- •Предисловие
- •Введение
- •I. Термины технических сверхпроводников
- •1. Основные понятия
- •Явления магнитного потока
- •2. Критические параметры
- •3. Слабосвязанные сверхпроводники
- •Эффекты Джозефсона
- •4. Устройства на сверхпроводимости
- •II. Термины технической механики
- •Приложение
- •1. Сила Лоренца (fl)
- •2. Закон Видемана-Франца
- •10. Удельная теплоемкость сверхпроводящей фазы (Сs).
- •16. Зависимость индукции от температуры
- •18. Использованные системы единиц измерения
- •19. Основные формулы электромагнетизма
- •Указатель
- •Библиографический список
- •394026 Воронеж, Московский просп.,14
Приложение
1. Сила Лоренца (fl)
Уравнение, определяющее величину силы действующей на проводник с током со стороны поля, записывается в виде
на единицу длины вихря FL = JФ0Sinφ единицы СГС
на единицу поверхности FL = JВSinφ единицы СИ
где J – средняя плотность текущего тока, φ – угол ориентации вектора индукции поля по отношению к направлению тока (при φ = 900, естественно Sinφ =1). Направление FL определяется правилом правой руки
2. Закон Видемана-Франца
Для классических и квантовых частиц закон записывается в виде
= L· T,
где σ - проводимость материала, Т- абсолютная температура ,
L = - число Лоренца в квантовой теории, [L] = 2,45· 10-8Вт·Ом ·К-2,
К- коэффициент теплопроводности в квантовой теории К = ,
где k- коэффициент пропорциональности, ℓ- длина свободного пробега электронов,
.
3. Закон Био и Савара позволяет определить напряженность магнитного поля в центре витка, соленоида:
Н(z,0) = 0,2 ,
где I – транспортный ток [А], а – радиус витка [см],
z – расстояние от центра витка по оси симметрии [см], Н - напряженность [эрс].
Напряженность магнитного поля кругового тока в классической форме
Н1= или Н= .
Напряженность магнитного поля в центре длинного ℓ соленоида с числом витков N
Н1= или Н = .
4. Поверхностный импеданс (Z) – это комплексное сопротивление проводника в электромагнитном поле. Его величина записывается.
Z =
Z = R +iXL,
где Е – напряженность электрического поля, R - активная составляющая сопротивления на квадрат площади, XL - реактивная составляющая на квадрат площади.
R = ,
где nn и ns – плотность нормальных и сверхпроводящих электронов, - частота, λ – глубина проникновения, - время релаксации.
5. Нормальный скин-эффект (). Если на поверхность материала с проводимостью σ действует электромагнитное поле частоты , тогда глубина, на которую оно проникает в объем записывается
= .
6. Формула Рутгерса показывает величину скачка удельной теплоемкости при n-s переходе
(Сs-Cn)Тс = Тсμ0 (в системе СИ)
(Сs-Cn)Тс = Тс (в системе СГС),
где С- удельная теплоемкость вещества в n и S состояниях.
7. Скрытая теплота N-S перехода (Ln-s) определяется соотношением
Ln-s= V T (Sn-Ss).
Используя значения разности энтропий в системе СИ,
Sn-Ss =
получим Ln-s = -VTμ0Hc ,
где S – энтропия вещества на единицу объема в n и s состояниях, V – объем на единицу массы, Нс – критическое поле сверхпроводника 1 рода, - производная определяется свойством самого вещества и не зависит от наличия магнитного поля.
8. Критические магнитные поля сверхпроводника 2 рода (æ>> ) и их соотношения.
- первое критическое поле Вс1= ,
- второе критическое поле Вс2= æ Вст,
-термодинамическое критическое поле вычисляется из функции Гиббса
Gn-Gs= V ·В ,
- третье критическое поле
Вс3 = 1,69 æВст или Вс3 = 1,69 Нс2.
9. Свободная энергия Гиббса вещества в магнитном поле может быть записана в системе СГС
Gs (Hc) = Gs(0)- V (П.1)
плотность свободной энергии, и ее изменение при N-S переходе из уравнения (П.1) получим
qs – qn = ,
где q = - плотность свободной энергии.
Далее дифференцируя уравнение (П.1) получим выражение изменения энтропии. Учитывая, что Gs(Hc)= Gn(0) запишем
Sn(0) – Ss(0) = . (П.2)
Повторное дифференцирование уравнения (П.1) дает выражение формулы Рутгерса (см. пункт 6)