книги из ГПНТБ / Контактное взаимодействие металла и инструмента при прокатке
..pdfУпругое сжатие рабочих валков и восстановление полосы в очаге деформации при прокатке является причиной значительного увели
чения длины дуги контакта по сравнению с ]/ R АД*. Относительное
увеличение длины дуги контакта £ = 1д/]/~Я АЯ для полосы из дан ного материала зависит от ее толщины и относительного обжатия s. В наших экспериментах при обжатиях е = 14-ь 16% относительное увеличение длины дуги, имело минимальное значение, равное 1,3,
для полос толщиной # ! = |
2,5 |
мм и £ = |
1,6 — для полос толщиной |
|||||
Нх — 1,2 |
мм (рис. 22). |
металла |
с валком |
(£д шт)ср, |
измеренную |
|||
Длину |
дуги контакта |
|||||||
экспериментально, сравнивали |
с |
рассчитанной по трем формулам: |
||||||
t |
|
|
|
|
1) |
£ = ]/Я Д Я ; |
(10) |
|
2,0 |
|
|
|
2) |
по формуле |
А. И. |
Цели- |
|
18 - \ ° o |
|
|
|
кова |
[1 ] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
lR=~\f R АН -|- х2-ф- х2,
IS
J ? |
° J |
|
где |
o 'J _ |
о |
||
V |
|
||
w o o |
|
|
|
1fi |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 - Ми |
1 — А |
||
|
|
|
2 |
* |
|
|
* 2 = |
8 p cpR |
я Е х |
+ |
|
я Е„ |
||
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
1,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( И ) |
|
I |
12 |
£ i |
i |
|
p |
28 |
|
|
|
|
|
|
||
i |
a |
IB |
20 |
24 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
£, % |
|
|
|
хина и др. |
[5 ] |
|
|
|
|||
Рис. 2 2 . Зависимость |
относительного |
увели- |
I |
] |
/ Р А Н А- С |
(0 |
- 1- |
0 ) Р п |
||||||
чення длины дуги |
контакта |
металла |
с вал- |
Д |
» |
4 |
' |
X \ 1 П- |
2/ |
|||||
ком от толщины полосы н обжатия сталей: |
|
|
|
|
|
|
|
(12) |
||||||
J — 08кп, |
И х = |
1,2 |
мм; |
2 — СтЗ, |
Я , = |
|
Гд е |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
2.5 мм |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Сг = 8 + |
2 ] / - |
|
4 ДЯ |
я) |
|
16 при |
|
|
|
|
|||
|
01(7(1 + |
|
|
|
|
|
Упругие постоянные материала валков и полосы принимали оди наковыми
0! = 02= — ■= 1,32•10-5 мм2/кгс,
а погонное давление q = Р1ВХи среднее давление Рср = |
-т-.----г—g- |
1 |
1*Д. ШТ/Ср D1 |
рассчитывали по данным экспериментов (табл. 9). |
|
Упругое сжатие валков и восстановление полосы в очаге дефор мации при некоторых условиях могут привести к снижению момента прокатки в результате значительного смещения равнодействующей
давления на валки к выходу из очага деформации (табл. |
10, AIM)*1. |
||||
* П о д р о б н о э т о я в л е н и е п р о а н а л и зи р о в а н о в р а б о т е [4 8 ]. |
|
||||
1 Р а н е е т а к о й |
ж е р е з у л ь т а т |
б ы л |
п о л у ч ен |
р асч етн ы м п у те м п р и |
и с с л ед о ван и и |
п р о ц е с с а х о л о д н о й |
п р о к а т к и с |
п р и м |
ен ен и ем |
м ате м а ти ч е с к о й м од ели |
и Э В М [4 8 ] . |
40
Т а б л и ц а 9
Экспериментальные и расчетные значения длины дуг контакта металла с валком
Номер образца
in 112 113 135
165
168
- 184 181 187 201
2 |
2 |
\Р |
|
2 |
О |
||
|
2 |
о^* |
(- |
о? |
£ |
СО |
а Г |
240 |
1,16 |
16,1 |
78,4 |
|
1,16 |
26,9 |
120,0 |
|
1,19 |
13,5 |
73,3 |
|
1,21 |
15,6 |
58,2 |
380 |
1,20 |
7,0 |
87,6 |
|
1,22 |
9,9 |
110,5 |
400 |
3,99 |
8,4 |
155,3 |
|
3,98 |
8,3 |
152,4 |
|
4,00 |
6,7 |
118,0 |
|
1,21 |
6,8 |
66,5 |
мм |
|
|
|
|
|
|
|
гд эксперимен |
|
) |
р а с |
шт.ср-) |
тальные |
значения |
(10) |
( |
|||
( |
|
|
|
7,03 |
|
4,38 |
|
8,48 |
|
5,65 |
|
6,05 |
|
4,05 |
|
6,25 |
|
4,40 |
|
5,34 |
|
2,93 |
|
5,90 • |
3,51 |
||
8,03 |
|
5,86 |
|
8,25 |
|
5,81 |
|
6,58 |
|
5,24 |
|
4,68 |
|
2,90 |
j. мм расе читано тю формуле
(П) |
(12) |
5,47 |
6,65 |
6,71 |
8,20 |
5,24 |
6,24 |
5,33 |
6,30 |
4,00 |
4,90 |
4,55 |
5,56 |
6,38 |
8,24 |
6,21 |
8,22 |
6,10 |
7,30 |
3,77 |
4,53 |
При незначительном уменьшении коэффициента плеча ф; = а;//д ср из-за увеличения длины дуги контакта вследствие сплющивания наблюдается рост среднего давления и рост момента прокатки
(табл. 10).
Для определения момента прокатки для двух валков часто поль зуются формулой Мпр = 2Ра, где Р — усилие прокатки; а — плечо
Т а б л и ц а 10
Влияние упругого сжатия валков и восстановления полосы шириной 240 мм на момент прокатки
Номер |
Р, ТС |
Hi, мм |
|
|
'д |
рср' |
|
МппУ |
образца |
8ср’ % |
Ь |
|
кге/мм2 |
пр* |
|||
|
|
Яср |
кге-м |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Алюминий AIM |
|
|
|
|
|
16 |
19,5 |
6,0 |
14,9 |
0,48 |
1,86 |
8,30 |
’ |
180 |
9 |
19,8 |
4,0 |
19,8 |
0,41 |
2,80 |
8,45 |
" |
152 |
10 |
20,6 |
4,0 |
20,4 |
0,39 |
2,84 |
8,63 |
|
153 |
2 |
19,2 |
2,0 |
21,2 |
0,34 |
4,60 |
10,10 |
|
102 |
|
|
|
Сталь 08кп |
|
|
|
|
|
102 |
56,4 |
1,2 |
9,5 |
0,21 |
4,90 |
43,1 |
■ |
127 |
114 |
69,7 |
1,2 |
11,9 |
0,19 |
5,50 |
47,7 |
|
147 |
111 |
78,4 |
1,2 |
16,1 |
0,18 |
7,00 |
50,5 |
|
222 |
112 |
120,0 |
1,2 |
26,9 |
0,18 |
8,50 |
58,5 |
|
386 |
41
равнодействующей усилия прокатки, или этой же формулой, запи санной в следующем виде:
Мпр = 2 (рср}/RAHB) xp^/RAH = 2pcp\pRAHB,
где R — радиус рабочего валка; В — ширина полосы;
рср — среднее нормальное давление.
