- •1.1 Гіпотези й принципи теорії пружності
- •1.2 Напружений стан в точці тіла. Тензор напруг
- •1.2.1 Зовнішні сили й напруги
- •1.2.2 Диференціальні рівняння рівноваги
- •1.2.3 Визначення напруг на похилих площадках. Умови на поверхні
- •1.2.4 Головні напруги. Інваріанти напруженого стану
- •1.2.5 Тензор напруг. Найбільші дотичні напруження
- •1.3 Деформований стан у точці тіла. Тензор деформацій
- •1.3.1 Переміщення й деформації. Взаємозв'язок між ними
- •1.3.2 Об'ємна деформація
- •1.3.3 Рівняння нерозривності деформацій
- •1.3.4 Тензор деформацій. Головні деформації
- •1.4 Взаємозв'язок між тензорами напруг і деформацій. Узагальнений закон Гука
- •1.5 Робота пружних сил. Потенційна енергія деформацій
- •2.1 Повна система рівнянь теорії пружності
- •2.2 Розв’язання задач теорії пружності в переміщеннях
- •2.3 Рішення задачі теорії пружності в напруженнях при постійних об'ємних силах
- •2.4 Типи граничних умов на поверхні тіла
- •2.5 Теорема одиничності. Методи рішення задачі теорії пружності
- •3.1 Плоска деформація і плоский напружений стан
- •3.2 Методи рішення плоскої задачі для прямокутних однозв'язних областей
- •3.3 Згинання консолі силою, прикладеною на кінці
- •3.4 Балка на двох опорах під дією рівномірно розподіленого навантаження
- •3.5 Трикутна підпірна стінка
- •3.6 Розрахунок балки-стінки
- •3.7 Обґрунтування принципу Сен-Венана
- •Розділ 4. ПлосКа задача теорії пружності у полярних координатах
- •4.1 Основні рівняння
- •4.2 Простий радіальний напружений стан
- •4.3 Клин, навантажений у вершині зосередженою силою
- •4.4 Стискання клина
- •4.5 Згинання клина
- •4.6 Дія зосередженої сили, прикладеної до границі напівплощини
- •4.7 Функція напружень для плоскої задачі в полярних координатах
- •4.8 Осесимметричні задачі. Рішення в переміщеннях
- •4.9 Розрахунок труби з товстими стінками (задача Ламе)
- •4.10 Рішення осесимметричної задачі за допомогою функції напружень
- •4.11 Чистий вигин криволінійного бруса. Задача Головіна
- •4.12 Поняття про розрахунок циліндричних котків
- •6.13 Поняття про дію зосередженої сили на пружний півпростір
- •5.1 Основні поняття й гіпотези
- •5.2 Переміщення і деформації в пластинці
- •5.3 Напруження в пластинці
- •5.4 Зусилля в пластинці
- •5.5 Вираження напружень через зусилля
- •5.6 Диференційне рівняння зігнутої серединної поверхні пластинки
- •5.7 Умови на контурі пластинки
- •5.8 Прямокутна пластинка. Рішення Нав’є
- •5.9 Прямокутна пластинка. Розв’язок Леві
- •5.10 Поняття про розрахунок прямокутної пластинки й нескінченної смуги на пружній основі
- •5.11 Основні рівняння вигину круглої пластинки
- •5.12 Найпростіші осесиметричні задачі вигину круглої пластинки
- •5.13 Поняття про розрахунок гнучких пластинок
- •6.1 Сутність варіаційних методів розв’язання
- •6.2 Метод Рітца-Тимошенко
- •6.1 Сутність варіаційних методів розв’язання
- •6.2 Метод Рітца-Тимошенко
- •6.3 Метод Бубнова-Гальоркіна
- •6.4 Метод Власова
- •6.5 Потенційна енергія при вигині пластинки
- •6.6 Приклад розв’язання задачі методом Рітца-Тимошенко
- •6.7 Приклад розв’язання задачі методом Бубнова-Гальоркіна
5.4 Зусилля в пластинці
Досліджуємо, які зусилля відповідають напруженням (5.6) у перерізах пластинки, нормальних до її серединної площини. На рис. 5.3 зображений нескінченно малий елемент пластинки, вирізаний такими перетинами.
