- •2. Законы идеальных газов: Бойля-Мариотта, Гей-Люссака, Авогадро, Дальтона.
- •Уравнение состояния и внутренняя энергия идеального газа. Степени свободы. Теорема о равномерном распределении кинетической энергии по степеням свободы.
- •Закон инерции. Инерциальные системы отсчета. Принцип относительности Галилея, преобразования Галилея. Закон сложения скоростей. Аддитивность и закон сохранения массы.
- •Функция распределения молекул по скоростям. Распределение Максвелла.
- •Второй закон Ньютона. Силы: тяжести, упругости, трения. Движение под действием этих сил.
- •Теплоемкость. Теплоемкость идеальных газов. Уравнение Майера.
- •Третий закон Ньютона. Импульс. Закон сохранения импульса.
- •Интерференция волн. Стоячие волны.
- •Неинерциальные системы отсчета. Силы инерции в поступательных и во вращательных неинерциальных системах отсчета.
- •Центр масс. Теорема о движении центра масс.
- •Основное уравнение молекулярно-кинетической теории. Молекулярно-кинетический смысл температуры.
- •Движение в центральном поле сил. Законы Кеплера и закон всемирного тяготения.
- •Барометрические формулы. Распределение Больцмана.
- •Вопрос 1
- •Вопрос 2
- •1. Работа, кинетическая и потенциальная энергия. Закон сохранения энергии в механике.
- •2. Второе начало термодинамики. Равенство Клаузиуса и энтропия.
- •2. Фазы. Условия равновесия фаз. Уравнение Клапейрона-Клаузиуса.
- •2. Бегущие волны. Энергия и импульс бегущих волн, вектор Умова.
- •Вопрос 1
- •Вопрос 2
- •Вопрос 1
- •I закон (Закон инерции)
- •II закон
- •III закон
- •Вопрос 2
- •Второй закон Ньютона. Силы: тяжести, упругости, трения. Движение под действием этих сил.
- •Уравнение состояния и внутренняя энергия идеального газа. Степени свободы. Теорема о равномерном распределении кинетической энергии по степеням свободы.
- •Третий закон Ньютона. Импульс. Закон сохранения импульса.
- •Законы идеальных газов: Бойля-Мариотта, Гей-Люссака, Авогадро, Дальтона.
- •2) Круговые процессы. Цикл Карно и теорема Карно.
- •2) Циклом или круговым процессом называется совокупность термодинамических процессов, в результате осуществления которых рабочее тело возвращается в исходное состояние.
Неинерциальные системы отсчета. Силы инерции в поступательных и во вращательных неинерциальных системах отсчета.
Неинерциальной системой отсчета называется система, движущаяся ускоренно относительно инерциальной. В инерциальных системах отсчета единственной причиной ускоренного движения тела являются силы, действующие на него со стороны других тел. Не так обстоит дело в неинерциальных системах отсчета. Тело может двигаться ускоренно в такой системе при отсутствии взаимодействия с другими телами. Основная причина введения в механику неинерциальных систем состоит в том, что иногда с их помощью проще проанализировать и описать движение.
При построении теории движения в неинерциальных системах полагается, что в неинерциальных системах, так же как и в инерциальных, ускорения вызываются только силами, но наряду с “обычными” силами взаимодействия существуют еще фиктивные силы, называемые силами инерции. Уравнение движения в неинерциальных системах записывается так же как в инерциальных (в форме второго закона Ньютона). Силы инерции берутся такими, чтобы обеспечить в неинерциальных системах отсчета те ускорения, которые фактически имеются.
Второй закон Ньютона в неинерциальных системах имеет следующий вид
, где a′ – ускорение в неинерциальной системе отсчета, F – “обычные” силы взаимодействия, – силы инерции.
Для определения сил инерции запишем уравнения движения в неинерциальной и инерциальной системах отсчета
,
. Из этих уравнений для силы инерции получаем
.
Неинерциальные вращательные системы отсчета. При рассмотрении неинерциальных поступательных систем отсчета соотношения между абсолютной, переносной и относительной скоростями и соответствующими ускорениями были совершенно одинаковыми. У вращательных систем дело обстоит сложнее. Абсолютная скорость по-прежнему является суммой переносной и относительной скоростей
, а абсолютное ускорение в таком простом виде не представляется. Действительно, при перемещении из одной точки вращающейся системы координат в другую изменяется переносная скорость точки. Поэтому, если даже относительная скорость точки при движении не меняется, она должна испытывать ускорение, отличное от переносного. Таким образом, для вращательных систем координат ускорение
, где дополнительное слагаемое называется кориолисовым ускорением.
Можно показать, что для равномерно вращающейся системы отсчета
, где есть составляющая вектора r, перпендикулярная вектору угловой скорости ω (оси вращения), и
, где – относительная скорость.
По общей формуле (5) можно найти силы инерции во вращательной системе координат. Имеем
. Сила инерции, связанная с переносным ускорением,
называется центробежной силой инерции. Она направлена вдоль радиуса от оси вращения. Центробежные силы используются в центрифугах для отжима белья и в сепараторах для отделения сливок от молока.
Сила инерции, связанная с кориолисовым ускорением
называется силой Кориолиса. Она перпендикулярна плоскости, в которой лежат векторы угловой и относительной скоростей.
Действием силы Кориолиса объясняется ряд наблюдаемых на Земле явлений. Так, если тело движется в северном полушарии на север (рис.), то действующая на него сила Кориолиса будет направлена вправо по отношению к направлению движения. Если тело движется на юг, то сила Кориолиса также действует вправо по отношению к движению. Поэтому в северном полушарии наблюдается более сильное подмывание правых берегов рек; при одностороннем движении правые рельсы железнодорожных путей изнашиваются быстрее, чем левые. В южном полушарии, наоборот, сила Кориолиса направлена влево по отношению к направлению движения.
Изопроцессы. Изопроцессы идеального газа.
Макропараметры: давление, объем и температура описывают состояние газа. Если при неизменной массе газа один из параметров не изменяется, получим изопроцессы
Изопроцессы идеальных газов - изохорный, изобарный и изотермический.
Билет 8: