8041
.pdf140
ст., а по оси абсцисс – влагосодержание.
На рис. 82 дана диаграмма I-d для воздуха при барометрическом давлении
В = 745 мм рт. ст. Процесс подогрева или охлаждения влажного воздуха изображается на этой диаграмме как процесс при постоянном влагосодержании
(d = const), а процесс сушки – как процесс с постоянной энтальпией (i = const).
Диаграмма I-d дает возможность по двум каким-либо параметрам влажного воздуха (обычно φ и t) определить I, d и рп. По этой диаграмме можно также найти и точку росы. Для этого нужно из точки, характеризующей состояние воздуха, провести вертикаль (d = const) до пересечения с линией φ = 100 %.
Изотерма, проходящая через эту точку, определяет температуру точки росы.
Состояние влажного воздуха можно также определить по диаграмме I-d,
если известны показания сухого и мокрого термометров психрометра. Внося необходимую поправку в показание мокрого термометра по формуле (289),
находим истинную температуру мокрого термометра. Далее из точки,
соответствующей относительной влажности φ = 100 % и истинной температуре мокрого термометра, проводят параллельно изотерме tм, прямую до пересечения с изотермой сухого термометра tc. Полученная точка характеризует состояние влажного воздуха.
Задача
Определить влагосодержание воздуха при температуре t = 60 °С и барометрическом давлении В = 99325 Па (745 мм рт. ст.), если относительная влажность воздуха φ = 60 %.
Решение
По формуле (278)
dρп ,
ρн
а так как по уравнению (277)
141
φpп , pн
то
pп 0,6 0,019917 0,012 МПа.
По таблицам перегретого водяного пара для р = 0,012 МПа и t = 60 °С
находим v = 12,78 м3/кг. Тогда
ρп 12,178 0,078 кг/ м3 .
Парциальное давление воздуха
pв p pп 99325 12000 87325 Па 0,0873 МПа.
Плотность влажного воздуха
ρ |
|
|
|
pв |
|
|
0,0873 106 |
0,913 кг/ м3, |
||
в |
RT |
287 (273 60) |
||||||||
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
||||||
поэтому |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d |
|
0,078 |
0,0854 кг/ кг 85, 4 г/ кг. |
||||||
|
0,913 |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
Значение d можно также определить из формулы (279):
d 622 |
pп |
622 |
0,012 |
|
85, 2 г/ кг. |
|
B pп |
0,0873 |
|||||
|
|
|
14. ТЕРМОДИНАМИКА ХИМИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ
Химическими процессами называются процессы, в результате которых образуются новые вещества, отличающиеся по своим физическим и химическим свойствам от исходных веществ.
Все химические процессы или химические реакции сопровождаются или выделением теплоты, или ее поглощением. Реакции, происходящие с выделением теплоты, называются экзотермическими, а реакции,
сопровождающиеся поглощением теплоты – эндотермическими.
Химические реакции обычно рассматриваются при постоянном объеме или постоянном давлении и одновременно при постоянной температуре до и после реакции. Такие реакции называются соответственно изохорно-
изотермическими и изобарно-изотермическими реакциями.
При протекании химических реакций число молей реагирующих веществ может оставаться неизменным ( п = п2 – п1 = 0), увеличиваться ( п = п2 – п1 > 0)
или уменьшаться ( п = п2 – п1 < 0), где п1 и п2 – число молей реагентов соответственно до и после реакции, а п – изменение числа молей.
Первый закон термодинамики в применении к химическим процессам имеет следующий вид;
q U L, |
(290) |
где U – изменение внутренней энергии системы;
q – теплота, подводимая к системе или отданная ею;
L – работа, совершаемая системой или полученная ею.
Изменение внутренней энергии U считается положительным при увеличении внутренней энергии системы и отрицательным – при ее уменьшении.
Теплота q, подводимая к системе, считается положительной, а отводимая от нее – отрицательной.
Работа L, совершаемая системой, считается положительной, а получаемая ею – отрицательной.
143
Работа, производимая системой в химических процессах, может состоять из работы расширения и работы, не связанной с изменением объема системы. В
дальнейшем будем считать, что расширение есть единственный вид работы,
совершаемый системой (для подавляющего большинства химических процессов это в действительности так). Тогда уравнение (290) первого закона термодинамики принимает вид
v2 |
|
q U |
pdv. |
v1 |
(291) |
|
Тепловым эффектом Q реакции называется количество теплоты, которой система обменивается с внешней средой при условии, что температура до и после реакции остается одной и той же. Знаки теплоты, подводимой к системе или отводимой от нее, и теплового эффекта реакции противоположны.
Поэтому тепловой эффект экзотермической реакции считается отрицательным,
а эндотермической – положительным.
Для изохорных процессов уравнение (291) принимает вид qv U .
Следовательно, |
|
Qv U U1 U2 , |
(292) |
т. е. тепловой эффект Qv в изохорных реакциях равен уменьшению внутренней энергии системы.
Для изобарных реакций уравнение (291) имеет вид qp I ,
следовательно,
Qp I I1 I2 , |
(293) |
т. е. тепловой эффект Qp в изобарных реакциях равен уменьшению энтальпии системы.
