- •Модуль 1 біомеханіка, коливання, ультразвук………………..11 Тема I Деякі питання біомеханіки.....………….................................................... 11
- •Тема IV Діагностичні електронні системи
- •Тема V Оптика
- •Тема vі Мембрани
- •Література..………………………………………………………………………..305
- •Анотація дисципліни
- •Модульна структура дисципліни
- •Модуль 1 біомеханіка, коливання, ультразвук тема 1 деякі питання біомеханіки
- •Зчленування і важелі в опорно-руховому апараті людини
- •1.2 Механічна робота людини. Ергометрія
- •1.3 Перевантаження і невагомість
- •1.4 Вестибулярний апарат
- •1.4.1 Будова|споруда|
- •1.4.2 Синдром захитування
- •1.4.3 Профілактика
- •1.4.4 Лікування і реабілітація
- •1.4.5 Хірургічне лікування
- •1.4.6 Вестибулярна адаптація
- •1.4.7 Лікарська терапія
- •1.4.8 Що з|із| нами відбувається|походить|
- •1.4.9 Вестибулярний апарат як інерційна система орієнтації
- •Тема 2 прикладні питання фізики (медична фізика)
- •Коливання, хвилі, звук
- •2.1.1 Використання звукових методів у діагностиці
- •2.1.2 Властивості ультразвукових хвиль
- •Тема 3 гемодинаміка
- •3.1 Фізичні основи геодинаміки
- •Лабораторні роботи першого модуля
- •Малюнок 3.8- Експериментальна установка
- •2.2 Порядок виконання роботи Дослідження вільних коливань у електричному контурі
- •2.3 Порядок розрахунку даних
- •2.5 Контрольні питання
- •Лабораторна робота № 3 Фізичні методи діагностики і терапії в медицині
- •3.1 Короткі теоретичні відомості.
- •3.2. Порядок виконання роботи.
- •3.4. Контрольні питання:
- •Рішення: у атмосферному повітрі міститься близько 21 % кисню і 0,03 % вуглекислого газу. Отже, з кожних 100 мл повітря, що пройшли через легені людини, організмом поглинається:
- •Для розрахунку кількості кисню, що поглинається людиною за хвилину, складаємо пропорцію: з 100 мл повітря споживається - 6 мл о2
- •2. Використання методів математичної статистики в медичній діагностиці
- •Завдання 2
- •З. Електричне поле
- •Варіанти завдань
- •Питання першого модуля
- •Модуль 2 діагностичні електронні системи. Оптика. Мембрани
- •Тема 4 діагностичні електронні системи
- •4.1 Медична електроніка
- •4.1.1 Діагностичні електронні системи
- •Тема 5 оптика
- •5.1 Геометрична оптика. Фотометрія. Фотоефект
- •5.1.1 Закони віддзеркалення|відображення,відбиття|
- •5.1.2 Закони заломлення
- •I закон: Падаючий промінь, перпендикуляр, відновлений до межі|кордону| розділу двох середовищ|середи| у точці падіння, та заломлений промінь лежать в одній площині|плоскості|
- •5.1.4 Мікроскоп
- •5.1.5 Оптична система ока
- •5.1.6 Недоліки|нестачі| оптичної системи ока і їх усунення
- •5.1.7 Фотометрія. Фотоефект
- •5.1.8 Фотоефект
- •I закон:
- •II закон:
- •III закон:
- •5.2 Хвилева оптика
- •5.2.1 Дозволяюча здатність|здібність| оптичних систем
- •5.2.2 Способи зменшення межі дозволу
- •5.2.3 Електронний мікроскоп
- •5.2.4 Поляризація світла
- •5.2.5 Властивості звичайного і незвичайного променів
- •5.2.6 Способи отримання|здобуття| поляризованого світла
- •Тема 6 мембрани
- •6.1 Структурні основи функціювання мембран
- •6.2 Електрогенез біопотенціалів
- •6.3 Активно-збудливі середовища|середа|
- •6.4 Біофізика м'язового скорочення
- •Лабораторні роботи другого модуля
- •4.2 Опис лабораторної установки
- •1.3 Порядок виконання роботи
- •4.5 Контрольні питання
- •Лабораторна робота №5 визначення розмірів мікрооб'єктів за допомогою цифрового оптоелектронного мікроскопа
- •5.1 Короткі теоретичні відомості
- •5.2 Опис лабораторної установки
- •5.3 Порядок виконання роботи
- •5.5 Контрольні питання
- •6.2 Опис роботи з комплексом.
