книги из ГПНТБ / Егоров Н.И. Физическая океанография
.pdfширота, тем больше вариации), сезона года (возрастают в осенние и весенние периоды). Кроме того, вариации существенно зависят от характера местных условий, что особенно важно для океана. На шельфе, у островов, а тем более на материке, вариации будут различными, поскольку будет различной структура земной коры. Существенное влияние на вариации оказывают и водные массы (магнитогидродинамический эффект, обусловленный морскими те чениями). Наконец, в районе магнитных аномалий вариации будут больше.
Вариации охватывают широкий спектр частот: от вековых вариаций до вариаций с периодом долей секунды. Если вековые изменения имеют свои основные причины внутри Земли, то боль шинство кратковременных изменений вызывается внешними источ никами, влияющими на состояние ионосферы.
Все вариации геомагнитного поля сопровождаются соот ветствующими системами . электрических токов в морях и оке анах.
При проведении измерений магнитного поля с целью составле ния карт вариации выступают в роли помех, которые следует удалять с наибольшей тщательностью для повышения точности и надежности магнитного картирования.
Магнитные аномалии. Если бы Земля представляла собой одно родно намагниченное тело с магнитной осью, параллельной оси ее вращения, можно было бы вычислить значения «нормальных» элементов земного магнетизма в любой точке ее поверхности. Рас хождения между этими «нормальными» значениями напряжения горизонтальной составляющей и наблюдаемым фактически пред ставляют собой магнитную аномалию.
Аномальное магнитное поле отражает пространственное распре деление ферромагнитных минералов, входящих в состав магнито активного слоя земной коры и, возможно, верхней мантии. Вели чина напряженности аномального поля в любой точке земной поверхности или над ней обусловлена влиянием множества возму щающих тел, которые характеризуются различными размерами, формой, глубиной залегания, ориентировкой и намагниченностью слагающих пород. Несмотря на наличие определенных геологиче ских закономерностей, геометрические и физические признаки ис точников аномалий столь разнообразны, что обусловливаемое ими аномальное магнитное поле в пространственном восприятии высту пает в той или иной степени как случайное. Следовательно, рассмотрение аномального магнитного поля, как случайного, имеет физико-геологические основания, заложенные в самой природе
аномалии.
«Магнитные аномальные карты, — писал академик А. Д. Архан гельский, — являются своеобразным рентгеновским снимком, по зволяющим видеть то, что скрыто глубоко под покровом осадочных пород и что иным способом мы видеть не в состоянии».
Использование аномального магнитного поля, получаемого в ре зультате магнитных съемок (наземных, наледных. морских, воздуш-
30
ных, космических), для исследования строения нижних горизонтов земной коры и мантии началось совсем недавно.
Установлено, что магнитное поле в океанах резко аномально. Сильные аномалии обычно связывают с линиями разлома земной коры и с геологическими структурами больших глубин.
В местах магнитных аномалий изменяются электрическое поле и, очевидно, некоторые свойства водной толщи.
Шельфовым областям океана свойственно сложно построенное магнитное поле, отличающееся разнообразием простираний, конфи гурации и интенсивности аномалий.
Магнитные аномалии глубоководного ложа океана характери зуются правильной регулярной структурой, проявляющейся в на личии строго выдержанных простираний и в ритмичной смене знака. Иначе говоря, такие аномалии образованы множеством че редующихся отрицательных и положительных аномалий в виде узких полос или небольших пятен. «Выражаясь образно, — говорит Р. М. Деменицкая, — это поле как бы причесано под гребенку». Четкость и симметричность рисунка на картах аномалий позволила назвать океаническое магнитное поле «зебровым».
Отдельные крупные и локальные формы рельефа (острова) создают ярко выраженные магнитные аномалии.
В отличие от срединноокеанических хребтов глубоководные желоба выражены в магнитном поле менее отчетливо.
Аномальное магнитное поле позволяет определить либо проис хождение той или иной части океанского дна или указывает на определенный этап его развития. Однако современная изученность Земли в магнитном отношении еще крайне мала. Магнитными съем ками охвачено всего лишь около 10% площади земного шара.
