- •Часть 2
- •Переходные процессы в линейных электрических цепях
- •Классический метод расчета переходных процессов.
- •1.2. Законы коммутации.
- •1.3. Короткое замыкание цепи r-l
- •1.4. Включение r, l на постоянное напряжение
- •1.5. Включение цепи r-l к источнику синусоидального напряжения
- •1.6. Общая методика расчета переходных процессов
- •1.7. Операторный метод расчета переходных процессов
- •1.8. Закон Ома в операторной форме
- •1.9. Законы Кирхгофа в операторной форме
- •1.10. Формула разложения.
- •1.11. Методика расчета цепи операторным методом
- •1.12. Общая методика расчета цепи операторным методом
- •1.13. Переходный процесс в индуктивно связанных катушках
- •1.14. Интеграл Дюамеля
- •1.15. Пример расчета переходного процесса с помощью интеграла Дюамеля
- •1.16. Частотный метод расчета переходных процессов
- •1.16.1. Интеграл Фурье.
- •1.16.2. Преобразование Фурье
- •1.16.3. Законы Ома и Кирхгофа для частотных спектров
- •1.16.4. Пример расчета спектральной плотности сигнала
- •ЧетырехполюсникИ
- •2.1. Общие сведения
- •2.2. Канонические формы записи уравнений четырехполюсника
- •2.3. Входное сопротивление пассивного четырехполюсника
- •2.4. Характеристическое сопротивление и постоянная передачи несимметричного четырехполюсника
- •Схемы замещения пассивного четырехполюсника
- •2.6. Способы соединения пассивных четырехполюсников
- •2.7. Передаточная функция четырехполюсника
- •2.8. Частотные электрические фильтры
- •2.8.1. Низкочастотный фильтр
- •Линии с распределенными параметрами
- •3.1. Работа линии в установившемся режиме
- •3.2. Фазовая скорость и коэффициент распространения
- •3.3. Уравнения однородной линии в гиперболических функциях
- •3.4. Нагрузочный режим работы линии
- •3.5. Короткое замыкание и холостой ход линии
- •3.6. Линия без искажения
- •3.7. Линии без потерь
- •3.8. Стоячие волны в линии
- •3.9. Линия как четырехполюсник
- •Нелинейные цепи
- •Элементы нелинейных цепей на постоянном токе, их характеристики и параметры
- •4.2. Статические и динамические характеристики нелинейных элементов
- •4.3. Расчет нелинейной электрической цепи при смешанном соединении элементов
- •4.4. Метод двух узлов
- •4.5. Стабилизация напряжения и тока с помощью нелинейных элементов
- •4.6. Метод эквивалентного генератора
- •4.7.Магнитные цепи при постоянных токах
- •4.8. Расчет магнитных цепей
- •4.9. Постоянный магнит
- •4.10. Особенности работы нелинейных элементов в цепях синусоидального тока
- •4.11. Нелинейные магнитные цепи при синусоидальных токах и напряжениях
- •4.12. Потери в стали
- •4.13. Потери на гистерезис
- •4.14. Вихревые токи
- •4.15. Влияние намагничивания на форму кривой тока и напряжения
- •4.16. Векторная диаграмма и схема замещения реальной катушки
- •4.17. Трансформатор с ферромагнитным сердечником
- •4.18. Векторная диаграмма трансформатора под нагрузкой
- •4.19. Феррорезонансные явления
- •4.20. Феррорезонанс напряжения
- •4.21. Ферромагнитный усилитель
- •4.22. Нелинейный конденсатор в цепи синусоидального тока
- •4.23. Вентиль в цепи синусоидального тока
- •4.24. Кусочно-линейная аппроксимация характеристик нелинейных элементов
- •4.25. Расчет нелинейных цепей по мгновенным значениям
- •1. Переходные процессы в линейных
- •2. Четырехполюсники………………………………………………38
- •3. Линии с распределенными параметрами……...………59
- •Курс лекций по теории электрических цепей. Ч.2
- •Издательство «нефтегазовый университет»
- •625000, Тюмень, ул. Володарского, 38
- •625039, Тюмень, ул. Киевская, 52
- •Часть 2
ЧетырехполюсникИ
2.1. Общие сведения
Исследование и расчет сложных цепей в существенной мере упростятся, если исходную цепь разделить на отдельные блоки, связанные друг с другом двумя, тремя и большим числом зажимов. Рассматривая методы расчета сложных цепей, мы вводили понятие двухполюсников, при расчете трехфазных цепей мы имели дело с трехполюсниками. Теперь остановимся на понятии четырехполюсников, таких электрических цепей, у которых можно выделить две пары зажимов (рис.2.1.1). На практике четырехполюсники применяются для передачи и преобразования сигналов, несущих в себе информацию. Совокупность соединенных друг с другом четырехполюсников можно считать каналом связи, соединяющим источник информации (генератор) и приемник (нагрузку). В реальных условиях в состав канала связи входят усилители, аттенюаторы (ослабители), фильтры, корректирующие контуры, трансформаторы и просто линии передач. Теория четырехполюсников дает общий метод анализа сложных динамических систем. Она позволяет разделить данные системы на отдельные звенья и исследовать по частям с целью получения объективной информации о режиме ее работы в целом.
