книги / Разрушение при малоцикловом нагружении
..pdfРис. 2.17. Схемы тензометров для измерения продольных (а—в) и поперечных (г—е) деформаций
перемещения светового луча (рис. 2.17, а). Последний, направ
ляемый источником света 7, отражается от вращающегося зер кала 2 и затем перемещается по экрану или измерительной ли нейке 3. Вращение зеркала, связанного с призмой 4, которая, в свою очередь, прижимается к образцу штангой 5, обусловлено
поворотом призмы вследствие деформации образца и изменения расстояния между точками контакта тензометра. При направле нии луча от зеркала тензометра на зеркало динамометра испы тательной машины на экране регистрируется петля механического гистерезиса в координатах нагрузка—деформация.
Из электрических систем наибольшее распространение в кон тактных тензометрах получили системы с использованием тепзорезпсторов, которые при соединении их по схеме моста Уитстопа в результате механических воздействий изменяют свое омическое сопротивление, а эти изменения преобразуются затем в электри ческий сигнал.
В этом случае две пары тензорезисторов (рис. 2.17, б) накле иваются на противоположных сторонах упругого элемента 7,
52
•связанного с корпусом 2 продольного тензометра; одна из сторон
в процессе деформирования образца подвергается растяжению, а другая — сжатию 171. Тем самым достигается удвоение элект рического сигнала, а также обеспечивается соблюдение одина ковых температурных условий работы. Для устранения погреш ностей от возникающей при внецентренном нагружении изгибной деформации продольные тензометры снабжаются двумя измерительными упругими элементами [71, располагаемыми па диа метрально противоположных образующих образца. В этом слу чае увеличивается также н чувствительность тензометров.
По аналогичному принципу построены тензометры для изме рения поперечных деформаций с той лишь разницей, что тензорезпсторами упругого элемента отрабатывается механическое перемещение рычажной или какой-либо другой системы, вызван ное изменением диаметра (толщины) образца вследствие его де формирования. В конструкции, представленной на рис. 2.17, г, это перемещение передается посредством разворота рычагов 1 и 2 за счет изгиба упругого элемента 4 с теизорезисторами, пред варительно поджатого винтом 5. Усиление получаемого сигнала
в таких конструкциях может быть достигнуто в результате уве личения соотношения плеч рычажной системы (см. рис. 2.17, е)
или использования двух упругих элементов с теизорезисторами (рис. 2.17, д, е).
При испытании трубчатых образцов, когда необходимо иметь свободпый доступ к наружпой их поверхности для металлогра фических исследований или наблюдения за зарождением и раз витием трещин, можно использовать специально разработанный 132, 34] тензометр, расположенный внутри образца и измеряющий поперечную деформацию его внутреннего диаметра.Конструктивно (рис. 2.18) тензометр представляет собой два полуцилиндрическнх рычага 1 и 2, соединенные между собой плоской пружиной 3. На одном из рычагов расположен упругий элемент 4 с наклеенпыми на пем тспзодатчиками 5. Контакт тепзометра с внутрен ними стенками образца осуществляется пакопечннками 6 и 7,
прижим которых производится за счет предварительного поджатия виптом 8 упругого элемента 4. При накоплении пластической
деформации в сторону растяжения диаметры образца уменьша ются и при этом происходит дополнительный поджим наконеч ников к образцу.
Так как тензометр изготовлен нз алюминиевого сплава, он имеет сравнительно небольшой вес и не требует дополнительной подвески при креплении в образце. Тензометр может быть исполь зован и для измерения продольпых деформаций; в этом случае наконечники 6, 7 переставляются в отверстия 9, 10 и закрепля ются теми же пиитами 11 и 12. Крепление тепзометра к образцу
может быть осуществлено специальными пружинами с дополни тельными наконечпиками.
При испытаниях па циклическое кручепне для измерения угло вых деформаций применяются топзометры, основанные на исполь-
53
условий работы измерительных датчиков тензометров. Иногда это достигается удалением их из зоны нагрева и связью с образ цом посредством выносных стержней и приспособлений. Прп этом используются различные типы датчиков, включая механи ческие, оптические, ипдуктивныс и тензорезисторные.
В случаях непосредственного контакта тензометра с нагретым образцом предусматриваются специальные системы его охлаж дения. По этому принципу выполнены тензометры для измерения поперечных деформаций и разработаппый автором тензометр для измерения продольных [31, 32, 34] деформаций. Такой тензометр (рис. 2.19) состоит из водоохлаждаемых корпуса 2 н подвижной тяги 1, закрепленных на образце 5 с помощью расположенных
на них под углом в 120° друг к другу заостренных наконечников 3 и винтов 4. Корпус 2 и тяга 1 в процессе деформирования пере
мещаются друг относительно друга. Прп этом связывающий их упругий элемент с наклеенными высокотемпературным клеем тензорсзисторами 7 изменяет свой прогиб, в результате чего от соединенных по схеме моста Уитстона тспзорезнсторов в регист рирующую аппаратуру поступает электрический сигнал, про порциональный деформации образца, и производится се запись
вкоординатах нагрузка—деформация и деформация—время. Взаимное перемещение корнуса и тяги сопровождается в дан
ной конструкции весьма малыми усилиями трения в опорах, поскольку они соединены между собой через шарики 8 по под
шипниковой посадке. Разнесение шариковых опор на значительное расстояиие позволяет свести до минимума возможные угловые смещения оси тензометра и, следовательно, уменьшить погреш ность от боковых смещений.
Система охлаждепия тензометра состоит из охлаждающих каналов 10 и 9, а также штуцеров 12 н 11, на которые надеваются
гибкие резиновые шланги, соединяющие, тензометр с водной ма гистралью. Система обеспечивает нормальпые условия работы тепзорезисторов 7 и исключает возможные заедания в шариковых опорах 8. При закреплении тензометра на образце с фиксацией виптом 4 определенной величины измерительной базы упругие элементы 13 уменьшают усилия прижима к образцу накопечни-
ков, а также компенсируют изменение диаметра образца вслед ствие его деформирования. Погрешность измерения деформаций дапным тензометром, как и большинством рассмотренных выше, не превышает Н-2%, что находится в соответствии с требованиями, предъявляемыми к малоцикловым испытаниям.
При пормальпых, а в основном при повышенных температу рах испытаний используются тензометры с бесконтактным из мерением деформаций. В большинстве своем они основаны на фотоэлектронном принципе действия, когда специальное электрон ное устройство «следит» за освещаемыми характерными участ ками контура образца или за специально привариваемыми к нему флажками и вырабатывает электрический сигнал при их перемещении и изменении. Даппымн тензометрами могут быть
55
измерены как продольные, так и поперечпые упругопластические деформации, причем в последнем случае имеет существенное зна чение место измерения в связи с образованием шейки при квазистатическом разрушении. Этот вопрос решается путем скани рования тензометром профиля всего образца и регистрации из менения его диаметра по всей базе. Следует, одпако, отметить, что при использовании бесконтактных фотоэлектронных тензо метров погрешность измерения возрастает по сравнению с кон тактными тензометрами и в отдельных случаях достигает 10—15%.
Разработанный метод нагрева с размещением нагревателя внутри трубчатого образца позволил осуществлять металлогра фические исследования микроструктуры поверхности образца, следить за развитием трещины и деформаций в ее вершине, а также размещать специальный деформометр непосредственно на рабо чей базе образца и тем самым увеличивать точность получения деформационных характеристик по сравнению с используемыми при высокотемпературных испытаниях безконтактпыми методами.
56
ГЛАВА ТРЕТЬЯ
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ ДЕФОРМИРОВАНИЯ II РАЗРУШЕНИЯ
В |
глане 1 было отмочено, что принципиально новым подходом |
к |
описанию разрушения с энергетических п о з и ц и й является пред |
ставление о предельпо совершенной работе внутренними микропапряжепнями на пути пластической деформации, определяемой в виде [11—13]
5PdL - - 6\ |
(3.1) |
где Р — интенсивность микропапряженнй, L — длина пути плас |
|
тического деформирования, определяемая как dL = |
26dN, С — |
копстанта, 6 — пластическая деформация в полуцикле, N — чис |
|
ло циклоп нагружения. |
|
Зависимость (3.1) характеризует процесс накопления повреж дений при циклическом нагружении, величина которых зависит от мпкронапряжений, обусловливающих появление микропор и мпкротрещнн.
Следствием микроскопической неоднородности иапряженпо-де- формнрованиого состояния отдельных микрообъемов материала является эффект Баушипгера. В первом приближении он может быть описан теорией пластичности, учитывающей влияние микронапряжепий па микроскопические деформации [И, 51]. В боль шинстве случаев тензор мпкронапряжений Stj, характеризующий
эффект Баушипгера, может быть выражен через макропластнче-
скую деформацию е0- в виде [11, 51L |
|
S u ~ CeJ, |
(3.2) |
где С = const. |
|
Вследствие пропорциональности тензоров |
н е£ в качестве |
меры мпкронапряжений можно рассматривать интенсивность теп-
зора пластических деформаций |
|
еР = V* / гиви . |
(3.3) |
Если принять, как показано также в работе [52, 53], что ве личина микропапряженнй может быть определена эффектом Баугаипгера, то для одноосного растяжения можно записать для г-го цикла
Pi = |
— о?:)» |
(3-4) |
где ор и о'р — предел пропорциональности в полуциклах растяже
ния и сжатия соответственно.
