книги из ГПНТБ / Д’Анжело, Г. Линейные системы с переменными параметрами. Анализ и синтез-1
.pdfприменяются в теории случайных процессов и изложены в указан ных выше источниках (см. также [33, 51, 53, 108]).
Способ 1. Автокорреляционная функция заменяется аппрокси мирующим одночленным экспоненциально-косинусным выражени ем (1.5), параметры которого определяются по способу Г, описан ному в предыдущем параграфе: функция К(х) проходит через точки (0, А(0)) и (ті, 0 ) и ее первый минимум равен первому минимуму экспериментальной корреляционной функции К(Тг). Спектральная плотность определяется формулой
|
|
|
5 (со2) = |
2 К(0) I е |
"cos ß т cos со х d -с = |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
- 2а К(0) |
:+ß3. |
|
|
|
|
|
|
(1.8) |
||||
|
|
|
(a2+ß'-!+ ш5)2 — 4ß=(0= |
|
|
|
|||||||||
вая |
На рис. 15—19 по этой формуле построены кривые /. Сравни |
||||||||||||||
их с данными табл. |
1, можно констатировать |
почти |
|
точное |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
совпадение периодов, соответству- |
||||||||
|
I K (Z) |
|
|
|
|
|
ющих максимумам спектральной |
||||||||
•вое |
|
|
|
|
|
плотности, |
с периодами |
Гі = 4ть |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
определенными из |
графиков кор |
|||||||
300 |
|
|
|
|
|
реляционных функций. |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
Способ |
2. Этот и |
следующие |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
два способа основаны на числен |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
ном |
интегрировании |
выражения |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
(1.7) |
и |
использовании |
таблицы |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
ординат |
корреляционных |
функ |
||||||
ЗООУ- |
|
|
|
|
|
ций, вычисленных сшагом 0,01 сек. |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
Интегрирование |
выполнено |
на |
||||||
Рис. 14. |
Аппроксимирующие |
функ |
ЭЦВМ с тем же шагом 0,01 сек. |
||||||||||||
|
|
|
ции: |
|
|
|
Ординаты спектральной плотности |
||||||||
/ —автокорреляционная функция |
7-25 Г-40; |
|
ВЫЧИСЛеНЫ В ф ѵН К Ц И И |
П е р И О Д З |
Т |
||||||||||
|
I I —аппроксимация но способу Г. |
|
Q п е р е м е н н Ы М Ш ЗГО М : |
В Д И З П а З О Н в |
|||||||||||
0,05^7’^ |
0,5 |
сек. — через |
0,05 |
сек.; |
при |
0,5^Г«С1 |
сек. — через |
||||||||
0,1 |
сек.; |
при |
lsgT^:2,4 |
сек.— через 0,2 сек.; |
при 2 ,4 ^ Г ^ З |
сек.— |
через 0,3 сек. Основная сложность при данном способе вычисления спектральной плотности заключается в определении длины отрезка, на котором эмпирическую корреляционную функцию можно рас сматривать как автокорреляционную функцию исследуемого процес са. Наибольший промежуток времени корреляции ограничен длиной интервала обработки акселерограммы и составляет, как уже ука зывалось, 1,4 сек. Эта величина является предельной, но нет ни каких оснований считать, что она оптимальна в смысле получения наиболее достоверных значений спектральной плотности. На прак тике при использовании эмпирических корреляционных функций длина участка определяется опытным путем, так как соотношение между этой величиной и длиной записи реализации процесса за
20
висит от характера процесса и не может быть одним и тем же для всех реализаций. Ввиду отсутствия опыта подобной обработки акселерограмм рассмотрены три варианта решения этого вопроса.
Рис. 15. Спектральная плотность 8-3 Г-52:
/ —по экспоненциально-косинусной автокорреляционной функции:
/ / —по численным значениям автокорреляционной функции на от резке (0,тэ); / / / —то же на отрезке (0.т4); I V —по численным значениям автокорреляционной функции на отрезке (0.т5) и ана
литическому аппроксимирующему выражению при -> т5; К—пе риодограммы. На рис. 16—19 обозначения те же.
