книги / Несущая способность конструкций при повторных нагружениях
..pdfискомых параметров внешних воздействий (см. § 16). Наконец, в том случае, когда существование механизма разрушения рас сматривается как главное (необходимое) условие, метод, исполь зующий построение полей.напряжений в предельном цикле, может быть отнесен к кинематическим.
В условиях предельного цикла переход от какого-либо одного состояния к другому (в связи с изменением внешних воздействий) осуществляется путем наложения соответствующих «упругих» напряжений. Добавочные напряжения в одних областях тела совершают догрузку, в то время как в других — разгрузку, при чем именно догрузкой определяется следующий этап реализации механизма разрушения. Исходя из этого рассматриваемый подход будем называть методом догрузки.
Анализ напряжений в предельном цикле предполагает, что этап стабилизации, в процессе которого благодаря ограниченной пластической деформации в теле образовалось некоторое (благо приятное) распределение самоуравновешенных напряжений, уже пройден. Хотя при использовании метода догрузки, как будет показано, остаточные напряжения непосредственно могут не фигу рировать, их присутствие предполагается, когда распределение напряжений строится лишь на основании уравнений равновесия и условия пластичности. В этом смысле метод догрузки (как и дру гие кинематические методы, поскольку в них рассматривается стабильное циклическое состояние) основывается на теореме Мелана.
Необходимо отметить, что основная идея рассматриваемого
подхода к задачам теории приспособляемости |
(применительно |
к стержню) содержится в монографии Ржаницына |
[45]. Для ана |
лиза приспособляемости сплошных тел метод догрузки использо вался впервые в работах, обзор которых дан в работе [7 ].
Пример. Рассмотрим приспособляемость сферического сосуда, подвергаю щегося повторным воздействиям давления и температуры со стороны располо женного внутри него рабочего тела. Предположим, что нагрев и охлаждение осу ществляются достаточно медленно и распределение температуры по толщине шара определяется выражением
t (т, р) = h (т) + h (т) р (( ‘ |
; |
(4.67) |
h (т) — ta tb* |
|
(4.68) |
где все обозначения сохранены такими же, как в § 19. |
и температурного |
|
Суммарные «упругие» напряжения в шаре от давления ра |
поля (4.67), отнесенные для удобства к пределу текучести, могут быть выражены
формулами |
[53] |
|
3 |
|
|
= |
р ( - * ) + ? ! с г * * - |
(4.69) |
|
|
Р |
|||
|
ГфVo = р (. 1 + 2 ^ ) 1 + ? ( |
3 |
|
|
|
’ 2р |
|
||
Ра |
&3 |
параметр нагрузки |
ч |
CCEttk |
т^ р = - ^ |
- |
= |
з7; ( 1 - ц) ( 1 - й) |
параметр температурного поля (0 < ^ < ^ * ) ; 6 = 3k2/(\ + к -|- /г2).
102.
Как известно, в случае центральной симметрии условия пластичности Ми*
зеса (1.13) и Треска—Сен-Венана (1.14) совпадают: |
|
|
о9 — аг = |
а я. |
(4.70) |
Наибольшее изменение напряжений в |
течение цикла имеет место в точках |
на внутренней поверхности шара, именно здесь впервые может возникнуть зна копеременная пластическая деформация. Согласно известному критерию (1.72) при напряжениях (4.G9) соответствующее предельное условие при произволь ной программе изменения температуры и давления имеет вид
|
Зр* |
| $Я* |
|
|
|
(4.71) |
|
|
2k3 |
2k |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
После несложных преобразований оно может быть представлено |
в |
форме |
|||||
|
А |
Р* |
-|-В-%- = |
1, |
|
(4.72) |
|
|
|
п. |
' |
дО |
* |
|
|
2/е3 In k |
|
Ро |
' |
Я[ |
|
|
|
— значение |
параметра |
нагрузки, соответствующее |
|
|
|||
где Ро = •k? — 1 |
предель- |
||||||
ному равновесию |
сферы [24]; |
|
|
4£3 |
— предельное значение |
пара- |
|
|
|
|
3 (б — fca)
метра температурного поля, при котором температурные циклы при отсутствии
„ |
. |
|
31п& |
внешней |
нагрузки не сопровождаются пластическим течением; А = |
• |
2 (k3— 1) ’ |
В = 1.
Аналогичные условия могут быть получены также для фиксированных программ изменения температуры и давления, например, при температурных циклах, действующих при ра = const,
<7*/<7°=1. |
(4.73) |
На диаграммах приспособляемости, построенных при двух различных со отношениях между внутренним и наружным диаметрами шара (рис. 4.6), ли нии /, 2 определяются соответственно уравнениями (4.72), (4.73).