Рис. 23. Зависимость р._ = |
Р/1„ _ПВ от |
приведенного напряжения К ■ — |
up |
I д» up |
I |
^пр = ЯДйВП0Данным:
1 — сталь 1010 [4]; 2 — свинец [8 ]; 3 — сталь 08кп; 4 — AIM (по данным авторов)
При правильном выборе коэффициента плеча равнодействующей и учете упругого сжатия валков и восстановления полосы расчет момента прокатки по этой формуле дает достаточно точные резуль таты. Наибольшую сложность при вычислении момента прокатки по этой формуле представляет правильный выбор величины ф,-. По лученные в работе данные (см. табл. 9) позволяют вычислить некоторое условное напряжение /Q = Mnp/RAHB, учитывающее влияние ха рактера распределения контактных напряжений по дуге контакта и упругого сжатия валков, а также восстановления полосы на коэф фициент плеча ф^.
42
Т а б л и ц а 11
Среднее нормальное давление и напряжение Kt-
при прокатке полос без натяжения (по данным работ [4, 8] и экспериментов авторов)
|
|
|
|
Скорость |
|
|
|
В , , мм |
' Я ,, мм |
е, % |
АН, мм |
деформации |
Рср, |
кгс/мм2 |
к г кгс/мм2 |
|
|
|
|
U, с' 1 |
|
|
|
|
|
|
Свинец |
|
|
|
|
30 |
30 |
25 |
7,50 |
27,2 |
• |
2,65 |
3,20 |
|
10 |
24 |
2,40 |
|
|
3,60 |
4,02 |
|
5 |
22 |
1,10 |
|
|
4,28 |
4,79 |
|
1,5 |
22,6 |
0,34 |
|
|
5,45 |
4,70 |
|
30 |
26 |
7,80 |
0,068 |
|
2;80 |
2,77 |
|
10 |
23 |
2,30 |
|
|
3,22 |
3,84 |
|
5 |
25 |
1,25 |
|
|
3,90 |
4,44 |
|
1,5 |
33 |
0,49 |
|
|
5,30 |
5,05 |
|
|
|
Алюминий |
|
|
|
|
36 |
36 |
14 |
5,04 |
0,92 |
|
8,50 |
9,55 |
|
12 |
24 |
2,88 |
|
|
12,0 |
13,30 |
|
6 |
20 |
1,20 |
|
|
14,2 |
14,20 |
|
1,5 |
33 |
0,50 |
|
|
29,0 |
16,00 |
30 |
24 |
25 |
6,00 |
|
|
9,6 |
9,90 |
16 |
15 |
25 |
3,75 |
|
|
10,8 |
11,00 |
15 |
6 |
25 |
1,50 |
|
|
14,5 |
16,30 |
|
|
|
Сталь 1010 |
|
|
|
|
30 |
1,95 |
32 |
0,63 |
|
|
59,0 |
|
|
1,95 |
30 |
0,59 |
|
|
63,0 |
|
|
1,95 |
26 |
0,55 |
|
|
56,0 |
|
|
|
|
Д16 горячекатаная |
|
|
|
|
54 |
10,5 |
26 |
2,75 |
|
|
15,0 |
16,0 |
60 |
2,75 |
18 |
0,50 |
|
|
32,0 |
38,0 |
Влияние упругого сжатия валков на энергосидовые параметры процесса прокатки представлено зависимостью среднего давления рср от величины (рис. 23). При прокатке полос из свинца, алюми ния AIM, сталей 08кп и 1010 без натяжения связь между рср и К( выражается прямой (рис. 23), угол наклона которой к оси абсцисс определяется уравнением'
1
Следовательно, произведение коэффициента плеча равнодейству- 'ющей давления металла на валки ф(. с учетом упругого сжатия валков и восстановления полосы на квадрат относительного увеличения
Рис. 24. Зависимость коэффициента плеча приложении равно действующей давления металла на валки от относительного увеличения длины дуги контакта:
точки — результаты эксперимента; кривая — расчет по фор муле (13)
длины |
дуги контакта i = lA Cp/\/RAH— величина |
постоянная, |
|
равная |
примерно 0,5: |
|
|
|
фгГ“ |
0,5. |
(13) |
Сравнение зависимости между |
и i, полученной |
в результате |
эксперимента (см. табл. 8), с рассчитанной по формуле (13), показано на рис. 24.