Корреляционная функция рассмотрена на отрезке (0, т3), т. е. приняты во внимание две первые полуволны корреляционной функции. Этот отрезок приблизительно равен участку удовлетво-
Рис. 16. Спектральная плотность £-8 Г-10.
рительной аппроксимации корреляционной функции одночленным экспоненциально-косинусным выражением (1.5). Кривые спект ральной плотности, построенные этим способом, помечены номе
21
ром II иа рис. 15—19. Как видим, они мало отличаются от кри вых/, что объясняется хорошей сходимостью эмпирической и ап проксимирующей функций иа участке (0, т3). Для акселерограмм 7-25 Г-40 (рис. 19) сходимость значительно хуже, поэтому и спек тральные плотности, построенные но первым двум способам, су щественно различны.
Рис. 17. Спектральная плотность 8-3 Г-38.
Способ 3. Вычисления выполняются для отрезка корреляцион ной функции (0, т4) до нуля, ближайшего к 1 сек. Соответствую щие кривые на рис. 15—19 обозначены номером III. Для корреля ционной функции акселерограммы 7-25 Г-40 (см. рис. 19) точки Тз и Т4 совпадают, поэтому соответствующая кривая обозначена
xS(cos)
Рис. 18. Спектральная плотность 8-5 Г-20.
двумя номерами: II и III. Из графиков видно, что увеличение длины участка корреляционной функции существенно изменяет не только величину ординат, но и частотный состав спектральной плотности. Вместе с тем, общая структура графика становится более сложной.
Способ 4. Корреляционная функция рассматривается на отрез ке (0, т5) до точки экстремума в окрестности абсциссы 1,4 сек., которая считается границей надежного определения корреляцион ной функции. От точки Ts эмпирическая функция заменяется ап проксимирующим экспоненциально-косинусным выражением, параметры которого определяются следующим образом. Показа тель экспоненты щ принимается равным половине значения а, определенного по первому способу, что соответствует более мед ленному затуханию функции при больших т. Для низкочастотной
22
акселерограммы 7=25 Г=40 принято а, = а. Параметр ß, опре деляется следующим образом. Если К (Ts) < О, то считается, что т5 равно полутора периодам заменяющей корреляционной функции. Следовательно,
*•5
Р.3- •
Если К (т5) > 0, то для низкочастотных акселерограмм (т5> 1 сек), принимается
Рі = |
’ |
Для высокочастотных акселерограмм (т5 < 1 сек.)
<■&
Рі = 4тс*
Определенная таким способом величина ßi находится в приб лизительном соответствии с периодичностью «хвоста» корреляцион ной функции. Спектральная плотность вычисляется по формуле
5 (ш2) = 2 j/C(x) cos шт dx + S2 (ш2). |
(1.9) |
U
Здесь 5 2(Ü)2) — слагаемое, соответствующее „хвосту“ корреляцион ной функции;
со
S2(ш2) = 2 К (0) |е ~ а‘х cos ßj т cos шт dx =
со
= 2К(0) J е~а'т cos ßj т cos штdx —
u |
|
Ts |
|
— je^^co sp ! T cos шт dx . |
( 1.10 |
о |
|
23
Величина К (0) остается неопределенной, так как спектраль ная плотность So (ш2) выражается через
|
е~а^ К { 0 ) = |
\ К Ы \ |
|
|
|
(Ml), |
|
Вычисление интегралов (1.10) приводит к |
выражению |
||||||
S2((D2)= — 2 1/С(х6) I |
ф+ Р? + |
COS (1) т . + |
ш |
2 2 |
S in IU т5 |
||
|
( a? + |
ß l+ |
|
|
|||
|
|
“ 2)2 —4ß i “ |
|
(1.12)' |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
Построенные по формулам (1.9) и |
(1.12) кривые |
помечены на-, |
|||||
3 |
|
рис. 15—19 номером IV. В соответствии с общепринятой методи кой обработки реализаций случайных процессов можно полагать,, что именно эти кривые содержат наиболее полную и достоверную' информацию о спектральной плотности сейсмического процесса. Однако это положение на данном этапе исследований не может считаться окончательно установленным. Отметим следующие осо бенности кривых IV. Они по величине ординат и частотному сос таву сильно отличаются от кривых, построенных более простыми, способами. Кривые, соответствующие высокочастотным акселеро граммам, имеют, как правило, двугорбую структуру, причем пер вый максимум расположен вблизи периода 0,5 сек., второй — между 0,5 и 1 сек. Для низкочастотной акселерограммы разница между тремя кривыми не так велика, однако положение макси мума спектральной плотности в зависимости от способа построе ния меняется от 1,25 до 1,8 сек.