Рассмотрим условия прогрессирующего разрушения. Очевидно, что в данной задаче возможен единственный механизм разрушения, отвечающий центральной симметрии: непрекращающееся расширение сферы. По причине, указанной в § 19, в качестве наиболее неблагоприятной программы нагружения следует рас сматривать температурные циклы, действующие при постоянном (максимальном) давлении.
Теплосмены приводят к периодическому перераспределению напряжений между внутренней и наружной частями стенки шара. В состоянии, непосредст венно предшествующем прогрессирующему разрушению, деформации будут еще
103
Рис. 4.7
упругими, но область, в которой напряжения при условии (4.70) достигают предела текучести на различных этапах цикла, должна распространяться на всю толщину стенки. Границей между зонами, в которых тепловые напряжения производят догрузку или разгрузку, согласно условию (4.70) является окруж
ность, радиус которой р = у |
определится |
из |
уравнения |
а |
$ - 0 # = |
о ; |
(4.74) |
где индексом q отмечены соответствующие составляющие в формулах (4.69).
Подставляя их. в уравнение (4.74), |
найдем |
|
у = |
/ б . |
(4.75) |
Поля напряжений в предельном цикле строятся исходя из предположения что в начале полуцикла, когда действует только давление (нагрев отсутствует) напряжения достигают предела текучести во внутренней зоне (k < р <: у) а в конце полуцикла (суммарные напряжения от давления и неравномерного на грева) — в наружной зоне (k < р с 1). Распределение напряжений на каж дом этапе должно удовлетворять условиям равновесия внутри тела и на его по
верхностях. |
|
|
|
уравнение |
равновесия |
[24] |
|
|
|||
Используя дифференциальное |
|
|
|||||||||
|
|
|
Р |
“ j j T - S t ® |
* - " » ) . |
|
|
|
(4.76) |
||
краевое |
условие |
на |
внутренней |
поверхности шара |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
О га= - |
£ ■ = - % * - Ink |
|
|
|
(4.77) |
|||
|
|
|
|
|
<*S |
Ро |
|
|
|
|
|
и условие (4.70), |
получим напряжения во внутренней |
зоне |
|
|
|||||||
|
|
|
0r = 2 ( l n £ + - g - l n A ) ; |
|
|
|
|
||||
|
|
|
= |
1 + |
2 (in £ |
+ |
-g- Inл ) . |
|
|
|
(4.78) |
В этот момент времени предельного цикла напряжения в |
наружной зоне |
||||||||||
(у < р < |
1) отличаются от предела текучести на величину термоупругих соста |
||||||||||
вляющих напряжений |
(4.69) |
|
|
|
2fe» (б — |
р») |
|
|
|
||
|
|
<»/• = |
1 - (о $ |
= |
1 + |
1 * |
' |
(4.79) |
|||
|
|
р* (6— А») |
4е |
|
104
Используя уравнение (4.76) и увловне на наружной поверхности шара (сгг^ = = 0), из (4.79) получим
Предполагая распределение напряжений непрерывным (отсутствие ска чка при р = у), после преобразований получим искомое условие прогрессирую щего разрушения в виде
|
P ±+ D ^ - = |
I, |
(4.81) |
||
где |
Ро |
9° |
_ |
|
|
|
|
|
|||
|
2ft3 (63 — 36 + |
2 У б ) |
(4.82) |
||
и ~ |
36 (fta — б) In ft |
||||
|
Ему отвечают линии 3 на диаграммах (см. рис. 4.6). Различие между ними состоит в том, что при малых отношениях внутреннего и наружного радиусов область приспособляемости сферы оказывается ограниченной линией 7, а при больших отношениях — линиями 1 и 3 (если программа изменения температуры и давления является неопределенной). Если шар подвержен теплосменам при постоянном внутреннем давлении, область приспособляемости ограничена ли
ниями 2 и 3 независимо от величины k = о .
Рис. 4.7, а, б иллюстрирует поля напряжений в предельном цикле при двух характерных состояниях. Они различаются между собой термоупругими напря жениями (рис. 4.7, г). Известным способом могут быть определены также те остаточные напряжения, возникновение которых в результате первых несколь ких циклов обеспечивает приспособляемость. На рис. 4.7, в показаны окружные остаточные напряжения, радиальные напряжения малы, и показать их в данном масштабе затруднительно. Можно заметить, что найденное распределение ос таточных напряжений не является подобным распределению термоупругих на пряжений (такое предположение иногда принималось при использовании при ближенного статического метода) — см. [7].