Сопоставление полученных нами данных о зависимости между рср и Ki свидетельствует об удовлетворительном совпадении их с резуль
татами исследований А. |
А. Королева, И. |
Я. |
Тарновского и др. |
(табл. 11). |
|
|
|
Г л а в а II |
|
|
|
КОНТАКТНОЕ |
ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ |
|
|
ДЕФОРМИРУЕМОГО МЕТАЛЛА |
И |
ВАЛКОВ |
И ЗАКОНОМЕРНОСТИ ФОРМИРОВАНИЯ ПОПЕРЕЧНОГО ПРОФИЛЯ т о н к о й ПОЛОСЫ
I . А Н А Л И З Э К С П Е Р И М Е Н Т А Л Ь Н Ы Х И Т Е О Р Е Т И Ч Е С К И Х И С С Л Е Д О В А Н И Й
В настоящее время накоплен обширный экспериментальный и тео ретический материал, характеризующий распределение давления вдоль дуги захвата, однако факторы, влияющие на распределение нормального давления по ширине прокатываемой полосы, недоста точно изучены.
44
В 1933 г. Люэг и Зибель исследовали распределение нормальных напряжений по дуге захвата и по ширине полосы при прокатке об разцов из свинца, меди, алюминия и стали толщиной 2—8, шириной 12—30 мм с относительными обжатиями от 12,5 до 50%. Было уста новлено, что давление максимально на середине полосы.
Вранних теоретических работах, выполненных А. Ф. Головиным, Е. И. Фроловым и Т. М. Голубевым, Б. П. Бахтиновым и др., не удавалось исследовать сложный характер распределения давления по контактной поверхности, так как за основу расчетов они принимали упрощенную схему течения металла в очаге деформации. Расчеты
величины нормального |
давления |
по формулам С. |
И. |
Губкина, |
|
А. Я. Хейна и Гелей |
[71—73] показали, что эпюры давления, имею |
||||
щие один максимум |
на |
середине |
полосы, качественно |
совпадают |
|
с эпюрами, полученными экспериментально . Люэгом. |
|
|
|||
Более общая закономерность распределения давления по ширине |
|||||
полосы установлена И. Г. |
Астаховым1. Было показано, |
что на нерав |
номерность распределения давления по контактной поверхности значительное влияние оказывают толщина, ширина, обжатие полосы, а также физико-механические свойства прокатываемого металла. В результате опытов по прокатке образцов из меди, бронзы, латуни и стали установлено, что для узких полос, когда ширина полосы В меньше длины дуги захвата /д, имеется один максимум давления на середине полосы; при увеличении ширины полосы появляются два максимума вблизи кромок и минимум на середине полосы.
Возникновение максимумов в эпюрах нормального давления вблизи кромок И. М. Павлов [74, 75] объясняет тем,'что наличие области уширения, целостность металла и действие внеконтактных частей полосы вызывают вблизи кромок полосы дополнительные продольные растягивающие напряжения, а в прилегающих к ним зонам — напряжения подпора. При прокатке опытных образцов, покрытых лаком [1 ], было установлено, что продольные растягиваю щие напряжения максимальны на кромках полосы и уменьшаются до нуля на расстояниях /д/2 от них (граница области уширения).
Для подтверждения общей закономерности распределения давле ния по ширине прокатываемой полосы А. П. Чекмаревым и О. А. Та расенко были прокатаны с различными обжатиями стальные и свин цовые образцы шириной 25—250 мм. Эти опыты также показали, что в результате действия дополнительных продольных напряжений эпюры давления при В >• 31Д имеют два максимума вблизи кромок, которые с уменьшением ширины сливаются в один максимум на се редине полосы. Аналогичные результаты получены при прокатке алю миниевых полос различной ширины [68].
