Лекции по антеннам
.pdf141
Рупорные антенны.
Они относятся к апертурным антеннам, т.е. к таким антеннам, у которых в соответствии с теоремой эквивалентности может быть выделена плоская поверхность раскрываS, формирующая остронаправленное излучение. KHД
апертурных антенн связан с площадью раскрываS и длиной волны формулой:
D |
4 S |
|
|
|
2 |
(12.1) |
|||
|
||||
КИП 1 - общий (суммарный) |
коэффициент использования |
поверхности, зависящий от вида АФР и ряда других факторов.
Ширина луча апертурных антенн в какой либо плоскости, перпендикулярной поверхности раскрыва
|
510 |
КРЛ |
|
|
L |
(12.2), |
|||
|
|
где КРЛ 1- коэффициент расширения луча, зависящий от формы раскрыва и вида АФР. В настоящее время апертурные антенны позволяют реализовать
KHД порядка 107.
В диапазоне сантиметровых волн находят применение рупорные антенны и, в частности,
антенны в виде открытого конца прямоугольного и круглого волновода. Эти антенны используются как самостоятельно, так и в качестве облучателей сложных антенн: зеркальных,
линзовых и т.д.
Рассмотрим излучения из открытого конца прямоугольного волновода
возбуждаемого волной H10.
Строгое решение было получено в 1948г. Л.А. Вайнштейном для плоского волновода (волновод
конечной высоты и бесконечной ширины) и волновода круглого сечения.
Распространяющаяся волна, создаваемая возбуждающим элементом,
доходит до открытого конца волновода и частично отражается обратно, а
142
частично излучается. В месте перехода от волновода к открытому пространству, т.е в раскрыве, возникают высшие типы волн и появляются поверхностные токи на наружных стенках волновода. В инженерных расчетах предполагают, что тангенциальные компоненты поля в раскрыве волновода (а следовательно, и эквивалентные электрические и магнитные токи) представляют собой сумму падающей и отраженной волн основного типа колебаний, т.е.
Eу |
м |
(1 Г ) sin |
x |
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
х |
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
(12.3) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
1 ( 2а) |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
э |
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|||||||
H x |
у |
(1 Г ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sin |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
Z0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
||||
где Г - коэффициент отражения от открытого конца волновода. |
|
|
|||||||||||||||
Раскрыв волновода можно рассматривать как соединения |
|
двух линий |
|||||||||||||||
|
|
|
|
Z Z |
|
В |
|
|
|
|
Z0 |
|
|
||||
|
|
|
|
0 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
передачи с волновыми сопротивлениями |
|
|
1 ( 2a)2 |
|
(волновод) и |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Z 0 (свободное пространство), поэтому приближенно:
|
Z |
0 |
Z |
1 ( 2a)2 |
1 |
|||
Г |
|
|
|
|
|
|
. |
|
Z 0 |
Z |
|
|
1 |
||||
1 ( 2a)2 |
(12.4)
ДH распределения эквивалентных токов в плоскости E (плоскости yoz)
записывается в виде:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
kb |
|
|
||||||
|
|
|
1 |
1 |
Г |
|
|
|
|
|
sin |
|
|
|
|
|
sin |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
f |
|
( ) |
|
1 |
2а 2 |
cos |
|
|
2 |
|
|
|
, |
|||||||
Е |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
Г |
|
|
|
|
|
kb |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
sin |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
(12.5) |
а в плоскости H (плоскости xoz):
143
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kа |
|
|
|
||||
|
|
|
cos |
1 |
Г |
|
|
|
|
cos |
|
|
sin |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
f |
|
( ) |
1 |
2а 2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
. |
||||||||
H |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
Г |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
sin |