Расчет напряжений был выполнен при k = 0,7; |
= 0,7; -^- = 0,77. |
Нетрудно убедиться, что данное решение удовлетворяет одновременно кинема тическим и статическим условиям задачи о приспособляемости.
Г л а в а 5
Некоторые вопросы, связанные с применением теории приспособляемости в инженерных расчетах. Приспособляемость турбинных дисков
Теория приспособляемости, будучи частью общей теории иде альной упругопластической среды, использует простейшую аппро ксимацию кривых деформирования материала (см. рис. 1.1). Фак тически близки к такой идеализации лишь диаграммы сталей со средним содержанием углерода, имеющие характерную площадку текучести. Однако у большинства конструкционных сплавов площадки текучести нет: область упругого деформирования не посредственно граничит с областью пластического упрочнения; правда, при переходе в пластическую область касательный модуль падает довольно резко (обычно на 1— 2 порядка).
Вотличие от идеальной модели реальные металлические сплавы
вусловиях циклического знакопеременного деформирования, как правило, имеют кривую деформирования, изменяющуюся от цикла
кциклу, особенно при первых (измеряемых иногда десятками) нагружениях и разгрузках. В дальнейшем диаграмма обычно стабилизируется, но циклический предел текучести «S (наиболь шее изменение напряжений, при котором ширина петли пласти ческого гистерезиса не превышает малой величины, установленной допуском) может довольно значительно отличаться от удвоенного предела текучести при первом нагружении. На диаграммах цик лического деформирования площадка текучести отсутствует у всех сталей и сплавов.
При повышенных температурах зависимость характеристик повторного деформирования от предшествовавшей истории нагру жения еще более сложная. Чем выше температура, тем существен
нее сказываются временные (реономные) свойства. При этом
взависимости от температуры, скорости нагружения и длитель ности выдержек меняется сопротивление одностороннему неупру гому деформированию, а также циклический предел текучести.
Все эти обстоятельства, отражающие отличие реального мате риала от используемой в теории приспособляемости модели среды, должны быть приняты во внимание при применении данной теории
винженерных расчетах. Прежде всего необходимо выяснить,
106
какие качественные изменения вносят в поведение конструкции такие факторы, как упрочнение при монотонном и при цикли ческом нагружении, ползучесть и ее взаимодействие с кратко временной деформацией. С другой стороны, важно определить, каким образом на основании имеющихся в распоряжении инже- нера-расчетчика данных, характеризующих механические свой ства' рассматриваемого материала, следует устанавливать пара метры идеализированной диаграммы деформирования для полу чения из расчетов на приспособляемость по возможности наиболее адекватных количественных результатов.
При оценке теории предельного равновесия обычно подчерки вают, что она определяет лишь условия начала разрушения. При этом имеют в виду, что происходящие изменения геометрии объекта могут повлечь за собой прекращение дальнейшей деформации (или, наоборот, ускоренный ее рост) в связи с соответствующими изменениями условий равновесия. Аналогичное утверждение мо жет быть принято и в отношении теории приспособляемости. Некоторые ситуации, возможные при повторных нагружениях, следует рассмотреть, поскольку они имеют прямое отношение к оценке прочности по условию приспособляемости. Известно, что при определенных условиях возникает опасность прогрессиру ющего коробления (выпучивания). Это явление наблюдается иногда у тонкостенных конструкций, подверженных теплосменам.
Достаточно строгое изучение одновременного влияния физи ческой и геометрической нелинейности, а также времени&х эффек тов при повторных нагружениях представляет задачу большой сложности. В этой главе ее постановка ограничивается основными концепциями теории приспособляемости, в частности, представле нием о качественно выделенных предельных состояниях, непосред ственно следующим из принятой идеализированной диаграммы деформирования. В этих рамках речь может идти лишь о прибли женном учете тех или иных факторов при определении условий возникновения соответствующих предельных состояний. Другие подходы неизбежно приводят к изменению самой формулировки задачи теории приспособляемости и потере ее основных преиму ществ — четкости описания основных эффектов и относительной простоты использования в приложениях.
Применение теории приспособляемости в инженерных расчетах должно предусматривать возможность получения сравнительных оценок несущих способностей конструкций; ими могут быть коэф фициенты запаса по отношению к соответствующим опасным со стояниям. При проектировании важно установить оптимальные величины этих коэффициентов для конкретных элементов кон струкции. Как обычно, для решения этой задачи необходимо сопоставить расчетные, экспериментальные и эксплуатационные данные. В этой главе мы ограничиваемся лишь методическими вопросами определения коэффициентов запаса.
107
§21. Реальные свойства материалов
иих схематизация при расчете условий приспособляемости
При идеальной пластичности в условиях прогрессирующего разрушения реализуется стабильный циклический процесс, харак теризующийся постоянством приращений деформации за цикл в областях тела, подверженных пластическому течению. В этой ситуации деформационное упрочнение равносильно системати ческому увеличению предела текучести, которое должно приводить к постепенному уменьшению указанных приращений, вплоть до полного прекращения неупругого деформирования и приспосо бляемости. Наиболее просто «физическую» (связанную с упрочне нием материала, а не с перераспределением напряжений в кон струкции) приспособляемость можно иллюстрировать на стержне вых системах [7].
Таким образом, при возникновении односторонней циклической деформации упрочнение может рассматриваться как некоторый дополнительный резерв для приспособляемости. Однако при его использовании необходима дополнительная оценка накопленных деформаций и перемещений с точки зрения их опасности для проч ности и работоспособности конструкции.
Применение теории приспособляемости к расчету конструкций из реального материала требует установления способа аппрокси мации конкретной кривой деформирования (рис. 5.1). С ростом вводимого в расчет предела текучести будут увеличиваться де формации, накапливаемые в предельном цикле к моменту при способляемости, и соответствующие перемещения в конструкции. Строго говоря, для определения (на основе реальной диаграммы деформирования) этих величин необходимо использовать методы, выходящие за рамки теории приспособляемости. Лишь прибли женно можно принять, что деформация, накопленная к моменту приспособляемости, равна допуску е*, используемому при опре
делении предела текучести. Фак тически это лишь «средняя» де формация, максимальная может быть несколько большей, это за висит от степени неоднородности деформированного состояния в рас сматриваемом механизме разру шения.
Используя различные аппрок симации реальной диаграммы (см. рис. 5.1), т. е. принимая различ ные расчетные значения предела текучести, можно получить за висимость между параметрами нагружения в предельном цикле
108
и «средней» накопленной деформацией. Эта зависимость прибли женно отразит влияние упрочнения на условия приспособля емости.
Однако в распоряжении расчетчика может не оказаться кривой деформирования интересующего его материала. В этом случае придется воспользоваться табличными характеристиками мате риала.
В частности, можно принять в качестве предела текучести идеальной упругопластической среды напряжение <J 0i2 (условный предел текучести). При этом необходимо учитывать,' что в пре дельном цикле могут быть накоплены остаточные деформации, несколько превышающие 0,2%. Если с той же целью использовать временное сопротивление, то накопление односторонней деформа ции, если оно начнется, будет продолжаться вплоть до разру шения.
Проблему определения накопленной деформации в связи с от личием реальной кривой деформирования от аппроксимирующей диаграммы идеально пластического материала не следует смеши вать с вопросом об ограниченности неупругой деформации в со стоянии приспособляемости, который рассматривался целым ря дом авторов в рамках идеальной пластичности. Впервые последняя задача была сформулирована Койтером [26], который предложил принять в качестве критерия, определяющего средний уровень накопленной деформации, пластическую работу, затраченную в процессе приспособляемости. Как было установлено, эта работа является ограниченной, если коэффициент запаса по приспособля емости хотя бы незначительно превышает единицу (достаточное условие). В дальнейшем были предложены различные форму лировки задачи об определении границ для локальных деформаций и перемещений, накапливаемых в процессе приспособляемости. В большинстве исследований этого цикла ([74, 90, 99] и др.) задача сводится к проблеме линейного или выпуклого программи рования, однако возможны и другие ее постановки [22 ].
Исследования, о которых идет речь, несомненно, представляют определенный теоретический интерес, однако в прикладном аспекте (в связи с использованием в расчетах на приспособляемость аппро ксимации реальной диаграммы деформирования) существенно большее значение могут иметь деформации и перемещения в кон струкции, определяемые допуском, принятым при определении предела текучести (см. рис. 5.1).