Неравномерность распределения продольных и поперечных на пряжений трения влияет на неравномерность распределения нормаль ного давления [74]. В работе [63] особое внимание уделяли не только геометрическим факторам очага деформации, но и состоянию контакт
1 |
А с т а х о в 14. |
Г . — «Структура |
и свойства стали». М., Металлургиздат, |
1951 |
(МИСиС. Сб. № |
30), с. 147—153 с |
ил. |
45
ной поверхности. При прокатке полос шириной 60 и 80 мм в валках со шлифованной рабочей поверхностью эпюры давлений имели один максимум на середине полосы, однако с увеличением сил трения (прокатка с песком и дробью) этот максимум переходил в седловину, т. е. появлялись два максимума вблизи кромок полосы. При анализе этого явления отмечено, что неравномерность распределения давле ния по ширине полосы обусловлена но только выравнивающим дей ствием внеконтактных частей полосы, но в значительной степени
силами трения, |
действующими |
в поперечном направлении [63]. |
|
В |
работе [76] исследовали |
влияние геометрических факторов |
|
/Д/Я ср |
и В1Н1 |
на неравномерность распределения нормального |
давления, а также продольных и поперечных сил трения по ширине
полосы. Опыты по прокатке алюминия |
проводились в клети дуо |
с гладкими валками диаметром 255 мм; |
отношение /д/ # ср при этом |
составляло 0,5— 12,5, В/Нх = 2ч-200 и Я х = 0,5ч-50 мм. Показано, что для случая, когда поперечные силы трения имеют одно направле ние по всей ширине, соответствующее течению металла от центра к краю полосы, эпюры нормального давления и продольных сил трения имеют максимум на середине полосы. С уменьшением толщины полосы возрастает упругая деформация валков и изменяется схема поперечного течения металла. С появлением зоны утяжки полосы поперечные напряжения тренря на соответствующем участке кон тактной поверхности меняют знак, и эпюры нормального давления имеют два максимума у кромок полосы. Распределение продольных напряжений трения по ширине полосы соответствует характеру эпюр нормальных давлений. Автор работы [76] отмечает, что есте ственной причиной неравномерности эпюры давления является неравномерность распределения поперечных напряжений трения, обусловленная характером поперечного течения металла.
Применение смазки способствует уменьшению сопротивления деформации металла и выравниванию эпюры нормального давления
по ширине полосы [44, 68, 77, |
78]. |
||
Переднее и заднее натяжения, |
а также применение смазки при |
||
прокатке стальных, |
латунных |
и алюминиевых полос шириной 60 |
|
и толщиной 2,22 мм |
приводят |
к |
снижению давления прокатки и |
к уменьшению неравномерности распределения нормального давле ния по ширине полосы [77]. Однако характер распределения давле ния не изменяется: вблизи кромок наблюдаются два максимума, а в средней части полосы — минимум, что авторы работы [77 ] объя сняют влиянием прогиба валков.
В исследованиях распределения давления по контактной поверх ности [44, 63, 68, 77—79] в той или иной мере рассматривается влия ние степени обжатия металла на неравномерность эпюры давления по ширине полосы. При прокатке узких полос (В//д < 4), когда прогиб валков незначителен, с ростом обжатия (которое молено считать равномерным по ширине полосы) увеличивается разность между зна чениями давлений на середине и на кромках полосы. Это явление можно объяснить действием растягивающих и подпирающих напря жений, возникающих вблизи кромок полосы. При прокатке более
46
широких полос с ростом обжатия увеличиваются напряжения контакт ного трения и повышается давление металла на валки, под действием которого они прогибаются. Из-за неравномерной по ширине полосы деформации валков обжатие металла в поперечном направлении ста новится неравномерным и поперечная разнотолщинность полосы уве личивается.
