книги / Электромагнитные муфты скольжения
..pdfза базовую величину принять постоянную кинетическую энергию маховых масс при угловой скорости ©о, то КПД муфты будет
(7.12)
Зависимости, описываемые формулой (7.12), приведены на рис. 7.3,6.
При сравнении графиков КПД следует учитывать, что Л0> Л У, поэтому при j4M=const A J A y>.AM/A0. Лишь в иде ализированных точках щ —щ значения ЛУ= Л 0 и КПД рав ны. Со снижением щ базовые значения Ау уменьшаются, что при /4„//4y=const равноценно уменьшению Лм.
Штрихпунктирными линиями на рис. 7.3,6 ограничены возможные области работы привода. Эти граничные усло вия определяются равенством нулю подкоренного выраже ния в формуле (7.12), из которого получаем
myI% = V A JA , |
(7.13) |
Угловая скорость не может быть снижена больше, чем допускает выражение (7.13), так как в этом случае к концу периода цикла кинетическая энергия маховых масс не бу дет восстановлена.
Пунктирной линией (рис. 7.3,6) показаны значения КПД муфты при статическом режиме работы.
Если в процессе работы привода, схематически показан ного на рис. 7.1,6, в течение каждого цикла производится включение и выключение фрикционной муфты сцепления, то в работу Лм должна входить работа включения, равная
(7.14).
где / Вк — приведенный к угловой скорости вала муфты мо мент инерции деталей привода и механизма, присоединяе мых к маховику муфтой сцепления.
Половина работы включения переходит в кинетическую энергию присоединяемых масс, а вторая половина расходу ется на потери скольжения, выделяемые на фрикционных поверхностях муфты сцепления.
С увеличением угловой скорости работа включения возрастает и в ряде случаев может превысить полезную работу.
151
Приведенный анализ показывает, что для повышения КПД муфты в приводе с регулируемой скоростью махо вика могут использоваться следующие способы:
1) уменьшение работы Л„, выполняемой приводом за период цикла;
2)снижение диапазона регулирования, выражающее ся в повышении ©у и минимального значения Лу;
3)увеличение момента инерции и кинетической энер
гии маховых масс At>;
4) повышение вращающего момента муфты и мощно сти привода, вызывающее увеличение времени. tx и сни
жение /р,ц.
Последний способ не может дать значительного эф фекта, поскольку увеличение Л4Пр частично компенсирует рост tx и выражение (7.12) изменяется мало. К недостат кам метода относятся также удорожание привода и сни жение в периоды времени tx КПД и коэффициента мощ ности приводного двигателя.
При работе муфты в режиме tx= 0 (рис. 7.2,6) пара метры привода имеют предельные значения, обеспечиваю щие его работу.
Уменьшение М пр или повышение отношения Ам/Ао сверх допустимых значений приведет к нарушению рабо ты. В этом случае к концу периода цикла t4 угловая ско
рость маховика |
не будет |
полностью |
восстановлена и в |
||
каждом последующем |
цикле будет |
продолжать |
сни |
||
жаться. |
|
|
|
|
|
Период времени одного цикла при /х= 0 равен |
|
||||
|
t ц— (Оу |
(t>jn/n)/e, |
|
(7*15) |
|
где е — угловое |
ускорение |
муфты при |
разгоне маховика. |
||
Предельное число циклов привода в минуту |
|
||||
я ц = |
60/^ц = |
6 0 е / (<Ву — © m in ) • |
(7 *1 6 ) |
В рассматриваемом предельном режиме предельное число циклов должно равняться средней скорости при вода
Яц= /1ср^= (/ly-)-/Zni/n)/2 = 30 (Юу“Ь(0т1п)/2я. |
(7.17) |
||
Из (7.2) неравномерность вращения |
|
||
0)v -- ( В _ , „ = |
2Л„ |
(7.18) |
|
--------2---- |
|||
у |
m", |
/(coy + (omifl) |
|
Подставив (7.18) в (7.16), получим |
|
||
Яц = |
30 |
(®у -|- тт1п)- |
(7.19) |
152
Приравнивая (7.17) и (7.19), находим предельное ус ловие устойчивой работы привода
2 л /е= Л м. |
(7.20) |
|
Угловое ускорение определяется выражением |
|
|
e=d(s)/dt= (Мпр — MX)/J = M A/J, |
(7.21) |
|
где Мя — динамический момент привода. |
|
|
Подставив (7.21) в (7.20), найдем |
|
|
2яМд=Л „. |
(7.22) |
|
При Лм>2лМ д угловая |
скорость привода после |
каж |
дого цикла снижается, а |
при Лм<2лМ д восстановление |
угловой скорости маховых масс осуществляется раньше окончания цикла, (вследствие чего появляются участки холостого хода tx (см. рис. 7.2,в).
Выполнение условия (7.22) обеспечивает стабильную работу привода в режиме fx= 0 (см. рис. 7.2,6).
7.3. ПРИВОДЫ С ПОСТОЯННЫМ ЗАПАСОМ КИНЕТИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ МАХОВИКА
Вотличие от ранее рассмотренного привода с регули рованием скорости маховика муфтой скольжения здесь маховик приводится в движение двигателем, и его запас кинетической энергии к началу каждой рабочей операции является постоянным и максимальным, так как угловая скорость имеет наибольшее значение о>о.
Втаком приводе график угловой скорости ведомой ча сти муфты мoiжeт быть самым различным, что отражает ся на энергетических показателях муфты. Для оценки и сравнения этих показателей рассмотрим два возможных режима работы, графики которых схематически показаны на рис. 7.4. В-режиме по схеме рис. 7.4,а ведущий махо
вик при холостом ходе вращается |
с угловой скоростью |
©о- Так как муфта имеет большой |
вращающий момент, |
то скольжение на холостом ходу незначительно и угло вая скорость якоря близка к значению ©о. В точке 1 включается электромагнитный тормоз скольжения, затор маживающий ведомые части муфты до необходимого зна чения угловой скорости <0у в точке 2. На период тормо жения для снижения потерь муфта отключается. При вы-; полнении рабочей операции маховик отдает часть своей энергии, и его угловая скорость снижается до ©m/n в точ ке 4. Если моменты муфты и нагрузки равны при относи тельной скорости ее частей ©о—©у, то угловая скорость
153
ведомого якоря снижается до ©i в точке 5, т. е. на такое же значение, как и скорость маховика. При этом выпол няется условие
©О © у — (Om in ©1* |
( 7 . 2 3 ) |
После окончания рабочей операции угловая скорость ведомых частей быстро восстанавливается до значения, близкого к ©m/n. а затем вместе с маховиком происходит разгон приводным двигателем всех частей муфты до ©о- Быстрый разгон ведомых частей муфты до ©m/n объясни-
Рис. 7.4. Графики работы привода |
с постоянным |
запасом кинетиче |
ской энергии маховика при М Н = * М |
( а ) и iWM>iW |
( б ) |
ется тем, что их момент инерции в десятки раз меньше, чем маховика, а вращающий момент муфты во много раз превышает момент двигателя.