- •Результат – Проглядання висновку Перегляд – Проглядання систем графіків досліджень
- •6.3. Порядок виконання роботи.
- •2. У меню «Архів» – «Читання» вибрати пацієнта «Лабораторна робота».
- •6.5. Контрольні питання:
- •7.2 Порядок виконання роботи
- •7.3 Комп'ютерна обробка даних
- •7.5 Контрольні питання
- •В другому модулі виконується домашня контрольна робота
- •4. Контрольна робота Термодинаміка
- •Кількість теплоти для оберненого процесу:
- •Контрольні завдання
- •Електромагнітні поля і їх дія на біологічні тканини. Коливання і хвилі у біологічних середовищах
- •Приклад вирішення задачі
- •Контрольні завдання
- •Біологічна фізика. Перезавантаження і невагомість, теплота
- •Приклад вирішення задачі:
- •Контрольні завдання
- •Контрольні питання
- •Питання другого модуля
- •Література
5.2 Хвилева оптика
Оптика — це наука про світло. За сучасним уявленням світло — складне явище, в якому поєднуються|сполучаються| такі, здавалося б, взаємовиключні властивості: хвилеві (безперервні) і корпускулярні (квантові). Корпускулярна теорія світла була запропонована у 17 столітті|віці| І. Ньютоном.
Майже одночасно з корпускулярною теорією світла (1678—1690 р.) голландський фізик Гюйгенс опублікував "Трактат про світло", в якому сформулював основні положення|становища| хвилевої теорії світла.
У своїй роботі Гюйгенс дав принципи розповсюдження|поширення| хвилевого процесу у просторі.
Кожна точка середовища|середи|, до якого дійшло світлове збудження, сама стає джерелом вторинних|повторних| світлових хвиль, огинаюча яких в кожний момент часу є|з'являється,являється| фронтом розповсюдження|поширення| світлових хвиль.
Фронт хвилі - це геометричне місце точок|точок|, куди дійшло світлове збудження в даний момент часу.
Пізніше Френель доповнив принцип Гюйгенса:
Вторинні|повторні| світлові хвилі, інтерферуючи між собою, взаємно гасяться у всіх напрямках, окрім|крім| первинного напряму|направлення| розповсюдження|поширення| хвилі.
Ці два положення|становища| одержали|отримали| назву принципу Гюйгенса — Френеля. Цим пояснюється прямолінійність розповсюдження|поширення| світла.
Світло від точкового джерела розповсюджується|поширюється| у вигляді сферичної хвилі. Якщо джерело світла знаходиться|перебуває| на достатньо|досить| великій відстані, то фронт хвилі можна вважати|лічити| плоским, це граничний випадок сферичної хвилі (мал. 5.10).
Малюнок 5.10- Розповсюдження світла від точкового джерела
Хвилева природа світла підтверджується такими явищами, як інтерференція, дифракція і поляризація. Теорія інтерференції була розроблена Френелем.
Інтерференція світла — це явище перерозподілу енергії світлових хвиль у просторі, при накладенні двох або більш хвилевих процесів, що мають однакову частоту і постійну у часі різницю фаз.
Джерела світла, що мають однакову частоту і постійну у часі різницю фаз, називаються когерентними.
Нехай|нехай| є|наявний| два когерентні джерела світла (мал. 5.11), де коливання здійснюються|скоюються,чиняться| згідно з законом .
Малюнок 5.11- Когерентні світлові джерела
У точці|точці| С коливання, що виходять|поширюються| від джерела, будуть розповсюджуватися|скоюватимуться,чинитимуться| згідно з законом:, а від джерела згідно з законом: .
Оскільки|тому що| хвилі приходять у точку|точку| С|із| одночасно, результуючий зсув|зміщення| у будь-який момент визначатиметься сумою зсувів|зміщень|, що становлять:
,
.
Застосовуючи формулу суми синусів, одержимо|отримаємо|:
.