В последние годы возникла необходимость проведения исследова нии деформации валков и распределения контактных напряжений по ширине полосы в связи с разработкой более точного математичес-. кого описания процесса формоизменения прокатываемых полос, разработкой рациональных профилировок валков и параметров си стем регулирования профиля валков с помощью их противонзгиба,
атакже в связи с выбором оптимальных режимов прокатки полос
сминимальной разнотолщинностью.
Вэтом направлении выполнены комплексные исследования [42; 45, с. 63—67] на стане кварто 205/360x500 при прокатке полос из
различных сплавов толщиной от 1 до 8 и шириной от 100 до 400 мм. В процессе прокатки измеряли нормальные и касательные контакт ные напряжения, радиальные упругие деформации рабочего валка, совместное упругое сжатие опорного и рабочего валков, прогиб опор ного валка одновременно в нескольких сечениях по ширине полосы, фиксировали усилие прокатки, крутящие моменты, натяжения и уси лия противонзгиба рабочих валков (см. гл. V). Полученные резуль таты показали, что наибольшая неравномерность распределения давления и упругих деформаций валков на участке ширины полосы наблюдается при прокатке относительно узких (Вп/Ьб = 0 , 2 0 , 5 ) тонких полос. С увеличением ширины и толщины полос разность между значениями давления и деформации валков у края и середины полосы уменьшается. С увеличением относительного обжатия металла неравномерность распределения нормального давления и упругих деформаций валков возрастает, но более интенсивно при прокатке узких и тонких полос. Упругие деформации валков приводят к нерав номерности обжатия металла в поперечном направлении. В местах большего обжатия длина дуги контакта увеличивается, вследствие чего повышается давление в соответствующих частях полосы. Не равномерное распределение нормального давления по ширине по лосы приводит к неравномерному распределению радиальной упру гой деформации валков [42].
При прокатке на станах кварто суммарное перемещение'«актив ной» поверхности рабочего валка состоит из прогиба опорного валка, упругого взаимодействия рабочего и опорного валков, радиальной деформации рабочего валка, контактирующего с полосой, а также упругой деформации элементов клети стана [5]. Неравномерное упругое сжатие рабочего и опорного валков зависит от соотношения диаметров валков, длины их бочек и ширины полосы, от профили ровки валков и других параметров стана и условий прокатки [5, 48]. Поперечный профиль полосы в процессе прокатки соответствует форме щели между рабочими валками, которая определяется общей упругой деформацией клети стана, исходной и тепловой профили-
47
ровной валков, износом их поверхностей, профилем подката и рядом других факторов [5, 80]. При неравномерном обжатии металла по ширине полосы распределение вытяжек также неравномерно, .однако благодаря действию внеконтактных частей полосы и целостности металла в очаге деформации достигается постоянство вытяжек в по перечном направлении. На части полосы с большей, чем средняя, вытяжкой внеконтактные части оказывают подпирающее действие, а на части с меньшей вытяжкой — растягивающее [74, 75]. Если продольные напряжения сжатия при растяжения превышают некото рые критические значения, полоса теряет свою плоскую форму и становится коробоватой или волнистой [81 ]. Следовательно, под пирающие и растягивающие продольные напряжения — одна из главных причин неравномерного распределения давления по ширине прокатываемой полосы.
Накопленный в настоящее время экспериментальный материал позволяет подойти к теоретическому исследованию задачи о простран ственном течении металла при прокатке тонких листов.
А. А. Ильюшин разработал теорию пластического течения тон кого слоя' вещества по поверхностям инструмента [82].
Для расчета контактных напряжений в процессах течения ме талла, когда линейные размеры очага деформации много больше тол щины слоя, получено уравнение вида:
< 1 4 >
где Н = Н (х, у) — значение толщины слоя в точке (х, у)] т — контактные касательные напряжения.
Решение уравнения (14), когда толщина слоя Н (х, у) — произ вольная функция координат и деформируемый металл обладает упроч нением, представляет большие трудности.
