- •Переходные процессы в линейных цепях
- •С сосредоточенными параметрами
- •Возникновение переходных процессов.
- •Понятие о коммутации
- •Законы коммутации
- •Классический метод расчета переходных процессов в цепях
- •Переходные процессы в последовательной
- •Единственный корень характеристического уравнения равен
- •Переходные процессы в цепях с последовательно включенными r, l, c- элементами
- •Методика расчета переходного процесса в r-l-c-цепи
- •Включение r, l, с-цепи на синусоидальное напряжение
- •Опрераторный метод расчета переходных процессов в электрических цепях Операторный метод расчета переходных процессов
- •Оригинал и изображение. Прямое преобразование Лапласа
- •Изображения некоторых простейших функций
- •Воспользуемся преобразованием Лапласа, тогда
- •Законы Ома и Кирхгофа в операторной форме
- •Исходной схемы в их операторные изображения
- •Нахождение оригинала по изображению с помощью обратного преобразования Лапласа
- •Способы определения изображения импульсных сигналов
- •Способ представления сигналов через элементарные
- •Непрерывная кусочно-линейная функция
Переходные процессы в последовательной
R-C ЦЕПИ ПРИ СКАЧКООБРАЗНОМ ИЗМЕНЕНИИ ЭДС
Рассмотрим переходные процессы в последовательной R-С цепи при скачкообразном изменении ЭДС идеализированного источника постоянного напряжения:
е(t) = при .
Схема цепи при переключении ключа из положения 1 в положение 2 представлена на рис.1.
Требуется определить uС(t) и i(t).
Решение задачи будем проводить в следующем порядке:
1. Определяем значения токов и напряжений в цепи до коммутации и находим независимые начальные условия, предполагая, что до коммутации цепь находилась в установившемся режиме. Учитывая, что E1 = const, (сопротивление ХС = ) находим:
i(-0) = = 0; uС(-0) = E1.
Используя второй закон коммутации, находим независимое начальное условие:
uС(+0)= uС(-0)=E1.
2. Составляем систему уравнений электрического равновесия цепи при t ≥ 0 (по II закону Кирхгофа):
uR + uC = E2; iC = iR = i;
uR = iR; .
Исключая из приведенной системы уравнений все неизвестные величины, кроме uC, получаем
. (3)
Решение уравнения (3) представляем в виде:
uC = uCв+ uCсв.
3. Определяем вынужденную составляющую uСв как частное решение дифференциального уравнения цепи – установившееся значение:
uCв= E2.
4. Определяем свободную составляющую uCсв.
Составляем характеристическое уравнение цепи:
RCp + 1= 0.
Единственный корень характеристического уравнения равен
где С = RC постоянная времени последовательной RC-цепи. Поэтому свободная составляющая напряжения на емкости uCсв равна:
.
5. Находим общее решение для напряжения на емкости после коммутации при произвольных начальных условиях:
. (4)
6. Определяем постоянную интегрирования A, для чего воспользуемся независимым начальным условием (независимым начальным условием в данном случае является значение при t = -0 величины uC(0), которая не может изменяться скачком), подставив его в выражение (4), рассматриваемое при t = 0:
E1= E2+A, откуда A = E1 E2.
7. Подставив значение A в уравнение (4), запишем уравнение для мгновенного значения напряжения на емкости в переходном режиме:
uC = E2 ( E2 E1)e-t/RC. (5)
Уравнение тока в переходном режиме может быть записано в виде
(6)
Графики зависимостей е(t), uC(t) и i(t) показаны на рисунках 2 (а), (б), (в), соответственно.
Как видно из выражений (5) и (6), скорость затухания свободных составляющих тока в цепи и напряжения на емкости не зависит от значения ЭДС идеализированного источника напряжения до и после коммутации и определяется только постоянной времени τС, численно равной промежутку времени, в течение которого свободные составляющие тока и напряжения уменьшаются в е = 2,718 раз .
Переходный процесс считается практически законченным через время равное 5С , в этом случае ошибка составляет 0,7%.