книги из ГПНТБ / Каплун, В. А. Обтекатели антенн СВЧ (радиотехнический расчет и проектирование)
.pdfгде
Л (ß, х) = Ѵ3);
г) (ß, X ) = arc tg
|
A |
cos Vx X + A cos v 2 x |
Здесь для |
упрощения вместо |
Лх (ß, х), А г (ß, х), v± (ß) и v2 (ß) |
записано Лх, |
Л 2, v1( v2. |
|
При достаточно малых углах vL и ѵ2, что обычно имеет место на
практике, |
будет |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
А (ß, |
х) ~ |
Ах + |
Л 2, |
|
|||
|
ті (ß, |
х) |
= |
( Л ^ х |
+ |
А 2ѵ 2х ) / ( А х + |
Л 2) = т] (ß) X, |
|
||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
? |
|
|
’1 |
(ß) |
= |
И л |
+ Л 2ѵ2)/(Л! + |
Л 2). |
|
||||
Для интегрирования |
(2.22) |
вместо |
А г и |
Л 2 следует |
подставлять |
|||||||
их средние значения |
|
|
|
у |
Хо |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
Л (р , |
X) = ^ — ^1 |
S |
Л (ß, x)dx, |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
—а |
|
|
|
|
|
|
|
----------- |
|
1 |
г |
|
|
|
|
||
|
|
|
л2(ß>х) |
|
0 |
I)А (ß-х)d x - |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
Хо |
|
|
|
|
|
Положение |
максимума |
диаграммы |
направленности |
будет при |
||||||||
к sin ß = |
—г) (ß), |
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
ß _ |
A Vi + А Ѵ2 ^ _ |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
Ä + Â |
2я |
|
|
Так как без обтекателя максимуму диаграммы соответствует ß = О, то предыдущее выражение определяет величину смещения диаграммы ( направленности обтекателем Aß. Распространяя это соотношение на случай п линейных фазовых участков в раскрыве антенны, имеем
|
A ß = ~ T , ( ß ) , |
(2.23) |
|
4Jl |
|
где T](ß^= 2 А'ѵг |
I 2 а і - |
|
1 |
I! 1 |
аппроксими |
Если фазовое распределение прошедшего поля нельзя |
ровать линейными участками и антенна работает по методу равно
сигнальной зоны с раствором конуса сканирования |
2ур, |
диаграммма |
направленности определяется с помощью общего соотношения |
||
1 |
|
|
F (ß) = $ N (х) I Т (ß, х) I е—ік°х (sinß т sin Yp) |
<ß* |
dx. |
—1 |
|
|
40
Положительный знак перед sin yp соответствует левому лепестку диаграммы направленности, отрицательный — правому. При расчете диаграммы (или же ее участков) с помощью этого соотношения целе
сообразно применять графические методы с |
использованием предва |
|
рительно |
рассчитанных зависимостей | Т | = |
/ (Ѳ) и ф = / (0) для |
плоского |
диэлектрического слоя, структура |
которого соответству |
ет структуре рассматриваемого обтекателя. |
обтекателя в виде дву |
|
Коэффициент прохождения (по мощности) |
гранного клина* в зависимости от угла сканирования а определяется следующим выражением:
1
|
F (оробт 2 |
J N (х) Т (х, а).й>^ |
а) dx |
I Т’ обт И I2 |
— 1 |
(2.24) |
|
= |
1 |
||
|
F (°0авт |
j N (X) dx |
|
|
|
— 1 |
|
Приведенные выше соотношения (2.21) — (2.24) не применимы для «трехмер ных» обтекателей. При нахождении диаграмм направленности антенн с обтекате лем в трехмерном случае с теми же приближениями (лучевая трактовка) необхо димо определять амплитудные и фазовые искажения, создаваемые обтекателем, для каждого «луча» излучающего раскрыва. Искаженное поле за обтекателем на вынесенном (фиктивном) раскрыве образует новое распределение, по которому
и определяется диаграмма направленности в дальней |
зоне, учитывающая влия |
|
ние обтекателя. |
|
і |
Для получения удовлетворительных результатов при таком рассмотрении |
||
число лучей на раскрыве должно быть |
достаточно |
большим. • Решение может |
быть осуществлено только с помощью |
ЭВМ. |
|
Следует отметить, что в данном случае из-за неплоской поверхности обтека теля прошедшая волна будет претерпевать дополнительные поляризационные искажения, выражающиеся в появлении перекрестной (кроссполяризационной) составляющей поля, приводящей к дополнительным искажениям диаграмм на правленности. Эти искажения также учитываются данной методикой, поскольку каждый луч пересекает поверхность «трехмерного» обтекателя под своим углом и вектор электрического поля падающей волны в каждой точке пересечения ори ентирован относительно поверхности обтекателя различно (раздел 2.3).
