Пособие 14 W2003
.pdfРешение. Согласно закону полного тока, циркуляция вектора магнитного поля по замкнутому контуру L 2 r равна суммарному току, протекающему через поперечное сечение проводника. Силовые линии магнитного поля такого проводника в силу осевой симметрии представляют собой концентрические окружности с центром на оси проводника. При этом вектор H имеет только азимутальную составляющую в цилиндрической системе координат.
Поскольку r1 a , величина H I0 (2 r1) определяется током, протекающим по полному сечению проводника. При этом H =3.19 А/м
При r2 ‹ a сила тока пропорциональна I I0 r2a2 , и H =3.82 А/м.
3. Уравнения Максвелла для гармонических колебаний. Энергия электромагнитного поля
Любой сложный колебательный процесс с помощью метода интеграла Фурье можно представить в виде набора отдельных гармонических колебаний. Для колебаний, изменяющихся во времени по гармоническому закону с частотой ω=2πf, при решении прикладных задач используется метод комплексных амплитуд.
В общем случае вектор поля (например, электрического) может быть представлен в виде:
E(t) Re E |
e j x 1 |
E |
e j y 1 |
y |
E |
e j z 1 e j t , |
(3.1) |
|
mx |
x |
my |
|
mz |
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Где выражение в круглых скобках представляет вектор комплексной |
|
|||||||
амплитуды Ė. Дифференцируя по времени уравнения (2.2), получаем |
|
|||||||
1. rotH j aE E Jc.e ; |
|
|
|
|||||
2. rotE j aH; |
|
|
|
|
|
(3.2) |
||
3. divD ; |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
||
4. divB 0; |
|
|
|
|
|
|
|
Для характеристики диэлектрических сред вводится понятие
комплексной диэлектрической проницаемости: |
|
||
a a j |
|
, |
(3.3) |
|
|
|
|
где действительная часть определяет интенсивность поляризационных свойств материала, а мнимая – плотность токов проводимости.
11
Потери в диэлектрике за счет токов проводимости принято характеризовать величиной δ угла наклона a к действительной оси на комплексной плоскости или значением tgδ=σ/ωεa. В диапазоне СВЧ хорошим считается диэлектрик с tgδ <10-3.
Энергетические соотношения в электромагнитном поле определяются теоремой Пойнтинга. Энергия поля, заключенного внутри некоторого объема V, изменяется во времени вследствие:
-превращения части энергии в другие виды энергии, в частности, в тепловую, связанную с протеканием токов проводимости;
-работу сторонних источников, способных как увеличить, так и уменьшить ее запас в заданном объеме V;
-обмена энергией между V и окружающим пространством за счет излучения.
Интенсивность излучения через поверхность S объема V характеризуется величиной, называемой вектором Пойнтинга. Он равен плотности потока энергии излучения и определяется как векторное произведение мгновенных значений полей Е(t) и H(t) в данной точке пространства:
П = [EH] |
(3.4) |
Теорема Пойнтинга определяет баланс энергии области поля внутри области объема V:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ПdS Pпот Pст.т |
|
(wэ wм )dV . |
(3.5) |
|||||
|
|
|
|
t |
|||||||||
|
|
|
|
S |
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
где |
Pпот (EE)dV |
- |
мгновенная мощность потерь |
за счет |
|||||||||
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
проводимости; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Pст.т (JстE)dV |
|
- |
мгновенная |
мощность, |
привносимая сторонними |
||||||||
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
токами; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(wэ |
wм ) ( |
|
E2 |
|
H2 |
) |
- |
суммарная |
мгновенная |
мощность |
|||
a |
|
|
a |
||||||||||
V |
V |
2 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
электрического и магнитного полей в объеме V.
В случае гармонических колебаний теорема Пойнтинга в комплексных амплитудах отражает закон сохранения для мощностей, усредненных за период колебания Т.
12
Действительное (среднее) значение вектора Пойнтинга определяется как:
2 |
|
2 |
|
Пср 1 T |
Пdt 1 Re[EH ] |
(3.6) |
|
|
0 |
|
|
Примеры решения задач
3.1. В некоторой точке пространства заданы мгновенные значения векторов электрического и магнитного поля:
E(t) 5cos( t 60o )1z В/м;
H (t) 2cos( t 30o )1x А/м.
Определить комплексные амплитуды векторов поля, а также комплексный вектор Пойнтинга и его среднее значение.