Рис.2.1.1. Четырехполюсник
Левые клеммы условно считаются входными, а правые - выходными. Если четырехполюсник подсоединен к другой части цепи одноименными зажимами, то такой четырехполюсник называется проходным. Четырехполюсники делятся на активные и пассивные. Если четырехполюсник состоит из линейных элементов и для него выполняется свойство взаимности, то он считается обратимым. Теорию работы четырехполюсников будем рассматривать на примере их работы в цепях синусоидального тока и напряжения. В случае работы их в цепях несинусоидального тока необходимо знать частотные характеристики его параметров (см. несинусоидальные цепи). Все положения, полученные при анализе работы четырехполюсника в цепях переменного тока, справедливы и при работе четырехполюсников с источниками постоянного тока или напряжения.
2.2. Канонические формы записи уравнений четырехполюсника
Режим работы четырехполюсника определен, если известна степень связи между четырьмя его основными величинами: входными и выходными токами и напряжениями. Для вывода уравнений рассмотрим электрическую цепь и представим ее в виде пассивного четырехполюсника, при этом выделим две ветви, содержащие источники ЭДС (рис. 2.2.1).
Рис.2.2.1. Схема четырехполюсника с источниками Э.Д.С.,
включенными на входных и выходных зажимах
Используя метод контурных токов, составим уравнения электрического равновесия для входного и выходного контуров:
. (2.2.1)
Эта система уравнений представляет собой Z – форму записи уравнений четырехполюсника.
В матричной форме эта система уравнений имеет вид
,
Входящие в уравнения значения сопротивлений могут быть найдены, если реализовать режимы холостого хода со стороны первичных и соответственно вторичных зажимов:
При имеем: ; ;
При имеем: ; .
Кроме Z – формы, существует ряд других форм записи уравнений четырехполюсника, которые используются в зависимости от способа их соединения. Решив систему уравнений 2.1 относительно токов, получим Y – форму, для которой входные и выходные токи являются функциями напряжения U1 и U2. Используя несложные алгебраические преобразования, получим Y – форму:
; (2.2.2)
где
В матричной форме эта система уравнений имеет вид
.
Полученные уравнения позволяют в полной мере описать режим работы любого четырехполюсника, однако зачастую встает вопрос об их каскадном соединении друг с другом, в этом случае целесообразно иметь такую форму записи, которая позволяла бы выразить параметры U1 и I1 через соответствующие U2 и I2. Для вывода данной формы уравнений, которые носят название форма А, видоизменим схему, заменив E2 элементом Z2 (рис. 2.2.2.).
Рис.2.2.2. Схема четырехполюсника с изменением направления тока на вторичных зажимах
Форма Y при изменении направления тока будет иметь вид
.
Тогда форма А примет вид
(2.2.3)
При этом коэффициенты A,B,C,D могут быть выражены через значения проводимостей Y:
Коэффициенты A и D безразмерные. Коэффициент С имеет размерность проводимости (См) и В-размерность сопротивления (Ом). Аналогичного рода система уравнений может быть получена при перемене входа и выхода местами:
(2.2.4)
В системе уравнений (2.4) A и D меняются местами.
Коэффициенты A,B,C,D связаны между собой соотношением
(2.2.5)
Уравнение (2.2.5) называется уравнением связи. Четырехполюсник называется симметричным, если при перемене местами источника с приемником соотношение тока не меняется, для него A = D и, нет необходимости маркировать входные и выходные зажимы.
Параметры A,B,C,D могут быть определены из опытов холостого хода и короткого замыкания.