Рассматривая задачу об установившемся процессе прокатки тон кого прямоугольного листа и принимая, что толщина Н изменяется вдоль направления прокатки линейно и от = const, Ю. С. Арутю нов [83] получил точное решение уравнения (14).
Трудности при решении уравнения (14), когда сгт переменно, связаны с ограничениями в выборе законов контактного трения (при нимаются законы Кулона и Прандтля) или с ограничениями в зада нии контура области течения (задача сводится к одномерной или осе симметричной [84]).
Для случая прокатки тонкого листа с малыми обжатиями, когда толщина металла изменяется вдоль направления прокатки по квадра тичному зак ну и упрочнение металла не учитывается, А. А. Илью шиным дано приближенное решение уравнения (14) [82].
Анализ объемных эпюр давлений, полученных при решении урав нения (14), показывает, что размеры областей опережения, отстава ния и уширения в основном зависят от отношения ВИА, а границы начала области уширения удалены от кромок полосы на расстояния, приблизительно равные /д/2. При В ^ 1Д области уширения сопри касаются; с увеличением ширины полосы появляется линия нейтраль
48
I
ного сечения, при этом области опережения и отставания увеличи ваются, а область уширения не изменяется; при В <С 1Добласти уширения имеют линию раздела течения, лежащую на оси х.
К. Н. Шевченко, используя гипотезы А. А. Ильюшина, получил довольно простое решение задачи о прокатке тонкой полосы в ци линдрических недеформированных валках [51].
Вработах [85, 86], дано приближенное решение задачи пр.окатки
вгладких валках при допущениях А. А. Ильюшина (за исключением условия полной пластичности).
В. С. Смирновым и А. К- Григорьевым [87] решена задача о про странственном течении металла в процессе горячей прокатки при
допущениях, что толщина полосы изменяется только вдоль направ ления прокатки и воздействие внеконтактных частей полосы не учи тывается. Важно, что при решении задачи авторы отказываются от условия полной пластичности.
Характерной особенностью решений задач, в которых не учиты
ваются ■ упругие деформации валков |
и принимается ат = const |
[88], является равномерный характер |
эпюры нормального давления |
в средней части полосы с уменьшением давления к ее кромкам. Дальнейшее развитие теории течения тонкого слоя А. А. Илью
шина получила в трудах И. А. Кийко, который предложил общую постановку задачи о течении тонкого слоя [89], а также разработал некоторые приближенные методы решения уравнения (14).
Теоретические исследования А. А. Ильюшина и И. А. Кийко позволили разработать методы решения задачи о-пространственном течении тонкого слоя упрочняющегося пластического материала пере менной толщины с учетом произвольного закона контактного тре ния и неравномерности распределения натяжения по контуру об ласти течения [48, 82, 88—91]. На основе разработанных методов созданы математические модели процесса пространственного тече ния металла при холодной и горячей тонколистовой прокатке, по зволяющие рассчитывать нормальное давление и упругую деформа цию валков с учетом упрочнения металла и неравномерности распре деления натяжения по ширине полосы.
Эти математические модели могут быть успешно использованы для анализа контактных напряжений и упругих деформаций валков, выбора рациональных технологических параметров процесса про катки и расчета оптимальных профилировок валков.
2. Р А С П Р Е Д Е Л Е Н И Е М Е Ж В А Л К О В О Г О Д А В Л Е Н И Я И К О Н Т А К Т Н Ы Х Н А П Р Я Ж Е Н И Й П О П Л О Щ А Д К Е К А С А Н И Я Р А Б О Ч Е Г О В А Л К А С О П О Р Н Ы М
Профиль прокатываемой полосы (активная образующая рабочих валков) в значительной степени определяется упругими деформа циями валковой системы: прогибом опорного валка, сближением осей рабочего и опорного валков и упругим сжатием рабочего валка в очаге дёформации.
4 П. И. Полухин |
4 9 |