охлаждающего ребра
- •2.4. Нестационарная теплопроводность пластины
- •2.5. Нестационарная теплопроводность неограниченного цилиндра
- •Нестационарная теплопроводность шара при граничных условиях 3-го рода
- •2.7. Теория пленочной конденсации Нуссельта
- •2.9. Нестационарная массопроводность плоской стенки
- •Литература
- •Приложения
- •Соответственно, на валу второго ротора
- •Потребляемая мощность первым ротором . Вторым
- •Аналогично
- •Литература
- •400131 Волгоград, просп. Им. В. И. Ленина, 28
- •400131 Волгоград, ул. Советская, 35.
1.6.4. Аксиальное течение вязкой жидкости в кольцевом канале
Меня ужасает вечное безмолвие этих пространств.
Паскаль
Стоит мне только коснуться математики,
я опять забуду все на свете.
С.В. Ковалевская.
Рассмотрим ламинарное течение вязкой жидкости в коаксиальном канале (радиальном зазоре между соосными цилиндрами) под действием перепада давления. Учитываем кривизну канала. Отметим, что при малой высоте радиального зазора между цилиндрами кривизной канала можно пренебречь и рассматривать течение как течение в плоской щели. Схема течения и система цилиндрических координат представлены на рис. 1.11. В поперечном сечении канала давление однородно, и можно считать r=0. В осевом направлении градиент давления постоянен Радиус наружного цилиндра R, внутреннего - kR, где k
Уравнение движения: , .
Граничные условия задачи. Условия прилипания к внутреннему и наружному цилиндрам записываются так: r= R, z=0; r= kR, z=0.
Умножим обе части уравнения движения на rdr и проинтегрируем
.
Подставляя выражение для касательного напряжения rz, перейдем к уравнению для осевой скорости
.
Разделим обе части равенства на r
,
далее, разделим переменные и проинтегрируем
.
Найдем постоянные интегрирования с1 и с2, используя граничные условия. При этом получим систему алгебраических уравнений
Вычтем из первого уравнения второе
.
Откуда находим постоянную
.
Подставляя с1 в первое уравнение системы, найдем
.
Следовательно, профиль осевой скорости описывается выражением
.
Видно, что распределение скорости существенно отличается от течения в плоской щели (см. раздел 1.6.2), где профиль скорости параболический.
Объемный расход жидкости определяется интегралом
.
Выполнив интегрирование, получим
.
Сила, действующая на поверхность центрального стержня длиной l, обусловленная касательным напряжением (иногда называемая сдирающим усилием), определяется выражением
,
где выражение для касательного напряжения в развернутой форме
.
Следовательно, касательное напряжение на поверхности цилиндра
.
В частном случае, при k0, что соответствует уменьшению радиуса центрального стержня , течение в кольцевом канале переходит в случай течения в круглой трубе (без центрального стержня). При этом профиль осевой скорости описывается параболой
,
а расход
,
описывается известной формулой Пуазейля
.
Знак минус обусловлен отрицательным значением градиента давления.
Пример.
Посредством экструдера формуется полиэтиленовая труба. Найти давление на входе формующей головки. Размеры формующего канала фильеры: диаметры канала 17 мм и 25 мм, длина канала 5 см. Эффективная вязкость полиэтилена 1000 Па.с. Производительность экструдера 10.10-3 м3/час.
Решение.
Используем формулу
Отсюда для давления имеем
.
Предварительно найдем К по формуле
,
где Rm, Rb – меньший и больший радиус формующего отверстия, соответственно.
Найдем производительность
.
Наибольший радиус Rb=12,5.10-3 м.
Подставим все величины в расчетную формулу
. ΔР=0,4 МПа.
Задачи.
-
Показать, что при малой разнице радиусов кривизну канала можно не учитывать и рассматривать течение как течение в плоской щели шириной 2πR. (Указание перейти к новой переменной К=1-ε, ε<<1. Учитывать асимптотические формулы (1-ε)n≈1-nε, ln(1-ε) ≈- ε).
-
Найти силу, действующую со стороны потока расплава на центральный стержень, для условий, представленных в примере.