- •Билет 1.
- •Вопрос 1) Электростатика. Элементарный электрический заряд. Закон сохранения электрического заряда. Закон Кулона(Лекция 1 вопрос 1)
- •Вопрос 1) Напряжённость электростатического поля. Напряжённость поля точечного заряда. Принцип суперпозиции. Линии напряжённости (силовые линии).
- •Вопрос2) Контактная разность потенциалов. Термоэлектрические явления и их использование. Эффект Пельтье.(лекция 10, вопрос 28)
- •Вопрос 1 Потенциальная энергия взаимодействия зарядов. Потенциальная энергия одного заряда в системе зарядов. Потенциал. Эквипотенциальные поверхности
- •Вопрос 2 Полупроводники. Температурная зависимость сопротивления полупроводников. Собственная и примесная проводимость в полупроводниках.
- •Вопрос 1 Работа по перемещению заряда. Связь напряжённости и потенциала. Градиент
- •Вопрос 2 Электрический ток в газах. Самостоятельный и несамостоятельный газовые разряды.
- •Билет №5.
- •Билет №6.
- •Вопрос 1) циркуляция вектора е. Теорема Стокса.
- •Вопрос 2) Магнитное поле в вакууме. Магнитная индукция. Принцип суперпозиции. Закон Био-Савара-Лапласа. Расчёт поля прямого и кругового токов.
- •Вопрос 2. Магнитный момент контура с током. Поле магнитного момента. Магнитный момент во внешнем магнитном поле. Поле соленоида и тороида. Поле движущегося заряда.
- •Вопрос 1.Распределение зарядов в проводнике.
- •Вопрос 2. Сила Лоренца. Закон Ампера. Эффект Холла, его применение.
- •Вопрос 2.Магнитный поток. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.
- •Билет №11.
- •Билет №12.
- •Электросопротивление, его температурная зависимость. Сверхпроводимость. Свойства сверхпроводников. Высокотемпературные сверхпроводники.
- •Явление самоиндукции. Индуктивность контура и соленоида. Взаимная индукция контуров. Трансформаторы. Энергия магнитного поля, объёмная плотность энергии магнитного поля.
- •Закон сохранения энергии для электромагнитного поля. Теорема Пойтинга. Вектор Умова-Пойтинга. (скорее всего спросит вывод теоремы и все формулы)
- •Элементы зонной теории твёрдых тел. Металлы (проводники), полупроводники и диэлектрики с т.З. Зонной теории твёрдых тел.
- •Вопрос 2) Любое вещество является магнетиком, то есть способно под действием магнитного поля приобретать магнитный момент (намагничиваться).
- •Вопрос 1)
- •Вопрос 2)
- •Вопрос 1. Электрический ток. Условия существования. Сила тока. Плотность тока. Уравнение непрерывности.
- •Вопрос 2. Магнитомеханические явления (гиромагнитное магнитомеханическое отношение). Природа диамагнетизма и парамагнетизма.
- •Вопрос 1. Электродвижущая сила. Закон Ома. Закон Ома в дифференциальной форме для однородного и неоднородного участка цепи. Закон Ома для замкнутой цепи.
- •Вопрос 2. Спин электрона. Опыт Эйнштейна и де Газа. Опыт Барнетта. Опыт Штерна и Герлаха
- •Вопрос 1. Работа и мощность тока. Кпд. Закон Джоуля-Ленца. Правила Кирхгофа.
- •Вопрос 2. Ферромагнетики. Техническое намагничение. Петля Гистерезиса.
- •Вопрос 1. Классическая теория электропроводности металлов (теория Друде-Лоренца) и её затруднения. Вывод законов Ома и Джоуля-Ленца.
- •Вопрос 2. Обобщение Максвеллом закона электромагнитной индукции. Вихревое электрическое поле. Ток смещения.
- •Экзаменационный билет №21
- •Экзаменационный билет №22
Экзаменационный билет №21
Вопрос №1: Закон Видемана-Франца. Затруднения классической теории электропроводимости.
Видеман и Франц установили в 1853 году эмпирический закон (из опыта): При постоянной температуре для всех металлов отношение коэффициента теплопроводности к коэффициенту электропроводности является величиной постоянной. k / σ = const. При изменении температуры, данное отношение изменяется пропорционально термодинамической температуре. Так как теплопроводность металлов гораздо выше, чем у диэлектриков, то предположили, что теплопередача в металлах осуществляется в основном не кристаллической решёткой, а свободными электронами. Учитывая электроны как одноатомный газ, запишем коэффициент теплопроводности
n – концентрация электронов, m – масса электрона, ʋ – скорость электронов, λ – длина свободного пробега, cV – удельная теплоёмкость при V = const. Учтём, что удельная теплоёмкость при постоянном объёме
и удельная электропроводность
Закон Видемана-Франца
Недостаточность (затруднения) классической теории 1) При выводе формулы
Друде не учитывал распределение максвелла электронов по скоростям. Лоренц учёл распределение по скоростям и получил формулу которая плохо согласуется с экспериментом.
2) Согласно формуле
сопротивление должно расти как
но экспериментальная зависимость удельного сопротивления имеет следующий вид
3) Электронный газ должен обладать молярной теплоёмкостью 3/2R, если добавить молярную теплоёмкость кристаллической решётки металлов 3R, то получим 9/2R, что в 1,5 раза больше теплоёмкости диэлектриков, в действительности они почти равны. 4) Классическая теория не может объяснить самого главного – почему электроны в металлах оказываются свободными.