Планомерная магнитная съемка морей и океанов дает возмож ность произвести морфоструктурное районирование акваторий, выявить районы со сложной морфологией дна, правильно выбрать очередность и сеть гидрографического промера.§
§ 5. Электрическое поле океана
Понятие о естественном электрическом поле. Широкое изучение электрических полей в земной коре началось с середины 19-го сто летия. Однако о существовании электрических токов в морях и океанах стало известно недавно. Они впервые были обнаружены А. Т. Мироновым в Баренцевом море в 1935 г. Наблюдения над морскими токами пока немногочисленны и ненадежны.
В результате совместного воздействия многочисленных физиче ских процессов в морях и океанах создается сложная картина токо вых систем, претерпевающих непрерывные изменения. Токи в море сравнительно слабы и для их измерения нужна высокочувстви тельная аппаратура. Разработанной теории электрических явлений в море не существует.
До настоящего времени при изучении естественного элек трического поля в морской среде основное внимание уделялось
31
теллурическим токам, т. е. естественным электрическим токам не стационарного режима, захватывающим обширные области земной коры. порядка сотен и тысяч квадратных километров. Главной при чиной образования теллурических (от латинского слова tellus — telluris — земля) токов считают изменение интенсивности солнеч ной радиации, создающей в атмосфере, гидросфере и литосфере пе ременное электромагнитное поле. Эти токи непрерывно изменяются во времени и в пространстве.
Однако кроме теллурических токов в океане существует также квазистационарное электрическое поле, вызванное различными физическими, химическими и биологическими процессами.
Электрическое поле может характеризоваться либо величиной тока, проходящего через замкнутый контур, либо разностью потен циалов между двумя выбранными точками.
Общепринятая методика измерения горизонтальных составляю щих естественного электрического поля основана на измерении разностей потенциалов между двумя электродами, обычно разнесен ными на 100 м друг от друга. Отдельные измерения вертикальной составляющей поля проводились со льда и с судна, стоящего на якоре. Применявшаяся при этом методика не отличалась от мето дики измерений горизонтальных составляющих, только один из электродов опускался на определенную глубину, а второй оста вался в поверхностном слое.
В 1962 г. был предложен более совершенный метод изучения вертикального распределения естественного электрического поля в водной толще. Измерения осуществлялись в двух модификациях, принятых в разведочной геофизике: потенциала и градиента потен
циала. При измерениях потенциала один |
электрод фиксировался |
в поверхностном слое океана, а второй |
непрерывно опускался. |
При измерении градиента потенциала опускались оба электрода при неизменной базе. В ходе эксперимента индукционная составля ющая, вызванная течением, и теллурические токи исключались с помощью градиентомикрозонда.
Теллурические токи. Плотность теллурических токов (/) опре деляется по формуле
1=КЕ,
где X— электропроводность морской воды (выбирается из океано логических таблиц), Е — градиент потенциала электрического тока.
В среднем плотность теллурических токов в земной коре равна 2* 10~10 А/м2. Она значительно возрастает во время магнитных воз мущений и магнитных бурь. Обычно теллурические токи создают градиенты потенциала порядка от десятых до десятка милливольт на километр, но в периоды сильных магнитных бурь градиенты могут достигать десяти и более милливольт на километр.
По сравнению с токами на суше токи на морях имеют большую плотность. Электрический ток в море при градиенте 1 мВ/км соз дает плотность тока З-Ю-6 А/м2. При наблюдавшихся градиентах потенциала 100 мВ/км в Баренцевом море и 30 мВ/км в Черном
32
море плотность тока чрезвычайно велика по сравнению со средней плотностью токов на суше. Это создает большие перспективы для изучения процесса в общепланетарном масштабе, а не только для исследования Мирового океана. Большая плотность, а следова тельно, меньшие относительные ошибки при измерении, доступ ность, по сравнению с земной корой, проникновения на глубины дают возможность более глубокого, полного и точного изучения причин и динамики теллурических токов в целом.
Первые измерения теллурических токов в океане были сделаны в Атлантике В. В. Шулейкиным в 1957 г.
Поле теллурических токов испытывает постоянные вариации в связи с вариациями геомагнитного поля. Поэтому единичные из мерения поля теллурических токов в океане могут дать лишь ориен тировочные, чисто качественные оценки. Величина напряженности электрического поля в морской воде за счет вариаций колеблется в широких пределах (от нескольких до сотен мВ/км).
Очевидно, можно считать установленным, что с глубиной плот ность теллурических токов линейно увеличивается.