Решение: комплексные значения векторов (в показательной форме)
E 5e j60o 1 , |
H 2e j30o 1 |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
z |
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
С учетом сопряженности для составляющей Н |
|
||||||||||||
П |
1 |
|
. |
|
1 |
|
0 |
0 |
|
0 |
Вт/м |
2 |
|
2 |
E H |
2 |
(10e j60 |
e j30 |
) 5e j30 1y |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Пср |
1 |
. |
|
|
|
|
|
0 |
0 |
|
|
2 |
|
2 |
Re E H |
5Re(cos30 |
jsin30 ) 5 0.866 4.33 Вт/м |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3.2. В некоторой точке пространства заданы комплексные амплитуды вектора напряженности магнитного поля H 10e j 41z А/м и вектора Пойнтинга П 10e j 81x Вт/м2. Определить комплексную амплитуду вектора напряженности электрического поля при условии, что E перпендикулярен H.
Решение. Вектор напряженности электрического поля представим в виде
E Exe j x 1x Eye j y 1y . Тогда
П 1 |
. |
|
1 |
Exe j x 1x Eye j y 1y 10e j 41z 10e j 81x . |
E H |
||||
2 |
|
|
2 |
|
Оставляем в уравнении Ey составляющую:
П E2y e j y 1y 10e j 41z 10e j 81x ,
откуда Ey 2e j 8
13
3.3. В области с параметрами среды ε=72 и tgδ=1 существует электрическое поле с частотой f=109 Гц. Определить комплексную амплитуду вектора напряженности электрического поля, если вектор плотности полного
тока в этой области J |
Э |
8e j 41 А/м. |
||||
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
Решение. |
|
Вектор |
плотности полного тока JЭ j aE , где |
|
|
a |
1 jtg |
|
. |
|
|
|
0 |
|
|
|
Представляя комплексное выражение в скобках в показательной форме, с учетом параметров среды получим:
1 jtg 2e j 4
Отсюда:
|
|
j |
4 |
|
|
|
|
j 4 |
|
|
|
|
|
|
E |
j8e |
2e |
j |
|
|
|
e j 2 |
|||||||
|
|
|
|
2 |
2 |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
9 |
|
||||||
|
|
9 |
|
|
|
10 |
|
|
|
|
|
|
||
|
2 10 |
72 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
36 |
|
|
|
|
|
3.4. В области с параметрами среды ε=4 и σ=0.5 существует электрическое поле с частотой f=9 109 Гц и амплитудой напряженности электрического поля Em=20 В/м.
Определить величины плотности токов проводимости и суммарной плотности токов смещения и поляризации.
Решение. Вектор плотности тока проводимости
Jпр E 0.5 20 10 А/м,
а плотность суммарного тока смещения и поляризации равна
Jсм Jпол j aE j2 9 109 4 10 9 20 j40 40e j 2 А/м
36
Токи сдвинуты по фазе друг относительно друга на 900.
4. Плоские электромагнитные волны
Процесс переноса энергии поля в пространстве и во времени имеет волновой характер. При гармоническом изменении поля A (например, Е или Н) - волновой процесс описывается уравнением Гельмгольца:
2A 2A 0 |
(4.1) |
14
Частное решение (4.1) для ЭМ поля, гармонически изменяющегося во времени в неограниченном пространстве:
|
A A e j z A e j z |
, |
|
(4.2) |
||||
|
|
|
1 |
|
2 |
|
|
|
|
a |
a |
|
a |
a |
|
|
|
где j |
|
|
|
|
1 jtg |
|
j |
(4.3) |
- комплексная постоянная распространения, β - фазовая постоянная, α - постоянная затухания.
Первое слагаемое в (4.2) соответствует волне, распространяющейся в положительном (прямом) направлении оси z (знак «минус» в показателе экспоненты), второе - в отрицательном направлении (обратная волна).
Плоская волна. Мгновенное значение поля прямой плоской электромагнитной волны в среде с затуханием ( 0) определяется как
(4.4)
Аргумент косинуса t z - фаза волны, является функцией времени t и
пространственной координаты z. Период изменения A(z,t) |
во времени (при |
||
z=const) - T 2 , сек, |
где T 2 - угловая частота, |
и в пространстве |
|
(при t=const): 2 , 1/м., где λ – длина волны. |
|
|
|
Поверхность, соответствующая условию t z const , |
называют |
волновым фронтом. Для плоской волны - это бесконечная плоскость, перпендикулярная направлению распространения вдоль z и перемещающаяся в пространстве со скоростью Vф dzdt , называемой фазовой
скоростью.
В плоскости фазового фронта, отношение векторов напряженности электрического и магнитного полей есть величина постоянная, называемая
характеристическим сопротивлением Zc, Ом. |
|
Ex H y Zc a a Ом, |
(4.5) |
- зависит только от параметров среды.