Данной методикой могут быть также учтены дополнительные искажения диа граммы направленности, возникающие за счет переотражений Части энергии по верхностью обтекателя (однократные, двукратные и т. п. переотражения).
Приведенное выше соотношение (2.24), таким образом, не пригодно для опре деления коэффициентов прохождения обтекателей при трехмерной постановке задачи. Для получения достоверных данных по коэффициенту прохождения в этом случае, как минимум, необходимо учитывать две взаимно перпендикуляр ные плоскости сечения обтекателя. При этом с помощью соотношения (2.24) дол жны определяться коэффициенты прохождения для каждого из взятых сечений отдельно (при соответствующих значениях поляризации падающей волны), а за тем находиться среднее арифметическое значение из найденных.
Более точные результаты получаются при учете большего (чем два) числа пло скостей сечения. В пределе при достаточно большом числе учитываемых лучен коэффициент прохождения (по мощности) будет следующим: .
|іѴГэфф45 |
2 |
I Т’обт (°0 РІ— s________ |
(2.24a) |
JiVdS |
|
s
* Отношение мощности, принятой антенной с обтекателем, к мощности, при нятой антенной без обтекателя.
41
где N и Т3фф — амплитудное распределение и эффективный коэффициент про
хождения, являющиеся функциями координат точек раскры ва, причем Тдфф определяется для данной точки согласно (2.14).
Определение коэффициента прохождения обтекателя любой формы при лю бой конфигурации раскрыва с помощью (2.24а) возможно при использовании ЭВМ.
Pfß) |
P(ß) |
Рис. 2.12. Диаграмма направленности антенны с |
остроконечным |
обтекателем: |
|
а — д л я у з к о й д и а г р а м м ы ; б — д л я ш и р о к о й д и а г р а м м ы . ----------- |
— р а с с ч и т а н |
н ы е к р и в ы е ; — 0 — 0 — э к с п е р и м е н т а л ь н ы е д а н н ы е .
Рис. 2.13. Характеристики угловых ошибок антенны с остроконечным обтека телем:
а - _ д л я у з к о й д и а г р а м м ы ; б — д л я |
ш и р о к о й д и а г р а м м ы . ________ — р а с с ч и т а н н ы е к р и в ы е ; |
— 0 — 0 ---------- |
э к с п е р и м е н т а л ь н ы е д а н н ы е . |
Приведенные в данном разделе соотношения (2.22) и (2.23), в отли чие от соотношений (2.24) и (2.24 а), для коэффициентов прохождения обтекателей дают результаты, хорошо согласующиеся с экспериментом лишь для антенн, обладающих достаточно большой направленностью. Из рис. 2.12 видно, что соотношения (2.22) и (2.23) для острона правленных антенн позволяют правильно судить о форме главного
42
лепестка, величине и смещении его максимума и т. п; для антенн с ши рокой диаграммой направленности получаемые с их помощью резуль таты существенно отличаются от истинных данных. Особенно заметно это несоответствие при оценке величины смещения равносигнальной зоны в зависимости от угла поворота антенны Аа — f (а) (рис. 2.13)
[98], [103].
)
Диаграмма направленности при учете вторичных волн
Выше отмечалось, что диаграмма направленности антенны с уче том вторичных волн, появляющихся за счет нерегулярности обтека теля, может быть получена в результате решения чрезвычайно слож ной трехмерной дифракционной задачи для полого диэлектрического конуса. Условия симметрии позволяют, однако, свести ее к более про стой двухмерной задаче путем замены обтекателя полым клином с той же структурой стенок и углом при вершине, что и у конического обте кателя.
Переходя к этой задаче, рассмотрим предварительно дифракцию плоской электромагнитной волны на диэлектрической полуплоскости
[21].
Если задача о дифракции у края идеально проводящей полу плоскости имеет строгое решение Зоммерфельда, то этого нельзя сказать о дифракции у краев плоского слоя диэлектрика (или полу-
Рис. 2.14. Диэлектрическая полоса в поле падающей плоской волны.
проводника): здесь на пути строгого решения встают серьезные труд ности. Однако для практических целей оказывается достаточным приб лиженное решение, не учитывающее детальной структуры поля в райо не края, особенно когда точка наблюдения удалена от этого края на 1много длин волн, что всегда имеет место на практике. Таким образом, в данном случае оказывается приемлемым приближение Кирхгофа.
Итак, рассмотрим в этом приближении бесконечно протяженный вдоль оси Z диэлектрический (или полупроводящий) слой (рис. 2.14), внешняя поверхность которого совпадает с плоскостью х = 0, огра ниченный вдоль оси Y координатами у = 0, у = Ь. Плоская волна,
43
поляризованная вдоль оси Z, приходит из верхнего полупространства, образуя угол ф0 с плоскостью х = 0. Поле ищется в точке наблюдения М, расположенной в нижнем полупространстве.
Для определения поля на внешней поверхности |
листа введем |
для участка от у = 0 до у = b множитель \Т \ е—М, |
характеризую |
щий ослабление волны, прошедшей слой, и сопровождающее его запаз дывание по фазе по сравнению с фазой плоской волны в плоскости
X — 0. |
Напряженность электрического поля в точке М будет опреде |
|||||||
ляться |
суммой |
трех интегралов: |
|
|
||||
|
|
о |
|
|
|
|
ь |
|
|
Е — |
\ F (Ех, Нх, y)dy + |
\ T \e ~ W ^ F (Ех, Ят, у) dy + |
|
||||
|
|
— со |
|
|
со |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
-Г I F (Ех, Нх, у) dy, |
|
||
|
|
|
|
|
b |
|
t |
|
где F (Ех, |
Н х, |
у) |
— функция, учитывающая действие элементарной |
|||||
полоски плоскости |
X = 0, бесконечно протяженной в направлении |
|||||||
оси Z. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Прибавляя |
к |
приведенному |
выражению и вычитая |
из него |
||||
ъ |
|
|
|
|
|
|
|
|
J F {ЕХ? Н Х, у) dy, |
|
получаем |
|
|
|
|||
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
со |
|
|
|
Ь |
|
|
Е = |
j |
F (Ех, Нх, у) dy - |
Mefv J F (Ex, Hx, y) dy, |
(2.25) |
|||
|
|
— со |
|
|
|
0 |
|
|
где M e'v = |
1 — I T| e- ^ . |
|
в точке М поле плоской волны. |
|||||
Первый |
интеграл в (2.25) дает |
Следовательно, задача сводится к вычислению лишь второго интегра ла, дающего поле возмущения, налагаемое на основное поле плоской волны.
Падающая плоская волна на поверхности диэлектрического слоя X = 0 в пределах от у = 0 до у = b дает следующие касательные составляющие:
= МЕ0е/к11 c°s ф.+ /ѵ,
Н ух= МЕ0] /" — sin Фо е/ктіcos vo+fV'
Г[А
где через ц обозначена текущая координата у на поверхности слоя, Зная касательные составляющие, воспользуемся для вычисления
электрического поля Е в точке М, находящейся в нижнем полупрост ранстве, векторизованным интегралом Кирхгофа:
Е = ^ - j {([tfn] V) grad/ + к2 [Нп] /-(-/cos [[ünjgrad/]} dS. (2.26)
Здесь
/ = е - /Л*/Я; |
+ |
2: |
44
£ = 0, т), t, и X, у, z — соответственно координаты точки интегрирова ния и точки наблюдения; к = 2зтА, — волновое число.
В результате соответствующих преобразований подынтегрального выражения для составляющей вторичного электрического поля, соз даваемого слоем, имеем
ь
Ez = — Me/* $ F {Ех, Нх, r\) di\ =
О
ЬОО
= ---- ■I I ( /К sin Фо / + - ^ ) е/к11 cos ф0 |
dt,. |
(2.27) |
Учитывая двумерный характер задачи (дН/дг = 0), для вычис ления магнитного поля можно пользоваться следующими соотноше ниями:
|
|
Нх = — 1 // ш р dEjdyi |
|
|
|
Н у = 1//соръ dEjdx. |
(2.28) |
Воспользовавшись известным соотношением [22] |
|||
Ь О О |
Ь |
|
|
§ |
5 f e |
i cos>° dri d£ = — jn §е 'кч cos |
H[V (kR J dr\, |
0 |
—°° |
0 |
|
где |
|
___________ |
|
R i = V x ? + ( y - Tl)2.
а также асимптотическим разложением функций Ханкеля (нулевого
и первого порядков) для больших значений |
и ограничиваясь пер |
||||
вым членом этого разложения, |
вместо (2.27) получим |
||||
|
|
|
Ьл |
X |
|
Е = _ |
2 |
е' T +/v l / J l |
( |
51” Ф° __-^i е— |
псо8ф») (Ң. (2.29) |
|
г 2іс |
j |
|
|
Переменная ц имеет размерность длины. Введя безразмерную пере
менную |
а, положим |
ц = |
ау. |
Тогда |
dr\ = yda\ |
R ± = |
г/р, |
где р = |
|||
= V ß 2 |
+ |
(1 - |
а)2, |
a |
ß = |
j . |
|
|
|
|
|
После |
соответствующей |
замены вместо (2.29) |
имеем |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
_г> |
|
|
|
|
|
|
|
г, |
,—- |
. я |
, . |
у . |
ß |
|
|
|
|
|
|
f sm ф0 — — |
|
|
|
|
|||||
Ez = — |
|
у |
Ц |
е |
4 + уѵ J ---- |
— р |
e ~ iky |
cos |
da. |
(2.30) |
о^ р
П о л у ч е н н ы й и н т е г р а л т и п а J f ( a ) e — ІРу (а ) d a , г д е р = к у — б о л ь ш о е ч и с л о ,
а U ( а ) и ^ ( а ) — ф у н к ц и и б е з р а з м е р н о й п е р е м е н н о й , м о ж е т бы ть в ы ч и сл ен м е т од ом ст а ц и о н а р н о й ф а зы .