2 |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2а |
|
|
|
(12.6) |
|
|
|
Множители в квадратных скобках представляют |
|||||||
|
|
|
собой |
характеристики |
излучения |
элемента |
||||
|
|
|
раскрыват.е, собственную ДH f0 ( ) элементарного |
|||||||
|
|
|
излучателя с плоской поверхностью раскрыва, а |
|||||||
|
|
|
вторые множители являются ДH системы fсист ( ) - |
|||||||
|
|
|
линейной синфазной антенны с равномерным |
|||||||
|
|
|
(12.5) |
|
и |
косинусоидальным |
(12.6) |
|||
|
Рис.12.1(а) |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
распределениями поля в раскрыве. |
На Рис.12.1 а, |
б приведены |
ДH по |
|||||||
мощности в Е и Н-плоскостях. |
|
|
|
|
|
|
|
|||
Излучение из открытого конца круглого |
|
|
|
|
||||||
волновода. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Поле в раскрыве |
примем равным полю волны |
|
|
|
|
|||||
H11(Рис. 10.2). В |
отличие |
от |
прямоугольного |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
волновода вектор E в различных точках раскрыва |
|
|
|
|
||||||
ориентирован неодинаково. |
Поэтому |
правило |
|
|
|
|
||||
|
Рис.12.1(б) |
|
||||||||
умножения ДH непосредственно неприменимо. |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
Эту трудность можно обойтирассматривая порознь составляющие вектора
|
|
|
|
|
E : Ex и E y и представляя раскрыв как две |
|
|||
одновременно существующие системы |
|
|||
одинаково ориентированных излучателей |
|
|||
Гюйгенса. |
|
|
|
|
Составляющая |
E y |
определяет поле |
|
|
Рис.12.2 |
||||
|
||||
|
|
|
||
основной поляризации, |
составляющая Ex - |
|
||
|
поля излучения поперечной поляризации (поле «кросс-поляризации»).
144
Будем |
считать |
Г 0 , |
т.е отраженной |
волной и волнами высших типов |
||||||
пренебрегаем. |
|
|
|
|
|
|||||
|
Тогда полный вектор поля в точке наблюдения P равен: |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E(P) Eox (P) fсистX ( , ) Eоу (P) fсистY ( , ), |
(12.7) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
E |
ох |
(P) |
и |
Eоу (P) |
- векторы напряженности поля единичных центральных |
||||
|
|
|
|
излучателей Гюйгенса поперечной и основной поляризации в точке P, а fсистX,Y - соответствующие множители системы.
Заметим, что для поперечной поляризации центральный излучатель должен быть выбран в точке,
где составляющая EX 0 , т.е. не на осях x и y. Для определения fсистX,Y необходимо по известным выражениям для волны H11 найти амплитудное распределение составляющих EX и
EY в раскрыве, а затем для каждой из них рассчитать множитель системы. Фазовое распределение считаем постоянным для обеих поляризаций. Вычисления оказываются довольно громоздкими.
Окончательные формулы для ДH в главных плоскостях имеют вид
FE ( ) |
1 cos |
2J1 ( ) |
, |
||||||||
|
2 |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
(12.8) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 cos |
|
2J |
|
( ) |
|
|
||||
FH ( ) |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
, |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
11 |
|
(12.9) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( ) - функция Бесселя первого рода первого порядка и еѐ |
||||
Здесь J1 ( ) и J1 |
||||||
|
|
d |
sin , d 2a |
|
|
|
производная; |
|
- |
диаметр раскрыва; 11 -первый корень |
|
( ), 11 |
1,84 . |
производной функции Бесселя J1 |
145
ДH рассчитанные по формулам (12.8) и (12.9):
2 E |
700 2 H |
850 |
2 E |
1400 |
2 H |
1600 |
0,5 p |
0,5 p |
|
0,1p |
|
0,1p |
|
Напомним ДH для круглого синфазного раскрыва определялась для
равномерного АР.
Сравнение приведенных результатов с точным решением приводит к
выводам:
1.Приближенное решение хорошо согласуется со строгим при небольших . При больших различие возрастают, т.к
излучение в заднее полупространство |
900 |
|
принцип |
|
|
Гюйгенса-Френеля и базирующийся на нем Апертурный метод
не отражают.
