книги из ГПНТБ / Ильинский В.М. Измерение массовых расходов
.pdfЕсли скорость газа меняется по сечению трубки, то, изменяя положение луча лазера относительно оси труб ки, по изменению разности частот можно измерить про филь скоростей исследуемой 'среды.
К оптическим массовым расходомерам можно отне сти приборы, которые измеряют скорость изменения уровня жидкости в баке известной конфигурации. Уст ройство одного из таких расходомеров, разработанного при участии автора, показано на рис. 3,а. Принцип дей ствия такого прибора заключается в следующем. Свето вой поток от источника света 4 после прохождения кон-
Рис, 3.
денсора 10 попадает в интерферометр, образованный светоделительными элементами 7 .и зеркалами 6. В од ном из плеч интерферометра в баке / с прозрачным ок ном 3 находится измеряемая жидкость. Пройдя плечи интерферометра, световые потоки смешиваются и после линзы 5 и диафрагмы 9 образуют интерференционные полосы, которые проектируются на щели фотоприемни ков 8 [Л. 6, 7].
При истечении жидкости из бака постоянного сече ния 'скорость понижения ее уровня будет пропорцио нальна расходу. В этом случае 'изменение уровня на величину Ах приведет к изменению разности хода
лучей |
на величину |
|
Ax(nos—1), |
которое |
приводит |
|
к сдвигу интерференционных полос, |
что |
и |
регистри |
|||
руется |
измерительной |
схемой 11, |
частотомером 12 |
|||
и интегратором |
13, |
причем |
изменение |
уровня |
||
жидкости на величину Ах приводит |
к |
возникновению |
20
iV=Ax(rtC B—1)/ЯцЕ импульсов на выходе фотоприемиика, т. е. частота следования импульсов связана с массовым расходом криогенных жидкостей следующим образом:
*( « o . - i ) Q t
где Sq — площадь сечения бака.
Порог чувствительности такого расходомера опреде ляется дискретностью счета. Преимуществом прибора является наличие выходного сигнала в цифровом виде. Погрешность расходомера составила менее 1% в диапа зоне измерения.
Использование интерференционных явлений открыва ет возможность построения «разностных схем» расходо меров. Возможная схема такого устройства показана .на рис. 3,6. Здесь при помощи специального светоделительного элемента 14 'световой поток делится на два и на правляется в два резервуара / с жидкостью 2. После отражения от зеркал 6, установленных на дне баков, световые потоки смешиваются при помощи того же дели тельного элемента, образуя интерференционную полосу. Используя описанную выше методику счета интерферен ционных полос, «пробегающих» перед приемной щелью фотоприемника, может "быть измерена разность массо вых расходов криогенной жидкости, вытекающей из ба ков {Л. 8—10].
6. Расходомеры периодического взвешивания обычно применяются для измерения небольших массовых расхо дов жидкостей и являются устройствами, в которых по ток прерывается на определенные порции по массе либо
объему |
(с последующим |
их |
взвешиванием). |
В |
первом |
||
случае |
о массовом |
расходе |
судят |
по частоте |
поступле |
||
ния порций, а во |
втором |
случае — при делении |
массы |
||||
одной |
или суммы нескольких порций жидкости |
«а |
время |
||||
заполнения. |
|
|
|
|
|
|
|
7. Расходомеры, |
использующие |
эффект |
Магнуса, |
которые в отечественной литературе получили название
расходомеров, создающих |
перепад |
давления |
в потоке |
[Л. 2]. Эти приборы пока |
не нашли |
широкого |
примене |
ния, но интерес к ним продолжает существовать и име ется ряд сообщений о некоторых удачных их примене ниях. Принципиальная схема расходомера такого типа показана на рис. 4,а. После трубы 1 поток разветвляет ся в первичном преобразователе расхода на две парал-
21
дельные ветви 2 и 4, в каждой из которых установлены одинаковые сужающие устройства, например трубы Вентури.
Дифманометр 3 измеряет разность статических дав лений в суженных частях обеих труб Вентури. Пропор циональность показаний дифманометр а массовому рас ходу достигается с помощью насосного устройства 5,
Рис. 4.