Соотношение тепловых эффектов Qv и Qp для идеальных газов зависит от изменения в реакции числа молей:
Qv Qp μR nT. |
(294) |
144
Таким образом, в реакциях, где число, молей уменьшается (Δn < 0),
Qv < Qp; в реакциях, где число молей увеличивается (Δn > 0), Qv > Qp, а в реакциях, где число молей остается неизменным ( n = 0), Qv < Qp.
При пользовании уравнением (294) следует иметь в виду, что если в реакции участвуют твердые или жидкие вещества, то при определении n
следует брать лишь изменение числа молей газообразных компонентов реакции.
Русским академиком Г. И. Гессом в 1840 г. опытным путем был установлен следующий закон, которому дано имя Гесса: тепловой эффект реакции не зависит от пути ее протекания и от промежуточных процессов, а
зависит лишь от начального и конечного состояния.
Из закона Гесса вытекают два важнейших следствия:
1. Тепловой эффект реакции равен сумме теплот образования конечных продуктов реакции минус сумма теплот образования исходных веществ:
Q Qобр.кон Qобр.исх . |
(295) |
2. Тепловой эффект реакции равен сумме теплот сгорания исходных |
|
веществ минус сумма теплот сгорания продуктов реакции: |
|
Q Qср.исх Qср.кон. |
(296) |
Пользуясь этими следствиями, можно вычислить тепловые эффекты реакций, осуществление которых на практике затруднительно или совершенно
невозможно.
Тепловые эффекты химических реакций изменяются с изменением температуры. Закон изменения теплового эффекта в зависимости от
температуры определяется уравнением
Q Q αT βT 2 |
γT 3, |
(297) |
0 |
|
|
где Q – тепловой эффект реакции при температуре Т, К; Q0 – тепловой эффект реакции при абсолютном нуле; α, β, γ – коэффициенты, определяемые на основании уравнения реакции и уравнений истинных мольных теплоемкостей реагентов.
145
Для реакции вида
nAB nB B |
nCC nD D |
и уравнения температурной зависимости истинной теплоемкости
μc a bT dT 2
коэффициенты α, β и γ соответственно:
(na1) (na2 ) nAaA nBaB nC aC nDaD ;
|
(nb1) (nb2 ) |
nAbA nBbB nCbC nDbD |
; |
||||
|
|||||||
|
|
2 |
2 |
|
|
||
|
(nd1) (nd2 ) |
|
nAd A nBdB nC dC nDdD |
. |
|||
|
|
|
|||||
|
|
3 |
3 |
|
|
(298)
(299)
(300)
Величины nA, nB, nC и nD – числа молей веществ A, В, С и D, а величины а, b и d с соответствующими индексами – коэффициенты уравнения истинной теплоемкости каждого реагента. Величина Q0, входящая в уравнение (297),
определяется по значению теплового эффекта реакции для известной температуры.
Формула (297) дает возможность найти значение теплового эффекта реакции при любой температуре, если известны тепловой эффект реакции при какой-либо температуре и зависимости теплоемкостей всех реагентов от температуры.
Изменение теплового эффекта реакции при изменении температуры может быть также определено по таблицам теплоемкостей. В этом случае следует пользоваться формулой
Q2 |
Q1 |
n1 |
μc t2 |
t2 |
n2 |
μc t1 t1, |
(301) |
|
|
|
0 |
|
|
0 |
|
где Q1 – тепловой эффект реакции при температуре t1 °С; Q2 – тепловой эффект реакции при температуре t2 °С; n1 μc t02 – сумма произведений из числа молей каждого исходного вещества на его среднюю мольную теплоемкость в пределах от 0 до t2 °С; n2 μc t01 – сумма произведений из числа молей каждого исходного вещества на его среднюю мольную теплоемкость в пределах от 0 до
146
t1 °С.
Характеристическими или термодинамическими функциями называют такие функции состояния системы, при помощи которых можно наиболее просто определить термодинамические свойства системы, а также находить условия равновесия в ней. К этим функциям принадлежат: внутренняя энергия
U, энтальпия I, энтропия S, изохорный потенциал F и изобарный потенциал Z.
Наиболее удобными для характеристики химических процессов являются последние две функции. Убыль этих функций в обратимых изохорно-изотер-
мических и изобарно-изотермических реакциях позволяет определить макси-
мальную работу этих реакций, являющуюся мерой химического сродства.
Изохорный потенциал определяется уравнением
F U TS, |
(302) |
|
|
а изобарный потенциал – уравнением |
|
Z U TS pv I TS. |
(303) |
|
|
Максимальная работа в обратимых изохорно-изотермических реакциях |
|
равна уменьшению изохорного потенциала системы: |
|
Lv F1 F2. |
(304) |
Максимальная работа в обратимых изобарно-изотермических реакциях |
(за вычетом работы расширения) равна уменьшению изобарного потенциала системы:
Lp Z1 Z2. |
(305) |
||
Концентрация вещества может быть выражена различно. Чаще всего ее |
|||
определяют числом молей вещества в единице объема. Таким образом, |
|
||
C |
n |
, кмоль/ м3 , |
(306) |
|
|||
V |
|
где п – число кмолей вещества; V – объем вещества в м3.
