- •Закон сохранения заряда. Закон Кулона.
- •Электрическое поле. Напряжённость электрического поля. Принцип суперпозиции электрических полей. Графическое изображение электрических полей.
- •Поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных плоскостей
- •1. Поле равномерно заряженной сферической поверхности
- •2. Поле объемно заряженного шара
- •3. Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости
- •4. Поле равномерно заряженного бесконечного цилиндра (нити)
- •6. Работа сил электростатического поля в случае двух точечных зарядов. Потенциал. Потенциал поля, создаваемого системой точечных зарядов.
- •7.Циркуляция вектора напряженности электрического поля. Связь между напряжённостью электростатического поля и потенциалом.
- •8.Эквипотенциальные поверхности, их связь с силовыми линиями.
- •9.Проводники и диэлектрики. Заряженный проводник. Проводник во внешнем электрическом поле.
- •10. Электроёмкость, конденсаторы. Электроёмкость проводящего шара. Ёмкость плоского конденсатора, сферического конденсатора, цилиндрического конденсатора.
- •После интегрирования получим
- •9.2. Параллельное соединение конденсаторов
- •Энергия заряженного конденсатора
- •3.2. Напряженность электростатического поля двух
- •3.3. Поле равномерно заряженной сферической поверхности
- •Электрический диполь
- •Поляризация диэлектрика
- •Электрическое поле в диэлектриках
- •17.Теорема Гаусса для поля вектора поляризации. Теорема Гаусса для поля вектора электрического смещения. Связь между векторами d и e.
- •Сила тока, плотность тока
- •Уравнение непрерывности
- •Закон Ома для однородного участка цепи
- •20,Сторонние силы. Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •21,Работа, мощность, кпд источника тока. Тепловое действие тока. Закон Джоуля-Ленца.
- •22,Переходные процессы в конденсаторах. Правила Кирхгофа.
- •Закон Ома для неоднородного участка цепи запишем в виде
- •Первое правило Кирхгофа
- •23,Источники магнитного поля. Сила взаимодействия, движущихся зарядов.
- •24,Магнитное поле движущего заряда. Магнитный поток.
- •26,Магнитное поле соленоида. Проводник с током в магнитном поле. Взаимодействие параллельных токов. Движение заряженных частиц в магнитном поле. Магнитное поле соленоида
- •27. Закон Био-Савара-Лапласа. Момент сил, действующий на контур с током. Работа перемещения контура с током в магнитном поле.
- •28. Закон электромагнитной индукции. Индуктивность. Явление самоиндукции.
- •3.18. Индуктивность
- •29. Вектор намагничивания. Циркуляция вектора j. Циркуляция вектора н.
- •30. Ток смещения. Уравнения Максвелла в интегральной форме.
- •Свойства уравнений Максвелла:1. Уравнения Максвелла линейны.
- •32. Электромагнитные волны. Поток энергии электромагнитного поля (Вектор Умова-Пойтинга).
- •33. Проводники, диэлектрики и полупроводники в зонной теории. Примесные полупроводники. Понятие сверхпроводимости. Проводники, диэлектрики и полупроводники в зонной теории
- •9.13. Понятие о сверхпроводимости
- •34. Типы магнетиков (Диамагнетизм, парамагнетизм, ферромагнетизм, понятие о петле гистерезиса, применение магнетиков).
- •Парамагнетизм
- •Ферромагнетизм
- •Применение магнетиков
10. Электроёмкость, конденсаторы. Электроёмкость проводящего шара. Ёмкость плоского конденсатора, сферического конденсатора, цилиндрического конденсатора.
(5.2)
где q – заряд тела;
– его потенциал.
Коэффициент пропорциональности между потенциалом и зарядом называется электроемкостью или просто емкостью уединенного проводника:
(5.3)
Единица измерения емкости – это емкость тела, у которого при заряде в 1 Кл потенциал равен 1 В. Единица измерения емкости имеет свое наименование – «фарад»
1 Ф = 1 Кл В.
Уединенные проводники обладают небольшой емкостью. Однако, если вблизи проводника расположены другие тела, емкость проводника возрастает; так как на окружающих телах возникают индуцированные заряды. Вблизи заряженного тела индуцируются заряды противоположного знака, это приводит к уменьшению потенциала тела и, соответственно, к увеличению емкости.
Заряды на обкладках конденсатора имеют одинаковую величину q и противоположны по знаку. Проводники, образующие конденсатор, называют обкладками. Основной характеристикой конденсатора является его емкость, которая определяется из соотношения:
(5.4)
где – разность потенциалов или напряжение между обкладками конденсатора; q – заряд конденсатора.
q – заряд конденсатора.
Емкость плоского конденсатора
Если размер обкладок конденсатора много больше расстояния меду ними, поле между ними такое же, как в случае двух бесконечных плоскостей. Поле вне пластин практически равно нулю, т.е. конденсатор не оказывает влияния на работу других устройств. Емкость конденсатора, согласно формуле (5.4), равна:
заряд , где S – площадь пластины.
Напряжение U, согласно (3.20), равно:
где d – расстояние между обкладками, следовательно, емкость плоского конденсатора равна:
(5.5)
Емкость сферического конденсатора
Сферический конденсатор – это две концентрические проводящие сферы разделенные диэлектриком.
Рис. 5.3
Потенциал на поверхности заряженного шара можно найти т. е. , где напряженность поля заряженной сферы (при r = R); = 0.
После интегрирования получим
или при наличии диэлектрика , (6)
когда окружающая шар диэлектрическая среда характеризуется диэлектрической проницаемостью . После подстановки вместо потенциала его значение [формула (6)] в (5) имеем С = 4оR.
Емкость цилиндрического конденсатора равна:
(5.7)
здесь l – длина конденсатора;
– радиусы обкладок.
11. Соединение сопротивлений и конденсаторов в батарею (последовательное и параллельное соединение конденсаторов).
Последовательное соединение конденсаторов
Рис.
12
по величине, но противоположны по знаку (+q=q = q; рис. 12).
Следовательно, заряды на всех конденсаторах при последовательном их соединении равны, а потенциалы складываются,
т. е.
= 1 2 = 1 + 2 + ... + n,
Но ,где .
Следовательно, . (17)