книги из ГПНТБ / Миловзоров, В. П. Электромагнитные устройства автоматики учебник
.pdfЧисло витков рабочей обмотки
иір= ^ -~—j ki а —100 • 20-0,7 —1400 витков.
При допустимой плотности тока 4 а/мм2 необходим провод сечением q-p =»
= 0,083/4 = 0,02 мм2 (диаметр 0,16 мм).
Обмотка смещения должна обеспечить режим холостого хода при отсутствии
тока в обмотке управления и создать напряженность (см. рис. |
3.20) Нсм =“ |
= 0,28 а/см. |
0,15 а/см (см. |
Обмотка управления должна создать напряженность ДНу = |
рис. 3.20). Следовательно, ее параметры совпадают с параметрами обмотки уп равления (см. пример 3.1).
Площадь окна для рабочей обмотки
Ц/p <?р |
1400-0,02 |
&зап |
93 мм2, |
0,3 |
где кяяп для провода диаметром 0,16 мм с изоляцией ПЭВ определен по рис. 3.17
и уменьшен примерно вдвое. |
изменится приблизительно |
пропорционально |
|||
Окно для обмотки смещения |
|||||
напряженности Нш по сравнению с примером 3.1: |
|
|
|||
|
Qcm — Ю |
0,28 |
50 мм2. |
|
|
|
0,06 |
|
|
||
|
|
|
|
||
Таким образом, суммарная площадь окна для обмоток |
|
|
|||
|
>CQ ~ Qp *Т Qy -Г Qcm“ |
"1“ 560 -Г 50 = 703 мм2 |
|
|
|
и заполнение окна примерно такое же, |
как в примере 3.1. |
кольцевых |
сер |
||
При расчете усилителей с еамонасыщением на стандартных |
|||||
дечниках в формулах (3.60) и (3.61) |
коэффициент 2 отсутствует, |
Вст — Д в у |
т а х / 2 |
||
и / / щ а х ^ |
k Up 2 H r - |
|
|
|
|
Гл an a |
IV |
|
|
|
|
РЕВЕРСИВНЫЕ И МНОГОКАСКАДНЫЕ МАГНИТНЫЕ УСИЛИТЕЛИ
§ 4.1. РЕВЕРСИВНЫЕ УСИЛИТЕЛИ С ВЫХОДОМ ПОСТОЯННОГО ТОКА И ИХ РАСЧЕТ
Простейшие усилители, которые не реагируют на изменение поляр ности тока в обмотке управления (см. рис. 2.1), называют нейтраль ными. Усилители с ОС, реагирующие на положительную и отрица
тельную |
полярности тока управления, считают поляризованными |
(см. рис. |
3.3, б). У всех рассмотренных усилителей направление тока |
в нагрузке остается неизменным, а ток меняется лишь по величине. Поэтому их называют нереверсивными.
Р е в е р с и в н ы е |
у с и л и т е л и |
с в ы х о д о м |
п о |
с т о я н н о г о т о к а |
— это усилители, в |
которых при изменении |
полярности управляющего сигнала изменяется полярность тока нагрузки*.
* Термины одно- и двухтактные, используемые в литературе для обозна чения соответственно нечувствительности и чувствительности усилителя к поляр ности сигнала, нельзя признать удачными, так как, например, в цифровых уст ройствах под этими терминами подразумевается иное содержание.
90
Для работы на электромагнитную нагрузку, реверс которой осу ществляется изменением направления постоянного магнитного потока на противоположное, реверсивный усилитель наиболее просто полу чить, объединив два поляризованных усилителя с внешней обратной связью, как на рис. 4.1, а или с самонасыщением по схемам рис. 3.9.
Примерами таких нагрузок (Дн1 и Rh2 на рис. 4.1) могут служить две встречно включенные обмотки возбуждения генератора или электромашинного усилителя постоянного тока, две обмотки поляризован ного реле или две обмотки управления последующего каскада магнит ных усилителей (см. рис. 4.14). Две нагрузки-обмотки указанных
Рис. 4.1. Схема реверсивного магнитного усилителя с нагрузкой в виде двух сопротивлений Ra\ и RB2 и его характеристика
устройств включают так, чтобы их результирующая н. с. была про порциональна условному току нагрузки, равному разности токов двух обмоток:
/н = /1 - h-
Напряженности смещения Нсм, перемещающие начальные рабочие точки каждого усилителя на середину линейного участка, регулиру ются с помощью потенциометра /7рег так, чтобы при отсутствии тока в обмотках управления токи Д и / 2 были равны и, следовательно, /„ = 0. Обмотки смещения и управления наматывают так, чтобы при наличии управляющего сигнала напряженности смещения и управле ния складывались в одном и вычитались в другом усилителе, как пока зано на рис. 4.1. Тогда ток нагрузки одного усилителя увеличится, а другого — уменьшится, и появится разность токов Д—/ 2, меняю щая знак, а значит, и направление результирующего магнитного по тока в нагрузке при изменении полярности управляющего сигнала. Предельная величина тока управления должна соответствовать точ кам а и Ь на характеристике рис. 4.1, б, так как при больших сигна лах ток в нагрузке начнет уменьшаться (в этом заключается согласо вание источника управляющего сигнала с усилителем).
Каждый поляризованный усилитель реверсивной схемы рассчитывают, как обычный усилитель (см. §3.7). Следует только за ток / н.тах принять наибольший
91
ток нагрузки, увеличенный на несколько процентов от заданного, чтобы учесть действие противоположно направленного тока холостого хода другого усилите ля при максимальном сигнале в обмотке управления. При расчете цепи управ ления и оценке коэффициента усиления необходимо помнить, что мощность на входе схемы делится поровну между двумя последовательно соединенными об
мотками управления.
Постоянная времени реверсивного усилителя равна постоянной времени каждого усилителя, а его передаточная функция выражается такой же зависимостью, как и составляющих реверсивную схему уси лителей. Это объясняется тем, что увеличение вдвое крутизны участка ab статической характеристики реверсивной схемы (рис. 4.1) по сравнению с характеристиками усилителей, составляющих ее (и кажущееся увеличение вдвое коэффициента усиления), сопровож-
Рис. 4.2. |
Схема |
реверсивного |
Рис. 4.3. Схема реверсивного магнитного |
магнитного усилителя с «парад- |
усилителя с «последовательными» бал- |
||
лельными» |
балластными сопро- |
... ластными сопротивлениями |
|
|
тивлениями |
|
дается увеличением (тоже в два раза) напряжения и мощности, которые подаются к двум, последовательно соединенным обмоткам управ ления.
Часто на выходе реверсивного усилителя включают одно сопротив ление нагрузки, в котором ток должен менять полярность при изме нении полярности тока управления. В этом случае применяют схемы с балластными сопротивлениями.
На рис. 4.2 приведена одна из таких схем. В сопротивлении R H протекают направленные навстречу друг другу выпрямленные моста ми В1 и В2 выходные токи усилителей, создающие результирующий ток:
I н = I нх ^ н2*
Цепи смещения и управления работают аналогично схеме рис. 4.1, а, реверсируя ток /„ при изменении полярности тока управления.
Однако в нагрузку течет только одна часть / н1 выпрямленного тока усилителя; вторая часть /ш1, как показано стрелками для тока первого усилителя, может ответвляться в балластное сопротивление
92
Re, когда все четыре вентиля выпрямителя В 2 открыты. При отсутст вии Re и малом прямом сопротивлении вентилей эта цепь целиком бы шунтировала нагрузку. Сделать Re -> оо нельзя, так как цепь для вы ходного тока второго усилителя оказалась бы разорванной. Сущест вует некоторое оптимальное значение Re-
Ha рис. 4.3 показана другая схема с балластными сопротивлениями, работа которой подобна рассмотренной. При отсутствии сигнала токи Re и / 2б в балластных сопротивлениях одинаковы, а следовательно, равны и падения напряжения на них. Разность потенциалов между точками а и b отсутствует, и ток в нагрузке равен нулю. При появле нии положительного тока управления ток Re растет, ток R е падает, и на нагрузке появляется разность потенциалов с полярностью, обозначенной на рисунке. При отрицательном токе управления нап ряжение и ток нагрузки меняют полярность.
Реверсивные схемы рис. 4.2 и 4.3 состоят из усилителей с внешней ПОС, вместо которых можно также применять усилители с самонасыщением и с комбинированной обратной связью.
