Лекции по антеннам
.pdf21
Если можно найти такое положение начала координат, относительно которого Ф , = или меняется скачком на при переходе от одного лепестка ДН к другому, то такое начало координат называется фазовым центром антенны. В этом случае фронт волны в пределах каждого лепестка представляет собой часть сферы и антенну можно считать источником сферической волны.
Если же при любом положении начала координат Ф( , ) ≠ , то антенна фазового центра не имеет эквифазная поверхность отличается от сферы. Если антенна не имеет фазового центра, но в определенном телесном угле, чаще всего в пределах главного лепестка ДН эквифазная поверхность близка к сфере, то центр последней можно принять за условный фазовый центр антенны.
Коэффициент направленного действия (КНД) и коэффициент усиления (КУ)
КНД=D , − введен впервые А.А.Пистолькорсом в 1929г.
Характеризует степень выигрыша по мощности, получаемого вследствие направленности антенны.
Введем в рассмотрение гипотетическую изотропную (ненаправленную)
антенну, излучающую равномерно во всех направлениях.
Индекс «О» относится к изотропной антенне.
В теории антенн используется 2 эквивалентных определения:
- D( , |
= |
0 |
при E , |
= , т.е. КНД показывает, во сколько раз |
|
|
|||||
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
||
мощность |
, |
излучаемая изотропной антенной должна быть больше |
|||
0 |
|
|
|
|
|
мощности РЕ, излучаемой рассматриваемой антенной, при условии равенства возбуждаемых ими в направлении , полей.
|
|
|
|
|
22 |
- D , = |
2 |
( , ) |
при Р |
|
= Р , т. е. КНД показывает во сколько раз |
|
2 |
Е0 |
|||
|
|
|
Е |
||
|
|
0 |
|
|
|
плотность потока мощности, излучаемой направленной антенной в направлении , , больше плотности потока мощности, излучаемой изотропной антенной в окружающее пространство.
Это определение тождественно часто используемому в литературе определенно КНД как отношению мощности, излучаемой в единицу телесного угла в направлении , к средней по всем направлениям мощности, излучаемой антенной. КНД – степень концентрации энергии излучаемой мощности в данном направлении
Получим выражение, определяющие КНД антенны, используя первое определение. Для этого проинтегрируем плотность потока мощности по сфере радиуса r, в центре которой находится антенна.
|
|
|
4 2П |
|
, = |
0 |
= |
0 |
|
|
сф П , |
|||
|
|
|||
|
|
|
||
|
|
|
Учитывая, что dS= 2 = 2 Ω, где Ω -элемент телесного угла,
а так же что П0 = П( , ); , = ( , ) ;имеем
( , )
, |
= |
|
|
4 П , |
= |
|
|
4 2 , |
= |
|
|
4 2 , |
(2.5) |
2 |
|
П , |
2 |
|
2 , |
2 |
|
2 , |
|||||
|
0 |
0 |
|
|
0 |
0 |
|
|
0 |
0 |
|
|
Итак, из (2.5) следует:
-КНД определяется лишь ДН и отличается от ДН по мощности постоянным множителем
-max значения КНД D max соответствует направлению главного максимума, для которого 2( , ) = 1
23
Соответственно:
|
= |
|
|
|
4 |
|
(2.6) |
|
|
|
|
|
|||
2 |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
2 |
, |
|
|
|
0 |
0 |
|
||||
|
|
|
|
|
Обычно, когда говорят об антенне, то имеют в виду именно Dmax
- КНД в произвольном направлении
, |
= max 2 |
, |
(2.7) |
|||
- чем уже ДН, тем выше КНД антенны |
|
|
||||
Пусть антенна излучает |
равномерно в пределах телесного |
угла Ω |
||||
( , , , , а вне этого угла излучения нет |
|
|
||||
Тогда |
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
4 |
|
|
(2.8) |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
Это отношение наглядно иллюстрирует физический смысл КНД как
величины, характеризующей степень выигрыша по мощности из-за направленности антенны, т.к. 4π (полный телесный угол) соответствует 4π·57,3·57,3 41260(град)2 на сфере, а угол Ω, в котором сосредоточено в пределах главного лепестка ДН изучение антенны, вырезает на сфере
площадку примерно 2 ̊ |
2 ̊ |
|
. Здесь 2 ̊ |
, 2 ̊ |
- ширина ДН в двух |
||||
0,5р |
|
0,5р |
|
|
0,5р |
|
0,5р |
|
|
главных плоскостях в градусах. Учитывая это, имеем |
|
||||||||
|
|
= |
4 |
≈ |
2500÷3000 |
|
|
(2.9) |
|
|
|
2 0,5̊ р∙2 0,5̊ |
|
|
|||||
|
|
Ω |
р |
|
Коэффициент К в выражении (9) учитывает неравномерность излучения в пределах главного лепестка, т.е. вне угла Ω.