которое непрерывно отбирает некоторое количество жид кости из ветви 4 и подает ее в ветвь 2, Перепад давле ния Дрі на трубе Вентури, установленной в ветви 2, будет:
а перепад давления Ар2 на трубе Вентури, установлен ной на ветви 4,
где ѵср—средняя скорость в трубе /; ѵяоп — дополни тельная скорость, сообщаемая жидкости 'насосным устройством; k — постоянная величина.
Тогда, полагая, что давление перед каждой из труб Вентури одинаково, получаем, что перепад, измеряемый дифманометром 3,
|
Ар |
=Арі—Арг=kpvcvvROn. |
Поскольку |
ü C p = Q / 5 , |
где 5 — соответствующая пло |
щадь сечения |
потока, то предыдущее уравнение преобра,- |
|
8? |
|
|
зуется |
так: |
|
|
|
|
|
|
|
Ар = |
i g ™ . G, |
|
откуда |
и вытекает |
пропорциональность |
между измеря |
||
емым |
перепадом |
давления |
и массовым |
расходом. |
|
Примерно этог |
же |
принцип |
положен в основу разработанного |
в Башкирском филиале ВНИИКАиефтегаз расходомера для сырой нефти. Сырая нефть, поступающая из скважин, как известно, двух фазная, т. е. состоит из жидкостей и газа. Однако структурное со стояние потока этой смеси в технологическом трубопроводе очень сложное. Практически жидкая фаза этого потока состоит из смеси
нефти |
и |
воды, |
причем |
в нефти |
содержится часть |
растворенного |
в ней |
газа. Остальная |
часть свободного газа, составляющего газо |
||||
вую фазу |
этого |
потока, |
движется |
по трубопроводу |
самостоятельно |
путем перемещений отдельных включенніі между объемами жидко стей.
Размеры этих газовых включении бывают самые разнообразные: от мелких пузырей до сплошных заполнений участков трубопровода. Иногда совокупность пузырен образует пену.
Прохождение свободного газа в потоке газожидкостной среды может представлять и беспорядочную совокупность всех указанных разновидностей. Очевидно, что при эксплуатации нефтяных скважин наиболее целесообразно применение массовых расходомеров. Схема принципиального конструктивного решения этого расходомера изоб ражена на рис. 4,6. Поток газожндкостиой смеси в технологическом трубопроводе, подлежащий замеру, на участке прибора разделяется пополам вертикальной ножеобразной пластиной, стоящей внутри тру бы, и направляется по двум трубным отводам в герметичный кожух.
Выход смеси из каждого отвода осуществляется через одина ковые конические насадки, заканчивающиеся короткими цилиндриче скими поясками. Конический насадок увеличивает выходную скорость, а цилиндрический поясок обеспечивает сохранение формы струи. Конические насадки расположены таким образом, что выброс струй производится с одного гидростатического уровня, но одна струя на правлена вертикально вниз, а другая струя вертикально вверх. Так как выход струй из насадок осуществляется с одного гидростати
ческого уровня, то начальная скорость |
и с р |
выброса у обеих струй |
|
одна и та же. |
|
|
|
Гидродинамическое усилие на выходе каждой струи из насадок |
|||
будет: |
|
|
|
^ 0 - |
2g- |
2 |
' |
где 5 —площадь выходного отверстия насадка; g — ускорение сво бодного падения; уем и рем — удельный веси плотность смеси.
Измерение гидродинамических усилий каждой струи в обоих каналах осуществляется чувствительным элементом, удаленным от выхода струи на некоторое расстояние h (см. рис. 4,6). В чувстви
тельном элементе давление струи воспринимается специальной пла стиной со штоком, закрепленным в жестком центре сильфоиа и тонкой упругой пластине с вырезами. Поверхность приемной пласти ны, воспринимающей усилие струи, представляет собой криволиией-
23
ную поверхность специальной формы, обеспечивающей отклонение направления набегающей струи (поворот струи) на 180°. В этом' случае усилия, воспринимаемые пластинами, будут:
Скорости струй по сравнению с начальной скоростью при до стижении пластины будут равны: падающая струя за счет свободно го падения приобретает добавочную скорость:
поднимающаяся струя, наоборот, потеряет часть начальной скоро сти:
ѴБ~ 0оР — ѵкои-
Добавочная скорость, вызванная действием в обоих каналах ускорения свободного падения, будет одинаковая, так как она раз вивается на одинаковых расстояниях от сечения выхода струи и вы разится:
Удод = k V~2gh.