З н а ч е н и е a = a 0, п р и к о т о р о м и м е е т м е ст о э к с т р е м у м ф у н к ц и и t / ( a ) , - н а х о
д и т с я и з с о о т н о ш е н и я d U / d a = d p I d a — |
c o s <p0 = 0 . |
|
И м еем |
|
|
ao= 1+ Po cos фо, |
p= | ß/sin Фо [• |
(2.30а) |
45
И з р и с . 2 .1 5 в и д н о , что y p Q — э т о о т р е з о к , о т сек а ем ы й п р я м о й х — c o n st
н а п р я м о й , п р е д с т а в л я ю щ е й с о б о й г р а н и ц у т ен и о т л е в о г о к р а я д и э л е к т р и ч е с к о й п л о с к о с т и (т| = 0 ); і / PqCOs фо — п р о е к ц и я э т о г о о т р е зк а н а о с ь _ Н . Е с л и к о о р
д и н а т а у |
т о ч к и н а б л ю д е н и я б о л ь ш е эт о й |
п р о е к ц и и , |
|
т о т о ч к а A4 л е ж и т |
||||||||
в о б л а ст и т е н и — сп р ава о т гран и цы |
т е н и , |
есл и |
м ен ь ш е — с л е в а |
о т эт о й |
г р а н и ц ы . |
|||||||
П е р в о м у с л у ч а ю с о о т в е т с т в у е т а 0 |
> 0 , в т о р о м у с л у ч а ю |
|
а 0 |
< |
0 . |
|
||||||
В в ед ем |
н о вую п е р е м е н н у ю |
і [2 3 ], т а к |
что |
f = |
Y к у |
[ U |
( а ) — £ / ( а 0)] |
, и и зм е |
||||
н и м со о т в ет с т в ен н о п р едел ы |
и н т ег р и р о в а н и я |
в |
(2 .2 9 ): |
|
t |
1 = |
}<r i c y [ U ( 0 ) — H (c t0)] |
|
Р и с . |
2 .1 5 . В о з м о ж н ы е |
сл у ч а и р а с п о л о ж е н и я |
точки н а б л ю д ен и я . |
|
||||||||||
при |
а = 0 |
и |
t i = ~ \ / « - y |
[ U (buy) — U ( а 0)] |
при а |
= Ь / у . |
Т о г д а |
м е т о д |
ст а ц и о н а р н о й |
||||||
ф а зы |
д а е т |
в |
к а ч ест в е |
п ер вого |
п р и б л и ж ен и я |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
\ / ( а ) е - ' Р у |
<“ > d |
a = |
1 / |
■ |
2 |
■f (а „ ) e T ipU (go) $ |
e ~ ' fg d t . |
(2 .3 1 ) |
|||||
|
|
c |
|
|
|
|
V |
p U " (cc0) |
|
^ |
|
|
|||
|
П о с л е д н и й и н т е г р а л (и н т е г р а л Ф р е н е л я ) б е р е т с я с с о о т в е т с т в у ю щ и м и п р е |
||||||||||||||
д е л а м и : |
|
|
|
U"(a0)= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
ßi |
|
s in 3 фо |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
Po |
|
|
ß |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sin Фо— |
------ |
s in |
ф 0 + |
------- |
2 s in |
фо |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
Po |
|
|
|
Po |
|
|
||
|
|
|
/ |
(« о ) = |
У |
|
|
|
|
|
|
У р7 |
|
|
|
|
|
|
|
|
ро |
|
|
|
У Po |
|
|
||||
П о л у ч е н н о е |
в ы р а ж е н и е |
с п р а в е д л и в о |
п р и |
р а с п о л о ж е н и и |
т о ч к и |
A4 в |
четвер |
то м к в а д р а н т е .
