- •Билет 1
- •Билет 2
- •Билет 3
- •Билет 4
- •Билет 5
- •Падений напряжений в нём. Действующеезначение Билет 6
- •1.Рух частинки в однорідному магнітному полі:
- •2.Основна задача електростатики провідників і доказ того, що вона має тільки один розв’язок
- •Билет 7
- •Термоэлектронная эмиссия
- •Билет 8 Напруженість електричного поля.
- •Билет 9
- •9.1.Уравнения Лапласа и Пуассона для скалярного потенциала.
- •2. Глибина проникнення змінного магнітного поля у речовину. Скін-ефект.
- •Билет 10
- •Билет 11
- •Закон Ома в интегральной форме
- •Закон Ома в дифференциальной форме
- •Билет 12
- •Билет 13
- •1. Сила электрического взаимодействия.
- •2.Плотность энергии магнитного поля
- •Билет 14
- •1. Квазистаціонарний струм.
- •Билет 15
- •Интегральная форма
- •Билет 16
- •1.Электромагнитные волны.
- •2 Дивергенції полів b і h, їх граничні умови.
- •Билет 17
- •Билет 18 Прості кола змінного струму
- •2.Рух зарядженоїчастинки в однорідних полях
- •Билет 19
- •Билет 20
- •Билет 22
- •2)Сила лоренца
- •Билет 23
- •Билет 24
- •Билет 25
- •Закон ампера
- •Билет 26
- •Вектор поинтинга
- •Билет 27
- •Аналоги законов кирхгофа и ома при расчете магнитных цепей
- •Билет 28
- •[Править]Вывод
- •Интерпретация
- •Билет 29
- •Первое уравнение максвела
- •Четвертое уравнение максвела
- •2) Типы магнетиков
- •Феромагнетики и их свойства
- •Билет 30
- •2) Магнитное поле токов
Билет 18 Прості кола змінного струму
При проходженнісинусоїдного струму i=Іmsinwt через коло r, L, C (мал.6.1), згідно з другим закономКірхгофа, миттєвезначеннянапруги на вході кола
u=ur+uL+uc (6.1)
Напругаur співпадає по фазі з струмом i, uL випереджуєйого на кут π/2, а напругаuCвідстаєвід струму на кут π/2.
Тому
Мал. 6.1
Величина, що входить до рівняння (6.2) – є реактивнийопір кола. В залежностівідспіввідношенняміж ω, L і C реактивнийопірможе бути додатнім (при ) і від’ємним (при ).
Якщо >0, коло маєіндуктивний характер, якщо <0–ємнісний.
Формулу (6.2) можнапереписатив такому вигляді:
, (6.3)
звідки
, (6.4)
. (6.5)
З (6.4) маємовираз, аналогічний закону Ома:
Um=zIm. (6.6)
Поділимообидвічастини на і отримаємовираз для діючихзначень
U=zI, (6.7)
де z= – повнийопірпослідовноз’єднаних r i .
З (6.4) та (6.5) маємовирази:
r=z cosφ , =z sinφ , (6.8)
якісвідчать, що r, i z зв’язаніміж собою як сторонипрямокутноготрикутника (мал.6.2), якийназиваєтьсятрикутникомопорів.
Мал. 6.2
|
|
|
|
|
|
|
|
Мал. 6.3 Мал. 6.4
Зпорівняннявиразів u=Umsin(ωt+φ) i i= Imsinωt видно, що при індуктивномухарактері кола (φ>0) напруга, прикладена до кола, випереджує струм на кут φ (мал.6.3), а при ємнісномувідстаєвіднього (мал.6.4). При паралельномуз’єднанніелементів r, L, C (мал.6.5.) зручнооперуватипровідностями: активною g, реактивною b та повною у, при чому
Так само, як і опори, провідностістворюютьтрикутникпровідностей (мал.6.6) .
На ділянці кола, яка складається з послідовноз’єднанихопорів r i (індуктивногоабоємнісного), існуютьслідуючіспіввідношенняміж опорами та провідностями:
(6.9)
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Мал. 6.5 Мал. 6.6
Процеси в колах синусоїдного струму з енергетичноїсторониобумовлюються активною Р, реактивною Q, та повною S потужностями.
Активнапотужністьчисельнодорівнюєсередній за періодшвидкостінадходженняенергії в коло:
. (6.10)
Зврахуванням (6.6 – 6.8) отримаємо Р=І2r [Вт].
Реактивнапотужність Q=Uіsinφ [ВАр] . (6.11)
Повнапотужність S=UI [ВА].
Звідси S2=P2+Q2.
Баланс потужностейзаснований на законізбереженняенергії. Суть його в тому, що сума активнихпотужностейджерел в колідорівнюєсуміактивнихпотужностейприймачів, а сума реактивнихпотужностейджерелдорівнюєсуміреактивнихпотужностейприймачів кола.
Синусоїдніфункції часу можназобразити векторами ,щообертаютьсязішвидкістю ω протигодинниковоїстрілки, проекціїяких на вертикальнувісь (при врахуванні кута відгоризонталі) дорівнюютьмиттєвимзначеннямсинусоїднихфункцій.
Сукупністьвекторівнапруг та струм в коліназиваютьвекторноюдіаграмою.
Мал. 6.7
На мал.6.7 показана векторнадіаграмапослідовного r, L, С кола (мал.6.1), побудованого для діючихзначеньнапруг і струмів для випадку L> C . Вектор струму І розташований горизонтально, тобтойого початкова фаза прийнятарівною нулю. Знапрямком вектору струму співпадаєнапрямок вектору напругиUr=Ir. Вектор напруги на індуктивності UL=I L випереджує вектор струму на кут 900, а на ємностівідстає на кут 900. Сума векторівнапругUr, UL, Uc дає вектор напруги на вході кола U, якийвипереджє вектор струму І на кут φ.
Для розгалуженого кола (мал.6.8) за відомими в результатірозрахунку струмами i, i1, i2побудову векторноїдіаграмикращепочинати з побудовипроменевоїдіаграмиструмів (мал.6.9). Потім по напрямку вектора струму І відкладають вектор напругиUаb=Irс , перпендикулярно до нього (в біквідставання)– вектор напругиUвс=I с . До отриманоїсумивекторівнапругUаb і Ubс додаємо (намагаючисьобійти контур а-b-с-d-е-а), направлений по вектору струму І2 вектор напругиUcd=I2rL і перпендикулярного йому вектора напругиUdе= I2 L. Сума векторівнапругUаb , Ubс , Ucd , Ude згідно другому законуКірхгофадає вектор вхідноїнапруги U.
|
|
|
|
Імпеданс — комплексний опір.
Позначаєтьсяздебільшого Z, вимірюється в Омах.
Імпедансвизначається, як
Z = R + iX,де R — активнийопір, X — реактивнийопір.
Імпедансможназаписати у тригонометричнійформі:
,
де |Z| — це абсолютна величина імпедансу, а — фаза.
Абсолютна величина імпедансудорівнює
.Використанняімпедансудозволяє при розрахунках електричнихкіл визначативодночас амплітуду й фазу струму й напруги на елементах кола.