2.Точность приближенного решения определяется относительными размерами раскрыва и при увеличения размеров раскрыва увеличивается. KHД синфазного раскрыва определяется по
формуле:
прямоугольного раскрыв.
|
|
|
|
2 |
|
|
|
a / 2 |
b / 2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ep |
(x, y)ds |
|
|
|
|
|
|
Emp cos |
x dxdy |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
КНД |
4 S |
|
|
4 a / 2 b / 2 |
|
|
a |
|
|
4 |
8 |
ab |
4 |
0,81ab |
(12.10) |
||||||||
2 |
|
E 2 p (x, y)ds |
2 |
|
|
a / 2 |
b / 2 |
E |
2 |
|
2 x |
dxdy |
2 |
|
2 |
2 |
|
||||||
|
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
mp cos |
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
a / 2 |
b / 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Здесь КИП=0.81.
Используя аналогичные вычисления по той же схеме для круглого раскрыва,
получаем значение КИП=0,84.
Для увеличения направленности и уменьшения отражения от открытого конца волновода применяют рупорные излучатели.
146
Рупорные антенны.
На Рис.1.3 |
показан |
H -секториальный |
рупор, |
|
|
|
|
|
|
расширяющийся в |
плоскости вектора |
H |
с |
|
постепенным |
увеличением размера a . |
Здесь |
возникает волна подобна волне H10 в прямоугольном
волноводе.
Рис.12.3
Картина поля имеет вид (Рис.12.4).
Секториальный рупор отличается от волновода тем, что в нем фронт волны образует цилиндрическую поверхность, VФ является переменной величиной и
зависит от соотношения a на большом расстоянии от |
|
||||
Рис.12.4 |
|||||
|
|
|
|
||
|
|
||||
горловины рупора поле принимает характерно чисто поперечной волны |
|||||
VФ с |
|
|
|
|
|
|
)2 |
|
|
||
1 ( |
|
|
|||
|
2а |
|
-определяется приближенно и вблизи раскрыва рупора |
||
|
|
|
приближается к скорости света с, что уменьшает отражение от раскрыва.
Если угол раствора рупора мал, то фронт волны оказывается близким к плоскому и для расчета ДН в плоскости H (плоскость xoz) можно использовать формулу (4) при Г 0 .
Главный лепесток ДН сужается приблизительно во столько раз во сколько увеличивается размер а широкой стенки волновода.
Если не мал, то фронт волны заметно отличается от плоского и это вызовет расширение ДН. Фаза поля на краю раскрыва по отношению к еѐ
значению в середине может быть определена по приближенной формуле.
|
|
|
2 |
|
a 2 |
a |
|
|
|
||
|
2 |
|
|
MN |
|
|
|
|
tg |
|
, |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
4R |
2 |
|
2 |
(12.11) |
|||
|
|
|
|
|
где R -длина рупора.
147
Распределение фазы поля в раскрыве рупора подчиняется квадратичному закону. Влияние таких фазовых искажений на форму ДН линейной антенны нами рассмотрено и оказывается полностью
применимо к рупорной антенне.
KHД при фиксированной длине рупора R зависит от
|
|
|
|
а |
|
а |
,2 0,5 p |
|
|
|
|
размера |
(Рис. 12.5) при |
увеличении |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
уменьшается, но с другой стороны растет фазовая |
|||
|
|
|
|
ошибка 2 , ведущая к расширению ДH. Поэтому при |
|||
|
|
|
Рис.12.5 |
||||
|
|
|
действии |
двух противоположных факторов при |
|||
|
|
|
|
||||
|
а |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ОПТ получается max КНД . |
|
|
|
Для любого R max КНД получается при |
|
|
2опт |
|
1350 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
такой |
|
H-секториальный |
рупор |
|
называется |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
оптимальным.Полный |
КИП ( ) 0,64 |
(оптимальный |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
рупор) |
(0,81- |
апертурный |
КИП, из-за спадающего |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
АФР |
и |
0,79- |
КИП |
из-за |
квадратичной |
фазовой |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
ошибки.)Е-секториальный рупор. (Рис. 12.6). |
|
2 H |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис.12.6 |
|||||||||||||
|
0,5 p |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
такая |
же |
как |
и у открытого конца |
волновода, а |
в Е-плоскости |
2 E |
||||||||||||||||
0,5 p |
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
уменьшается при увеличении b . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
b2 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
АР |
в |
раскрыве |
приблизительно |
равномерное |
и |
|
|
4R на краю |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
раскрыва, соответствующая оптимальному рупору, равна -900.
