- •1.Предмет молекулярной физики. Основные экспериментальные факты, свидетельствующие о дискретном строении вещества. Тепловое движение с точки зрения молекулярных представлений
- •3.Статистические закономерности и описание системы многих частиц. Макроскопические и микроскопические состояние системы.
- •4. Тепловое равновесие систем. Условия равновесия. Тепловое равновесие систем. Условия равновесия.
- •5.Тепловое равновесие систем. Условия равновесия.
- •6.Молекулярная теория давления идеального газа.
- •7.Принципы конструирования термометра.
- •8.Уравнение состояния идеального газа (уравнение Клапейрона-Менделеева).
- •9.Распределение Максвелла. Характерные скорости молекул.
- •10.Распределение Больцмана. Барометрическая формула.
- •11.Столкновение молекул в газе. Длина свободного пробега. Частота соударений.
- •12.Понятие термодинамического равновесия. Обратимые и необратимые процессы.
- •13.Первое начало термодинамики. Теплоемкость системы. Теплоемкость идеального газа. Связь теплоемкости газа с числом степеней свободы молекул.
- •14.Преобразование теплоты в работу. Нагреватель, рабочее тело, холодильник. Коэффициент полезного действия. Тепловой двигатель и холодильная машина. Цикл Карно и его кпд.
- •15.Второе начало термодинамики. Формулировка Клаузиуса и Томсона (Кельвина). Их эквивалентность.
- •16.Закон возрастания энтропии в неравновесной изолированной системе. Энтропия и вероятность.
- •17.Термодинамическая вероятность. Принцип Больцмана. Статистическая интерпретация второго начала термодинамики.
- •18.Реальные газы. Уравнение Ван-дер-Ваальса. Внутренняя энергия газа Ван-дер-Ваальса.
- •Уравнение состояния
- •Внутренняя энергия газа Ван-дер-Ваальса
- •Критические параметры
- •Приведённые параметры
- •19.Изотермы Ван-дер-Ваальса. Критическое состояние. Область двухфазовых состояний. Метастабильные состояния.
- •20.Коэффициент поверхностного натяжения. Краевой угол. Давление под искривленной поверхностью жидкости.
- •21.Формула Лапласа. Капиллярные явления.
21.Формула Лапласа. Капиллярные явления.
Если поверхность жидкости искривлена, то из-за поверхностного натяжения по разные стороны поверхности существует разность давлений delta P, которое зависит от кривизны поверхности. Рассмотрим сначала простой случай, когда поверхность жидкости является прямым круговым цилиндром радиуса r и длиной L. z - ось цилиндра. Дно находится в плоскости Оху. Выберем симметрично расположенный на оси у участок поверхности, ограниченный центральным углом фи. На его боковые стороны действуют касательные силы сигма L, равнодействующая которых направлена вдоль оси у и равна f_сигма_у = 2 сигма L sin(фи/2) Со стороны жидкости давлление больше не величину delta P. Поэтому на малый элемент поверхности, шириной r dальфа и длиной L, расположенный под углом альфа, в направлении радиуса действует сила r L dальфа delta P. Её составляющая вдоль оси у равна r L dальфа delta P cos альфа, а полная сила в направлении оси У получаетс интегрированием f_p_y = (интеграл от минус фи/2 до плюс фи/2) Lr deltaP cos альфа dальфа = 2Lr deltaP sin фи/2 При равновесии f_сигма_у = f_р_у, delta P = сигма / r В случае поверхности двойной кривизны delta P = сигма(1/r1 + 1/r2) - формула Лапласа. В случае сферической поверхности радиуса r delta P = 2 сигма/r. Капиллярные явления Применим формулу Лапласа для расчёта высоты поднятия жидкости в цилиндрическом капилляре радиуса а. Пренебрежём изменением давления жидкости при изменении высоты не величину порядка а. в этом приближении раность давлений Р2 - Р1 будет одной и той же во всех точках мениска. То же относится к средней кривизне (1/R1 + 1/R2), как это следует из формулы Лапласа. Кроме того, ввиду симметрии R1 + R2. Поэтому в рассматриваемом приближении мениск можно считать сферическим. Его радиус кривизны R = a cos teta, где teta - краевой угол. В рассматриваемом случае Р1 есть атмосферное давление, а Р2 - давление жидкости на уровне мениска. Они связаны соотношением Р1 - Р2 = ро g h, где h - высота поднятия. h = 2 сигма /(ро g R) = 2 сигма /(ро g a) cos teta Высота поднятия обратно пропорциональна радиусу капилляра. Когда угол teta тупой, то есть, мениск выпуклый, величина h отрицательна, то есть, имеет место не поднятие, а опускание жидкости в капилляре.