Индукционные (Фарадеевы) токи. Они возникают при движении морской воды в магнитном поле Земли. Согласно закону электро магнитной индукции Фарадея возбуждаемая при этом ЭДС опре деляется по формуле
|
E = Z l v 10-5, |
|
|
где Е — электродвижущая сила, мВ; |
Z — напряженность |
магнит |
|
ного поля, Э, |
I —-длина проводника, |
см, v — скорость движения |
|
проводника, см/с. |
|
ЭМИТ |
|
На основе |
этого закона сконструирована аппаратура |
(электромагнитный измеритель течения), применяемая для изме рения течений в поверхностном слое океанов и морей на ходу судна. Токи, индуцируемые течениями, следует рассматривать как квазипостоянные индукционные токи. Для средних широт, где Hz 0,5 Э, напряженность электрического поля, индуцируемая те чениями, при Vi —2 узла составляет 50 мВ/км.
Индуцированные токи, текущие вокруг океанских островов, могут вызывать локальные эффекты, обусловливающие уменьшение магнитных вариаций на море. Следует ожидать аномальных эффек тов также вблизи границ между океанами и материками, обуслов ленных той же токовой системой.
Измерения естественного электрического поля водной толщи показывают, что полученные значения потенциала, очевидно, связаны с магнитогидродинамическим эффектом, проявляющимся в возникновении индуцированного электромагнитного поля и токов, сопутствующих течениям.
Морские течения (например, ветровые) вызывают местные изме нения горизонтальной составляющей магнитного поля Земли, срав нимые с амплитудой его суточных вариаций.
Токи, обусловленные концентрационным эффектом. В морской воде имеют место локальные электрохимические процессы,
3 Заказ № 115 |
33 |
возникающие в результате диффузии ионов между слоями с различ ной концентрацией солей. Величина потенциала электрического поля, обусловленного диффузионными процессами, может быть определена по известной формуле Нернста, в которую введен попра вочный множитель за ионную активность морской воды. Для рас творов хлористого натрия, соответствующих концентрациям мор ской воды, формула имеет вид
Ed = —11,6/Clg-^—,
•bi -
где Si и S2 — соленость сопредельных водных масс, К — коэффи циент ионной активности морской воды, Ed — концентрационная разность потенциалов.
Токи, обусловленные биоэлектрическим эффектом. В формиро вании естественного электрического поля океана имеет существен ное значение и биоэлектрический эффект. Разность потенциалов, как показали эксперименты, проводившиеся в 1966 г. на Черном море, обусловлена скоплением микроорганизмов (например, сапро фитных бактерий и фитопланктона), локализующихся в слое повы шенного градиента плотности.
Токи, обусловленные суспензионным эффектом. Разность потен циалов создается за счет различных концентраций взвесей в со предельных водных массах. Наиболее значительно эффект проявля ется в бассейнах с пониженной соленостью. Величина разности потенциалов возрастает с увеличением концентрации суспензий и уменьшением размеров взвешенных частиц.
Конвекционные электродинамические токи возникают при кон вективном перемешивании ионизированных слоев морской воды в магнитном поле Земли. Они очень слабы и не могут быть измерены.
Электрические процессы в атмосфере (грозовое электричество), очевидно, оказывают существенное влияние на формирование элек трического поля и на токовую систему в верхних слоях океана. Однако ничего определенного об этом сказать пока нельзя.
Структура электрического поля.1 Удельный вес каждого из рас смотренных факторов может быть разным в отдельных районах Мирового океана. Измерения естественного электрического поля водной толщи обнаружили неоднородность его структуры. По ха рактеру структуры электрического разреза все зарегистрированные при вертикальных зондированиях кривые электрического потен циала можно подразделить пока на три типа (по мере увеличения числа наблюдений в различных районах океана, очевидно, значи тельно увеличится и количество типов).
Первый тип характеризуется возрастанием потенциала на 4— 6 мВ в верхнем слое, глубже потенциал меняется незначительно. Этот тип кривых характерен для Саргассова моря, моря Лаптевых
1 По Р. М. Деменицкой, А. М. Городницкому, 1Л. М. Казанскому, Н. Н. Трубятчинскому.
34
и юго-западной части Черного моря, где течения довольно слабые
(рис. 1.3).