Спектры, построенные по последнему способу, имеют слож ную структуру и, следовательно, в значительной степени, отра жают случайный характер исходных реализаций. По этой причинеони не могут быть непосредственно приняты за статистическуюхарактеристику сейсмических процессов без дополнительной обра ботки с применением специальных операций сглаживания.
Из приведенных графиков видно, однако, что удовлетворитель ную сходимость спектральных функций, построенных различными методами, получить невозможно. Все рассмотренные способы по строения одинаково обоснованы, поэтому следует сделать вывод,, что понятие спектральной плотности сейсмического процесса не может иметь точного определения и получаемые различными ме тодами спектры являются только грубым приближением к дей ствительным характеристикам сейсмических процессов. Причина заключается, конечно, не в отсутствии более точных спосо бов построения спектров, а в недостаточной физической обоснован ности самого понятия спектральной плотности сейсмического про цесса, ввиду того что процесс в действительности не обладает эргодическим свойством и имеет слишком малую продолжитель ность по сравнению с частотным составом.
Для дальнейших выводов о степени приближенности построен ных спектров на всех рисунках 15—19 показаны под номером V
24
периодограммы соответствующих реализаций. Периодограммой, следуя терминологии, принятой в теории случайных процессов, мы называем функцию
|
5 <(ш-) = |
- |
7 — — |
(1.13) |
||
где |
|
І п |
|
|
|
|
st |
|
w |
е—ііи^dt |
(1.14) |
||
( г ш ) = |
J |
|||||
|
0 ( О |
О
спектр Фурье данной акселерограммы т<у0(£), вычисленный на от резке длиной t n. В наших обработках, как и в других случаях,
было принято tn = 11 сек. Спектр Фурье представлен в виде
5 (і ш) = Д + іІъ |
(1.15) |
где /1 и h соответственно косинус- и синус-преобразования акселе рограммы. Отсюда
Вычисления по формуле (1.14) производились с помощью чис ленного интегрирования акселерограмм, заданных в виде скоррек
тированных по нулевой линии таблиц. |
Шаг |
интегрирования — |
||
0,01 сек. Интегралы І\ |
и Іо вычислены в функции периода |
Т = 2л/со |
||
с переменным шагом: в диапазоне |
Ö,05^7'^.'0,4 сек. — через |
|||
0,01 сек., в диапазоне |
0 ,4 ^ 7 ^ 0 ,8 сек.— через |
0,02 сек. |
и далее- |
цо 3 сек. через 0,05 сек. Всего на участке 0,05—3 сек. вычислено
100 точек. |
связаны со |
спектральной плотностью соотно |
|
Периодограммы |
|||
шением |
|
I S, (і ш) |2 |
|
S(o)2) = |
lim S, (ш2) = |
||
lim —!— ---- (1.16) |
|||
'л-*-“ |
п |
Для бесконечно длящихся процессов предел периодограмм при tn->оосовпадает со спектральной плотностью. Для процессов,
определенных на коротких интервалах времени, периодограмма является случайной функцией их частоты и продолжительности н может рассматриваться как приближенное представление спект ральной плотности.
