- •13 Динамическое действие нагрузок
- •13.1 Определение напряжений в движущихся телах с учетом сил инерции
- •13.1.1 Расчет троса грузоподъемного устройства
- •13.1.2 Расчет вращающегося кольца
- •13.1.3 Расчет вращающихся рамных конструкций
- •Напряжения и деформации при ударе
- •13.2.1 Продольный удар
- •13.2.2 Расчет на удар при изгибе
- •13.2.3 Учет массы ударяющего тела
- •13.2.3. Напряжения при скручивающем ударе
- •13.3 Механические свойства при ударе
- •Расчет тонкостенных осесимметричных оболочек
- •14.1. Определение напряжений в тонкостенной оболочке
- •Расчет тонкостенных конических сосудов
- •Особенности работы резервуаров сложного очертания
- •14.3.1 Пример расчета тонкостенного резервуара сложной формы
13.1.2 Расчет вращающегося кольца
Примером вращающегося кольца могут служить различного рода маховики, автомобильные и железнодорожные колеса и т.п. Рассмотрим случай вращения тонкостенного кольца (δ<<R) с постоянной угловой скоростью ω вокруг оси, перпендикулярной к плоскости кольца (рис. 13.2, а).
При вращении кольца каждый его элемент движется с центростремительным ускорением j=ω2R. Силы инерции направлены в сторону, противоположную ускорениям, и при постоянном сечении распределены равномерно вдоль кольца. Интенсивность сил инерции, т. е. сила инерции, приходящаяся на единицу длины кольца, q=Аρω2R. Здесь ρ - плотность материала, А - площадь сечения, а R - радиус средней линии кольца.
Вырежем из кольца элемент, которому соответствует бесконечно малый угол dφ. Длина элемента Rdφ, его объем - RАdφ, а вес – RАρdφ.
Сила инерции, действующая на элемент,
(13.1)
Рисунок 13.2 – К расчету вращающегося кольца
Рассматривая элемент в равновесии. Проектируя все силы, действующие на элемент, на ось получим:
(13.2)
Учитывая, что Sindφ/2 ≈ dφ/2, найдем
, (13.3)
Напряжение в кольце определится как
(13.4)
Таким образом, напряжение в ободе маховика зависит от объемного веса материала и линейной скорости обода.
13.1.3 Расчет вращающихся рамных конструкций
Рассмотрим пример расчета вращающейся рамы.
Стержень регулятора с прикрепленным к нему грузом массой Q вращается вокруг оси О-О (рисунок 13.10, а) с постоянной угловой скоростью ω=const. Построим эпюру изгибающих моментов, полагая, что масса рамы мала по сравнению с массой груза.
Сила инерции груза F=Qω2a.
а) б)
Рисунок 13.10 – Вращающаяся рама
Рассматривая силу инерции груза как единственную внешнюю нагрузку на брус, строим эпюру изгибающих моментов (рисунок 13.10,б). Максимальный изгибающий момент
.
Напряжения и деформации при ударе
Явление удара наблюдается при соприкосновении тел, движущихся с различными скоростями, когда скорости соприкасающихся тел изменяются в течение очень малого промежутка времени. Напряжения и деформации при ударном нагружении, называемые динамическими, оказываются значительно больше тех, которые возникли бы в системе при статическом приложении той же нагрузки. Возникающие при этом большие ускорения (замедления) приводят к возникновению значительных инерционных сил, действующих в направлении, противоположном направлению ускорений, т.е. в направлении движения тела. Однако, решение задачи оценки напряжений при ударе как частного случая задачи с учетом сил инерции вызывает значительные сложности, так как продолжительность удара неизвестна.
При ударе возникают деформации двух типов: местные деформации в зоне контакта и общие деформации системы. В дальнейшем рассматриваются только общие деформации системы, и предполагается, что динамические напряжения не превосходят предел пропорциональности материала. Задача определения контактных напряжений в месте удара сложна и не может быть решена простыми методами.
В связи с указанными трудностями, при определении напряжений в элементах упругих систем при ударе в инженерной практике пользуются приближенным методом, основанным на законе сохранения энергии. Простейшая теория удара основана на следующих допущениях:
- удар считается неупругим, то есть ударяющее тело продолжает двигаться вместе с ударяемой конструкцией, не отрываясь от нее. Иными словами ударяющее тело и ударяемая конструкция имеют общие скорости после удара;
- ударяемая конструкция имеет лишь одну степень свободы, и вся масса конструкции сосредоточена в точке удара;
- рассеянием энергии в момент удара пренебрегаем, считая, что вся кинетическая энергия ударяющего тела переходит в потенциальную энергию деформации ударяемой конструкции, движение которой происходит при отсутствии сил сопротивления;
- ударяемая конструкция считается идеально упругой;
Это означает, что зависимость между динамическими усилиями и перемещениями, ими вызванными, точно так же подчиняется закону Гука, как и при статическом действии нагрузок. Отношение динамических и статических перемещений называется коэффициентом динамичности или динамическим коэффициентом:
(13.5)
В соответствии с законом Гука имеем
(13.6)
где σд - динамические напряжения; σст - статические напряжения.