При постоянной температуре реакции концентрации отдельных веществ прямо пропорциональны их парциальным давлениям:
C1 |
pi |
, |
(307) |
|
μRT |
||||
|
|
|
147
где pi – парциальное давление отдельного газообразного вещества в газовой смеси; μR – газовая постоянная; Т – температура реакции в К.
Истинную скорость реакции находим из уравнения |
|
||
w |
dC |
. |
(308) |
|
|||
|
dτ |
|
Знак минус относится к случаю, когда С обозначает концентрацию одного из исходных веществ, количество которых в ходе реакции уменьшается.
Скорость химической реакции пропорциональна концентрации веществ,
принимающих участие в реакции. Если для реакции вида
A B |
C D |
начальные концентрации элементов А, В, С и D обозначить соответственно через СА, СB, СC и CD, то на основании закона действующих масс скорость прямой реакции, идущей слева направо
w1 k1CACB ,
а скорость обратной реакции, идущей справа налево w2 k2CCCD ,
где k1 и k2 – коэффициенты пропорциональности, называемые константами скорости химической реакции.
Для реакции вида
aA bB cC dD,
где а, b, с, d – число молей элементов А, В, С и D, скорости прямой и обратной при химическом равновесии реакций выражаются соответственно уравнениями:
w1 k1CaACbB
и
w2 k2Cc Cd .
C D
Величина
148
|
|
|
|
|
a b |
|
|
K |
|
|
k2 |
|
cA cB |
, |
(309) |
c |
|
|
|||||
|
|
k |
|
cc cd |
|
||
|
|
|
|
|
|||
|
|
1 |
|
C D |
|
||
|
|
|
|
|
|
в которой сА, св, сс, cD – концентрация веществ в момент равновесия, называется
константой равновесия реакции.
Константа равновесия химической реакции может быть также выражена через парциальные давления в момент равновесия:
|
|
|
pa pb |
|
||
K |
|
|
A B |
|
(310) |
|
p |
pc pd |
|||||
|
|
|
||||
|
|
|
|
|||
|
|
|
C D |
|
||
Величины Кс и Кр связаны между собой уравнением |
|
|||||
Kc K p (μRT ) n. |
(311) |
п равно изменению числа молей в реакции:
n c d a b.
Диссоциацией называется распад соединения на более простые вещества.
Степенью диссоциации α называется отношение числа молей вещества,
распавшихся к моменту равновесия на продукты диссоциации, к общему числу
молей в начале реакции.
Степень диссоциации зависит от температуры, а в тех реакциях, которые
сопровождаются изменением числа молей, – также от давления и объема.
Между степенью диссоциации α и константой равновесия К существует прямая зависимость; следовательно, с увеличением степени диссоциации константа равновесия увеличивается и наоборот. Имея значения констант равновесия, можно вычислить степень диссоциации при любой температуре и
любом давлении.
Величина максимальной работы реакции определяется следующими
уравнениями:
|
CaCb |
|
|
|
|
L μRT ln |
A B |
ln K |
; |
(312) |
|
Cc Cd |
|||||
|
c |
|
|
||
|
C D |
|
|
|
149
L μRT ln
pa pb
A B
pc pd
C D
|
|
ln K p . |
(313) |
|
|
|
|
В уравнении (313) величины рA, pB, pC и pD обозначают парциальные давления элементов A, В, С и D. Остальные обозначения, приведенные в уравнениях (312) и (313), соответствуют ранее принятым. Эти уравнения часто называют уравнениями изотермы химической реакции. Они позволяют
определить |
направление реакции: |
если L > 0, то реакция протекает в сторону образования конечных |
|
продуктов, т. е. слева направо; |
|
если |
L < 0, то прямая реакция невозможна, и происходит обратная |
реакция, т. е. реакция протекает справа налево;
если L = 0, то система находится в химическом равновесии.
Изменение константы равновесия с изменением температуры
устанавливается уравнением |
|
|
|
|
|
|
|
lg |
k2 |
|
Q |
|
T2 T1 |
. |
(314) |
|
|
|
|||||
|
k1 |
|
4,574 |
|
T1T2 |
|
Это уравнение позволяет найти значение константы равновесия k2 при любой температуре Т2, если известны тепловой эффект реакции и константа равновесия k1 при какой-либо температуре Т1.
Уравнение (314) дает приближенное решение. Однако им широко пользуются в технических расчетах. Точность его тем больше, чем меньше разность температур Т1 и Т2.
Задача
Определить теплоту сгорания 1 кг СО и 1 кг Н2 при постоянном давлении и температуре t = 25 °С, если известно, что тепловые эффекты реакций сгорания СО в СО2 и Н2 в Н2О при постоянном объеме и той же температуре соответственно равны: QvCO= 281931 кДж/кмоль; QvH2 = 282287 кДж/кмоль (с
образованием воды).