В условиях знакопеременного течения существенную роль может играть эволюция кривой деформирования в сторону цикли ческого упрочнения или разупрочнения [52]. В первом случае ширина петли гистерезиса систематически, с каждым циклом, уменьшается, во втором — увеличивается. Применение теории приспособляемости является оправданным лишь для циклически стабильных материалов, или материалов, стабилизирующихся после относительно небольшого (в смысле накопленного устало-
109
|
стного повреждения) |
числа |
цик |
||||
|
лов. Заметим, что фактически здесь |
||||||
|
и в дальнейшем речь идет о состоя |
||||||
|
ниях материала, ибо один и тот же |
||||||
|
материал |
в |
зависимости |
от |
усло |
||
|
вий может быть и начально |
ста |
|||||
|
бильным |
и |
стабилизирующимся |
||||
|
после стадии упрочнения или раз |
||||||
|
упрочнения. |
|
|
|
|
||
|
Если материал стабильный, это |
||||||
|
значит, что деформационное упроч |
||||||
|
нение |
имеет |
чисто |
трансляцион |
|||
|
ный |
(кинематический) |
характер, |
||||
|
т. е. связано не с расширением |
||||||
|
поверхности |
текучести, |
а |
лишь |
|||
Рис. 5.2 |
с ее переносом [24]. В этом |
слу |
|||||
|
чае для |
диаграммы |
циклического |
деформирования справедлив принцип Мазинга, и циклический предел текучести при соответствующем (удвоенном) допуске на остаточную деформацию (рис. 5.2) равен удвоенному пределу текучести при начальном нагружении (например, S 0A = 2о0|2). У циклически стабилизирующихся после стадии упрочнения мате риалов S 0>4 < 2а0>2, причем это превышение может быть довольно значительным. Соответственно, если стабилизации предшество вало разупрочнение, то S 0(4 < 2O0i2.
При расчете условий знакопеременного течения в конструкции из материала, стабилизирующегося после некоторого упрочнения, для более полного использования резервов прочности следует исходить из стабильной кривой циклического деформирования. В этом случае в соответствующих расчетных формулах нужно принять crs = 0,55, где S — циклический предел текучести, опре деленный при заданном допуске на ширину петли гистерезиса. В условиях предельного цикла (при приспособляемости) тем самым допускается стабильная циклическая деформация (не превыша ющая принятого малого допуска) в некоторой области конструк ции. Поскольку при этом следует считаться с возможностью преждевременного разрушения, необходима оценка накопленных повреждений с учетом заданного ресурса конструкции. Она может быть осуществлена с помощью известных расчетных формул типа формулы Коффина [37]. Если необходимо, то по ее результатам допуск на ширину петли гистерезиса и соответственно циклический предел текучести должны быть понижены. Удобны для определе ния требуемого циклического предела текучести так называемые «циклические диаграммы деформирования» [85], устанавлива ющие связь между размахами напряжений и деформаций в ста бильном цикле.
В случае, если стабилизации предшествует разупрочнение, следует поступать аналогично; с другой стороны, в качестве
110
исходной характеристики при определении условий знакопере менного течения здесь может использоваться начальный предел пропорциональности (допуск на остаточную деформацию порядка 0,001%) или предел выносливости при симметричном цикле [56].
Таким образом, если основываться на свойствах реальных материалов, определение параметров предельного цикла соответ ственно двум возможным видам циклической пластической де формации должно опираться на две в общем случае различные (не связанные постоянным отношением) механические характери стики. Расчет по единому пределу текучести, обычно практику емый в теории приспособляемости идеальных упругопластических тел, фактически сохраняет свое значение лишь в задачах методи ческого характера.
В связи с этим необходимо внести некоторые изменения в мето дику анализа условий приспособляемости, основывающуюся на использовании фиктивных поверхностей текучести (см. гл. 1): расчет условий знакопеременного течения должен базироваться
на использовании предела текучести, равного у S, где 5 — опре
деленный по заданному допуску циклический предел текучести. С учетом этого обстоятельства в дальнейшем должны определяться условия прогрессирующего разрушения, т. е. должно быть учтено, что в условиях циклического (изотропного) упрочнения знако переменное течение при первых циклах, если оно возникнет в не которых областях конструкции, может привести к некоторому увеличению параметров предельного цикла по условию прогрес сирующего разрушения вследствие повышения предела текучести в этих областях.
Следует отметить, что первая попытка ввести в рассмотрение при анализе условий приспособляемости две характеристики материала (в связи с учетом влияния упрочнения на приспособля емость стержневых систем) принадлежит, по-видимому, Нилу. Иной подход используется в работах Майера [89, 90] и других авторов, посвященных приспособляемости конструкций из упроч няющихся материалов. Однако в практическом отношении пре имущества более общих (и соответственно сложных) формулиро вок, связанных с изменением самой постановки основной задачи теории приспособляемости, пока еще не выявлены.
§ 22. Особенности расчета условий приспособляемости конструкций при повышенных температурах
С повышением температуры деформационные свойства метал лических сплавов существенно усложняются, в особенности при проявлении временных эффектов. Ограничимся вначале случаями, когда ползучесть не оказывает заметного влияния на условия
ill