Пособие 14 W2003
.pdfмм2. Определить размер l, при котором fр=10ГГц для колебания H101. Изобразить картину поля и токов в резонаторе для заданного типа колебаний Решение. Продольный размер резонатора для H101, с учетом (9.6): l 19.8 мм. Распределение поля и поверхностных токов колебания H101
показано на рис.9.1.
9.4. Рабочим колебанием полого резонатора, имеющего форму куба со сторонами a b l 4 см, является E110. Найти максимально допустимое значение энергии, запасенной в резонаторе, если пробой воздуха происходит при напряженности электрического поля Епр=30 кВ/см
H |
Jпов |
E |
a |
|
|
|
l |
|
Рис.9.1. К задаче 9.3. |
|
Решение. Согласно (9.8) и с учетом V=a3, Wзап=2.55 10-3 Дж.
9.5. В полом объемном резонаторе, имеющем форму куба со стороной a , может существовать колебание E110. Какой тип колебания будет существовать в резонаторе, если местоположение возбуждающего штыря
(см. рис.9.2):
1)центр плоскости xoy;
2)центр плоскости xoz.
Решение. Классификация типов колебаний объемного резонатора весьма условна и зависит от того, какая из координатных осей выбрана в качестве
y
b |
|
|
x |
|
l |
|
a |
|
|
|
|
|
|
y |
z |
l |
|
z |
|
|
|
|
|
x |
|
b |
|
|
a |
|
|
|
|
Рис.9.2. К задаче 9.5.
51
продольной оси волновода, на основе которого создан резонатор. Если сторона l резонатора лежит вдоль продольной оси волновода z, то в случае 1) возбуждается колебание E110, а в случае 2) - H101
9.6. Определить размеры объемного цилиндрического резонатора с
воздушным заполнением, если при колебании Н111 резонансная длина волны в нем равна 6 см , а при колебанием Е010 - равна 7.5 см
Решение. При заданных резонансных частотах и индексах типов
колебаний на основе (9.7) и (9.8) решаем систему двух уравнений
относительно размеров резонатора.
r0=2.87 см и l=3.79 см.
9.7. Определить собственную добротность объемного резонатора,
подключенного к волноводу через отверстие в боковой стенке, если
коэффициент передачи волновода на резонансной частоте равен нулю, а
измеренные значения fр=3 ГГц, ширина полосы пропускания по уровню половинной мощности 2Δf= 5 МГц.
Решение. Нагруженная добротность определяется на основании (9.20) по заданным значениям
Qн f р / 2 f 3*109 / 5*106 600
Равенство нулю коэффициента передачи цепи с резонатором на fр означает, что связь с резонатором – критическая, т.е. Q0 2Qн 1200
10. ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ИЗЛУЧАТЕЛИ
Решение задачи возбуждения электромагнитных полей в любой точке пространства известными сторонними токами, сводится к решению неоднородной системы уравнений Максвелла, которая имеет вид:
52
rotH j aE Jcт; |
|
|
rotE j aH 0; |
(10.1) |
|
divD 0; |
||
|
||
divB 0; |
|
где Jcт - плотность стороннего электрического тока с известной функцией пространственного распределения.
При этом определению подлежат все шесть векторных полей Е и Н. Для упрощения поиска решения этого класса задач используются вспомогательные функции, получившие название потенциалов электромагнитного поля, которые, в свою очередь, непосредственно связаны со всеми составляющими поля.