Расчет каждого усилителя реверсивной схемы с балластными со противлениями тоже можно свести к расчету простейшего усилителя
При максимальном токе управления усилитель, в котором напряжен ности смещения и управления складываются, находится в режиме Я ^ юаі, а усилитель, в котором напряженности Нсш и Яу вычитаются, близок к режиму холостого хода. Последнее означает, что током на выходе второго усилителя можно пренебречь, а схемы рис. 4.2 и 4.3
привести соответственно к схемам замещения рис. 4.4, а и б. |
Сопро |
|||
тивление обмоток wnac и |
прямые сопротивления вентилей |
можно |
||
считать включенными в Re- |
4.4, а, которую можно свести к |
схеме |
||
Рассмотрим схему рис. |
||||
рис. 4.4, б, где эквивалентное |
сопротивление |
|
|
|
п |
___ |
2Re Rn - f - Re |
/л |
i \ |
|
|
R6 + RH ■ |
* |
' |
Считая сопротивление рабочих обмоток первого усилителя чисто индуктивным и обозначив его через Х ъ получим среднее значение выходного тока этого усилителя
/Зср |
UСР, |
(4.2) |
|
RX2 + RI |
|||
|
|
где Ucv — среднее напряжение каждой вторичной обмотки пита ющего трансформатора (см. рис. 4.2).
Ток нагрузки связан с током R соотношением
Л, = /і |
Re |
(4.3) |
|
Rh + Rб |
|||
|
а мощность в нагрузке с учетом (4.2)
р |
в ________ Pep Ri Rh________ |
( 4.4) |
|
н |
*?(Яб+Ян)2 + (ZRöRh+Rö)2 |
||
|
93
Приравняв нулю частные производные d P jd R Hи dPJdRa, можно найти оптимальные значения R H и Ra:
Ян = *і/2 и Яб = / 2 Д Н, |
(4.5) |
которым соответствует максимальная мощность в нагрузке. Следует |
|
отметить, |
что оптимальное значение отношения Ra/RH не зависит от |
Х и т. е. |
остается неизменным при различных сигналах в и>у. |
Подставляя второе равенство (4.5) в (4.3) и (4.1), найдем эквивалент ное сопротивление и выходной ток, на которые следует рассчитывать
каждый усилитель схемы рис. 4.2: |
|
|
|
||
|
R„ |
21/2 /?£ + 2Я£__2/? |
|
(4.6) |
|
|
1/2ÄH + /?,, |
|
|||
|
|
|
|
||
Л-Л, |
|
+ 1 / 2 |
■+ / 2 |
, |
l,7/fI. |
|
V iR n |
V f |
" |
||
|
|
|
Рис. 4.4. Схемы замещения для расчета реверсивных магнит ных усилителей с выходом постоянного тока
При этих оптимальных |
соотношениях мощность, выделяющаяся |
|
в нагрузке, |
|
|
Рн = /|Д н = (1/1,7)а /* |
• 0,5РЭ= 0,175 /2/?э = 0,175Р1. |
(4.7) |
составит лишь 17,5% от выходной мощности соответствующего нере версивного усилителя; остальная мощность выделяется в балластных сопротивлениях Ra.
Аналогично для схемы рис. |
4.4, в, |
которую можно также |
свести |
||||
к схеме эквивалентного нереверсивного усилителя рис. 4.4, |
б, где |
||||||
сопротивление |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
п |
_Рб 4- Ra Rn |
|
|
||
|
|
|
9 _ |
2Ro + R„ |
’ |
|
|
можно найти следующие оптимальные соотношения: |
|
||||||
Rn |
Rh . |
п |
Rh |
И |
/ 1 « 3 , 4 / Н. |
(4.8) |
|
У2 |
; |
Яэ |
2 |
94
Как и в предыдущем случае, только 17,5% мощности, на которую по данным (4.8) рассчитан каждый усилитель, будет отдаваться в на грузку; остальная мощность выделяется в R^.