Пренебрегая потерями на разгон ведомых частей муф ты от ©1 до ©min, КПД муфты представляем в виде отно
шения |
средних угловых скоростей ведомых и |
ведущих |
|
частей |
муфты на участках 2—5 и 3—4. |
С учетом (7.23) |
|
получаем |
|
|
|
|
Т)! = ( © у —)—© i) / (© O - b W m in ) |
= |
|
|
= (2©у—©o + ©mm) / (fflr | "® n w i). |
(7*24) |
|
Энергия на выполнение рабочей операции, |
передан |
||
ная муфтой от маховика, равна |
|
|
где / — момент инерции маховика. |
полу |
||
Выразив из |
(7.25) ©т »п |
и подставив ее в (7.24), |
|
чим уравнение, |
решение |
которого дает значение |
КПД |
154
муфты
ч . = т ( 1+ / ' - т Н ? ) - |
<7-26> |
где
В данных выражениях А0 является запасом кинети ческой энергии маховика приугловой скорости ©о-
Режим по диаграмме рис. 7.4,а имеет предельные зна чения угловой скорости ©у и энергии Ак, зависящие друг от друга, при которых возможна работа привода. Этот предельный режим физически объясняется снижением уг ловой скорости ведомых частей муфты до полной оста новки (©1= 0), а математически выражается равенством нулю подкоренного выражения в (7.26), при котором
КМ пр = VAJAt. |
(7.27) |
Для предельных режимов работы, описываемых фор мулой (7.27), выражение КПД имеет наименьшие значе ния
(i'll) min==Я/Л/^^ 1 /(2©о/©у— 1). |
(7.28) |
При режиме работы по диаграмме рис. 7.4,6 момент муфты превышает момент нагрузки и скольжение в про цессе рабочей операции снижается, а угловая скорость ведомых частей муфты остается постоянной, ©у= const. Тогда вместо (7.24) имеем
tl2=2© y/(©o-f©m/n). |
(7.29) |
||
После подстановки в данное выражение значения ©шп |
|||
из (7.25) с заменой rii |
на т)2 и его решения получаем |
||
^ _ |
(<ув>о)8 |
(7.30) |
|
2 |
“ у/ю,, — А „ /4 А 0 |
||
|
Это уравнение имеет экстремумы при ©у/©о= А,/2Ло, когда КПД достигают наименьших значений, равных
(l|2)min —Ам/Ао —2©у/©0. |
(7.31) |
На рис. 7.5 представлены зависимости КПД от угло вой скорости, построенные по (7.26) и (7.30). Штрихпунктирными линиями даны геометрические места точек, опи сываемые соответственно уравнениями (7.28) и (7.31). Как
видно из рисунков, в одном режиме |
увеличение работы |
сни^кзот КПД (рис. 7.5,а), а во |
втором — повышает |
155
Рис. 7.5. Зависимости |
КПД муфты от угловой |
скорости в приводе |
с постоянным запасом |
энергии маховика при |
Мм= М (а) и Мм> |
> М (б) |
|
|
(рис. 7.5,6). В последнем случае значения КПД получа ются более высокими, чем при статических нагрузках.
В [19, 50] показано, что в приводе с постоянным за пасом кинетической энергии маховика оптимальное зна чение номинального скольжения муфты из условий ми нимума потерь или максимума КПД находится в преде лах sH=0,254-0,35.
Г Л А В А В О С Ь М А Я
ДИНАМИКА ПРИВОДОВ С МУФТАМИ СКОЛЬЖЕНИЯ
8.1.ОБЩИЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ ПРИВОДА
Вприводах с муфтами скольжения процессы пуска осуществляются при работающем двигателе, который вращает ведущую часть муфты. Подача напряжения на обмотку возбуждения муфты приводит к возникновению динамического момента, обеспечивающего разгон ведомой части муфты и рабочего механизма.
При пуске привода двигатель нагружается моментом, практически равным вращающему моменту муфты. Ста тическая составляющая момента муфты определяется ме ханической характеристикой рабочего механизма, а на
динамическую составляющую оказывают влияние элект ромагнитная постоянная времени цепи возбуждения муф ты, механическая постоянная времени привода, форма
156
механической характеристики муфты (естественной или искусственной) и напряжение, поданное на обмотку воз буждения муфты. Изменяя напряжение,, можно влиять на динамический момент и продолжительность пуска в широком диапазоне. (Пуском считается переходный про цесс от момента подачи напряжения на обмотку до до стижения заданной угловой скорости, разгоном — пере
ходный процесс о.т |
момента начала вращения либо от за |
||
данной начальной |
угловой скорости |
до ее |
заданно |
го конечного значения.) Длительность |
пуска |
зависит |
также от характера нагрузки, т. е. формы механической характеристики рабочего механизма.
В процессе пуска привода с муфтой вращающий мо мент является сложной функцией тока возбуждения и угловой скорости муфты, которые изменяются во време ни, причем ток возбуждения практически не зависит от угловой скорости [53].