Для рассматриваемого случая, где имеет место неразрывный поток струи на очень коротком участке и поэтому отсутствует фронт струи, величина k, учитывающая сопротивление движению струи
со стороны окружающего газа, практически будет равна единице. Следовательно, предыдущее выражение примет следующий вид:
Удои = VZgfi-
Подставляя значения ѵА и ѵБ, получаем:
FЛ —2 % м ("ор + "дои)2;
FB = 2S?0H(vaV — vMUy.
Разность усилий на пластинах, воспринимающих давление струи, составит:
àF= рА— рБ = 25рс ы [(ѵе р + Одоп)2 — |
|
— (»сР — "дет)2] = 8Sp0 M t;0 p£. |
|
Таким образом, измеряемый параметр, которым является раз |
|
ность усилий, возникающих на чувствительных |
элементах, находится |
в линейной зависимости от массового расхода |
смеси. |
Каждый чувствительный элемент, воспринимающий давление, |
|
состоит из пластины, от центра которой отходит шток, прикрепленный |
к жесткому центру сильфона и центру пластинчатой растяжки, через которые он проходит. Такая система обеспечивает возможность только вертикальных перемещений. Кроме того, жесткий центр силь фона подпирается поджатой цилиндрической пружиной. При по мощи этих пружин осуществляется юстировка жесткостей обоих чув ствительных элементов. Кроме того, наличие взаимопротиводействующих упругих элементов исключает механический гистерезис.
Сами сильфоны закреплены при помощи штуцеров в корпусе прибора и образуют совместно с двумя сильфонами вторичного прибора замкнутую гидравлическую систему, заполненную рабочей жидкостью. Жесткие центры сильфонов вторичного прибора, нахо дясь на некотором расстоянии друг от друга, скреплены между со бой штоком.
24
Усилия, возникающие на сильфонах первичного преобразователя, передаются через рабочую жидкость сильфонам вторичного прибора, шток которых стремится переместиться под действием разности усилий. Усилия преобразуются в электрические импульсы, частота следования которых пропорциональна этим усилиям. После матема тических преобразований эти импульсы поступают на электромеха нический, сумматор и фиксируются счетчиком.
Известны массовые расходомеры (рис. 5,а) для пыле видных веществ, когда поток частиц падает на силоиз-
Рис. 5.
мерительный элемент 1, расположенный внутри питате
ля пылевого потока |
2. |
|
|
Скорость частиц |
записывается; |
||
|
|
v = vcp |
+ gt |
и их пройденный путь |
|
||
Тогда |
скорость |
|
|
является |
функцией |
высоты |
падения h и не зависит от |
величины плотности частичек пылевого потока '[Л. 27].