У цьому рівнянні вираз|вираження| називають геометричною різницею ходу хвиль — це різниця відстаней, які проходять|минають,спливають| хвилі до зустрічі в точці С. Вираз є|з'являється,являється| амплітудою результуючого коливання. Підставивши різні значення у формулу, було виявлено наступні|слідуючі| закономірності:
Якщо геометрична різниця ходу хвиль дорівнює парному числу напівдовжин хвиль, то амплітуда результуючого коливання буде найбільшою — у даній точці|точці| підсилення коливань.
Якщо геометрична різниця ходу хвиль дорівнює непарному числу напівдовжин хвиль, то амплітуда результуючих коливань буде мінімальною — це ослаблення|ослабіння| коливань.
У формулах — натуральний ряд|лава,низка| чисел 0, 1, 2, 3...
При когерентних джерелах хвиль простір, що оточує джерела, представлятиметься у вигляді сукупності максимумів і мінімумів. Таке розташування називається стійкою інтерференційною картиною.
Оскільки світло є електромагнітними хвилями, повинна спостерігатися інтерференція світла. Проте|однак| внаслідок того, що окремі світлові імпульси, що посилаються атомами джерела світла, не узгоджені|погоджені| між собою по фазі і можуть відрізнятися по частоті, картина взаємного посилення, яка виникає в якій-небудь ділянці простору, вже через долі секунди змінюється картиною взаємного ослаблення,|ослабіння| і навпаки. Хаотична зміна таких миттєвих картин оком не сприймається, а створює відчуття рівного потоку світла, що не змінюється у часі.
Для спостереження стійкої у часі інтерференційної картини необхідні умови, при яких частоти і різниці фаз інтерферуючих променів були б постійними протягом усього часу спостереження.
У природі не існує когерентних джерел світла. Для того, щоб два тіла були|з'являлися,являлися| когерентними джерелами світла, хвилі, що випромінюються всіма частинками|частками,часточками| першого тіла, повинні відрізнятися за фазою на одну і ту ж величину від хвиль, що випромінюються всіма частинками|частками,часточками| другого тіла.|увесь час| Така подія практично неймовірна. Тому, для отримання|здобуття| когерентних джерел вдаються до штучного прийому: "роздвоюють" світло, що витікає від одного джерела (дзеркала або біпризма Френеля, дзеркало Лойда, білінза Білле і ін.). Мабуть, єдиним макроджерелом світла, у якого частота і фази коливань з часом|згодом| не змінюються, є|з'являється,являється| лазер.
У природних умовах утворення когерентних хвиль і явище інтерференції можна спостерігати при попаданні світла на тонку прозору пластинку|платівку| або плівку (мал. 5.12). Пучок світла потрапляє|попадає| на тонку пластинку|платівку|. Промінь 1 з|із| цього пучка потрапляє|попадає| в точку|точку| А, частково відображається|відбивається| (промінь 2), частково заломлюється (промінь АВ|). Заломлений промінь набуває|відчуває| віддзеркалення|відображення,відбиття| на нижній межі|кордоні| пластинки|платівки| в крапці|точці| В. Віддзеркалений промінь, заломившись у точці|точці| С|із|, виходить у перше середовище|середу| (промінь 3). Промені 2 і 3 утворені| від одного променя, тому вони когерентні і будуть інтерферувати, створюючи стійку інтерференційну картину.
Малюнок 5.12 –Утворення інтерференційної картини
При освітленні цієї пластинки|платівки| або плівки білим світом виникає вельми|дуже| химерна за формою і забарвленням інтерференційна картина. Таку картину дають мильні плівки, нафтові і масляні|олійні| плями на поверхні води, крила дрібних|мілких| комах, жирові нальоти на склі і інші тонкі плівки завтовшки близько 10-4 см.
Це інтерференційне явище широко використовується в оптичній промисловості для, так званого, прояснення оптики. Річ у тому, що|справа в тому , що,дело в том | у складних оптичних системах (фотооб'єктивах і т.п.) значна частина|частка| світлової енергії відображається|відбивається| від поверхні лінз. Це помітно знижує яскравість і контрастність зображення та створює відблиски. Якщо на поверхню лінз нанести|завдати| прозору плівку завтовшки λ/4π, виготовлену з|із| речовини з|із| показником заломлення n, дещо меншим показника скла лінз, то вона не відображатиме|відбиватиме| світла; завдяки цьому якість зображення помітно покращає (оптика проясниться|просвітліє|).
Крім того, інтерференцію світла використовують у спеціальних приладах — інтерферометрах — для вимірювання|виміру| з|із| високим ступенем|мірою| точності довжин хвиль, невеликих відстаней, показників заломлення речовин та визначення якості оптичних поверхонь.
Дифракція — явище відхилення світла від прямолінійного розповсюдження|поширення| і заходження в область геометричної тіні.
У результаті відбувається|походить| складання хвиль та утворення мінімумів і максимумів, так само як і при інтерференції.
Для спостереження явища дифракції необхідно, щоб розміри перешкоди, розміри отвору або щілини були приблизно однакові із довжиною світлової хвилі.
Явище дифракції можна пояснити, використовуючи принцип Гюйгенса — Френеля. Нехай|нехай| на щілину, розміри якої приблизно однакові із довжиною світлової хвилі, падають світлові хвилі. Кожна точка щілини стає новим джерелом вторинних|повторних| хвиль. Краєві|крайові| точки щілини, що є|з'являючись,являючись| джерелами вторинних|повторних| світлових хвиль, дають можливість|спроможність| розповсюджуватися|поширюватися| світлу у напрямі|направленні|, відмінному|іншому| від первинного.
Вторинні|повторні| хвилі інтерферують та утворюють на екрані дифракційні максимуми і мінімуми.
Від однієї щілини світло дає дифракційну картину малої інтенсивності, тому використовують одночасно декілька отворів, тобто дифракційні решітки.
Дифракційні решітки — це сукупність багатьох паралельних щілин, розділених непрозорими проміжками.
Загальна|спільна| довжина щілини і непрозорого проміжку називається періодом решітки .
Дифракційні решітки можна одержати|отримати|, наносячи|завдаючи| на скляну пластинку|платівку| паралельні штрихи за допомогою алмазного різця.
Хороші|добрі| дифракційні решітки мають до 1000 і більше штрихів на 1 мм, що дозволяє одержати|отримати| великі кути|роги,кутки| дифракції, тобто широку дифракційну картину великої інтенсивності.
Розглянемо|розгледимо| дифракцію світла від двох щілин за умови падіння на них перпендикулярного світла (мал. 5.13). У цьому випадку фронт світлової хвилі досягає щілин одночасно. Отже, вторинні|повторні| хвилі, що утворюються від щілин, є|з'являються,являються| когерентними. Хвилі, що йдуть у різних напрямах|направленнях|, інтерферуватимуть, даючи дифракційну картину максимумів і мінімумів. Виберемо два паралельні промені (АА1) і (ВВ1), відхилені від первинного напряму|направлення| на кут|ріг,куток| α. Цей кут|ріг,куток| називається кутом|рогом,кутком| дифракції. Промені, пройшовши|минувши,спливши| лінзу, зберуться в її фокальній площині|плоскості| в крапці О1|точці|, ослабивши або підсиливши|посиливши| один одного, причому . Нехай|нехай| в точці буде максимум коливань. Тоді за умовою максимумів (5.1).
Малюнок 5.13-Дифракція коливань
Виразимо|викажемо,висловимо| цю різницю ходу променів з|із| геометрії побудови|шикування|. Проведемо перпендикуляр АС, побудувавши|спорудивши| тим самим фронт хвилі відхилених променів і . Оскільки лінза не вносить додаткової різниці ходу цих променів, то і . — період дифракційної решітки, кут|ріг,куток| (5.2).
Порівнюючи (5.1) і (5.2), одержимо|отримаємо| :
-
це рівняння дифракційної решітки, — порядок|лад| дифракційного максимуму.
Т.ч. у фокальній площині|плоскості| виникає ряд|лава,низка| максимумів, що чергуються, і мінімумів, тобто світлих і темних смуг, розділених проміжками.
Якщо на решітку падає біле світло, то для різних довжин хвиль положення|становище| дифракційних максимумів розташовуватиметься під різним дифракційним кутом|рогом,кутком|. Таким чином дифракційні решітки розкладають біле світло в дифракційний спектр і вважаються дисперсійним приладом.
За допомогою дифракційних решіток, знаючи період решіток і визначивши кут|ріг,куток| дифракції, можна визначити|виміряти| довжину світлової хвилі за формулою: