книги / Справочник по судовой акустике
..pdfИмпеданс слоя очень большой толщины (/ -> оо)
|
|
Zeo = |
• |
|
|
|
(11.4.6) |
|
|
|
Û |
< 1: |
Z e» = |
|
co se (l — i); |
(11.4.6а) |
|
|
|
|
|
|
4 cos 0 V~m |
|
|
|
|
|
« e |
= |
|
P|/"2Q |
|
(11.4.7) |
|
|
|
|
, |
,\a t |
Wcos6\a |
|||
|
|
|
/ K m cosO |
|
||||
|
|
|
V P ^ 2Q + j + 1 P /Й З ] |
|
||||
Максимум поглощения будет при условии |
cos 0 = P 1/r2Q/J/rm. |
|||||||
При Q > 1 |
(рыхлые материалы) |
|
|
|
|
|||
|
|
Ze = c o s 0 V tn |
•- |
1 |
(11Л8) |
|||
|
|
V'< |
tn |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
sin20KP |
|
Импеданс слоя, |
расположенного с относом 1± от жесткой стенки |
[15], |
||||||
|
Wmxcos |
|
(yml cos I))) —i ctg kti cos 0 sh (Ym/ cos яр) J |
|||||
Ze — * |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cos op £ — ( ctg (klxcos 0) sh (ywJ cos яр) + |
^ ô s ^ ch |
cos Ш] |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
(11.4.9) |
Если угловая зависимость ZQ или а известна, можно подсчитать диффузный КЗП: |
||||||||
— |
для плоских поглотителей |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
я/2 |
|
|
|
|
|
|
|
а д = 2 | а 0 sin 0 cos0d0, |
(11.4.10) |
||||
— |
для объемных поглотителей |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
ад = |
4ссу. |
|
(11.4.11)' |
§11.5. ЗВУКОПОГЛОЩЕНИЕ ПРИ ВЫСОКИХ УРОВНЯХ ЗВУКОВОГО ДАВЛЕНИЯ ♦
Высоким уровнем звукового давления (ВУД) считают такой уровень, при котором кроме частотной зависимости появляется амплитудная зависимость импеданса и КЗП звукопоглощающих материалов. Нелинейность импеданса
вбольшей степени проявляется у перфорированных панелей, начиная с ВУД »
æ100 дБ, т. е. с уровня, часто наблюдающегося на судах. Зависимость импеданса и КЗП от ВУД можно определять экспериментально или рассчитывать по эмпири ческим формулам.
*Параграф написан И. В. Лебедевой.
Для расчета импеданса тонкого слоя пористого материала в нелинейной области используются данные измерений линейного импеданса и сопротивления постоянному потоку ос в зависимости от его скорости [22]. В линейной области акустическое R и гидродинамическое ас сопротивления имеют практически оди наковые значения. При амплитудах колебательной скорости (для стс — при ско ростях потока), превышающих несколько метров в секунду, значения R u <jc начинают возрастать с повышением скорости, причем между ними существует
однозначная |
связь. |
|
|
|
|
|
На рис. |
11.8 показано изменение компонент импеданса тонкого слоя пори |
|||||
стого материала, имеющего в линейной области ас = |
5 |
рэл, |
в зависимости |
от |
||
ВУД. Рассчитанные и измеренные значения |
активной |
части сопротивления до |
||||
|
статочно хорошо |
совпадают. Реактивная |
||||
|
часть |
акустического |
сопротивления |
в |
||
|
меньшей степени зависит от скорости и |
|||||
|
дольше |
сохраняет |
значение линейного |
|||
|
режима. |
|
|
|
|
Рис. |
11.8. |
Сравнение |
экспери |
|
|
||
ментальных |
и |
теоретических |
Рис. 11.9. Граничные [уровни |
зву |
|||
(рассчитанных) значений компо |
|||||||
нент |
импеданса |
тонкого |
слоя |
кового давления нелинейного |
им |
||
пористого материала: ос = 5 |
рэл, |
педанса в зависимости от коэффи |
|||||
|
/ = 1250 Гц, |
= |
А/4. |
|
циента ^перфорации^ц. |
|
Удельное сопротивление единичного отверстия в панели при ВУД R = R0--j- + £р£, где нелинейная добавка пропорциональна амплитуде колебательной ско рости в отверстии | (Л « 1).
Когда | > Ёкрнт» добавка становится во много раз больше R0 неполностью
определяет активные потери в отверстии. Значение R = р£ является предельным для удельного сопротивления отверстия ’любого диаметра при ВУД. Учитывая трансформацию импеданса от отверстия к ячейке панели, можно использовать это обстоятельство для получения высоких КЗП с отверстиями большого диа метра в полях высокой интенсивности. Нелинейные эффекты сильнее проявляются у тонких панелей.
Полное развитие нелинейных эффектов наступает при |крит > 10 м/с. На прак
тике удобнее пользоваться не £крИт, а граничным ВУД падающего звука ркрит» Па, который для резонансной частоты оценивается по эмпирической формуле [191:
Ркрит = 62 + 2090 т] + 140 ц». |
(11.5.1) |
На рис. 11.9 приведены рассчитанные по этой формуле значения граничных ВУД (выше которых нелинейный член становится превалирующим) в зависимости от коэффициента перфорации rj. Современная техника создает такие уровни, которые превышают ркрит даже для rj = 40% (рКрит = 153,2 дБ). Отклонение же значений импеданса от линейного значения начинается при значительно меньших
скоростях (£ > 1 м/с) и соответственно при меньших ВУД.
квадратной трубы с жесткими стенками. Диаметр образца равен сечению трубы. На другом конце трубы помещается излучатель, возбуждаемый от генератора зву ковой частоты. Приемником служит зонд (полая металлическая трубка диаметром 3— 4 мм), вводимый в трубу и соединенный с капсулой, в которой находится ми крофон. Напряжение с микрофона'подается на измерительный усилитель с филь тром (для исключения влияния гармоник). Звуковые волны, падая на образец, отражаются, и в трубе создаются стоячие волны.
Зонд может вносить искажения, поэтому нужно определить так называемую поправку на зонд. Для этого, поместив на конце трубы жесткую стенку, отмечают координату первого минимума, который в этом случае теоретически должен находиться на расстоянии А* = Я/4. Разница между подсчитанным и измеренным значениями А* и есть поправка на зонд. Необходимо найти частотную зависи мость этой поправки и учитывать ее при измерениях.
Верхняя частотная граница, до которой можно производить измерения, для
цилиндрического интерферометра с диаметром |
составляет / гр = 2* 10®/^, |
а для квадратного со стороной а* она равна /гр = |
cj2а±. Частота, начиная с кото |
рой можно проводить измерения в интерферометре длиной I, равна f = c/4l. Чтобы измерить К£П, нужно измерить давление в максимуме ршх и мини
муме PmiQ стоячей волны: |
|
|
|
|
|
|
|
4d |
|
d = |
Ртах |
(н.6.1) |
|
|
2d + d2+ \ |
* |
||||
|
|
Pmln |
|
|||
Чтобы измерить импеданс, нужно кроме d определить &%и подсчитать сдвиг |
||||||
Фазы 2б: |
|
2я (At — Х/4) |
, |
( 11.6.2) |
||
|
2 0 = • |
Я/2 |
’ |
|||
|
|
|
|
|||
Компоненты |
импеданса подсчитываются по формуле |
|
||||
|
|
(d2 — 1) sin 2Ô____ _ |
|
|||
|
*1 = (d2+ 1 ) — (d2 — 1) cos 26 |
(11.6.3) |
||||
|
Яг = (d2 + |
|
2d |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
l) - ^ (d 2 — l)cos2 ô |
|
||||
Значения X\ и R1 можно определить и по |
импеданс-диаграмме |
[17]. |
||||
Метод измерения волновых параметров Wm и у,п. Этот метод основан на изме |
||||||
рении импеданса Z[ слоя толщиной I из исследуемого материала, расположенного |
||||||
на жесткой стенке, и импеданса ZÏ слоя, |
отнесенного от стенки на расстояние |
|||||
к - W4: |
w |
wmt = |
K l f l f ; |
(11.6.4) |
||
|
= |
|||||
|
Ym = - L f - L In |
( l + f l ) 2 + X a ) |
|
|||
|
I \ 4 |
|
(1 - R ) 2 + X2 ) |
(11.6.5) |
||
|
|
|
|
|
arctg [ tin ■ 1 - R |
|
|
- y arctg [ nл - f y - + |
|
|
J — y |
|
где R и X — действительная и мнимая части величины YZ.\il'x.
Определить Wm и ут можно и по измерениям импеданса Z{ слоя толщиной /,
расположенного на жесткой стенке, и слоя двойной толщины |
2/ — Z\ (также на |
||||
жесткой стенке). Если Z\jZ'[ = |
и + iv, то для определения а т |
и рт |
(ут = а т + |
||
+ фп) используют выражения |
|
|
|||
Pm = |
1 |
ч :к г 1 - 2 [ ( ц - 1 ) 2 + 1’а1а + [ ( « + 1 ) а + |
па]а |
||
i j - arccos |
|
(и — l)a + va |
|
|
|
|
|
|
|
( 11.6.6) |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
у К |
1 - 2 [ ( И- 1 ) 2 + п2]а + [ ( и + 1 ) 2 + |
о21^ |
|
“ m = |
1 Г arcch |
|
(и — 1)а - Н 2 |
|
|
Первое слагаемое учитывает поглощение закрытой образцом поверхности РК
(обычно а < а, и при вычислении им можно пренебречь). Последний член связан с изменением поглощения в воздухе при изменении температуры и влажности во время измерений.
Рекомендуется измерять Т0 и Т при одних и тех же условиях. Тогда
ад |
0,16V |
/ 1 |
1 \ |
(11.6.13) |
$1 |
\т |
T J |
У образца ограниченных размеров из-за так называемого «краевого эффекта», обусловленного дифракцией на границе образца, измеренные значения а зависят от площади образца и могут превышать единицу [12]. Для РК объемом 200 м3рекомендуются образцы площадью 10— 12 м2 в форме прямоугольника с отноше нием сторон 0,7 : 1, Образец монтируют заподлицо с полом или закрывают его боковые грани деревянными рейками, чтобы исключить поглощение боковыми поверхностями.
Для сохранения диффузности при внесении звукопоглощающего образца в объеме РК развешивают рассеивающие элементы в виде произвольно ориенти рованных, слегка согнутых листов из жесткого материала, размеры которых соизмеримы с Длиной волны. Косвенной характеристикой диффузности служит однородность поля в стационарном режиме и линейность спада уровня звукового давления, выраженного в децибелах, во время реверберации.
Частотную зависимость КЗП следует измерять с третьоктавиыми полосами белого шума, относя измеренные значения ад к среднегеометрическим частотам полосы. В (11.6.13) нужно подставлять значения 71, усредненные_по времени (три записи в одной точке) и по пространству (три положения микрофона). Чтобы экспериментальные данные были статистически независимыми, точки измерений
должны быть удалены от ограждающих поверхностей, от поглощающего образца, от источника звука и друг от друга на расстояния 1^Х/2.
Обработку записей, сделанных на самописце, производят в области спада давления от — 5 до — 35 дБ от стационарного уровня. Время реверберации опре деляют по наклону реверберационных кривых с помощью специального транспор тира, входящего в комплект 'измерительной аппаратуры. Записи, имеющие не линейный спад, в расчет не принимаются.
В РК молено измерять значения а также в стационарном режиме, пользуясь так называемым «методом интенсивностей». Для этого определяют плотность энергии или пропорциональное ей среднеквадратичное звуковое давление в пу
стой камере (р§) и в камере с образцом (р|) при той же выходной |
мощности |
|
источника. Определив по значению Т0 полное поглощение в пустой |
камере Л 0, |
|
<р2) |
Аг |
к |
из соотношения |
= —р - подсчитывают полное поглощение в камере с об- |
\Р1/ Ао
разцом Ai и диффузный КЗП образца. Преимущество измерения КЗП в стацио нарном режиме состоит в том, что на его точность не влияет постоянный уровень помех. В стационарном режиме определяется также средняя звуковая мощность источников:
ч
В стационарном режиме можно производить измерения не только с третьоктавными, но и с более узкими полосами шума, с мультитонами и дискретными частотами. В этих случаях звуковое поле в РК описывается соответственно сред ним значением измеряемой величины, пределами отклонения от среднего (напри мер, нормированной дисперсией а2) и доверительной вероятностью этих пределов
Р ( р2). В неоднородном поле, возбуждаемом чистым тоном, нормированная
дисперсия единичного измерения р2 равна единице. При усреднении по п стати стически независимым точкам пространства точность повышается в п раз: of = = 1In. Когда усреднение производится при непрерывном движении по некоторой" траектории длиной /, число эквивалентных статистически независимых точек / г = 1 + 21/К.
IL З и н ч е н к о В. И., З а х а р о в В. К. Снижение шума на судах.
Л., Судостроение, 1968.
12.Л е б е д е в а И. В. К вопросу о методике измерения коэффициента
звукопоглощения в реверберационной камере. — Акустический |
журнал, 1962, |
VIII, 3, с. 334—340. |
перфорирован |
13. Л е б е д е в а И. В. Изменение акустических свойств |
ных панелей при высоких уровнях звукового давления. — В кн.: Звукоизоли рующие и звукопоглощающие конструкции в строительстве и на транспорте, ЛДНТП, 1974, с. 88—91.
14. Л е б е д е в а И. В., Ш к о л ь н и к о в а А. А. Исследование ре верберационного поля в стационарном режиме. — Вестник Московского уни
верситета, |
1971, № |
6, |
с. 649—654. |
от |
шума. |
М., |
Стройиздат, |
1972. |
|
||||||||
15. |
О с и п о в |
Г. Л. |
Защита |
|
|||||||||||||
16. |
Р ж е в к и |
н |
С. Н. |
|
Резонансный звукопоглотитель |
с |
податливой |
||||||||||
передней |
стенкой.— ЖТФ, |
1946, |
XIV, |
4. |
|
|
|
|
Изд-во МГУ, |
||||||||
17. |
Р ж е в к и |
н |
С. Н. |
Курс лекций |
по теории звука. М., |
||||||||||||
1960. |
Ц в и к к е р |
К. |
и |
К о с т е |
н |
К. |
Звукопоглощающие |
материалы. |
|||||||||
18. |
|||||||||||||||||
М., ИЛ, 1952. |
|
A. W. |
Effect of nonlinear |
losses |
on the |
design of |
ab |
||||||||||
19. |
В 1 а с k m a n |
||||||||||||||||
sorbers |
for |
combustion |
instabilities.— Am. |
Rocket, |
1960, |
30. |
|
|
|
||||||||
20. |
I n g a r d |
U. |
On the theory and design of acoustic resonators. — J. Aco- |
||||||||||||||
ust. Soc. America, 1953, 25, |
6, |
p. |
1037— 1061. |
of |
a |
porous |
layer |
at |
oblique |
in |
|||||||
21. |
P y e t t J. S. The |
acoustic |
impedance |
||||||||||||||
cidence. — Acoust., |
1953, 3, |
p. 375—382. |
T. L. |
Nonlinear acoustic |
theory |
for |
|||||||||||
22. |
Z о r u m s k i |
W. E., |
P a r r o t |
||||||||||||||
thin porous sheets. — NASA, |
SP-189, |
1968. |
|
|
|
|
|
|
|
Глава 12
ВИБРОИЗОЛЯЦИЯ СУДОВЫХ МАШИН И МЕХАНИЗМОВ
§12.1. НАЗНАЧЕНИЕ И КЛАССИФИКАЦИЯ ВИБРОИЗОЛИРУЮЩИХ АМОРТИЗИРУЮЩИХ КОНСТРУКЦИЙ И КРЕПЛЕНИЙ
Назначение и виды конструктивной амортизации. Конструктивная амортизация оборудования состоит в осуществлении специального крепления, называемого амортизирующим, которое устраняет непосредственный контакт амортизируемого объекта с несущими конструкциями и другими присоединяе мыми к нему внешними связями, препятствуя тем самым передаче нежелательных динамических воздействий.
Амортизация, осуществляемая с целью защиты амортизируемого объекта от динамических воздействий, распространяющихся со стороны соседних с ним конструкций, называется пассивной. Активной амортизацию называют в том слу чае, когда амортизируемый объект является источником либо содержит в себе источник динамических воздействий, от которых должны быть защищены окру жающие конструкции или оборудование. Таким образом, целью активной амор тизации является изоляция источника вредных динамических воздействий.
Для случая активной амортизации характерно прямое силовое воздействие на амортизируемый объект, т. е. непосредственное приложение к нему возмуща ющих усилий (рис. 12.1, а), причем места приложения усилий часто не совпадают с местами механического контакта объекта и окружающих конструкций. В слу чае пассивной амортизации амортизируемый объект подвергается так называе
мому кинематическому воздействию: внешними возмущениями, вызывающими вибрацию объекта, являются колебания мест его крепления к несущим конструк циям (рис. 12.1, б).
Иногда неамортизированное оборудование испытывает значительную вибра цию из-за того, что оно вместе с фундаментом и (или) с другими несущими кон струкциями образует колебательную систему, резонирующую с действующими на нее возмущениями. В этом случае включение в систему амортизирующего крепле ния, изменив собственную частоту системы, выводит ее из резонанса.
Амортизирующее крепление называется виброизолирующим (звукоизоли рующим) в том случае, когда оно уменьшает передачу вибрации или усилий, вызывающих вибрацию. Ниже речь будет идти о виброизолирующих амортизи рующих креплениях, причем изолируемые динамические воздействия будут
считаться гармоническими |
или |
сфор |
|
|
|
|||||
мированными |
из |
гармонических |
со |
а) |
к г |
Ю |
||||
ставляющих. |
|
амортизирующих |
|
, Fs Fd SLTUUÎ к у, Уд, |
||||||
|
Классификация |
|
||||||||
конструкций. Амортизирующее крепле |
|
|
|
|||||||
ние состоит из отдельных амортизи |
|
|
|
|||||||
рующих конструкций, |
взаимное |
рас |
|
|
|
|||||
положение и характеристики которых |
|
|
|
|||||||
полностью определяют характеристики |
|
|
|
|||||||
крепления. |
Различают |
следующие |
|
|
|
|||||
амортизирующие конструкции, |
входя |
|
|
|
||||||
щие в состав |
амортизирующего |
креп |
|
|
|
|||||
ления: |
|
|
|
|
|
|
|
|
ÿ<p=9<p.aswu>t |
|
|
— опорные амортизаторы, воспри |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|||||||
нимающие в прямом положении судна |
Рис. 12.1. Активная (а) и пассивная |
|||||||||
(при отсутствии крена и дифферента) |
||||||||||
всю |
нагрузку |
от веса |
амортизирован |
(б) |
виброизолирующая амортизация. |
|||||
ного |
объекта; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
—неопорные амортизаторы, называемые также упорными, которые пред отвращают недопустимые перемещения объекта относительно фундамента и окру жающего оборудования при качке, при больших углах крена и дифферента. В слу чае, если необходимое ограничение перемещений амортизированного объекта обеспечивается опорными амортизаторами, применение упорных амортизаторов не требуется;
—амортизирующие вставки (сильфоны, дюриты, гибкие патрубки, гибкие рукава и шланги) в подвешенные к амортизированному объекту трубопроводы;
—амортизирующие вставки (гибкие муфты) в присоединенные к амортизи рованному объекту валопроводы;
—гибкие участки подключенных к амортизированному объекту кабелей.
Последние три типа амортизирующих конструкций относятся к виброизолйрующим устройствам неопорных связей механизмов (трубопроводов, валопроводов, кабелей).