Второй тип характеризуется возрастанием потенциала на 12— 20 мВ до горизонта 500 м, глубже, до горизонта 1000 м, происходит
_2___ 4 |
б |
в |
10 мВ |
2 if 6 8 10 12 14 16 18 20 22 2ЬмВ |
|
|
|
|
т— I— I— 1— 1— I— 1— 1— I— |— п |
1200 L
м
Рис. 1.3. Кривые изменения по тенциала естественного электри ческого поля с глубиной в Сар
гассовом море. Атлантический океан, 1963 (первый тип).
Рис. 1.4. Кривые изменения потенциала естествен ного электрического поля с глубиной района тече ний Гольфстрима и Лабрадорского, Атлантический океан, 1963 (второй тип).
падение потенциала на 10—15 мВ. Этот тип кривых потенциала наблюдался
врайонах, прилегающих К Гольфстриму
иЛабрадорскому течению, т. е. в местах
с большими скоростями водных потоков
(рис. 1.4).
Третий тип характеризуется изменением потенциала перемен ного знака в пределах 3—5 мВ в верхнем 200—300-метровом слое, далее до горизонта 600—900 м наблюдается падение потенциала
на 6—12 мВ и глубже, до гори |
о |
|||
зонта |
1000—1100 м |
потенциал |
||
почти |
не изменяется. |
Этот тип |
200 |
|
кривых |
встречается |
преимуще- |
||
ственно в средней, удаленной от |
**оо |
|||
берегов |
части Атлантического |
|||
океана |
за |
пределами |
Саргассова |
600 |
моря (рис. |
1.5). |
|
||
|
|
|||
|
|
|
|
800 - |
Рис. 1.5. |
Кривые изменения потенциала |
1000 - |
||
|
естественного электрического поля в от- 1200
крытой части Атлантического |
океана, |
|
1963 (третий тип) |
и индикация нижней ^ qq [ ' |
|
границы |
Гольфстрима. |
м |
Структура электрического поля, величина и интенсивность вариаций в значительной степени зависят от характера магнитного поля района. Исходя из теоретических разработок Максвелла, Прайса и др., были сделаны попытки создать методы расчета
3* |
35 |
электрического поля для отдельных типов вариаций. Эти методы достаточно широко освещены в литературе. Общим для них явля ется то, что они дают идеализированную картину распределения токов, которая не может приниматься в расчет при решении задач
прикладного характера.
Через параметры электрического поля представляется возмож ным исследовать водные массы, их физико-химические характерис тики. Кроме того, изучение электрического поля океана может дать ценную информацию о глубинной структуре поля течений и гидробиологических процессах.
На рис. 1.5 показана также индикация нижней границы Гольф стрима на горизонте порядка 700 м, полученная в результате изме рения потенциала естественного электрического поля.
Глава II
СТРОЕНИЕ, ХИМИЧЕСКИЙ СОСТАВ И ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МОРСКОЙ ВОДЫ
§ 6. Современные представления о молекулярном строении воды
Вода состоит из 11,19% водорода и 88,81% кислорода, причем характерно, что по объему водорода в 2,00285 раз больше, чем кис лорода.
Аномалии воды. При рассмотрении воды как физического тела в ней можно заметить много особенностей — аномалий, отличаю щих ее от большинства других физических тел. Наиболее важные из них следующие:
1.Из кинетической теории следует, что плотность тела при по вышении температуры должна уменьшаться. Плотность воды при повышении температуры от 0 до 4° С увеличивается. При 4° плот ность становится наибольшей и при дальнейшем повышении темпе ратуры уменьшается.
2.При замерзании вода увеличивает свой объем (почти на 10%). Плотность пресного льда равна 0,9 г/см3. Плотность большинства
других тел, кроме висмута и галлия, увеличивается при переходе из жидкого состояния в твердое.
3.Вода обладает большой удельной теплоемкостью. При плавле нии льда (0°) отмечается увеличение удельной теплоемкости с 0,49
втвердой фазе до 1,009 в жидкой. Затем теплоемкость воды до тем пературы около 40° уменьшается и только после этого начинает уве личиваться.
4.Лед обладает исключительно большой теплотой плавления, равной 79,4 калорий на грамм, т. е. вода и лед при 0° отличаются по содержанию скрытой энергии почти на 80 калорий.
5.Скрытая теплота парообразования очень велика — 539 кало рий на грамм при температуре 100°.
6.Диэлектрическая постоянная воды е при 20° равна 81 единице СГСЭ, а у большинства других тел она находится в пределах от 2 до 3 единиц.