Конструкция расходомера предусматривает, |
чтобы |
все частицы падали на силоизмерительный |
элемент |
с определенной высоты, ограничиваемой нижним срезом конуса 3 измерительной воронки 4, и не имели началь
ной скорости. В этом случае на |
элемент |
1 |
действует |
|
сила |
|
|
|
|
|
F=iimv, |
/ |
|
|
где п — число частиц |
потока, |
падающих |
за |
единицу |
времени, a m — масса |
отдельной |
частицы. |
|
|
25
В этих приборах не является обязательным условие одинаковой величины и плотности частиц потока. В об щем случае сила, действующая па элемент У, записыва ется так:
Я = у(Ѵфі+Ѵ2 р2+Ѵ3 рз+ ... |
+Ѵпрп), |
|
|
где Ѵр — произведение объема |
частиц |
одного |
размера |
и плотности. |
|
|
|
Таким образом, момент на |
элементе |
/ равен |
произ |
ведению массового расхода гранулированных частиц на скорость их падения. В данном случае скорость эта по
стоянна, так |
как частицы падают с одинаковой |
высоты |
и не имеют |
начальной скорости. Градуировочная |
харак |
теристика прибора учитывает, что прибор измеряет не весь поток, а только его часть и поэтому в измеритель ную зависимость вводится коэффициент пропорциональ ности
|
k = |
|
SA/Sß, |
|
|
|
|
|
|
где SA |
— сечение всего |
питателя |
порошкообразного |
||||||
потока |
2 и SB- — сечение |
верхнего |
среза |
измерительной |
|||||
воронки 4. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Другая конструктивная схема прибора для измерения |
|||||||||
расхода |
пылевидных веществ, |
разработанная в |
МЭИ, |
||||||
|
|
представлена |
на |
рис. |
5,6. |
||||
|
|
В |
этом |
приборе |
пылевидный |
||||
|
|
поток |
поступает |
на |
наклонный |
||||
|
лоток 1, а момент силы тяже |
||||||||
|
сти потока на лотке измеряет |
||||||||
|
ся пружиной 2. |
|
|
|
|||||
|
|
|
Высота |
движущейся |
сыпу |
||||
|
чей среды по наклонному лот- |
||||||||
|
% ку |
принимается |
незначитель- |
||||||
|
£ |
ной, и |
поэтому |
распределение |
|||||
|
Z напряжений по высоте слоя не |
||||||||
|
учитывается. Допустимо |
также |
|||||||
|
|
не |
рассматривать |
силы |
вну |
||||
|
|
треннего |
трения |
в |
массе |
пыли |
и напряжения от динамических сил. Таким образом приемный преобразователь'измеряет
массу |
пылевидного потока на определенном участке |
лот |
|||
ка. На |
рис. 6 показана градуировочная кривая 1 этого ра |
||||
сходомера |
рассмотренного принципа действия с верхним |
||||
пределом |
измерения |
10 |
г/ч и погрешностью измерения |
||
±2,5% . Кривые 2 и |
3 |
показывают соответственно |
ма- |
||
26 |
|
|
|
|
|
ксимальные и минимальные погрешности рассматривае мого расходомера.
Расходомер был использован при наладке шнековых пылепитателей лопасных, барабанных питателей и аэро питателей и позволил изучить ряд факторов, влияющих в условиях эксплуатации на стабильность и неравномер ность подачи пыли питателями на горелочное устройство парогенераторов [Л. 48].
3. Выбор массовых расходомеров
При решении вопроса о выборе типа расходомера следует учитывать, что в настоящее время массовые ра сходомеры, как правило, по точности, сложности конст
рукции первичного преобразователя |
и схемы вторич |
ного ^преобразователя, а следовательно, |
и по надежности |
уступают объемным. Поэтому массовые расходомеры следует применять лишь в случаях, когда условия веде
ния |
технологического процесса |
(изменения температу |
ры, |
плотности, соотношения фаз |
и т. д.) принципиально |
требуют их применения. Так, например, для керосина можно считать, что на каждые 10°С изменения темпера туры его плотность меняется на 1%. Поэтому массовый расходомер, имеющий погрешность измерения ±3%> и объемный, имеющий погрешность ± 1 % , с одинаковой точностью могут измерять массовый расход керосина при изменении его температуры на ±20°С.
Обычно точность расходомера характеризуется при веденной погрешностью бПр, т. е. абсолютной погрешно стью, отнесенной к максимальной измеряемой данным прибором величине. В этом случае погрешность измере ния или относительная погрешность боти, равная отно шению абсолютной погрешности к имеряемой величине:
|
s- |
^др^макс |
|
°отн |
g > |
где |
GMaKc — максимальная |
величина расхода, измеряе |
мая |
прибором; G—текущее |
измеряемое значение рас |
хода.
Следовательно, при учете реального изменения плот ности протекающего по трубопроводу вещества и точно стей расходомеров можно определить рациональные об ласти 'применения объемных или массовых расходоме ров.