В вакууме a 0 , a 0 , tg 0 . Согласно (4.3),
0 Vф |
|
|
, 1/м. |
|
|||
|
0 0 |
(4.6) |
|||||
V C 1 |
|
|
|
3 109 |
м/с, |
(4.7) |
|
|
0 |
||||||
ф |
0 |
|
|
|
|
15
- фазовая скорость ЭМ волны в вакууме равна скорости света С. λ0=С/f, м – длина волны в свободном пространстве.
Характеристическое сопротивление вакуума Z0 0 0 120 377 Ом - чисто действительная величина. Это означает, что составляющие полей Е и Н колеблются в фазе.
В среде с произвольными параметрами
Vф 1 |
|
C |
|
, λ=Vф/f, |
a a |
|
Zc a a Z0
При распространении группы волн в виде узкополосного скорость распространения огибающей спектра (волнового определяется групповой скоростью
V 1 .
гр t
сигнала пакета)
(4.7)
Плоская волна переносит энергию в направлении распространения. Для гармонических полей процесс переноса энергии характеризуется вектором Пойнтинга
Пср |
1 |
. |
|
, |
(4.8) |
2 |
Re E H |
||||
|
|
|
|
|
равным средней за период плотности мощности излучения. Иногда его удобно представлять через одну из составляющих поля
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Е |
|
2 |
|
1 |
|
|
|
H |
|
2 |
Re Zc 1z , |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Пср |
|
|
|
|
|
|
Re |
|
|
1z |
|
|
|
|
|
(4.9) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
Z |
|
|
2 |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
e z , |
|
|
|
|
|
|
|
e z . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
где |
|
E |
|
|
E |
|
|
H |
|
|
E1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
Zc |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ориентация вектора E зависит от соотношения амплитуд и фаз его координатных составляющих и указывает поляризацию волны. Если поле имеет обе координатные составляющие, конец вектора за период описывает
эллиптическую кривую. При Ex Ey и сдвиге фаз 900 - поляризация
круговая, при синфазном изменении – линейная.
Величина потерь в среде характеризуется постоянной затухания
16
|
E(1) |
|
|
|
|
ln |
|
|
1/м. |
(4.10) |
|
E(0) |
|||||
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
На практике затухание принято выражать в децибелах на единицу длины
20lg |
|
E(1) |
|
10lg |
|
П(1) |
|
дБ/м, |
(4.11) |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
E(0) |
П(0) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
связанное с постоянной затухания α соотношением 8.69 Величина γ в (4.3), где
|
|
|
|
a a j |
|
|
a |
|
e j |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
a |
|
|
a |
2 |
|
2 |
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 , |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
определяется как |
|
|
|||||||||||||||||
arctg |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
a |
a |
e j 2 j , |
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
cos |
2 , |
|
|
|
|
|
sin |
2 |
|
|||||||||||||
|
a |
a |
|
|
a |
a |
|
(4.12) |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В случае tg a 10 3 постоянные фазы и затухания с достаточной степенью точности рассчитываются по приближенным соотношениям
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
a a |
0 0 |
|
|
, |
(4.13) |
|||||
|
C |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Примеры решения задач
4.1. Однородная плоская ЭМ волна с частотой f=40 ГГц распространяется в немагнитной среде (μ = 1) с параметрами ε = 2.56, tgδ= 3 10– 4. Найти основные характеристики распространения: постоянные распространения β и затухания α, длину волны λ и погонное затухание .
Решение. Поскольку значение tgδ»1 значения постоянных рассчитываются по приближенным соотношениям (4.13)
2 41010 2.56 1340 1/м, 3108
1340 3 10 42 0.201 1/м,
пог 8.686 1.75 дБ/м,
17
2 6.281340 4.69 103 4.69 мм
4.2.Однородная плоская ЭМ волна с частотой f=50 МГц распространяется вдоль оси z в среде с параметрами ε = 9, μ =2, σ= 5 10– 5. Комплексная амплитуда при z =0 - Ex (0) 5 1x В/м.
Найти мгновенные значения напряженности полей при z =4м и t=10-7 c и среднее значение вектора Пойнтинга.
Решение. Для выбора расчетных соотношений оценим значение
tg |
|
|
5 105 36 |
2 103 |
a |
2 5 1079 109 |
Поскольку оно существенно меньше 1, воспользуемся приближениями
(4.13).
|
2 5 107 |
|
|
0.494 1/м, |
0.494 2 103 |
2 4.94 10 4 1/м |
|||||
2 / 9 |
|||||||||||
3 108 |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
Zc Z0 |
|
120 |
|
|
177.7 Ом. |
|
|||
|
|
|
2 9 |
|
Мгновенные значения напряженности полей при z =4м и t=10-7 c
Ex (z,t) Ex (0)e z cos t z 1x
5e 4.94 10 4 4 cos 2 5 107 10 7 4.94 4 1x 1.96 В/м.