Фа з о в а я ф у н к ц и я
p U ( а о) = кг/ (po — « о c o s фо) = « £ / (p 0 — c o s ф 0 — Po c o s 2 ф0) =
|
|
= *Т/ ( |
р |
- COS фо — |
|
р |
= |
|
|
|||
|
|
s in |
фо |
|
c o s 2 Фо |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
s in Фо |
|
|
|
|||
|
|
= |
— KX sin |
фо — к у COS фо = |
— КГ COS ( ф — ф о), |
|
|
|||||
г д е |
a- = г |
sin ф и у = |
г |
c o s ф . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Е с л и т о ч к а н а б л ю д е н и я М л е ж и т в т р ет ь ем к в а д р а н т е (,ѵ < 0 и у < 0 ), |
|||||||||||
т о |
м о ж н о |
п о л о ж и т ь |
(/ = |
— V. |
Т о г д а |
^ 1 = " [/л -2 + |
( у — г |)2 = У . ѵ 2 + (ѵ |
+ т |)2. |
В в е д я |
|||
н о в у ю п е р е м е н н у ю |
т] = |
|
( у — 2) ѵ, |
п о л у ч и м |
R j |
— v Y Y + |
(1 — у )2. |
гДе ß |
= х / о . |
4 6
П р и эт о м б у д е м |
и м еть и н т ег р а л ы |
р а с с м о т р е н н о г о |
в и д а , |
н о с и зм ен ен н ы м и п р е |
|||||||
д е л а м и : о т у = 2 д о у = |
2 - f Ы у . |
Т о ч к а с т а ц и о н а р н о й ф а зы о п р е д е л я е т с я п о - |
|||||||||
п р е ж н е м у в ы р а ж е н и я м и (2 .3 0 а ): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
Yo= |
l+Pocos<po, |
Po = |
f ß/sin фо ). |
|
|
|
|||
В ы б о р п р е д е л о в и н т е г р и р о в а н и я ' в (2 .3 1 ) о п р е д е л я е т с я п о л о ж е н и е м т о ч к и |
|||||||||||
М . В о з м о ж н ы т р и с л у ч а я : |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
и |
а |
} г |
t |
|
|
|
tf |
0 |
ог |
* |
|
|
0 |
|
|
С£ |
|
|
|
0 |
|
||
4 |
Ь/у |
|
|
|
4 |
b/у |
а. |
||||
|
|
V |
|
|
|
і 2 |
0 |
|
Z) |
|
|
|
|
|
о’ |
|
|
t |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
п |
|
3) |
ь/у |
*о |
с: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ріііс. 2.16. К выбору пределов интегрирования. |
|
|
|||||||
1. Т о ч к а н а х о д и т с я с л е в а от г р а н и ц т е н и (то ч к а М г , |
р и с . 2 .1 5 ); з д е с ь |
у < I // Po c o s фо I и а 0 < 0 . З н а ч е н и е t — 0 л е ж и т в о б л а с т и о т р и ц а т е л ь н ы х а ,
п о эт о м у (р и с . 2 .1 6 , |
1). |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
I е |
|
d t = J е ~ і12 d t — j- e ~ l l ‘ d t . |
|
|||||
|
|
|
|
|
t\ |
|
|
|
о |
|
b |
|
|
З д е с ь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
h |
= |
V к |
[r + |
r co s (ф — Фо)] = |
Ѵ '2 к г |
cos ф — Фо |
||||
|
|
|
t z = V к [ г і — ö c o s фо + г c o s (ф — фо)] , |
|
|
||||||||
г д е |
r x = ~ [ / x ~ |
- \- ( b — у)'1 |
, |
с л е д о в а т е л ь н о , |
|
|
|
|
|||||
|
|
t, |
|
|
|
|
/— |
|
Т |
- 4 1 / |
Т |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
||||
|
|
|
—1 |
|
|
|
|
|
|
|
(2 .3 2 a ) |
||
|
2 . |
Т оч к а |
M |
л е ж и т |
в |
о б л а сти тен и |
(УИ2 на |
р и с. |
2 .1 5 ); |
зд е с ь | i/p0 c o s ф 0 ] < |
|||
< |
У < |
6 + 1 J/P o co s |
Фо I |
и |
0 |
< сс0 < |
Ь і у . П о эт о м у |
(р и с . |
2 . 1 6 ,2 ) |
||||
|
|
|
|
|
|
j |
e ~ ji’ dl = |
J e— |
dt -f- J |
e~ii?dt., |
|
||
|
|
|
|
|
f\ |
|
|
о |
о |
|
|
||
и ли |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A T
( 2 .3 2 6 )
З д е с ь и д а л ь ш е С и S — ф у н к ц и и Ф р е н е л я .