В задачах возбуждения поля электрическими сторонними токами используется электрический векторный Aэ и скалярный э потенциалы, связанные с векторами поля E и H выражениями перехода:
E grad э j Aэ;
H |
1 |
rotAэ, |
(10.2) |
|
|
||||
a |
|
|||
|
|
|
|
|
где потенциалы Aэ и э |
связаны соотношением |
(удовлетворяют |
||
требованиям калибровки): |
|
|
|
|
divAэ j |
э 0 |
(10.3) |
||
|
|
|
a a |
|
Сучетом последнего неоднородное уравнение Гельмгольца записывается
спомощью векторного электрического потенциала
2Aэ Aэ J |
ст |
(10.4) |
a |
|
а выражения перехода (10.2) принимают вид
E |
|
|
1 |
|
grad divAэ Aэ ; |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|||
|
|
j a |
a |
|||
|
1 |
|
(10.5) |
|||
H |
rotAэ . |
|||||
|
a |
|||||
|
|
|
|
|
53
Решение неоднородного уравнения Гельмгольца в интегральном виде дает значение векторного потенциала в точке пространства, отстоящего от области возбуждающих токов Jст на расстоянии R
|
a |
e j R |
|
|
Aэ |
|
Jст |
R dV |
(10.6) |
4 |
||||
|
|
V |
|
|
Элементарный электрический излучатель
Элементарным электрическим излучателем (вибратором) называют отрезок проводника длиной l, много меньшей длины волны 0 , по которому протекает переменный электрический ток. Ток проводимости от генератора (рис.10.1), проходя по одному из плеч излучателя, замыкается через ток смещения и через второе плечо излучателя попадает в генератор. Условие l позволяет рассматривать его как точечный источник излучения, а распределение тока в нем - равномерным по всей длине. Поле
iпрl |
iсм |
~
Рис.10.1. Элементарный электрический излучатель
такого излучателя, помещенного в начале сферической системы координат в среде без потерь, описывается векторным электрическим потенциалом
|
|
|
|
a |
I l |
e j r |
|
, |
(10.7) |
A |
|
|
1 |
|
|||||
|
4 |
|
|||||||
|
э |
|
э |
r |
z |
|
|
где a a .
Составляющие потенциала в сферической системе координат в каждой точке пространства имеют вид:
54
A |
|
|
|
a |
I |
|
|
l |
e j r |
cos |
|
||||
э r |
|
э |
|
|
|
|
|||||||||
4 |
|
|
r |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
A |
|
|
|
a |
|
|
I |
l |
e j r |
sin , |
(10.8) |
||||
э |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
4 |
|
|
|
э |
|
r |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Aэ 0
С помощью формул перехода (10.5) составляющие поля элементарного электрического вибратора в общем виде могут быть представлены как:
Hr 0; H 0;
|
|
|
|
|
|
|
|
Iэl |
2 |
|
|
|
j r |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
H |
|
|
|
|
4 r |
|
|
|
1 j r sin e |
|
|
; |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
E |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Iэl |
1 j r |
|
cos e |
j r |
; |
|
(10.8) |
||||||||||||
|
|
|
|
j2 a r3 |
|
|
|
||||||||||||||||||||||
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
E |
|
|
|
|
|
|
|
Iэl |
1 j r |
2 |
r |
2 |
sin e |
j r |
; |
||||||||||||||
|
|
j4 a r3 |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
E 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
В ближней зоне поля вибратора (r 1) |
|
приближенные выражения для |
|||||||||||||||||||||||||||
полей |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
H |
|
|
Iэl |
|
|
|
sin ; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
4 r2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
Er |
|
j |
|
|
|
|
|
Iэl |
|
|
cos ; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(10.9) |
|||||||
|
2 a r3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
E |
|
j |
|
|
|
|
|
Iэl |
|
|
sin . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
4 a r3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
в дальней зоне ( r 1) – зоне излучения, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
H |
|
j |
Iэ l |
sin e j r ; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
4 r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(10.10) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I |
|
l 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
E |
|
|
j |
|
|
э |
sin e j r . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
4 a r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В дальней зоне поле представляет собой бегущую волну, переносящую энергию в направлении оси r. Его составляющие E соотношением
E H Zc
55
Диаграммой направленности антенны называется зависимость амплитуд векторов поля в дальней зоне от углов наблюдения. Согласно (10.10), для элементарного вибратора она описывается функцией (рис.10.2). Она симметрична относительно
z
θ
Рис.10.2. Диаграмма направленности элементарного электрического излучателя
оси вибратора. Вдоль оси 0 излучение отсутствует, |
а максимум |
излучения находится в экваториальной плоскости 2 . |
Как правило, |
диаграмма направленности строится в полярной системе координат в относительных единицах. Для этого реальные значения напряженности поля нормируются на его максимальное значение- EƟ/ EƟ max.