H y (z,t) Ex (0) e z cos t z 1y 0.011 А/м
Zc
П |
ср |
(z,t) |
|
|
Ex (z,t) |
|
2 |
1 |
z |
0.011Вт/м2 |
||
|
|
|||||||||||
|
|
|||||||||||
|
|
2 |
Zc |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4.3. Электрический пробой атмосферного воздуха при нормальных условиях имеет место при напряженности электрического поля в 30 МВ/м. Определить граничное среднее значение вектора Пойнтинга плоской ЭМ волны, распространяющейся в воздушной среде.
Решение. П |
|
|
|
Ex |
|
2 |
|
1 |
(3 106 )2 |
1.19 1010 |
Вт/м |
2 |
||
|
|
|
|
|||||||||||
ср |
|
|
|
|
|
|
|
120 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
z |
2 |
|
|
|
||
|
пр |
|
2 |
Z0 |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
18
5. Явления на границе двух сред. |
|
|
Зависимость комплексных амплитуд отраженной |
Eотр , Нотр |
и |
преломленной Eпр , Нпр волн от комплексной амплитуды падающей волны |
||
Eпад , Нпад определяются через коэффициенты отражения |
R и преломления |
|
(прохождения) T как |
|
|
R= Eотр Eпад и Т = Eпр Eпад , |
|
(5.1) |
полученных с учетом граничных условий (2.9), (2.10).
В декартовой системе координат плоскость xoy (рис.5.1) совпадает плоскостью границы раздела сред. Направление падения луча плоской однородной ЭМ волны (направление вектора Пойнтинга) совпадает с плоскостью xoz – плоскостью падения. Углы наклона лучей падающей, отраженной и преломленной волн (φпад, φотр и φпр, соответственно) отсчитываются от оси z, перпендикулярной границе раздела сред 1 и 2.
Плоскости постоянных фаз с векторами полей E и H перпендикулярны лучам. Рассматриваются два случая ориентации (линейной поляризации) вектора относительно плоскости падения: параллельно (||) и перпендикулярно ( ) плоскости xoz.
Явления на границе раздела рассматриваются в предположении, что обе среды без потерь (tgδ=0), а граница раздела – плоская. Тогда соотношения углов падения, отражения и преломления определяются законами Снеллиуса:
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
пад отр ; |
sin |
|
|
2 2 |
(5.2) |
||||
sin |
1 1 |
||||||||
|
|
1 |
|
|
|
|
Рис.5.1 Падение плоской волны на границу двух сред под произвольным углом
19
Коэффициенты отражения и преломления определяются соотношениями:
при параллельной поляризации
R |
Zc2cos Zc1cos |
; |
||||||||
Z |
c2 |
cos Z |
cos |
|||||||
|
|
|
|
|
|
c1 |
(5.3) |
|||
|
|
|
|
|
|
2Zc2cos |
|
|
||
T |
|
|
|
|
|
|
, |
|
||
Z |
c2 |
cos Z |
cos |
|
||||||
|
|
|
|
|
c1 |
|
|
|
при перпендикулярной поляризации
|
|
|
R |
|
Zc2cos Zc1cos |
|
; |
|
|
|||||||
|
|
|
|
Zc2cos Zc1cos |
|
(5.4) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2Zc2cos |
|
|
||||||
|
|
|
T |
|
|
, |
|
|
||||||||
|
|
|
Zc2cos Zc1cos |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
где Zc1 120 |
|
|
, Zc2 |
120 |
|
|
|
|
- характеристические |
|||||||
1 |
1 |
|
2 2 |
|||||||||||||
сопротивления сред 1 и 2 соответственно, |
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 1 1 |
2 2 sin2 |
||||
|
|
cos |
1 sin2 |
Если волна падает нормально к границе раздела поляризации не зависят.
При определенном сочетании параметров сред без потерь и отраженная волна может отсутствовать. Угол падения, при котором падающая волна полностью проникает во вторую среду ( R 0 ), называется углом Брюстера Б и определяется как
arctg 2 2 (5.5)
Б 1 1
Вслучае, когда волна падает из воздуха ( 1 =1) на немагнитный
диэлектрик ( 1 2 1) явление имеет место только при параллельной поляризации. При этом Б arctg 2 .
Если первая среда более плотная, т.е. 1 1 > 2 2 , то, согласно (5.2), > . Угол падения φ, при котором ψ= /2, называется углом полного внутреннего отражения: ПВО arcsin 2 2 1 1 , поскольку вся энергия падающей
20