Подача напряжения на обмотку возбуждения муфты нагружает привод моментом, изменяющимся в процессе пуска. Первоначальный рост момента обусловлен увели чением тока возбуждения, а последующее снижение — преобладающим влиянием уменьшения скольжения муф ты. Время наступления максимума момента и его значе ние зависят от электромагнитной инерционности муфты и механической инерционности привода. При снижении электромагнитной постоянной времени муфты максимум момента наступает раньше, а его значение возрастает. В идеализированном случае, когда электромагнитная по стоянная времени равна нулю, максимальное значение момента имеет место в начале пуска и равно максималь ному (пусковому) моменту муфты. В реальных условиях муфты скольжения имеют значительную электромагнит ную инерционность, вследствие чего в процессе пуска мо мент не достигает максимально возможного значения, а иногда не превышает и номинального момента муфты. При пуске привода с большими маховыми массами, ког да электромагнитная, постоянная времени мала по срав нению с механической постоянной, момент в процессе пу ска бывает близким к максимальному моменту муфты.
При анализе переходных процессов принимаем сле дующие условия и допущения:
1) в процессе пуска ток возбуждения муфты меньше номинального, магнитопровод ненасыщен, магнитный по ток пропорционален току возбуждения, т. е.
Ф (0Л’(0 = const; L=const; T3= L /R — const,
157
где Ф — текущее значение магнитного потока |
муфты; i — |
|||
текущее |
значение тока возбуждения |
муфты; |
L — индук |
|
тивность |
магнитной системы муфты; |
Тэ — электромагнит |
||
ная постоянная времени муфты; |
R — активное сопротив |
|||
ление обмотки возбуждения муфты; |
|
|
||
2) угловую скорость ведущей |
части муфты считаем |
постоянной (coo=const). Это допущение оправдано тем, что в рассматриваемых приводах целесообразно приме нение двигателей с жесткими механическими характери стиками, у которых снижение угловой скорости (1—3 %) незначительно по сравнению с диапазоном изменения уг ловой скорости муфты (0—100%) в процессе пуска. При использовании в приводах синхронных двигателей данное условие не является допущением;
3) пренебрегаем влиянием реакции якоря и вихревых токов в массиве магнитопровода индуктора на изменение тока возбуждения. Проведенные эксперименты при непод
вижной |
и вращающейся |
муфте |
показали, |
что реакция |
||||
якоря практически не влияет на процесс нарастания |
то |
|||||||
ка возбуждения |
при подаче |
напряжения |
на обмотку |
|||||
муфты. |
|
|
|
|
|
|
|
|
В общем случае уравнение движения привода с муф |
||||||||
той имеет вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Мы- М = 1 |
|
|
|
(8.1) |
||
где |
i, |
/ ) — текущие |
значения |
момента муфты; |
||||
Л1=(р((о)— текущие значения |
статического |
момента |
со |
|||||
противления нагрузки; {о=ф(0 — текущие |
значения |
уг |
||||||
ловой скорости |
ведомого |
вала |
муфты; |
J— приведенный |
||||
к валу муфты момент инерции всех разгоняемых масс. |
||||||||
Как |
показано в § 4.10, при |
ненасыщенном магнито- |
||||||
проводе |
момент |
муфты |
пропорционален |
квадрату тока |
возбуждения. Используя уравнение относительной меха нической характеристики муфты (4.30), заданной значе ниями Мтах и р, и учитывая квадратичную зависимость момента от тока, можно момент муфты при переходном процессе выразить уравнением
|
= |
|
|
|
(8.2, |
где Мтах — максимальный |
(пусковой) |
момент муфты |
при |
||
5 = 1 и £ = /; |
i — текущие |
значения |
тока |
возбуждения в |
|
переходном процессе; / — установившееся |
значение |
тока |
|||
возбуждения; |
s — текущие |
значения |
скольжения муфты. |
158
При подаче напряжения на обмотку муфты изменение
тока возбуждения происходит по экспоненциальному за кону
i = /( |
(8.3) |
где t — текущие значения времени.