47
3 . Т о ч к а М |
р а с п о л о ж е н а с п р а в а |
о т о б л а с т и |
т ен и |
(Л43 |
н а |
р и с . 2 .1 5 ); |
п р и этом |
||||
у > b + I у р 0 c o s фо I и а 0 > Ы у . П о э т о м у (р и с . 2 .1 6 , 3) |
|
|
|
||||||||
|
|
J |
е 1('сИ=^ |
е і1* dt — j |
е |
/(2 dt |
|
|
|
||
или |
|
U |
|
о |
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
М |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
h |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- > |
Ѵ |
Щ |
Ѵ |
Ц |
А |
Ѵ |
Щ . |
|
(2.32b) |
|
|
|
|
|||||||||
Проведя соответствующие подстановки, вместо (2.30) |
имеем |
|
|||||||||
Ег = ------е |
. _ л |
Г е - і Г - dt &кг cos |
|
|
|
|
|||||
Т+І/Ѵ |
|
|
|
(2.33a) |
|||||||
|
|
V « |
|
ц |
|
|
|
|
|
|
|
Интеграл |
по f |
вычисляется |
по |
одному |
из |
выражений |
(2.32). |
Для определения составляющих магнитного поля следует использо вать выражения (2.28). При этом достаточно продифференцировать по X или у подынтегральную функцию выражения (2.30) и к получен ному интегралу применить метод стационарной фазы. Оставаясь в пределах принятых приближений (даваемых первым членом асимпто тического разложения функции Ханкеля и первым членом ряда, получаемого методом стационарной фазы), можно написать:
Нх = — ]/"-£ cos Фо Ну = У jf sin Фо Ez> (2.336)
причем для E z берется выражение (2.33 а).
Используя полученные результаты, нетрудно получить расчетные
соотношения для |
бесконечной полуплоскости при |
|
различных толщи |
|||
нах |
и диэлектрической проницаемости материала. |
|
В частности, для |
|||
I Т I |
= 1 и ф = я |
имеем для |
суммарного поля |
|
|
|
|
|
П Я г |
j------N |
г ----- |
ч - |
|
£ * - - £ o V r 2 el T [ c ( / - | - < 1) - / S ( / -1 - 0 |
g і КГ COS ( ф — ф о ) _ |
|||||
|
Полученные в настоящем разделе соотношения дают достаточно хорошее приближение.
Сранительные результаты эксперимента (схема которого приведе на на рис. 2.17) и расчета даны на рис. 2.18.
Полученные данные позволяют легко вывести соотношения для нап ряженности поля дифрагированной волны при прохождении через диэлектрический клин [24].
Рассмотрим диэлектрический клин с углом при вершине 2%, состав ленный из двух полубесконечных листов толщиной d (рис. 2.19). Введем две системы координат X, Y, Z и X ', У', Z' , одна из которых совмещается с правой полуплоскостью (X, Y, Z), а вторая — с левой
4 8
(X ' , Y ' , Z'). На клин падает плоская волна под углом ср0 к правой
полуплоскости и фо-—к левой. Вектор Е электрического поля падаю щей волны совпадает с положительным направлением оси Z(Z'). Точка М с координатами г, ф (г', ф'), в которой определяется поле, лежит внутри полости клина.
Падающая Волна
Возможны два |
случая. В |
первом |
случае волна |
падает |
на |
клин |
со стороны его вершины так, |
что выполняется условие 180° > |
ф0 > |
||||
> 180° — 2%, т. |
е. дополнительные |
переотражения |
волны |
от внут- |
0 |
20 Ы |
60 |
80 |
100 |
120 |
ѢО 160ір,град |
|
|
Р и с . 2 .1 8 . С р а в н ен и е д а н н ы х р а сч ет а и эк сп ер и м ен т а : |
|
|||||
----------- р а с с ч и т а н н а я |
к р и в а я ; |
— О — О — |
— |
э к с п е р и м е н т а л ь н ы е д а н н ы е . |
|||
ренней поверхности клина отсутствуют; |
во |
втором — так, |
что 0° < |
||||
<С Фо < 180° — 2X или |
180° < |
ф0 < |
360° — 2%, т. е. имеют |
место до |
полнительные переотражения волны от внутренней поверхности клина.
4 9