Если антенна имеет осесимметричную ДН (не зависящую от угла )
формулы (2.5), (2.6) для КНД упрощаются
, |
= |
|
|
2 2 , |
|
= |
|
2 2( , ) |
(2.10) |
||||
|
|
2 |
|
|
2 |
, |
|
||||||
|
|
0 |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
2 |
|
|
|
|
(2.11) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
24
Коэффициент рассеяния Зависимость КНД от ширины луча и уровня
боковых лепестков.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|
2 |
Ω Ω |
||||||
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
|
∙ |
ΩГЛ |
|
|
|
= |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
2 Ω Ω + |
|
2 Ω Ω |
|
|
|
2 Ω |
|
|
|
2 |
Ω Ω |
|||||||||||
|
|
|
Ωгл |
|
|
|
Ωгл |
|
Ω=4 |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
4 −Ωгл |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
= |
|
4 |
|
|
∙ |
4 2 |
Ω Ω− |
4 −Ωгл…Ω |
= |
|
|
4 |
|
1 − |
4 −Ωгл 2 Ω Ω |
= |
|||||||||||
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|||||||||
|
Ωгл |
Ω |
|
|
|
4 |
Ω Ω |
|
Ωгл |
Ω Ω |
|
4 |
Ω Ω |
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= ′ 1 − |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.12) |
где
Ωгл Ω Ω - мощность излучения приходящаяся на главный лепесток ДН;
Ωгл -телесный угл, занимаемый главным лепестком ДН (по нулевому уровню излучения).
4 −Ωгл Ω Ω – мощность излучения, приходящаяся на область боковых и задних лепестков ДН.
Первый сомножитель представляет собой, так называемый, КНД
антенны по главному лепестку ДН
′ = |
|
4 |
(2.13) |
||
|
|
|
|||
Ωгл |
2 |
Ω Ω |
|||
|
|
||||
|
|
|
|
Понятно, что такой КНД имела бы гипотетическая антенна с единственным главным лепестком ДН при полном отсутствии бокового и
заднего излучения. |
|
|
|
|
|
Величина < 1 , входящая во |
|
второй сомножитель (2.12), носит |
|||
название полного коэффициента рассеивания, |
|||||
= |
4 −Ωгл |
2 Ω Ω |
|||
|
|
(2.14) |
|||
|
2 |
|
|||
|
4 |
Ω Ω |
|||
|
|
|
|
|
25
ипоказывает относительную долю мощности излучения антенны,
приходящуюся на область боковых и заднего лепестков ДН. Следовательно,
величина 1- есть относительная доля мощность излучения, сосредоточенная в главным лепестке ДН, т.е. эффективность главного луча.
Величину КНД часто определяют в децибелах дБ = 10 .
Иногда КНД антенны определяют относительно КНД элементарного или полуволнового вибратора.
Коэффициент усиления (G), (КУ)
D – Определяет выигрыш по мощности, определяемый направленными свойствами антенны. Для полной оценки выигрыша по мощности необходимо так же учитывать и потери мощности в антенне.
Коэффициент усиления G ( , ) представляет собой параметр,
характеризующий величину выигрыша по мощности с учетом как направленных свойств антенны, так и потерь в ней.