37
Прямым следствием такой большой диэлектрической постоян ной, с химической точки зрения, является большое ионизирующее свойство воды (расщепление растворенных веществ на ионы) и па раллельная ей большая способность к растворению.
7.Коэффициент преломления света в воде п= 1,34. Между тем
как по волновой теории света, он должен был бы быть равным п =
= Уе =9.
Все эти аномалии объясняются строением молекулы и особен ностями структуры воды.
Молекулярное строение морской воды. Для выяснения строе ния молекулы воды рассмотрим, как расположены два атома (по ложительных иона) водорода относительно одного атома (отрица тельного иона) кислорода. Это можно сделать, исследуя тепловое движение молекулы, которое можно представить как сумму шести составляющих. Три из них характеризуют поступательное движение вдоль трех взаимно перпендикулярных осей, а три другие — враща тельное— вокруг тех же осей. Эти составляющие характеризуют шесть степеней свободы молекулы.
Максвелл и Больцман доказали, что при тепловом движении молекулы газа (а следовательно, и водяного пара) на каждую из степеней свободы приходится одинаковое количество кинетической
1 |
эрг |
есть постоян |
энергии, равное e —— kT, где k = 1,38042 • 10- |
1 6 |
|
ная Больцмана, Т — абсолютная температура, °К. |
кинетическая |
|
Тогда для молекулы газа с f степенями свободы |
||
энергия будет равна |
|
|
*-4 кт-
Полная кинетическая энергия грамм-молекулы любого газа, со держащей N молекул, будет
Ek= Nef =^-kN T, |
(2.1) |
где М = 6,02472-1023 г/моль — постоянная Авогадро.
Произведение из постоянной Больцмана k и постоянной Авога
дро N является также |
величиной постоянной |
и называется уни |
версальной газовой постоянной, обозначаемой через R и равной |
||
8,31662-107 ----- — ----- ^ |
1,986 --------------- . Поэтому формулу (2.1) |
|
град-моль |
град-моль |
|
можно записать в виде |
|
|
|
Eh=~-RT. |
(2.2) |
С кинетической энергией связана теплоемкость газа при посто янном объеме, которая может быть подсчитана из соотношения
сV |
ал |
di^ RT |
/ |
R. |
|
dT ) v- |
dT |
2 |
|
38
Для модели молекулы водяного пара, представляющего собой газ с шестью степенями свободы
g
с*= — £ = 5,958 кал/град • моль.
Точные измерения показали, что у водяного пара при низких температурах молекулярная теплоемкость cv стремится к этой ве личине. Следовательно, можно утверждать, что строение молекулы водяного пара должно быть таким, чтобы обеспечивалось шесть сте пеней свободы молекулы. Этому условию соответствует только та кая модель молекулы, в которой составляющие ее ионы (атомы) не располагаются на одной прямой.
Одной из наиболее подходя щих моделей молекулы водяного пара является модель, в которой ядра атомов располагаются по вершинам равнобедренного тре угольника таким образом, что центр инерции их лежит вблизи вершины его, занимаемой ядром кислорода. Вокруг этого центра инерции движутся электроны. Уп рощенно можно принять, что электронная оболочка молекулы есть сфера радиуса г.
Геометрический образ модели молекулы водяного пара пред ставлен на рис. 2.1. Доказано, что молекулы воды имеют анало гичную структуру. Физическое обоснование приведенной выше
модели объясняется связями электрического происхождения. Всту пая в химическое соединение, при образовании воды атом кисло рода присоединяет к своей системе по одному электрону, отнятому от атомов водорода, и тем самым становится отрицательно заря женным ионом. В свою очередь, оба водородных атома, лишенные электронов, превращаются в положительно заряженные ионы.
Исследование этих электрических связей показало, что молекулы воды образуют электрический диполь, обладающий значительным результирующим электрическим моментом (1,84-10-18 электроста тических единиц). Поэтому, попадая в электрическое поле, они сами воздействуют на это поле, давая сильную поляризацию, которая характеризуется большой диэлектрической постоянной (е = 81 еди нице СГСЭ). Такой большой результирующий момент возможен только при строении молекулы воды по модели молекулы водяного пара.
В настоящее время известны с большой точностью основные эле менты, характеризующие геометрическую модель воды (рис. 2.1). Расстояния между атомами водорода НН = 1,50-10~8 см, между
39