27
Следует отметить, что при определении суммарного расхода погрешность интегрирования определяется от носительной погрешностью измерителя и распределени ем во времени текущих значений измеряемых расходов за период суммирования, .причем суммарная погреш ность .интегрирования подсчитывается по формуле
л=т |
п—т |
|
11=1 |
л=І |
|
где к — доля периода • суммирования |
расхода, |
соответ- |
|
rt=m |
|
ствующая текущему значению расхода |
Gn при ][] |
н „ = 1 . |
При незначительных изменениях плотности жидкости для измерения массового расхода можно применять, на пример, обычный ротаметр, который представляет собой коническую трубку, внутри которой перемещается попла вок. Перемещение поплавка на соответствующую высо
ту h пропорционально |
'расходу. |
|
|
|
|
Если р п л — плотность |
поплавка, |
а р |
— плотность |
по |
|
тока, то |
|
kQ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
р |
|
|
|
где k — постоянная величина. |
|
|
|
||
Если рС р будет средней плотностью |
потока и таким |
||||
образом р = р с р + Д р , |
а плотность поплавка р будет |
рав |
|||
на 2р с р , то для малых величин Ар/рС р |
|
|
|||
h = = W l |
|
! |
I |
fepQ |
|
Pop |
/ Г |
/ Ар V |
Pop |
|
Анализ приведенной формулы показывает, что изме нение плотности потока на 10% (Ар/рС р=0,1) вызывает 0,5% рассогласования в показаниях ротаметра при гра дуировке его по массовому расходу pQ [Л. 52].
Другим примером расходомера с переменной пло щадью проходного сечения является прибор с подвиж ной заслонкой, которая соединена с пружиной. В этом расходомере в результате перепада давления подпружи ненная заслонка поворачивается и величина проходного сечения потока изменяется. В таких приборах изменение плотности потока на 5% вызывает погрешность 1,6%.
28
Рассмотрим один из приборов этого типа, который содержит вертикальный цилиндр с прямоугольным выре зом в боковой стенке и свободный скользящий в цилин дре полый, целиком погруженный в жидкость, поршень. Поршень под напором поступающей снизу жидкости по днимается на высоту, определяемую массовым расходом,
открывая выход |
жидкости в |
боковой |
вырез |
цилиндра. |
|||||
Зависимость, |
связывающая |
высоту |
подъема |
|
поршня |
||||
с расходом, .практически |
линейна. Автоматическое |
запол |
|||||||
нение |
цилиндра |
жидкостью |
для |
поддержания |
поршня |
||||
в состоянии |
полного погружения в жидкости обеспечива |
||||||||
ется |
вспомогательной |
линией, |
соединяющей |
' верхнюю |
часть цилиндра с основной магистралью за расходоме ром. Движение жидкости в этой линии создается за счет перепада давления на сужающем устройстве, устанавли ваемом в трубопроводе между точкой присоединения к нему вспомогательной линии и расходомером. Положе ние поршня по высоте контролируется магнитным устрой ством. С помощью потенциометра перемещение пор шня преобразуется в электрический сигнал напряжения, который поступает на интегратор, где преобразуется в частоту. Интегрирование поэтому осуществляется путем счета импульсов. Расходомер требует первоначальной
индивидуальной |
градуировки |
в |
условиях |
эксплуатации |
|||
[Л. 28]. Модели |
таких |
ірасходомеров, |
рассчитанные |
на' |
|||
максимальные |
расходы |
13, |
60 |
и 120 |
т/ч, |
прошли |
про |
мышленные испытания на нефтеперерабатывающих за
водах и имели погрешность 1,25% |
номинального расхо |
|
да в диапазоне измерения от 20 до |
100% |
максимальных' |
значений при вязкости до 50 ест и |
плотности жидкости |
|
900 кг/м3. Влияние температуры от 20 |
до 85 °С прене |
брежимо мало. Этот ірасходомер показал хорошую ра ботоспособность при наличии в потоке твердых и осаж дающихся частиц.
ГЛАВА ВТОРАЯ
МЕХАНИЧЕСКИЕ МАССОВЫЕ РАСХОДОМЕРЫ
4. Основные типы расходомеров
В механических массовых расходомерах исполь зуется закон количества движения или теорема импуль сов, которая гласит: изменение .количества движения материальной точки за некоторый промежуток времени
29