Потери учитываются введением величины КПД антенны η.
= |
РЕ |
, |
Р |
= Р |
+ Р |
|
|||||
|
Рподв |
|
подв |
Е |
пот |
|
|
|
|
|
|
F θ, φ |
= |
1; , Ωгл |
|||
; , 4 − Ωгл |
t-эффективный уровень боковых лепестков Ωгл 4 , < 1
|
= |
|
2(4 − Ωгл) |
|
= |
|
|||||
|
1Ωгл + 2(4 − Ωгл) |
|
|||||||||
= |
4π 2 |
= |
|
1 |
|
== |
1 |
||||
Ωгл − 4π 2 |
|
|
Ωгл |
|
1 + |
1 |
|||||
|
|
|
1 + |
|
4π 2 |
|
|
′t2 |
|
|
26 |
Если Ωгл= 2(4 − |
|
) ≈ 4 2, то = 0,5 и D в 2 раза |
То есть КПД показывает какая часть мощности, подводимой к антенне,
идет на излучение, т.е. затрачивается полезно.
КУ показывает, во сколько раз мощность, подводимая к изотропной антенне, не имеющей потерь, должна быть больше мощности, подводимой к рассматриваемой антенне, при условии равенства полей, возбуждаемых этими антеннами в направление , .
, = 0пода при , = 0
Рпода
Таким образом при определении КУ сравниваются мощности,
подводимые к изотропной и рассматриваемой антеннам, в то время как при определении КПД сравнивались мощности, излучаемые этими антеннами.
Т.к. КПД изотропной антенны принят равным единице, 0 = 1, то
, = |
Р |
0подв |
= |
РЕ |
0 |
∙ |
Р |
Е |
= , |
(2.15) |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Рподв |
РЕ |
|
Рподв |
|
|
Для большинства антенн УКВ диапазона η ≈ 1 и значение G мало отличается от D.
Входные сопротивления антенны.
Входные сопротивления Zвх определяется как отношение комплексной амплитуды напряжения Uвх к комплексной амплитуде тока Jвх на входе антенны
= |
вх |
= |
|
+ , |
||
|
|
|||||
вх |
Jвх |
вх |
|
вх |
||
|
|
|
|
|
||
где Rвх= ∑вх + пот вх - характеризуют |
расходуемую в антенне активную |
|||||
мощность; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
2Рпот |
|
|
пот вх |
|
|
Jвх2 |
27
Реактивная составляющая входного сопротивления характеризует реактивную мощность, сосредоточенную в близи антенны.
Для вычисления Rвх= и Хвх необходимо найти точные значения тока и напряжения на входе антенн, что является весьма сложной задачей.
Поэтому Zвх определяется по полуэмпирическим формулам или экспериментально или что более целесообразно через Г .(коэффициент отражения на входе антенны).
Сопротивление излучения.
Оно обычно вводится для проволочных антенн.
Сопротивление излучения – это коэффициент с помощью которого,
зная ток в антенне, можно определить излучаемую мощность РЕ по обычной формуле теории цепей
|
|
|
|
|
|
|
|
РЕ = |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.16) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
Определим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R∑: |
|
Р = |
|
П , = |
|
|
2 |
= |
2 |
|
|
|
|
|
2 |
2 |
, = |
2 |
∙ |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
∑ |
сф |
|
сф 240 |
|
|
0 |
|
0 |
|
240 |
|
|
2 |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
1 |
|
2 |
2 , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
120 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
Сопоставляя это выражение с (16), получаем |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
= |
1 |
2 |
2 |
|
, |
|
|
|
(2.17) |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
∑ |
120 |
0 |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
Сравнивая (17) и (5) , |
= |
|
|
|
|
|
|
4 2( , ) |
, получаем |
|
||||||||||||
|
|
|
2 |
|
|
2 |
, |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
0 |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
, |
= |
|
2 |
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.18) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
30 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
28
Подчеркнем условность величины R∑, связанную с различной величиной амплитуды тока I в разных сечениях антенны, т.е. говоря о R∑
надо обязательно указать к какому сечению тока в антенне относится эта
величина.