Периодограммы на рис. 15—19 по величине ординат близки к кривым спектральной плотности, построенным по способу 1, а по-
частотному составу — к кривым |
способа 4. Исключение состав |
||
ляет низкочастотная акселерограмма 7-25 Г-40, |
периодограмма |
||
которой и по величине ординат приближается к |
вероятностной |
||
спектральной плотности, построенной по способу 4. |
периодограм |
||
Дополнительная |
информация |
.содержащаяся в |
|
мах, подтверждает |
наш вывод |
о малой точности |
характеристик |
25
спектральной плотности сейсмического процесса. Дальнейших уточ нений можно достигнуть, применяя методы осреднения по мно жеству реализаций.
Однако и этот путь не может привести к решению задачи о точном определении сейсмических спектров. В зависимости от способов построения спектры будут иметь или слишком общий
вид, |
мало характеризующий |
особенности |
сейсмического процес |
са, |
как, например, кривые / |
и II на рис. |
15—19, или будут в |
основном отражать индивидуальные особенности одного конкрет
ного землетрясения, |
а |
не общие свойства всех землетрясений, |
|||
как кривые III, IV и V на тех же рисунках. Тем не менее, про |
|||||
должение исследований в этом направлении будет |
способство |
||||
вать уточнению особенностей сейсмического процесса. |
|
|
|||
§ 3. Оценка спектров реакции и объемлющая |
|
|
|||
спектральных максимумов |
|
|
|
||
Аналитическое выражение спектра |
реакции (в смысле |
Био) |
|||
или спектра максимальных сейсмических воздействий |
имеет |
вид |
|||
S (и)) — max. |
U) |
® 0 (т) |
sin CD(t — -) d~ |
|
(1.17) |
Условимся о следующих обозначениях различных спектраль ных функций:
спектральная плотность процесса на входе—S ( CD2);
- спектральная плотность на выходе механической системы —
5 *(ш2); спектр Фурье на входе —5 (іш);
амплитудный спектр на входе — | S (і ш) |, на выходе— | 5 д.(іш)| ;
спектр максимальных сейсмических воздействий — 5 (со).
Для большинства известных акселерограмм спектры (1.17) описаны в литературе. На их основе приняты нормативные спект ральные кривые в различных кодах и технических условиях, на зываемые в некоторых случаях спектрами динамического коэффи циента [130, 140, 146].
Несмотря на широкое распространение расчетов сооружений по спектральным коэффициентам, в литературе не описан обосно ванный метод для вычисления последних по данным отдельных реализаций. В работах [3, 84] дается следующее определение ди намического коэффициента ß:
|
I w (t) I |
|
|
Р ( 7 , 3 ) = |
_J____J {max |
(1.18) |
|
Iw0 |
(t) I ’ |
||
где W Q(^) |шах — максимальное |
I u |
Imax |
|
ускорение |
основания при данном |
землетрясении (максимальная по абсолютной ве личине ордината акселерограммы);
26
I W |
(t)\ ,v — максимальное |
по абсолютной величине ускорение |
|
j |
' |
' IЩЗХ |
|
|
|
осциллятора с периодом колебания Т и декре |
|
|
|
ментом о. |
|
При этом принимается |
ß (7\ о) = 1, |
||
|
|
lim |
так как абсолютно жесткое сооружение (Т—0) не может совер шать движений, отличных от движения основания.
Формула (1.18) указывает на то, что нормировка спектраль ных функции производится по величине максимального абсолют ного ускорения основания гооішах- В предыдущем параграфе бы ло показано, что более обоснованным следует считать нормирова ние по среднеквадратичному ускорению акселерограммы. С этой точки зрения нормативный динамический’ коэффициент, определяе мый формулой (1.18), не является устойчивой и достаточно пол ной характеристикой акселерограммы. Независимо от этих сооб ражений, дальнейшая процедура построения нормативной спект ральной кривой остается неопределенной. Обычно применяют спо соб совмещения на одном чертеже нескольких кривых ß, постро енных для характерных землетрясений, после чего проводят, в достаточной степени субъективно, объемлющую этих кривых. В полученный график вносят еще ряд изменений чисто норматив ного порядка. Эти и подобные им методы не являются обоснован ными с точки зрения математических методов обработки эмпири ческого материала. По этой причине, начиная с 60-х годов, прово дятся исследования по применению вероятностных методов для построения нормативной спектральной кривой. При этом обычно используется следующая схема.