С учетом (8.3) выражение момента муфты (8.2) при
обретает форму |
|
|
|
|
|
||
|
|
Мы— Мтах |
1+ ps |
|
(8.4) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Подстановка |
формулы (8.4) в (8.1) с учетом равенства |
|||||
dt |
ю0 |
dt |
дает |
дифференциальное уравнение |
дви- |
||
жения муфты |
|
|
|
|
|
||
|
ds__|__L (1 _ |
е- ‘1Т*у п + » я ___ L _ J L = |
o |
(8.5) |
|||
|
dt |
Ти |
1Ч" (?5 |
МпШх |
|
|
|
где |
Tn=J.(t>o/Mmax — механическая |
постоянная |
времени |
||||
пуска. |
|
|
|
|
|
|
При постоянстве вращающего момента привода, рав ного максимальному моменту муфты, полное время пуска привода на холостом ходу равно механической постоян ной времени пуска.
В приводах, где электромагнитная постоянная времени муфты намного меньше механической постоянной, можно пренебречь электромагнитной инерционностью и принять
7’э=0 . Тогда уравнение |
движения |
(8.5) |
принимает вид |
||||
|
1 |
(1 4~ 8)s _, 1 |
М |
_Q |
(8.6) |
||
dt |
Тп |
1 |
ps |
Тп |
Л1тах |
|
|
На практике |
влияние |
электромагнитной |
инерционно |
сти муфты на переходные процессы бывает незначитель ным в следующих случаях:
1) в многосекционных или явнополюсных муфтах с большим числом секций или полюсов, где электромагнит ная постоянная времени мала (Гэ —О);
2)в приводах с болшими маховыми массами (7\,<CTn);
3)при использовании форсировки возбуждения муф
ты, ускоряющей процесс нарастания тока.
1'59
«.2. ПУСК ПРИВОДА БЕЗ СТАТИЧЕСКОЙ НАГРУЗКИ
В приводах, в которых электромагнитной постоянной времени и статическим моментом нагрузки можно прене бречь, уравнение движения принимает вид
|
d s |
1 |
(1 + |
p)s |
Q |
|
|
|
(8.7) |
||
|
■dt |
Тп |
1 + |
3s |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
||||||
Разделяя переменные |
и интегрируя в пределахот Si |
||||||||||
до s и от 0 до t0, получаем |
время |
разгона |
привода от |
||||||||
УГЛОВОЙ |
СКОРОСТИ £0i= (0o(l—-Sl) |
до |
со = too(1—s) |
|
|
||||||
|
t„ = _1н_ |
|
|
|
|
|
|
|
(8.8) |
||
|
|
1+ 8 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
— начальное |
скольжение |
муфты; |
s — конечное |
|||||||
скольжение ее. |
|
|
|
|
|
|
покоя |
(sj = |
l; coi= |
||
При разгоне привода от состояния |
|||||||||||
= 0) выражение (8.8) |
принимает вид |
|
|
|
|
||||||
|
|
_ |
г |
8(1 — s) — Ins |
|
|
|
(8.9) |
|||
|
|
0 |
“ |
|
1 + 8 |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Для |
7’э= 0 и <oi=0 время |
разгона |
и пуска |
одинаково. |
|||||||
Заменяя значения |
скольжения |
относительной |
угловой |
||||||||
скоростью, получаем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
, _ |
г |
рсо/ор — 1п(1 — <о/<о0) |
|
|
( 8. 10) |
|||||
|
0 |
|
" |
|
1 + 8 |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
На рис. 8.1 показаны зависимости относительного вре мени пуска привода от ной угловой скорости при 7’8= 0, М= 0 и различных ко эффициентах формы харак теристики муфты jj. С рос том р время пуска снижает ся, и это влияние возраста ет с увеличением конечной угловой скорости и умень шается при больших значе ниях ip. В процессе проек-
Рис. 8.1. Зависимости продолжи тельности пуска привода на хо лостом ходу от конечной угловой скорости при Та= 0
160