Если известен закон распределения тока в антенне I(x), то R∑ можно
определить, используя соотношение |
|
|
|
|
|
|
|
|||
Р = |
1 |
2 |
= |
1 |
2 |
( ) |
||||
2 |
2 |
|||||||||
∑ |
∑ 1 |
1 |
|
∑ |
2 |
2 |
||||
Откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
||
|
|
∑ 2 = ∑ 1 |
|
|
1 |
|
(2.19) |
|||
|
|
|
2( ) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
Поляризационная ДН антенны
Важная характеристика антенны – поляризация излучаемого ею поля.
В общем случае поле антенн в дальней зоне определяется соотношением, а соответственно векторная ДН имеет две ортогональные состовляющие.
Е = Е |
+ Е |
= J |
[ |
, |
+ ( , ) ] |
е− |
. |
(2.20) |
|
|
|||||||||
0 |
0 |
0 |
|
0 |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Обычно Σ относят либо к току в пучности ΣП, либо к току на входе Σвх
Здесь ( , ) = , 0 + ( , ) 0,
где , , – комплексные ДН по составляющим и Е ,
29
Е , = J0 , ,
−
(2.21)
Величины Е , Е в общем случае имеют различные амплитуды и сдвинуты относительно друг друга по фазе. При этом поле антенны поляризовано эллиптически – конец вектора Е описывает за период ВЧ эллипс, лежащий в плоскости перпендикулярно направлению распространения.
Он характеризуется следующими параметрами:
-коэффициент эллиптичности р, р=ав<1;
-углом наклона большой полуоси эллипса β;
-направлением вращения вектора Е.
Зависимость коэффициент эллиптичности (поляризации) от пространственных углов , называют поляризационной ДН антенны.
Для антенн с эллиптической поляризацией амплитудные и фазовые ДН строятся отдельно для каждой из составляющих Е и Е
Для ДН антенны по мощности учитываются обе составляющие поля
|
|
|
|
П , |
|
2 |
+ 2 |
|
2 |
( , )+ 2 |
( , ) |
|
|||||
|
, |
= |
|
|
|
= |
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
|
(2.22) |
П |
|
, |
2 |
+ 2 |
max |
|
2 |
+ 2 |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В общем случае амплитудные как и фазовые ДН составляющих поля
Е и Е различны. Поэтому ДН по мощности может существенно отличаться по форме от ДН по полю для каждой из составляющих.
КНД антенны с эллиптической поляризацией.
30
|
4 ( , ) |
|
|
|
4 |
2 |
( , ) |
|
|
|
4 2 |
( , ) |
|
|||
, = |
|
|
= |
|
|
|
+ |
|
|
|
|
|
(2.23) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
4 |
( , ) Ω |
|
4 |
2 |
, + 2 |
( , ) Ω |
|
4 |
2 |
( , )+ 2 |
( , ) Ω |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Каждое из слагаемых представляет собою КНД антенны для соответсвующей
составляющей поля. Учитывая что |
2 |
= 2 |
2 |
|
, |
приведем (2.23) |
||||
|
|
|
|
|
, |
, |
, |
|
|
|
к виду |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, = |
2 |
, |
+ |
2 |
, |
(2.24) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, 2 |
, , 2 , максимальные КНД и нормированные ДН по |
|||||||
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
мощности для каждой из составляющих поля излучения соответственно.
Изучения поля антенны с эллиптической поляризацией сводится к изучению порознь каждой из составляющих поля.
Рабочий диапазон частот антенны.
Антенны обычно рассчитываются для работы в некотором диапазоне частот. При изменении частоты изменяется распределение тока (поля) в
антенне, что приводит к изменению ее параметров.
Допустимая величина пропускаемой мощности
В большей степени это относится к фидерным (канализирующим устройствам). Однако конструкция антенн тоже может ограничивать величину излучаемой мощности
кВ
Епроб = 30 см
1
Епред = 2 … 3 Рдоп