Таким образом, обе схемы одинаково неэкономичны. Схему рис. 4.2 удобнее согласовать с малыми сопротивлениями нагрузки, так как
для нее Rg = |
2R H, схему рис. 4.3 — с большими сопротивлениями |
(для нее Rs = |
RJ2). Этим руководствуются при выборе схемы. |
Рассчитывать усилители можно по методу, рассмотренному в § 3.7, исполь зуя соотношения (4.6) или (4.8). При оценке коэффициента усиления по мощности каждого усилителя необходимо учитывать выражение (4.7) и то, что мощность, выделяющаяся в обмотке управления каждого усилителя, равна половине мощ ности, поступающей на вход схемы, благодаря последовательному соединению
ОбмОТОК ДОу.
П р и м е р |
4.1. Рассчитать реверсивный магнитный |
усилитель |
с |
балласт |
ными сопротивлениями по следующим данным:. Ra = 5625 |
ом; / я =* |
5 |
ма; ft = |
|
«=■ 500 гц; / у = |
0,25 ма; Ry = 1000 ом. |
|
|
|
Решение. При заданном значении RH целесообразна схема рис. 4.2. Расчет каждого плеча такой схемы усилителя производят на следующие эквивалентные
параметры: |
Ra = 2RH= 2-5625 = 11250 ом; / а = 1,7-5 = 8,5 ма при Rq = |
= Т/2Рн = |
8000 ом и заданных /у и Ry . Таким образом, данный расчет сведен |
к расчету примера 3.1 (в § 3.7), если учесть, что сопротивление каждой из двух последовательно соединенных обмоток управления должно быть равно 500 ом
§ 4.2. РЕВЕРСИВНЫЕ УСИЛИТЕЛИ С ВЫХОДОМ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА
Р е в е р с и в н ы м и у с и л и т е л я м и с в ы х о д о м пе р е м е н н о г о т о к а называют усилители, изменяющие на 180° фазу тока в нагрузке при изменении полярности тока управления. Такое изменение фазы необходимо при реверсе двухфазных двигате лей, работающих в следящих системах и т. п.
Существует три основных вида схем реверсивных усилителей этого типа: дифференциальная, мостовая и трансформаторная.
В д и ф ф е р е н ц и а л ь н о й с х е ме (рис. 4.5, а) нагрузку включа ют между средней точкой вторичных обмоток питающего трансформато ра и общей точкой соединения двух одинаковых нереверсивных усили телей. Обмотки смещения и управления намотаны и взаимодействуют точно так же, как в реверсивных схемах с выходом постоянного тока (см. рис. 4.2, 4.3). При отсутствии тока управления сердечники обоих усилителей подмагничены в одинаковой степени и выходные токи Іх и / 2 усилителей равны. Разность этих токов в нагрузке близка к нулю (обычно в нагрузке в этом режиме продолжают течь токи высших гармоник). При подаче сигнала в обмотки управления в нагрузке по является ток, равный разности токов !х — / 2, основная гармоника ко торого меняет фазу на 180° при перемене полярности тока / у.
Аналогично работает схема с самонасыщением (рис. 4.5, б), вы годно отличающаяся от предыдущей на один-два порядка большим коэффициентом усиления. Выпрямляя токи Іх и / 2 мостовыми выпрями телями, можно получить схемы с внешней или комбинированной об ратной связью, ввести усилитель в релейный режим и т. п.
