- •Теоретическая механика
- •I. С т а т и к а т в е р д о г о т е л а
- •1.1 Предмет и задачи статики твердого тела.
- •1.2 Сила. Система сил.
- •1.3. Связи и реакции связи.
- •1.3.1. Гладкая опорная поверхность.
- •1.3.2. Гибкая нерастяжимая нить (трос,канат,цепь).
- •1.3.3. Невесомый стержень.
- •1.3.4. Шарнирное соединение.
- •1.3.8. Принцип освобождаемости от связей.
- •1.5 Устойчивость тел при опрокидывании.
- •1.6. Момент силы относительно оси.
- •1.7 Пара сил. Момент пары сил.
- •1.9. Вторая задача статики - определение условий равновесия твердого тела.
- •1.11. Плоская система параллельных сил.
- •1.12. Теорема вариньона о моменте равнодействующей.
- •1.13. Произвольная плоская система сил.
- •1.14. Равновесие при наличии трения.
- •1.15. Равновесие при наличии трения качения.
- •1.17. Равновесие составной конструкции под действием плоской системы сил.
- •1.18.Пространственная система сходящихся сил.
- •1.19. Равновесие произвольной пространственной системы сил.
- •1.20. Центр тяжести твердого тела.
- •2.1. Предмет и задачи кинематики.
- •2.3. Скорость точки.
- •2.5. Поступательное движение твердого тела.
- •2.6. Вращение тела вокруг неподвижной оси.
- •2.7. Механические передачи.
- •2.8. Плоскопараллельное движение твердого тела.
- •2.9. Сложное движение точки.
- •2.10. Вращение тела вокруг неподвижной точки.
- •2.11. Общий случай движения свободного
- •2.12. Сложное движение твердого тела.
1.3.8. Принцип освобождаемости от связей.
Всякое несвободное тело можно рассматривать как свободное, находящееся под действием заданных сил и реакций связей.
Например, для поднимаемой ракеты весом(рис. 22,а) связями являются тросыАО и ОВ. Ракету можно считать свободным телом, если отбросить связи и заменить их соответствующими реакциями связей (рис. 22,б). Рассматривая условия равновесия свободного твердого тела, можно определить модули реакций связей, а по ним согласно закону равенства действия и противодействия найти давление на связи, т.е. исходные данные для расчета на прочность соответствующего элемента конструкции.
1.4 МОМЕНТ СИЛЫ ОТНОСИТЕЛЬНО ТОЧКИ (ЦЕНТРА).
Под действием приложенной силы твердое тело может совершать не только прямолинейное перемещение, но и вращаться вокруг того или иного центра. Вращательный аффект силы характеризуется ее моментом. Например, сила ,приложенная к рукоятке рычажных механических ножниц (рис. 23), поворачивает рукоятку относительно оси .
(4.1)
Расстояние А называется плечом силы. Момент считается положительным, если сила стремится повернуть тело относительно центра против хода часовой стрелки.
Момент силы относительно центра О не изменится, если силу перенести вдоль линии ее действия (рис. 25). Момент силы относительно точки равен нулю, если линия действия силы проходит через эту точку.
1.5 Устойчивость тел при опрокидывании.
Рассмотрим равновесие твердого тела, находящегося под действием двух сил:и (рис. 26). Сила может не только сдвинуть тело, но и опрокинуть его при вращении вокруг ребра А. Вращательный эффект сил и характеризуется моментами этих сил относительно ребра А:
где момент удерживающий;
момент опрокидывающий.
Устойчивость при опрокидывании оценивается коэффициентом устойчивости K:
при К›1 – состояние устойчивое;
при К=1 – имеем случай предельной устойчивости;
при К‹1 – состояние неустойчивое.
Пример №1.
Проверить устойчивость башенного крана (рис.27) при действии ветровой нагрузки и следующих исходных данных: вес крана с механизмами, вес противовеса. Расчет произвести для двух случаев: при отсутствии и наличии груза весом
Решение:
Опрокидывание возможно при повороте вокруг оси В и отсутствии реакции в точке А.
1. При отсутствии груза:
2. При наличии груза.
1.6. Момент силы относительно оси.
Момент силы относительно оси Z характеризует вращательный эффект силы относительно этой оси (рис.28). Вращательное движение телу может сообщить только проекция силы на плоскость, перпендикулярную оси (рис.29).
Момент силы относительно оси Z равен моменту проекции этой силы на плоскость, перпендикулярную данной оси, относительно точки пересечения оси с плоскостью.
(6.1)
Момент силы относительно оси вполне определяется своим численным значением и знаком, т.е. является скалярной алгебраической величиной.
Момент силы относительно оси равен нулю, если сила пересекает ось или параллельна оси, т.е. сила и ось лежат в одной плоскости.