57
Тогда зависимость (3.1) можно представить в виде
JVP |
(3.5> |
jj (op — op)bdN = -^-. |
о
Отсюда следует, что требуется экспериментальное определение пределов пропорциональности и пластических деформаций в цик лах нагружения.
3.1.Методика определения циклического эффекта Баушингера
Многочисленные исследования, связанные с изучением эффекта Баушингера, посвящены однократному нагружению с изменением знака нагрузки [1]. При малоцикловых испытаниях это соответ ствует первому циклу нагружения. В ряде работ II] показано, что при однократном изменении знака нагрузки исходный предел: пропорциональности в зависимости от условий нагружения и типа материала может изменяться на десятки процентов. Поведение же пределов пропорциональности как при растяжении, так и при сжатии в последующих циклах нагружения в упругопластической области до настоящего времени мало изучено. Связано это прежде всего с тем обстоятельством, что при смене направления нагрузки кривая нагружения и в упругой области приобретает нелинейный характер. Последнее не позволяет достаточно достоверно опреде лить предел пропорциональности по заданному допуску на плас тическую деформацию.
В связи с этим для определения циклического предела пропор циональности (в отличие от статического, определенного в первом цикле) наряду с записью кривых деформирования были привлече ны физические методы исследования, был использован метод из мерения температуры рабочей зоны образца, а также для более объективной оценки величины циклического предела пропорцио нальности измерялось электрическое сопротивление рабочей зоны образца.
Испытания проводились при растяжении-сжатии в упруго пластической области с частотой примерно 0,1 цикла в минуту. Для устранения влияния конвекционных воздушных потоков об разец размещался в вакуумной камере с остаточным давлением — порядка 1 • 10~2 мм рт. ст.
Для испытаний были использованы разупрочняющаяСя тепло устойчивая сталь ТС, упрочняющийся алюминиевый сплав АД-33 и циклически стабильная сталь 22к.
На рис. 3.1 представлена блок-схема регистрации цикли ческого предела пропорциональности. Образец 1 испытывался
при циклической знакопеременной нагрузке, как было отмечено в гл. 2, на модифицированной установке УМЭ-10т [31], позволяю щей с помощью динамометра машины и деформометра 3, разме
щаемого на рабочей базе образца, осуществлять на двухкоорди-
58
Рис. 3.1. Блок-схема из мерения изменении тем пературы п электриче ского сопротппленпя ра бочей зоны образца
Рнс. 3.2. Схемы записи петли пластического гистерезиса (а), изменения температуры (б) и электросопротивления (в)
патном приборе 2 запись петли пластического гистерезиса. Изме
рение и регистрация температуры образца осуществлялись с по мощью хромель-копелевых термопар ТП-1, ТП-2 и ТП-3 на само пишущих потенциометрах 6 типа ПДС-021 и 11 типа ЭПП-09МЗ, подключаемых в схему через согласующие сопротивления 5, 9
и10. Масштаб записи по температуре составлял 0,008° С на 1 мм
шкалы. Для измерения электрического сопротивления образца через него, а также нагрузочное сопротивление 13 и образцовую катушку 16 типа Р-322, пропускался постоянный ток силой 1,5 А
инапряжением 1,25 В. Падение напряжения на образце измеря лось с помощью потенциальных концов ПК-1 и ПК-2, привари ваемых на его базе, и потенциометра постоянного тока 14 типа
Р-309. Изменение падения напряжения, вызванного деформацией образца, записывалось па двухкоординатном миллиамперметре75 типа Н-359. Для промежуточного усиления измеряемых и ре гистрируемых величин были использованы усилители постоянного' тока 4, 8,17 , 19 типа Ф-359 со стабилизаторами 21—24 типа П-359, а также усилитель 15 типа Ф-305.
Для проверки правильности определения циклического пре дела пропорциональности эталонов служил первый полуцикл на гружения (исходное нагружение) на растяжение или на сжатие,,
вкотором упругий участок на диаграмме нагрузка—деформация линееп и предел пропорциональности может быть достоверно оп ределен по заданному допуску на пластическую деформацию.
При исходном нагружении оказалось, что на кривой в коорди натах усилие—температура точка резкого увеличения температу ры (рис. 3.2, 6) соответствует пределу пропорциональности
(рис. 3.2, а). Причем растяжение в упругой области сопровожда ется уменьшением температуры, а сжатие — ее увеличением.
Рассматриваемый процесс деформировапия с термодинамиче ской точки зрения наиболее близок к адиабатному. Используя
вэтом случае дифференциальное уравнение энтальпии при неза-
60