Сейсмический процесс рассматривается как стационарный и обладающий эргодическим свойством, что дает возможность опре делить спектральную плотность процесса на входе. Тогда спект ральная плотность на выходе линейной системы определяется че рез ее частотную характеристику
S,(<o2) = S K ) | ® ( ^ ) |2> |
(U9) |
где Ф(іш)— частотная характеристика системы с одной степенью свободы.
Далее определяются средний квадрат реакции
( 1. 20)
л 0 |
0 |
и так называемый вероятностный динамический коэффициент ß, равный отношению среднеквадратичных значений реакции и воз действия
(1.21)
27
В формулах (1.19) и (1.20) Ф(!’со)— частотная |
характеристика для |
|
ускорений, а x(t) — ускорение |
на выходе осциллятора. |
|
В некоторых работах (см., |
например, [76]) |
было показано, что |
определенные таким способом спектральные характеристики более или менее согласуются с принятыми в нормах (в частности, в СНиП П-А 12-69). Это обстоятельство служит некоторым под тверждением соответствия нормативной спектральной кривой и фактических свойств сейсмического процесса, однако оно не может считаться научным обоснованием нормативного спектра и не оп ределяет степени его соответствия действительности.
Выше было показано, что определение спектральных плотнос тей акселерограмм приводит либо к излишне схематическим, либо к индивидуализированным результатам. Для каждой акселеро граммы можно получить существенно различные кривые ß в зави симости от способа определения спектральной плотности на входе. Формула (1.21) предусматривает нормирование по среднеквадра тичному значению, однако кривые ß для отдельных акселерограмм значительно различаются между собой и для перехода к норма тивной кривой требуется дополнительная процедура типа проведе ния объемлющей, что вносит в вычисления элемент произволь ности.
Нужно также отметить, что в схеме вычислений по формулам (1.19), (1.20) и (1.21) не учитывается переходный процесс, суще ственно меняющий максимальные значения ускорений на выходе высокочастотных осцилляторов. Переходный процесс принят во внимание в формуле (1.17), поэтому спектры, полученные по этой формуле, и вероятностные спектры в установившемся режиме от носятся к различным стадиям процесса и не могут быть эквива лентными.
Учет переходного процесса вероятностными методами значи тельно усложняет технику вычисления спектральных характери стик и для каждой акселерограммы приводит к еще более инди видуализированным результатам.
Изложенные соображения позволяют сделать вывод, что рас чет сооружений по спектральным характеристикам дает лишь весьма грубое приближение к действительным усилиям и дефор мациям, возникающим в сооружениях при землетрясении, и в ряде случаев не гарантирует необходимой степени безопасности. Более надежные результаты может дать расчет сооружений на воздействие по закону акселерограмм прошлых или прогнози руемых землетрясений.
Расчет по спектральным характеристикам, по-видимому, бу дет являться основным в нормативных документах в течение еще довольно длительного времени. Поэтому представляет интерес возможность вычисления верхней оценки спектральной кривой ди намического коэффициента ß. Этот вопрос становится особенно актуальным в связи с тем, что в последнее время в литературе приведены данные о так называемых длиннопериодных землетря
28
сениях, которые |
имеют максимумы динамического коэффициента |
в диапазоне Г> 1 |
сек. |
Нормативные динамические коэффициенты могут оказаться недостаточными для расчета сооружений с большими периодами собственных колебаний.