148
Если |
|
|
2 |
|
900 |
|
|
||||
|
|
|
ДH рассчитывается по формуле (1.5), а снижение КИП |
||
определяется из Рис.12.7 |
Пирамидальный рупор |
|
|
сужает |
ДH как в |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
плоскости вектора Е так и в плоскости вектора Н |
|||||||||||||||||||
фазовые |
искажения |
определяются |
формулой |
||||||||||||||||
(10.11) для Е-плоскости «а» надо заменить на «в», |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
900 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
если |
|
|
|
, то ДH мало отличаются от ДH |
|||||||||||||||
|
|
|
|
||||||||||||||||
синфазной плоскости и могут быть рассчитаны по |
|
|
|||||||||||||||||
Рис.12.7 |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
формулам (12.5), (12.6) при Г=0. |
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
Для уменьшения длины рупора допускают квадрат искажения в раскрыве |
|||||||||||||||
|
|
2 |
|
1350 |
|
|
|
|
2 |
|
900 |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
в H-плоскости и |
|
|
|
в Е- плоскости. Такой рупор называется |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
оптимальным. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
КИП КИПа . КИП 2 |
0,81 (0,8)2 0,52 здесь первый множитель учитывает |
неравномерность АР в плоскости Н, а второй -фазовые искажения в
плоскости Е и Н. |
Учитывая допустимые фазовые искажения на краю |
||||||||||
раскрыва, из (12.11) |
имеем для длины оптимального рупора |
|
|||||||||
|
R |
|
|
а 2 |
|
R |
|
|
b2 |
|
|
|
Нопт |
3 , |
Еопт |
2 . |
(12.12) |
||||||
|
|
|
|
|
Применяют также рупор конический. Он образуется путем расширения открытого конца круглого волновода с волной H11 .Е10излучение аналогично излучению пирамидального рупора.
Оптимальные размеры его можно рассматривать как средние между размерами оптимальных Е плоскостных и Н плоскостных рупоров.
Достоинства:
1.Простота конструкции
2.Хорошие диапазонные свойства (а 2a)
149
3.Используются в измерительных устройствах как эталонные антенны известной величиной КНД, а также для облучения линзовых и зеркальных антенн, в импедансных антенных и т.д.
Способы создания остронаправленных рупорных антенн.
Основным недостатком рупорных антенн является наличие фазовых искажений в раскрыве. Для их уменьшения можно увеличить длину рупора.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
Если потребовать чтобы у Н рупора расфазировка была меньше 4 |
, |
|
|||||||||||||
|
|
||||||||||||||
|
RН RНОПТ |
|
а2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
то как следует из (3.10) |
|
3 или учитывая, |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
RH |
1500 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
а 67 |
|
H 0 |
67 |
|
|
H 0 |
2 |
|
|||||||
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
||||||||||||
|
H |
|
20.5P |
|
|
|
|
2 0,5P |
|
|
|||||
что для Н-рупора: |
2 0,5P |
|
|
|
|
|
a |
, имеем: |
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для получения например, ширины ДH равной 50, длина Н рупора должно быть больше 60 ,
т.е рупор получатся весьма громоздким. Следовательно формирование острых ДH с помощью
рупорных антенн затруднительно.
Используют:
1. Многорупорные антенны (Рис.12.8).
Апертура L определяется n рупорами с апертурой
L R
a и длиной рупора n 2 .Здесь сильно усложняется как сама конструкция, так и схема возбуждения
Рис.12.8
2. Фазовыравнивающие устройства.
Здесь длина геомерического пути или электр от вершины рупора до любой точки раскрыва должно быть одинакова.
150
Зеркальные и линзовые антенны.
Принцип действия.
Имеется первичный источник поля – слабонаправленная антенна
Зеркальные антенны:
Электромагнитная волна с неплоским (сферическим или цилиндрическим фронтом)падает на металлическую поверхность
Результирующее поле формируется за счет отражения электромагнитных волн от зеркала той или иной формы В зеркальных антеннах применяется следующие основные типы зеркал зеркал:
1)параболические (параболоид вращения и параболический цилиндр), (а,б)
2)сферические,
3)плоские и уголковые в) г) д)
4) специальной формы е) (Рис.13.1)
Рис.13.1