95
Оперируя с основными гармониками токов и напряжений, можно для вьг ходных токов усилителей записать выражения:
|
Ос — ig (Ru ~Ь /со/-н) и |
■ __ |
Ос + |
/[I (Rn + |
/0)1„) |
(4.9) |
|
/coli |
2 ~~ |
|
i‘»L2 |
|
|
где |
/„ = Д — h — ток нагрузки; |
нагрузки; |
|
|
|
|
|
/?і, + jioLH = ZH— сопротивление |
|
|
|
||
|
и Lä — индуктивности |
рабочих обмоток усилителей (актив |
||||
|
ными сопротивлениями |
этих |
обмоток |
пренебрегаем). |
а) |
6) |
Рис. 4.5. Дифференциальные схемы реверсивных магнитных уси лителей с выходом переменного тока:
а — без обратной связи; б — с самонасышением
Из (4.9) действующее значение основной гармоники тока нагрузки
|
/н = |
|
и* |
Ц - Ц |
|
|
|
|
|
|
L?+ /-1 |
|
|
(4.10) |
|||
|
|
|
|
|
|
R1^-2 V |
||
|
\ / |
Rn + |
f(üLH+ со |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
Ll + 1~2 ) |
|
|
Сдвиг фаз между током / н и напряжением Uc вторичных обмоток трансфор |
||||||||
матора определяется выражением |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
г |
, |
Lt |
|
||
|
|
|
ü)L„+m-- — |
|
|
|||
|
|
tg ф= |
|
'-1 + С-2 |
(4.11) |
|||
|
|
|
Rn |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В идеальном |
случае при |
полном размагничивании одного усилителя (когда |
||||||
Нсм — Ну — 0) |
его индуктивность |
Lx -> оо, а индуктивность другого усилите |
||||||
ля L2 -»• 0 и к нагрузке будет приложено все напряжение Ѵ0. В реальных уси |
||||||||
лителях всегда |
11я max < U0. |
|
рабочие |
обмотки одного wla и догв |
||||
В м о с т о в о й |
с х е м е |
|
||||||
и рабочие обмотки |
другого w2a |
и w26 |
|
нереверсивного усилителя |
96
(рис. 4.6, а) образуют четыре плеча моста, в одну диагональ которого включается нагрузка, а к другой подводится напряжение Uc (рис. 4.6, б). Цепи управления и смещения (не показанные на рисунке) осуществлены так же, как в дифференциальной схеме. При отсутствии тока управления индуктивности всех обмоток wp одинаковы, мост уравновешен и ток в нагрузке равен нулю. При подаче тока управле ния индуктивность уменьшается у той пары рабочих обмоток, в сер дечниках которой напряженности смещения и управления складыва ются, и увеличивается у двух других обмоток wp. Так как рабочие об мотки одного нереверсивного усилителя находятся в противополож
ат
Рис. 4.6. Мостовая схема реверсивного магнитного уси лителя с выходом переменного тока без обратной связи:
а — сердечники с обмотками; 6 — схема соединений рабочих обмоток (стрелки означают переходные э. д. с., повышающие,
как в схеме рис. 2,2, д, инерционность, снизить которую мож но, поменяв начала и концы wj или w2)
ных плечах моста, мост выходит из равновесия и по нагрузке течет ток, фаза которого меняется на 180° при изменении полярности тока управления.
Мостовая схема реверсивного усилителя может быть выполнена и на усилителях с самонасыщением (рис. 4.7).
Т р а н с ф о р м а т о р н а я с х е ма реверсивного усилителя также состоит из двух нереверсивных усилителей (рис.4.8). Трансформаторные усилители помимо обычных рабочих обмоток, роль которых выполняют первичные обмотки wpl, имеют вторичные обмотки а>Р2, э. д. с. которых связана с напряжением, приложенным к первичным рабочим обмот кам, коэффициентом трансформации. В реверсивной схеме обмотки wpl обоих усилителей включены последовательно с источником пита ния. Включенные встречно вторичные обмотки замкнуты на сопротив ление нагрузки. Обмотки управления и смещения усилителей включе ны, как в двух предыдущих схемах (см. рис. 4.5).
При отсутствии тока управления сердечники обоих усилителей под магничены обмотками смещения в одинаковой степени, индуктивности всех обмоток о>р1 одинаковы, и напряжение источника питания по ровну делится между двумя усилителями. Вторичные э. д. с. равны, и их разность, приложенная к нагрузке, равна нулю.
При подаче тока в обмотки управления уменьшается индуктивность той пары обмоток шр1, в сердечниках которой напряженности управле-
4 Зак 528 |
97 |
ния и смещения складываются; индуктивность другой пары обмоток увеличивается. Напряжение Ѵх перераспределяется соответственно сопротивлениям первичных обмоток, вместе с ним изменяются вто ричные напряжения. На нагрузке появляется разность вторичных напряжений, которая изменяет фазу на 180° при изменении полярно сти управляющего сигнала.
Путем соответствующего выбора коэффициента трансформации можно получить любую величину напряжения на нагрузке, независи мо от напряжения источника питания. Таким образом, схема рис. 4.8 совмещает функции усилителя и трансформатора.