Рис. 5.3. Нескінченно малий елемент пластинки
Розглянемо спочатку площадку з нормаллю, паралельної осі . По ній діють складові напружень , і . На рисунку показані позитивні напруження: нормальне напруження спрямоване по зовнішній нормалі до перерізу, а дотичні — у напрямку відповідних позитивних координатних осей, тому що зовнішня нормаль до перерізу збігається з позитивним напрямком осі .
Позначимо через нормальну силу, що доводиться на одиницю ширини розглянутого перерізу. Вона дорівнює проекції на вісь рівнодіючої внутрішніх сил у перерізі з нормаллю, паралельної осі . На цю вісь проектується тільки нормальне напруження . Відповідна йому внутрішня сила на нескінченно малій площадці дорівнює , а на одиницю ширини перернізу доводиться сила . Підсумовуючи ці елементарні сили по товщині пластинки, одержуємо вираз нормальної сили
.
Підставимо сюди нормальну напругу з формул (5.6) і винесемо за знак інтеграла величини, що не залежать від координати :
Під знаком інтеграла стоїть непарна функція, а границі інтегрування відрізняються тільки знаком. Тому інтеграл дорівнює нулю, а, отже, нормальна сила .
Аналогічно визначаємо згинальний момент , що представляє собою суму елементарних моментів :
Після інтегрування одержуємо
.
Вхідна сюди величина
|
(5.7) |
називається циліндричною жорсткістю. Вона є фізико-гeoметриною характеристикою пластинки при згинанні.
Поперечна сила в розглянутому перерезі
.
Підставимо в цей інтеграл вираз дотичного напруження , з формул (5.6):
.
Після інтегрування одержуємо
.
Зсувну силу , знаходимо, підсумовуючи проекції внутрішніх сил у тім же перерезі на вісь :
.
Після підстановки дотичного напруження з формул (5.6)
.
Крутний момент
. |
(а) |
Аналогічно визначаються зусилля в перерезі з нормаллю, паралельної, осі (рис. 5.3):
|
(б) |
Порівнюючи формули (а) і (б), зауважуємо, що
Таким чином, під дією поперечного навантаження в перерізах пластинки, перпендикулярних її серединній площини, виникають наступні зусилля:
згинальні моменти
|
(5.8) |
поперечні сили
|
(5.9) |
і крутний момент
|
(5.10) |
Всі вони виражені через прогини серединної площини. Позитивні напрямки зазначених зусиль показані на рис. 5.4.
Рис. 5.4. Позитивні напрямки зусиль
5.5 Вираження напружень через зусилля
Формули, виведені в попередньому параграфі, дозволяють визначати моменти й поперечні сили в будь-якій точці серединної площини пластинки. По їх значенню можна знайти напруження в будь-якій точці пластинки. Дійсно, порівнюючи вирази нормальних напружень (5.6) з формулами згинальних моментів (5.8), одержуємо
|
(а) |
Ці формули відповідають формулам для визначення нормальних напружень при згинанні балки прямокутного перерізу. У них входить момент інерції площі прямокутного перерізу шириною, рівної одиниці, . Таким чином, формули (а) приймають вид, відомий з курсу опору матеріалів:
Максимальні за абсолютним значенням нормальні напруження виникають при :
|
(5.11) |
Тут – момент опору прямокутного перерізу шириною, рівній одиниці.
З порівняння формул (5.6) і (5.10) треба
.
Максимальні дотичні напруження також виникають при :
.
Вертикальні дотичні напруження визначаємо з порівняння формул (5.6) і (5.9):
;
.
Аналогічні результати отримані в опорі матеріалів по формулі Д. И. Журавського для балки прямокутного перетину шириною, рівній одиниці. Максимальні напруження виникають у точках серединної площини, тобто при :
;
.