Мощность излучения антенны определяется интегрированием активной
части вектора Пойнтинга по площади |
S |
|
поверхности |
сферы, |
в центре |
||||||||||||||||||||
которой расположен вибратор: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P ПсрdS |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(10.12) |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Радиус сферы выбран так, чтобы она находилась в дальней зоне ( r 1). |
|||||||||||||||||||||||||
Мощность излучения элементарного вибратора |
|
|
|
||||||||||||||||||||||
P |
|
Iэ |
|
2 |
l2 2 |
Zc |
|
|
|
|
|
|
|
|
(10.12) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
12 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
В воздушном пространстве ( Zc 120 , |
2 0 , |
0 |
C f ) |
мощность |
|||||||||||||||||||||
излучения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I |
э |
|
2 |
l2 |
|
|
|
|
I |
э |
|
2 |
R |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
P 40 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
(10.13) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где R l 2 Z - сопротивление излучения.
6 c
56
Величина R характеризует эффективность преобразования тока, возбуждающего вибратор, в поле излучения - излучательную способность антенны, и пропорциональна излучаемой ею мощности. Для вакуума или воздуха
R 80 2 l 0 2 Ом |
(10.14) |
Степень интенсивности излучения в направлении максимума излучения оценивается коэффициентом направленного действия (КНД) -D. Он определяется как отношение модуля вектора Пойнтинга в направлении максимума излучения на расстоянии r в дальней зоне к усредненному значению вектора Пойнтинга на поверхности сферы того же радиуса.
Для элементарного электрического вибратора D=1.5.
Элементарный магнитный излучатель
К классу магнитных излучателей относятся излучающая щель в проводящей плоскости (щелевой излучатель) или рамка с током (рамочный излучатель), размеры которых много меньше длины волны. При этом по аналогии с электрическим вибратором излучающую щель условно рассматривают в виде отрезка проводника, по которому протекает фиктивный магнитный ток I м . Такое представление вполне допустимо, поскольку, если провести замену составляющих поля Е на Н и Н на Е, распределение поля магнитного излучателя будет полностью идентично распределению поля электрического излучателя.
Используя принцип перестановочной двойственности с учетом первого и второго уравнений Максвелла проведем замены вида
E H , |
H E , Jст.э Jст.м , |
Iэ Iм , |
а а , а а |
В соответствии с (10.10) получаем выражения для элементарного магнитного излучателя в дальней зоне:
E j |
Iм l |
sin e j r ; |
|||||||
|
|||||||||
|
|
|
4 r |
|
|||||
|
|
|
|
|
|||||
Н |
|
j |
|
I |
м |
l 2 |
sin e j r . |
||
|
4 a r |
||||||||
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
составляющих поля
(10.15)
57
Элементарным щелевым излучателем называют щель в плоском металлическом экране (рис.10.3), размеры которой много меньше длины волны: l и .
l
~
Рис.10.3. Элементарный щелевой излучатель.
Для возбуждения щели источник высокочастотного сигнала подключается к ее противоположным кромкам (рис.10.3). При этом излучение происходит в оба полупространства.
На практике для характеристики интенсивности источника возбуждения вместо стороннего магнитного тока I м используется напряжение в щели Uщ . С учетом соотношения
Iм 2Uщ |
(10.16) |
выражения для составляющих поля щелевого излучателя в дальней зоне имеют вид:
E j |
Uщ |
l |
sin e j r ; |
|
|
|
|
||
|
|
|
||
|
2 r |
|
||
|
|
|||
Н j |
U |
щ |
l 2 |
|
|
|
sin e j r , |
||
|
|
|
|
|
2 a r |
|
причем E / Н Zc .
Мощность излучения щелевого излучателя
U 2
P 2Rщ Вт
щ
Сопротивление излучения
R 45 0 l 2 Ом
(10.17)
(10.18)
(10.19)
58
Рамочный излучатель представляет собой проволочную петлю площадью
S p , по которой протекает высокочастотный электрический ток Iэ . Если периметр рамки много меньше длины волны, излучатель считается элементарным.
Выражения для составляющих поля рамочного излучателя в дальней зоне имеют вид:
E |
|
|
Iэ S p a |
sin e j r |
; |
||||||
|
|
|
|||||||||
|
|
|
4 r |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
(10.20) |
||||
|
|
|
|
I |
S |
|
|
2 |
|
|
|
Н |
|
|
э |
|
p |
|
|
sin e j r , |
|
||
|
4 r |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
причем E / Н Zc .
Сопротивление излучения рамочного излучателя в воздушной среде
R 320 4 Sp2 04 Ом (10.21)
Диаграмма направленности щелевого и рамочного излучателей
описывается функцией |
|
F( , ) sin |
(10.22) |
Примеры решения задач
10.1. По элементарному электрическому излучатель длиной 10 см протекает электрический ток амплитудой 1А и частотой 100 МГц. Определить максимальные значения амплитуд составляющих поля, создаваемого излучателем на расстоянии 10 км.
Решение. Максимальные значения амплитуды составляющих поля имеют при 2 . Учитывая, что a 0 , 0 0 2 0
E |
|
I |
l 2 |
|
|
|
|
I |
l f |
|
6.28 10 3 |
|
|||||||
|
|
э |
|
|
|
|
|
э |
|
|
|
|
|
В/м |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|||||||
|
|
4 |
|
r |
|
|
|
2 C |
|
r |
|
||||||||
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
H |
|
Iэ l |
|
|
Iэ l f |
|
|
0.17 10 5 А/м |
||||||||||
|
|
4 r |
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2rC |
|
|
|
|
|
|
10.2. Определить мощность, излучаемую элементарным электрическим излучателем, если на расстоянии 5 км от него амплитуда магнитного поля в экваториальной плоскости равна 3 10-6А/м.
59
Решение. Согласно (10.13)
P 40 2 Iэ l 0 2 .
Значение выражения в скобках определяется из (10.10) с учетом 2
Iэ l 0 2r H
P 40 2 2r H 2 160(3.14 5 104 3 10 6 )2 355 10 3 0.355Вт
10.3. Элементарный щелевой излучатель длиной 4 см обеспечивает двухстороннее излучение (см. рис. 10.3). В точке с координатами r=800м и
300 он |
возбуждает |
электрическое |
поле |
E |
|
10 |
мкВ/м. Определить |
||||
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
напряжение в щели. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Решение. |
С учетом (10.17) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Uщ |
E r C |
|
10 5 |
800 |
3 108 |
|
0.2В |
|||
|
l f sin |
4 10 2 6 |
108 |
0.5 |
|||||||
|
|
|
|
|
10.4. По одновитковому рамочному излучателю диаметром 5м протекает переменный электрический ток с амплитудой 0.3 А и частотой 25 МГц. Определить напряженность магнитного поля в экваториальной плоскости на расстоянии 10 км.
Решение.
Н |
I |
э Sp |
2 |
sin |
0.3 0.25 2 |
2 25 106 |
0.245 10 6 0.245мкА / м |
|
4 r |
|
4 10 |
4 |
8 |
||||
|
|
|
|
3 10 |
|
10.5. Мощности излучения одинаковых по конфигурации элементарного электрического и щелевого излучателей равны. Определить ток в электрическом излучателе, если напряжение щелевого излучателя Uщ=200 В.
Решение. Приравнивая мощности вибраторов
I 2 R U 2
22R щ ,
сучетом (10.14) и (10.19) получаем выражение для токаэ щ
Iэ Uщ 1.06 А 60
60