Рис. 4.7. Мостовая схема реверсивного усилителя |
Рис. |
4.8. Трансформаторная |
|
с |
выходом переменного тока с самонасыщением: |
схема |
реверсивного усили- |
а |
— с е р д е ч н и к и с о б м о т к а м и ; б — с х е м а с о е д и н е н и й р а - |
теля с ВЫ Х О Д О М переменного |
|
|
б о ч и х о б м о т о к |
|
тока |
Характеристики всех грех схем практически совпадают, если уси лители выполнены на одних к тех же сердечниках, работающих в оди наковом режиме. Однако каждая схема имеет свои особенности, опре деляющие область ее применения.
Из схем без обратной связи (как внешней, так и внутренней, т. е. без самонасыщения) наиболее проста мостовая схема, не имеющая трансформатора (как дифференциальная схема) и обладающая мень шими потерями в обмотках по сравнению с трансформаторной схемой. Последнее объясняется тем, что в трансформаторной схеме максималь ный ток нагрузки течет по всем четырем вторичным обмоткам, а с уче том коэффициента трансформации и по всем четырем первичным. В мостовой же схеме этот ток протекает по двум обмоткам из четырех, расположенных в противоположных плечах моста. Однако мостовую схему можно применять только в случае, если максимальное напря жение на нагрузке не превышает 65—75% напряжения источника пита ния, так как достигнуть идеального случая, т. е. £/н max= t/c, нельзя.
Трансформаторную схему удобно применять тогда, когда макси мальное напряжение на нагрузке должно быть выше или намного ниже напряжения источника питания.
93
Из схем с самонасыщением наиболее проста дифференциальная схе ма, благодаря чему она нашла широкое применение. Питающий ее трансформатор со средней точкой обычно объединяется с общим сило вым трансформатором, питающим предыдущий каскад усилителя, цепи смещения и т. п.
§ 4.3. ВЕКТОРНАЯ ДИАГРАММА И РАСЧЕТ РЕВЕРСИВНЫХ УСИЛИТЕЛЕЙ С ВЫХОДОМ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА
Можно показать, что выражение (4.10) справедливо и для мостовой схемы, а с учетом коэффициентов трансформации, и для трансформа торной. Поэтому векторные диаграммы для всех трех схем тоже оди наковы; следовательно, совпадут и перемещения рабочих точек на се мействе кривых намагничивания при изменениях режима работы.
Рассмотрим подробнее эти вопросы лишь для дифференциальной схемы. Как правило, нагрузкой реверсивных усилителей с выходом переменного тока является обмотка двухфазного асинхронного дви гателя или обмотка индукционного прибора (счетчика, реле). В этих случаях существенно знать величину и фазу первой гармоники тока или напряжения на выходе усилителя. В приводимом далее графоана литическом методе расчета предполагается, что имеется семейство кривых намагничивания материала сердечников Вт = f (Я^,; Я_), снятых для первых гармоник индукции и напряженностей. Тем не ме нее ошибка в расчете по кривым намагничивания, снятым в действу ющих значениях величины, оказывается небольшой благодаря квад ратичному суммированию действующих значений гармоник, извест ному из основ электротехники. Так, например, действующее значение полного тока превышает действующее значение основной гармоники тока всего на 4% даже в случае, если высшие гармоники составляют 30% от основной. Расчет проведем, пренебрегая активными сопротив лениями обмоток аір и потерями в сердечниках.
Для схемы рис. 4.5, а должны удовлетворяться уравнения:
0 ^ 0 , + Ü ^ І/с' = І/2- Я н; /„ = |
/ ! - / „ , |
(4.12) |
которым соответствуют векторные диаграммы рис. |
4.9. |
|
При отсутствии сигнала /у оба усилителя находятся в состоянии, характеризуемом начальной точкой (В с; Я0) на кривой намагничива ния, соответствующей Ясм рис. 4.10, а. Падения напряжения (Д и U2 на обмотках wp одинаковы и равны напряжениям вторичных обмоток трансформатора U’a и U"c (рис. 4.9, а). Токи усилителей Д и / 2, пропорциональные Я0, одинаковы. Ток и напряжение нагрузки
равны нулю.
При наличии, например, положительного тока /у напряженности смещения и управления складываются в первом усилителе, и он пере ходит в точку 1 на кривой Ясм + Яу. В это время второй усилитель
переходит в точку 2 на кривой |
Ясм — Яу. Напряжения и токи уси- |
4* |
99 |