- •Тіло тиску...……………………………………………………………36
- •7.3. Витікання рідини через малий отвір
- •1. Предмет гідравліки і короткі зведення про її розвиток
- •2. Загальні зведення про рідину
- •2.1. Фізичні властивості рідини
- •2.2. Сили діючі в рідині. Поняття про ідеальні рідини
- •2.3. Робочі рідини для гідравлічних приводів
- •3. Гідростатика
- •3.1. Тиск у крапці спочиваючої рідини
- •3.2. Диференціальні рівняння рівноваги рідини
- •3.3. Основне рівняння гідростатики
- •3.4. Абсолютний, манометричний і вакуумметричний
- •3.5. Сполучені судини
- •3.6. Закон Паскаля
- •3.7. Сила тиску рідини на плоску стінку. Центр тиску
- •3.8. Сила тиску рідини на криволінійну стінку. Тіло тиску
- •3.9. Закон Архімеда
- •4. Основи кінематики рідини
- •4.1. Способи опису руху
- •4.2. Види руху рідини
- •4.3. Потоки, гідравлічні елементи потоку
- •5. Основи гідродинаміки
- •5.1. Диференціальні рівняння руху і балансу енергії для нев'язкої рідини
- •5.2. Рівняння Бернуллі для елементарного струмка нев'язкої рідини
- •5.3. Рівняння Бернуллі для елементарного струмка і потоку грузлої рідини
- •6. Гідравлічні опори. Режими руху рідини
- •6.1. Загальні зведення про втрати напору
- •6.2. Досвіди Рейнольдса. Режими плину рідини
- •6.3. Ламінарний плин рідини в трубах
- •6.4. Ламінарний плин рідини у вузьких щілинах
- •6.5. Турбулентний плин рідини в трубах
- •6.6. Закон гідравлічного опору. Коефіцієнт Дарси
- •6.7. Місцеві опори і поняття про еквівалентну довжину труб
- •7. Витікання рідини через отвори
- •7.1. Витікання рідини через малий отвір у тонкій стінці при постійному напорі
- •7.2. Витікання рідини через малий затоплений отвір при постійному напорі
- •7.3. Витікання рідини через малий отвір при перемінному напорі
- •7.4. Витікання рідини через насадки
- •8. Рух рідини в трубопроводах
- •8.1. Простий трубопровід
- •8.2. Складні трубопроводи
- •1.8.3. Гідравлічний удар у трубопроводах
4.2. Види руху рідини
По ознаці залежності руху рідини від часу воно може бути несталим чи сталим. Несталий (нестаціонарний) рух – це рух, при якому поле швидкостей змінюється в часі; у цьому випадку швидкість часток рідини, що проходять через визначену крапку простору, змінюється в часі: . При цьому частині похідні , , (див. рівняння (43)) не дорівнюють нулю. Приклад несталого руху – витікання рідини з резервуара при перемінному її рівні (спорожнення резервуара).
Сталим (стаціонарним) рух буде в тому випадку, якщо поле швидкостей не залежить від часу, тобто швидкості часток, що проходять через визначені крапки простору, постійні в часі: . При цьому частині похідні , , (див. рівняння (43)) дорівнюють нулю. Прикладом сталого руху є витікання рідини з резервуара при постійному її рівні – приплив дорівнює витраті.
У загальному випадку рух елементарного обсягу рідини складається з поступального, обертального (вихрового) і деформаційного (обумовленою зміною форми об'єму). Звичайно в гідравлічних приводах обертальний і деформаційний рухи рідини не зустрічаються. При розгляді поступального руху застосовують поняття лінії струму, трубки струму, елементарного струмка і потоку.
Л інія струму – це лінія, у кожній крапці якої в даний момент часу вектор швидкості частки рідини збігається з дотичної до цієї лінії (рис. 14, а). При усталеному русі лінія струму збігається з траєкторією частки.
Трубка струму – це трубчаста поверхня, утворена лініями струму, проведеними через усі крапки деякого нескінченно малого замкнутого контуру, нормального до ліній струму.
Елементарний струмок – частина рідини, що рухається, обмежена трубкою струму нескінченно малого перетину (рис. 14, б). Властивості елементарного струмка полягають у тому, що частки рідини не проходять через бічну поверхню трубки струму, швидкості часток у поперечному перерізі однакові, при усталеному русі форма струмка незмінна.
У залежності від характеру зміни швидкості по довжині простору, заповненого рідиною, сталий рух може бути: рівномірним, при якому швидкість по довжині залишається постійною (рис. 15, а); нерівномірним, якщо швидкість по довжині змінюється по величині і (чи) напрямку (рис. 15,б,в); плавно змінюється, якщо швидкість по довжині хоча і змінюється, але ця зміна відбувається плавно (рис. 1.15, г). З достатньої для практики точністю в останньому випадку можна застосувати закони рівномірного руху.
4.3. Потоки, гідравлічні елементи потоку
Потік можна представити як сукупність елементарних струмків. Таке представлення про потік є струминною моделлю потоку. Потоки можна розділити на напірного, безнапірні і струменя.
Н апірним (рис. 16, а) називається потік, обмежений з усіх боків твердими стінками. Прикладом такого потоку є вода, що рухається, у водопроводі, масло в маслопроводі і т.ін.
Безнапірним (рис. 16, б) називається потік, обмежений твердими стінками не з усіх боків і, що має по всій довжині вільну поверхню. Прикладом такого потоку є вода в річці, водовідливній канаві і т.ін.
Струменем (рис. 16, в) називається потік рідини, обмежений поверхнями розриву швидкостей, тобто поверхнею в рідині, що рухається, при переході через який дотичні до цієї поверхні вектори швидкості стрибкоподібно змінюють свою величину. Прикладом такого потоку може служити струмінь води з пожежного брандспойта чи гідромонітора.
Потік рідини характеризується живим перетином, змоченим периметром, гідравлічним радіусом, витратою і середньою швидкістю.
Живий перетин – це площа нормального до ліній струму перетину, заповненого рідиною. При рівномірному руху чи руху що плавно змінюється живий перетин є плоским.
Змоченим периметром називається довжина контуру, що обмежує живий перетин і контактує з рідиною. У напірному потоці весь периметр поперечного живого перетину є змоченим, у безнапірному потоці – тільки частина його.
Гідравлічним радіусом називається відношення площі живого перетину до змоченого периметра
(44)
Помітимо, що для напірних потоків круглих труб гідравлічний радіус
відрізняється від геометричного радіуса .
Витратою називається кількість рідини, що проходить через живий перетин потоку (струмка) в одиницю часу. Цю кількість можна вимірити в одиниця об'єму чи в одиницях маси, у зв'язку з чим розрізняють об'ємну витрату (виміряється в ) і масова витрата (виміряється в ).
Оскільки в загальному випадку швидкості часток рідини, що проходять через живий перетин, неоднакові, вводять поняття середньої швидкості. Якщо в живому перетині виділити елементарну площадку в який значення швидкості часток дорівнює , то витрата рідини через цю площадку . Звідси витрата через весь перетин чи .Отже,
(45)
Рух рідини в потоках будемо розглядати як рух який має властивість суцільності, чи нерозривності. Ця властивість є вираженням закону збереження маси. Якщо розглянути два довільних перетини потоку, то чи . Звідси одержуємо рівняння нерозривності
(46)
чи рівняння сталості витрати
(47)