- •Механические колебания. Упругие волны методические указания
- •Предисловие
- •Механические колебания
- •1.1. Гармонические колебания
- •1.2. Энергия гармонического колебания
- •1.3. Маятники
- •1.4. Сложение колебаний одного направления
- •1.5. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
- •1.6. Затухающие колебания
- •Основные характеристики затухающих колебаний:
- •1.7. Вынужденные колебания. Резонанс
- •1.8. Примеры
- •1.9. Задачи
- •2. Упругие волны
- •2.1. Основные понятия. Уравнение волны
- •2.2. Скорость волны в твердых телах
- •2.3. Скорость звука в жидкостях и газах
- •2.4. Энергия упругой волны
- •Отражение и прохождение упругих волн на границе раздела двух сред
- •Стоячие волны
- •2.7. Колебания струны
- •2.8. Акустический эффект Доплера
- •2.9. Примеры
- •2.10. Задачи
- •Библиографический список
- •Содержание
- •Механические колебания. Упругие волны методические указания
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
Отражение и прохождение упругих волн на границе раздела двух сред
Пусть на границу раздела двух сред (рис. 16) из среды 1 падает нормально к границе волна.
Пусть величины ξ1, ξ2 и ξ3 выражают смещения части, обусловленные действием падающей, отражённой и проходящей волнами соответственно.
На границе выполняются следующие условия:
полная энергия, приходящая к единичной площадке
границы за единицу времени (то есть вектор Умова), равна плотности потока энергии уходящих от границы волн:
пад= отр+ прох (70)
Учитывая направление скоростей, получим:
jпад=-jотр+jпрох (71)
2) на границе выполняется условие неразрывности среды, то есть
пад+отр=прох, (72)
где смещения входят со своими знаками.
Подставляя в (70) и (71) выражения для падающей, отраженной и проходящей волн, приведенные на рис.16, получим следующие выражения для амплитуды проходящей Апрох и отраженной Аотр волн
Апрох= , (73)
, (74)
где Aпад - амплитуда падающей волны; z – отношение волновых сопротивлений или импедансов второй и первой сред, т.е.
(75)
Принято считать, что если z 1, то вторая среда для рассматриваемой волны более «плотная», чем первая. Если z 1, то как видно из выражения (74), соответствующая амплитуда отраженной волны меняет знак, то есть фаза изменяется на . В таком случае принято говорить, что происходит потеря половины волны. В проходящей волне, как видно из выражения (73), фаза не изменяется.
Покажем, что при отражении от среды 2, значительно более плотной, чем среда 1, то есть при z » 1 результирующая амплитуда Апад + Аотр на границе в среде 1 равна нулю. Это означает, что на границе образуется узел, то есть точка, в которой смещение в любой момент времени равно нулю.
Действительно, как следует из выражений (73) и (74), в этом случае
Аотр = -Апад , Апрох = 0 (76)
Следовательно, в среде 1 результирующая амплитуда на границе равна
А1 = Апад + Аотр = 0 (77)
Иллюстрацией этого может служить веревка, привязанная к стене. Если попробовать раскачать веревку так, чтобы на границе суммарное смещение было бы равно нулю, то убедимся, что этого осуществить не удастся.
Рассмотрим ситуацию, когда z = 1. В этом случае
Апрох = Апад , Аотр = 0 (78)
Следовательно, отраженной волны не будет, волна проходит без преломления. Такие среды, для которых z = 1, называются согласованными.
Если z <<1 или z = 0,то
Аотр = Апад Апрох = 2Апад (79)
Из этого следует, что в среде 1 результирующая амплитуда на границе равна
А1 = Апад + Аотр = 2Апад (80)
Кроме этого, как видно из выражения (80), результирующая амплитуда на границе максимальна. Точка, в которой амплитуда максимальна, называется пучностью.