книги / Усилители промежуточной частоты

2. При неизменных полосе пропускания П«, числе

иметь наибольшее усиление на каскад. Увеличение чис­ ла расстроенных каскадов, переход от одногорбой резо­ нансной кривой к резонансной кривой с провалами вер­ шины вызывает уменьшения коэффициента усиления. Отсюда вытекает важный практический вывод: во всех случаях, когда возможна реализация режима оптималь­ ного согласования, целесообразно использовать настро­ енные усилители.

3. Увеличение полосы пропускания Г1п или числа каскадов п приводит к увеличению d3 и вызывает уве­ личение коэффициента усиления К о и

Это можно объяснить так. При узкой полосе пропу­ скания П?г величины d:b Adi, Adi невелики. Необходимое шунтирование контура достигается при малых коэффи­ циентах трансформации ти пц. Это приводит к значи­

и относительно большим потерям энергии сигнала на собственной резонансной проводимости контура g (рис. 5.2). Увеличение Пп (или п при ПЛ = const) сопро-

9

Рис. 5.2. Эквивалентная схема каскада с параллельным включением контура.

вождается увеличением т г0, тю и вызывает уменьшение относительных потерь на проводимости g (возрастает к. п. д. межкаскадной цепи). Коэффициент усиления Koi увеличивается.

4. Относительное приращение полной емкости контура

(5.18) не зависит от величины собственной емкости кон­ тура С . Отсюда следует второй важный практический

вывод: стабильность работы усилителя не может быть улучшена за счет увеличения собственной емкости кон­ тура.

Объяснение этого может быть следующим. Ранее от­ мечалось, что увеличение емкости С приводит к сужению полосы пропускания Пп. Восстановление ее прежнего значения достигается увеличением коэффициентов транс­ формации ты и гпю, что в свою очередь приводит к уве­ личению вносимых в контур приращений емкостей /и2гоДС22 и т 2/оДСцс. В результате, как показывает ана­ лиз, отношение ДСэ/С0 не зависит от С.

Температурные изменения емкости Сэ могут быть скомпенсированы путем соответствующего выбора ТКЕ собственной емкости контура. Технологические приемы такой компенсации в настоящее время хорошо разрабо­ таны и широко используются. Независимость стабильно­ сти УПЧ от собственной емкости контура С позволяет дать следующие рекомендации по выбору ее величины.

В узкополосных устойчивых каскадах отношение (5.10) мало отличается от единицы. Целесообразно

при этом выбирать значение С, близкое к оптимальному Са (подробно см. § 3.5), при котором собственное зату­ хание контура d принимает минимальную величину dm. Это может дать заметный выигрыш в усилении. Крите­ рием целесообразности такого выбора емкости может служить условие

d ^ d m -\- б ? э ( 0 , 1 - т - 0 , 2 ) / п .

В широкополосных усилителях обычно dD^ d . Обеспече­ ние d= dm не дает заметного выигрыша в усилении. В то же время из формул (5.11) и (5.12) видно, что увеличе­ ние С сопровождается возрастанием т г0 и тю. Выгодно

достигается полное включение контура, отпадает необхо­ димость делать у контурной индуктивности отвод. Улуч­ шается технологичность усилителя.

5. Потенциальные усилительные возможности широ­ кополосных усилителей различных типов принято оце­ нивать величиной эффективности

э = п п у к ^ .

Подставляя сюда значение К о п из (5.20), полосу пропу­ скания Пп из (4.37) при Поп = П„ и 1рп(«) =ij)(n) из

зволяет сделать вывод о том, что режим оптимального согласования в схеме реализуется, если собственная емкость контура С одновре­ менно удовлетворяет двум условиям:

Это возможно лишь при выборе собственного затухания контура

равным

d=di~-gnrнс.

Рассмотренные ранее свойства УПЧ при параллельном подключе­ нии к контуру усилительного прибора следующего каскада, работаю­ щего в режиме оптимального согласования, в полной .мере справедли­ вы и для усилителя с последовательным включением усилительного прибора в контур

5.4. РЕЖИМ СОГЛАСОВАНИЯ ОДНОКОНТУРНОГО УПЧ

Допустим, что условия реализуемости режима опти­ мального согласования (5.27) и (5.47) не удовлетворя­ ются. Выходной проводимости усилительного прибора gn> проводимости нагрузки £цс или сопротивления на­ грузки Гцс недостаточно для обеспечения требуемого шунтирования контура при одновременном удовлетворе­ нии условий согласования (5.10) или (5.37). Эквивалент­ ное затухание контура в схеме каскада da меньше своего расчетного значения. Необходимое увеличение da может быть достигнуто увеличением собственного затухания контура d до величины

где AdM определяется формулами (5.23) и (5.45). При небольшой разнице между d и dm удобно выбирать кон­ турную индуктивность с большим собственным затуха­ нием. Если же d<gidm> то к контуру подключают резистор шунта Rm (рис. 5.5) или гш (рис. 5.6,6). При этом вы­ ражение (5.49) принимает вид

Учитывая (3.11), в случае обратного автотрансформатор­ ного или обратного емкостного включения контура рис. 5.7 получаем

Коэффициент усиления каскада по напряжению может быть найден из (5.10) при замене d на йш. Подставляя

Принимая во внимание (4.37) при Пал = ПЛ и фа (/г)=

= ф(п), из (5.55) нетрудно определить коэффициент уси­ ления УПЧ, состоящего из N = n/v идентичных групп рас­ строенных каскадов

где Ксс — единичное усиление по напряжению

Ф(п) — функция, определяемая соотношениями табл. 5.6; численные значения ср(п) приведены в табл. 5.7.

Если все каскады тракта промежуточной частоты при­ емника, кроме первого (преобразователя частоты) и по­ следнего, оконечного каскада, нагруженного детектором, идентичны, то формула (5.56) принимает вид