- •Билет 1
- •Билет 2
- •Билет 3
- •Билет 4
- •Билет 5
- •Падений напряжений в нём. Действующеезначение Билет 6
- •1.Рух частинки в однорідному магнітному полі:
- •2.Основна задача електростатики провідників і доказ того, що вона має тільки один розв’язок
- •Билет 7
- •Термоэлектронная эмиссия
- •Билет 8 Напруженість електричного поля.
- •Билет 9
- •9.1.Уравнения Лапласа и Пуассона для скалярного потенциала.
- •2. Глибина проникнення змінного магнітного поля у речовину. Скін-ефект.
- •Билет 10
- •Билет 11
- •Закон Ома в интегральной форме
- •Закон Ома в дифференциальной форме
- •Билет 12
- •Билет 13
- •1. Сила электрического взаимодействия.
- •2.Плотность энергии магнитного поля
- •Билет 14
- •1. Квазистаціонарний струм.
- •Билет 15
- •Интегральная форма
- •Билет 16
- •1.Электромагнитные волны.
- •2 Дивергенції полів b і h, їх граничні умови.
- •Билет 17
- •Билет 18 Прості кола змінного струму
- •2.Рух зарядженоїчастинки в однорідних полях
- •Билет 19
- •Билет 20
- •Билет 22
- •2)Сила лоренца
- •Билет 23
- •Билет 24
- •Билет 25
- •Закон ампера
- •Билет 26
- •Вектор поинтинга
- •Билет 27
- •Аналоги законов кирхгофа и ома при расчете магнитных цепей
- •Билет 28
- •[Править]Вывод
- •Интерпретация
- •Билет 29
- •Первое уравнение максвела
- •Четвертое уравнение максвела
- •2) Типы магнетиков
- •Феромагнетики и их свойства
- •Билет 30
- •2) Магнитное поле токов
Билет 22
2)Сила лоренца
1)
Билет 23
23
Ве́ктор електри́чної інду́кції — кількісна характеристика електричного поля, що не враховує вплив середовища.
В середовищі, на відміну від вакууму на заряд діють деякі додаткові сили, причиною яких є поляризація. Електрони і йони будь-якого матеріалу під дією середовища зміщуються. Ці наведені заряди створюють свої поля, викликаючи реакцію системи, яку ми розглядаємо. Вектор електричної індукції - напруженість електричного поля, розрахована без врахування наведених зарядів і поляризації.
де — вектор поляризації
Зв`язок з напруженістю: (В СИ треба домножити на εо)
Коефіцієнт пропорційності ε називається діелектричною сталою середовища.
У системі СІ, відповідно, ε називають відносною діелектричною сталою, а величину εоε, де εо — так звана діелектрична проникність вакууму, абсолютною діелектричною сталою середовища.
Такий зв'язок отримав назву матеріального співвідношення. Найпростіше з матеріальних співвідношень наведене вгорі. У випадку слабких полів зв'язок можна вважати лінійним. Загалом діелектрична проникність — тензор, але у випадку ізотропного середовища зводиться до скаляра. Лише тоді справедлива наведена формула.
Взаимная индукция - частный случай электромагнитной индукции, при котором переменный ток в одном контуре индуцирует (наводит) ток в другом контуре, неподвижном относительно первого.
ЭДС взаимной индукции взаимная индуктивность
Самоиндукция - явление возникновения в проводнике под влиянием тока текущего через этот проводник. Если ток в рассматриваемом контуре по каким-то причинам изменяется, то изменяется и магнитное поле этого тока, а, следовательно, и собственный магнитный поток, пронизывающий контур. В контуре возникает ЭДС самоиндукции, которая согласно правилу Ленца препятствует изменению тока в контуре.
Собственный магнитный поток Φ, пронизывающий контур или катушку с током, пропорционален силе тока I:
ψ=LI,
Коэффициент пропорциональности L в этой формуле называется коэффициентом самоиндукции или индуктивностью катушки.
Билет 24
24
Постійний магніт або просто магніт — тіло, навколо якого існує магнітне поле без протікання у ньому макроскопічного струму, магнітний диполь.
У широкому розумінні магніт — намагнічене тіло , що утворює магнітне поле.
Існування постійних магнітів зумовлено явищем, яке називається феромагнетизм. Частинки, з яких складаються тіла, електрони,протони й нейтрони, мають власні магнітні моменти, пов'язані з їхніми спінами, тобто є невеличкими магнітиками. У більшості речовин, що належать до діамагнетиків та парамагнетиків магнітні моменти окремих частинок направлені хаотично, а тому створене ними магнітне поле компенсується. У феромагнетиках магнітні моменти багатьох електронів направлені однаково. Це зумовлене особиливостями міжелектронної взаємодії, квантовим ефектом, який називають обмінною взаємодією.
Зазвичай феромагнетики розбиваються на окремі області, магнітні домени, в яких намагнічування максимальне. Однак, макроскопічний феромагнетик, який складається з багатьох доменів, може перебувати й у ненамагніченому стані, коли орієнтація магнітних моментів доменів хаотична. Магнітні домени можна орієнтувати переважно однаково, помістивши феромагнетик у магнітне поле. При зніманні магнітного поля у феромагнетику збережеться залишкова намагніченість.
Граничні умови вектора
На різкій границі розділу двох середовищ рівняння Максвелла у диференційній формі не застосовні, оскільки неможливо визначити похідні від полів. В такому випадку записують Максвелівські граничні умови, одна з яких — неперервність нормальної складової вектора електичної індукції.
де верхні індекси позначають різні середовища.
Тангенційні складові вектора електричної індукції на різкій границі розривні.
Для вектора електричної індукції справедливе третє рівняння Максвелла. У диференційній формі воно читається
де ρfree — густина вільних зарядів. (Формула записана в системі СГС).
Ця формула цілком аналогічна третьому рівнянню Максвелла для вакууму, за вийнятком того, що напруженість електричного поля заміняється на вектор електричної індукції, а густину зарядів на густину вільних зарядів.