|
|
|
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а 2 |
Акселеро- |
*0. |
т„ • |
1S(lu) 1 |
|S(i<e) 1 |
|
|
1Sл. (<ш)| |
|
1 X |
1s.t- Ц“ )( |
|||||||
грамма |
смісек3 |
|
шах |
*0 |
шах |
*0 |
||
|
|
|
|
|
шах |
|
|
шах |
S-3 |
Г-52 |
84,8 |
0,48 |
83,0 |
0,98 |
0,25—0,45 |
1360 |
16,0 |
8-3 |
Г-38 |
65,0 |
0,54 |
76,0 |
1,17 |
0,25 |
1030 |
15І8 |
8-8 |
Г-10 |
58,9 |
0,66 |
81,1 |
1,38 |
0,21 |
995 |
16,9 |
8-5 |
Г-20 |
56,2 |
0,22 |
46,2 |
0,82 |
0,13 |
1960 |
34,9 |
8-7 |
Г-40 |
43,7 |
0,34 |
45,3 |
1,04 |
0,34 |
838 |
19,2 |
7-25 |
Г-40 |
39,1 |
1,55 |
81,3 |
2,08 |
1,55 |
333 |
8,6 |
8-1 |
Г-33 |
32,0 |
0,78 |
36,9 |
1,15 |
0,58 |
293 |
9,2 |
7-25 |
Г-50 |
30,8 |
1,35 |
63,0 |
2,04 |
0,52 |
338 |
н .о |
8-6 |
Г-21 |
28,6 |
0,31 |
41,6 |
1,45 |
0,31 |
845 |
29,6 |
8-6 |
Г-69 |
28,1 |
0,26 |
30,7 |
1,09 |
0,26 |
744 |
26,4 |
S-1 |
Г-57 |
27,0 |
0,27 |
29,0 |
1,08 |
0,27 |
677 |
25,0 |
7-13 |
Г-46 |
22,3 |
0,66 |
28,5 |
1,28 |
0,30 |
360 |
16,2 |
7-12 |
Г-66 |
22,1 |
0,90 |
40,9 |
1,86 |
0,35 |
380 |
17,2 |
7-12 Г-24 |
18,9 |
0,85 |
27,8 |
1,47 |
0,33 |
365 |
19,3 |
|
7-11 Г-81 |
18,8 |
0,22 |
28,7 |
1,53 |
0,22 |
824 |
43,8 |
|
7-11 Г-9 |
17,8 |
0,28 |
14,6 |
0,82 |
0,19 |
483 |
27,1 |
|
7-15 Г-20 |
17,7 |
0,85 |
30,9 |
1.74 |
0,70 |
278 |
15,7 |
|
7-14 |
Г-9 |
17,4 |
0,80 |
19,7 |
1,13 |
0,19 |
396 |
22,8 |
7-16 |
Г-50 |
17,3 |
1,00 |
30,0 |
1.74 |
0,90 |
200 |
11,6 |
7-7 |
Г-30 |
|
1,95 |
|
|
|
|
|
17,2 |
0,62 |
18,3 |
1.12 |
0,31 |
260 |
15,1 |
||
7-9 |
Г-82 |
16,9 |
0,52 |
18,5 |
1,17 |
0,26 |
288 |
17,0 |
7-14 Г-81 |
16,4 |
0,38 |
13,7 |
0,84 |
0,19 |
318 |
19,4 |
|
7-16 Г-40 |
15,1 |
1,35 |
25,3 |
1,69 |
0,54 |
206 |
13,7 |
|
7-15 |
Г-70 |
14,3 |
0,68 |
21,2 |
1,48 |
0,68 |
196 |
13,7 |
7-17 |
Г-35 |
12,6 |
0,95 |
21,4 |
1,70 |
0,95 |
141 |
11.2 |
7-17 |
Г-55 |
12,2 |
1,00 |
18,6 |
1,53 |
0,24 |
141 |
11.6 |
7-1 |
Г-80 |
10,3 |
1,50 |
17,7 |
1,72 |
0,23 |
127 |
12,3 |
Выборка акселерограмм, приведенная в табл. 1, имеет доста точно разнообразный частотный состав со спектральными макси мумами в диапазоне от 7 = 0,13 сек. (8-5 Г-20) до 7=1,95 сек. (7-16 Г-50) (табл. 2 ). Поставим задачу определить зависимость величины максимума амплитудного спектра на выходе системы с одной степенью свободы от частоты, соответствующей максимуму.
Рассмотрим амплитудные спектры акселерограмм, определен ные в соответствии с формулами (1.14) и (1.15):
1*5 (*“)! = / / ? + / 2 .
Индекс k обозначает, что данная функция относится к некоторой £-й реализации.
29