Однокаскадное и двухкаскадное крепление. Амортизирующее крепление, в котором все амортизаторы работают параллельно, называется однокаскадным. Два последовательно соединенных однокаскадных крепления образуют двух каскадное амортизирующее крепление и в качестве его составных частей полу чают наименование амортизирующих каскадов. Внутренний каскад примыкает непосредственно к амортизируемому объекту, внешний, или наружный, каскад — к несущим конструкциям. Между каскадами расположены объединяющие их промежуточные конструкции, например платформа или рама.
Характеристики эффективности амортизации. Об эффективности виброизо лирующей амортизации можно судить по величине достигаемого снижения вибра ции и динамических нагрузок в характерных точках защищаемой конструкции. В случае установившегося гармонического режима удобно сравнивать амплитуд
ные уа, уа, Уа или |
эффективные * уэф, уэф, Уэр |
значения вибрационного |
* Как известно, |
так называемое эффективное значение_любой гармонически изме |
|
няющейся велич{шы меньше ее амплитудного значения в |
У 2 раз. |
перемещения у, скорости у или ускорения у при отсутствии амортизации с соответ
ствующими значениями i/|M, *у™, 'уам, |
yJJ, *У%ф ПРИ наличии амортизиру |
||||
ющего крепления. Каждая пара |
сравниваемых |
величин |
позволяет |
вычислить |
|
, ам |
|
•ам |
|
|
|
отношение |
|
|
|
|
|
£эф__ y j __ |
Уэф |
У ? |
- 3 |
( 12.1.1) |
|
Уэф |
|
Уэф |
|
||
Уа |
Уа |
Уэф |
|
||
Если рассматриваемые величины относятся к одной и той же точке кон |
|||||
струкции и к одному и тому же направлению вибрации, |
то для данной точки |
и данного направления эффект, обусловленный применением амортизации, вполне определяется значением k#. Значение k* в этом случае характеризует долю динамического воздействия, достигающего рассматриваемой точки кон струкции при отсутствии амортизирующего крепления, которая проникнет туда и через амортизаторы.
Снижение вибрации при этом характеризуется коэффициентом эффективности
амортизации |
(12.1.2) |
£э = 1 — |
При положительном эффекте амортизации этот коэффициент положителен, воз растает с повышением ее эффективности, но не может быть больше единицы.
Разность уровней вибрации данного направления в данной точке Э, дБ, называется эффективностью амортизации (для данной точки и данного направ ления):
9 = 2° 1g - % г = |
201g4 ^ - = 20 lg k * 1= 20 lg (1 - k9)~ \ |
(12.1.3) |
У& |
Уэф |
|
Используемая в формуле (12.1.3), а также в дальнейшем сравнительная оценка интенсивности вибрации является, по существу, сравнительной оценкой удельной кинетической энергии вибрации в точках, колебания которых рас сматриваются. Если защищаемая конструкция воспринимает со стороны амор
тизирующего крепления гармоническое усилие — силу Еам или момент 9Кам — вместо нагружающего ее при отсутствии амортизации подобного же (т. е. име ющего то же направление и ту же частоту) усилия — силы F или момента ЯЛ — то эффективность амортизации Э, дБ по отношению к такого рода силовому воз действию
Э = 20 lg |
- 2 0 1 g |
Рэф |
(12.1.4) |
|
рЭМ 9 |
||||
П * |
|
'эф |
|
|
или |
|
20 Ig- ЯКЭф |
|
|
ЯКа |
= |
(12.1.5) |
||
як™ |
|
2Кэаф ’ |
|
|
Соответствующее значение коэффициента эффективности амортизации внеш |
||||
него усилия (F или ЯК) определится выражением |
(12.1.2), |
в котором |
||
FT |
_ |
гам |
|
(12.1.6) |
^эф |
|
|||
к* ~ т г |
|
F эф |
|
|
и а*;м _ ЯКэф .
*ЗЛа ЯКэф
Крепление оборудования без амортизаторов, обычно именуемое жестким, при упрощенном рассмотрении многих вопросов часто наделяют идеальными свойствами абсолютной жесткости и безынерционности. При этом считается, что абсолютно жесткий контакт имеет место по всем тем поверхностям объекта,