Вопрос №2: Уравнение Максвелла, для электромагнитного поля, их физический смысл. Материальные уравнения.
Дополнив основные факты из области электромагнетизма установлением магнитных действий токов смещения, Максвелл написал систему фундаментальных уравнений электродинамики: 1) Магнитное поле порождается электрическим током и переменным электрическим полем.
2) Электрическое поле порождается переменным магнитным полем, по сути, выражение закона электромагнитной индукции Фарадея: 3) Электрические заряды являются источниками электростатического поля: 4) Магнитных зарядов в природе не существует: Уравнения дополняются материальными уравнениями, чтобы учитывать свойства среды
ε – диэлектрическая проницаемость, μ – магнитная проницаемость, σ – электрическая проводимость, ε0, μ0 – электрическая, магнитная постоянные.
Экзаменационный билет №22
Вопрос №1: Электроны в металлах. Функция распределения Ферми-Дирака. Энергия и уровень Ферми.
Квантовая теория для объяснения электропроводности металлов учла все особенности новых свойств электронов: 1) электрон отрицательно заряженная частица qe = 1,610- 19 Кл; 2) электрон имеет массу покоя me = 9,1110- 31 кг;
3) заряд электрона инвариантен и не зависит от скорости движения; 4) электрон имеет двойственную корпускулярно-волновую природу; 5) электрон относится к тождественно-неразличимым частицам; 6) электрон имеет собственный момент импульса Lsz ≠ 0;
7) электрон имеет спиновое магнитное число ms = 1/2 (спин S =1/2); 8) электроны имеют собственный магнитный момент рms ≠ 0; 9) электроны описываются статистикой Ферми-Дирака, являются фермионами с полуцелым спином.
В квантовой механике состояние электрона описывается набором квантовых чисел: главное квантовое число n = 1, 2, 3, ...; характеризует энергию электрона в атоме; орбитальное квантовое число ℓ = 0, 1, 2, 3, ..., n 1; характеризует энергию взаимодействия электронов; магнитное квантовое число mℓ = 0, 1, 2, 3, ..., ℓ; характеризует проекцию момента импульса; спиновое квантовое число mS = 1/2 (спин S =1/2). При заполнении электронами энергетических состояний для фермионов выполняется принцип Паули: В данной системе тождественных фермионов любые два из них не могут одновременно находиться в одном и том же состоянии.
Заполнение электронами энергетических уровней происходит при одновременном выполнении трех условий: а) электроны должны иметь вполне определенные значения квантовых чисел: n, ℓ, mℓ, ms; б) соответствовать минимуму энергии; в) подчиняться принципу запрета Паули. Электроны проводимости находится в трёхмерной потенциальной яме. В квантовой механике доказывается, что энергия таких частиц может иметь только квантовые значения. Электроны являются фермионами и их распределение по энергиям описывается формулой Ферми-Дирака:
Бозоны – частицы с целым спином, в некотором квантовом состоянии может находиться неограниченное число частиц. Формула Бозе-Эйнштейна:
При абсолютном нуле электроны располагаются попарно на самых низких, доступных для них уровнях.
Энергия Ферми при абсолютном нуле: h = 6,626·10–34 Дж·с – постоянная Планка; n ≈ 1028 – 1029 м–3 – концентрация электронов. Температура Ферми: TF = WF(0)/kБ, Средняя энергия электронов
Средняя энергия (в эВ) свободных электронов при абсолютном нуле
Уровень Ферми слабо, но всё же зависит от температуры.
Средняя энергия теплового движения, равная по порядку величины kБT, составляет при комнатной температуре 1/40 эВ. Такая энергия может возбуждать только электроны, находящиеся на самых верхних уровнях, примыкающих к уровню Ферми. Остальная масса электронов поглощать энергию не будет.
Вопрос №2: Электромагнитные волны. Вектора E, B, v. Волновое уравнение, уравнение волны.
Существование электромагнитных волн было предсказано Фарадеем, а затем Максвелл обосновал их существование. Если возбудить с помощью колеблющейся системы переменное электромагнитное поле, то в окружающем пространстве возникнет последовательность взаимно превращающихся друг в друга переменных электрических и магнитных полей, распространяющихся от точки к точке в виде электромагнитных волн. Этот процесс является периодическим во времени и в пространстве. Вектора E, B, ʋ ортогональны и образуют правовинтовую систему.
Вектора Е, D, B и Н связаны следующими уравнениями Система СИ: Система Гаусса: В любой момент времени магнитная энергия равняется электрической (WE = WH) Система СИ:
Здесь с – скорость света в вакууме (с = 2,99 • 108 м/с), ε0, µ0 – электрическая и магнитная постоянные, ε – электрическая проницаемость среды, µ – магнитная проницаемость среды, ʋ – скорость света в среде Вектора Е, Н, ʋ ортогональны и образуют правовинтовую систему. Волновое уравнение плоской электромагнитной волны:
Решение этих уравнений есть волновое уравнение синусоидальной или монохроматической волны
здесь ω – циклическая частота, k = ω/ʋ = 2π/λ – волновой вектор, λ – длина волны Электрический и магнитный вектора всегда колеблются в одинаковых фазах. Уравнения Максвелла обладают симметрией в непроводящих средах: если в некоторый момент времени изменить на противоположное направление магнитного вектора во всех точках пространства, то при отсутствии проводящих тел электромагнитное поле повторит свою историю в обратном порядке, с той только разнице, что вектор Н в соответствующие моменты времени будет направлен противоположно по сравнению с его направлением в исходном процессе.