книги из ГПНТБ / Максимов Л.С. Измерение вибрации сооружений справ. пособие
.pdfxeuijfrg
■ l b
XDUJ ~
Ри с. 9.2. Б и е н и я . |
С л о ж е н и е |
к о л е б а н и й : |
о — ?i=sin6 1 и |
92=sin7i; |
б — 9i= sin6? и (?2=2 sin 7^; s — <?i=2cos6/ и 9г=- |
= sin 71 |
|
|
В случае равенства амплитуд составляющих частота заполнения равна полусумме частот составляющих:
, |
Дсо |
(9.12) |
С03 = ш + |
— — . |
По интервалам времени между последовательными пиками в горбе и в талии можно определить, какая из двух составляющих имеет большую амплитуду (рис. 9.2):
Чаі Яаг |
при |
dp dx» |
(7яі<С<?а2 |
ПРИ |
(9.13) |
dp^xip. |
В общем случае для некоторых произвольных значений отношения частот кривая суммы двух гармонических колебаний может иметь до вольно сложную, на первый взгляд, форму. Для определения периода, амплитуды и фазы составляющих может оказаться полезным сравнение экспериментальной кривой с уже известными формами [88, 137, 189].
Периодические колебания с числом гармоник более двух (полигармонические) возникают, например, при работе машин и механизмов, которые передают на конструкцию возмущающую силу, изменяющуюся за один период по сложному закону. Частоту первой гармонической составляющей сравнительно легко определить по осциллографической записи при условии, что все гармоники лежат в пределах рабочего диапазона частот вибрографа и что длина записи достаточна *. Раз мах периодических колебаний может быть определен как разница максимальной и минимальной ординат, однако для этого, кроме равно мерности АЧХ, строго говоря, необходимо, чтобы ФЧХ вибрографа была горизонтальна или линейна. В противном случае необходимо учитывать погрешности определения пикового значения, возникающие за счет нелинейности ФЧХ [38, 39].
Для разложения заданной осциллографической кривой y = f (t) на гармонические составляющие и определения их периодов, амплитуд и фазовых углов применяется гармонический анализ [88, 112, 137, 189], задачей которого в данном случае является получение коэффициентов Фурье для графически заданной непрерывной функции f (t) с перио дом Т:
|
|
|
т |
|
|
|
|
|
2 |
т |
2л t |
|
|
|
bn = - y |
( 7 ( 0 sin n |
- у - dt. |
|
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
(п = 0, 1, 2, 3, . . .). |
|
|
||
После вычисления ап и Ьп процесс может быть приближенно |
||||||
представлен в виде суммы гармонических составляющих: |
|
|
||||
{ /ѵ\ |
ао , Х Д / |
2лnt |
. 2лnt \ |
I . |
(9.15) |
|
/ (0 = |
— + |
V К |
cos — |
+ bn sin — |
( n = 1, 2, 3, . . .).
* Определение основной частоты может быть затруднительно, если низшая гармоника имеет небольшую амплитуду.
204
Для определения коэффициентов Фурье можно использовать раз личные методы: численный метод * [88, 137, 189], механические и электрические анализаторы. В некоторых задачах при анализе полигармонических колебаний можно ограничиться получением амплитуд ного спектра — зависимости распределения по частоте амплитуд гармо нических составляющих:
(9.16)
Фазовые углы остаются при этом неизвестными. Для исследования амплитудного спектра предназначены многочисленные электрические
анализаторы. |
* |
При выполнении |
гармонического анализа графических или элект |
рических аналогов колебаний необходимо учитывать отклонения амп литудной и фазовой частотных характеристик измерительного прибора от идеальных и вносить соответствующие поправки. В то же время следует иметь в виду, что выявление гармоник со значительной амп литудой, находящихся за пределами рабочего участка АЧХ, сильно
затрудняет обработку и свидетельствует о |
неудачном |
подборе аппа- |
ІЫ. |
встретиться, |
например, при |
атухающие колебания (рис. 4.7) могут |
испытании конструкций ударной нагрузкой. Для правильной интерпре тации таких осциллограмм (в частности, для определения истинной
амплитуды и |
времени |
первого отклонения) необходимо |
учитывать |
|
амплитудные |
и фазовые |
искажения, вносимые аппаратурой [28, 56, |
||
88, |
182]. |
если отношение соседних амплитуд остается |
приблизи |
|
|
В случае, |
тельно постоянным, логарифмический декремент колебаний определяют по формуле
6 = lg ^1, |
(9.17) |
где 0і — отношение последовательных амплитуд одного знака, которое может быть вычислено по формуле (рис. 4.7)
(9.18)
Определяя частоту колебаний и декремент затухания, не следует использовать первый экстремум записи.
Колебания типа стационарного случайного процесса занимают зна чительное место среди вибрационных процессов, регистрируемых на раз личных сооружениях. Они, например, возникают при воздействии на конструкцию пульсирующего давления жидкостей и газов, при передаче через грунт колебаний от движущегося транспорта, при суммировании
колебаний от большого числа источников вибрации, режимы которых меняются во времени, и т. д.
На гидротехнических сооружениях очень часто наблюдаются слу чайные динамические процессы, которые приближенно могут рас сматриваться как стационарные в пределах ограниченного интервала времени, например пульсация давления в зоне гидравлического прыжка, ветровое волнение на водохранилище, колебания сооружений, обуслов ленные этими и подобными динамическими нагрузками.
Обработка записей |
стационарных |
случайных |
процессов |
произво |
||
дится с привлечением методов корреляционного и |
спектрального ана |
|||||
лиза [26, 29, 134, 170, 187, 194]. При дальнейшем |
изложении |
предпо |
||||
лагается; что читатель |
знаком с |
основными определениями |
и |
форму |
||
* Практически используется редко |
из-за |
его громоздкости. |
|
|
205
лами |
из теории стационарных случайных процессов, |
причем |
ниже |
|
будут рассматриваться только эргодические процессы. |
|
|
||
Объективной количественной характеристикой конкретной осцилло |
||||
графической кривой ( р е а л и з а ц и и |
стационарного случайного |
про |
||
цесса) |
является размах колебаний, т. |
е. разность между |
максимальной |
и минимальной ординатой кривой. Однако эта характеристика недоста точно устойчива, так как величина размаха зависит от длины осцил лограммы, а самое главное, дает совершенно недостаточную информа цию для анализа колебаний сооружения. По реализации ограниченной деятельности Т могут быть получены лишь приблизительные оценки статистических величин и функций *.
|
Оценка среднего значения (математического ожидания) |
х* |
(здесь |
||||||||
и ниже обозначена звездочкой при символе соответствующей |
вели |
||||||||||
чины) |
вычисляется по формуле |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
1 |
Т |
|
|
|
|
(9.19) |
|
|
|
|
X* = - — \ x(t)dt |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
Т |
о |
|
|
|
|
|
(здесь |
X ( t ) — реализация |
стационарного |
случайного |
процесса) |
или, |
||||||
если |
реализация |
разбивается на |
N дискретных значений, по формуле |
||||||||
|
|
|
|
1 |
|
N |
|
|
|
|
(9.20) |
|
|
|
х * = — |
|
^ х ( і А ) , |
|
|
||||
|
|
|
|
N |
|
;=1 |
|
|
|
|
|
где |
А — интервал |
выборок |
дискретных |
значений реализации |
х (t); |
||||||
N — общее количество |
выбранных |
дискретных значений. |
|
значе |
|||||||
|
В |
некоторых |
приближенных |
способах |
вычисления |
среднего |
ния используются только экстремальные значения реализации [204]. Средневыпрямленное значение центрированной реализации х° (t) =
= х ( t ) — X * вычисляют по формуле
■ т
*св = — |
,f |
І * ( 0 — **l dt, |
(9.21) |
Т |
о |
|
|
или |
N |
|
|
J |
|
|
|
Х*съ = — |
2 |
I х(і&) — Х*\. |
(9.22) |
N |
і= 1 |
|
Корреляционную и взаимную корреляционную функцию обычно оп ределяют по центрированным реализациям:
R*x (т) = — |
J [X (t + т) — X*} [х (/) — X*] dt. |
(9.23) |
|
|
/ |
О |
|
и |
] |
Т |
|
К у (т) = |
— |
I (<+ т) —х*\ [У (0 —У*) dt. |
(9.24) |
іо
По дискретным значениям центрированной реализации х° (t) дли ной L (рис. 9.3) корреляционная функция R*x (р) может быть вычис лена по формуле
Rx (tl) = N |
.1 4- 1 |
2 4 4 + ц - |
(9.25) |
п |
— р + 1 |
V—0 |
|
* Более подробно об оценках см., например, в работе [134].
206
Аналогично |
определяется |
взаимная корреляционная функция |
R'xy (р). |
обработки удобно представлять в виде нормирован |
|
Результаты |
||
ных корреляционных функций |
р*ж (т) и р**„ (т): |
К
Р* (Т) :
К
(т) |
(9.26) |
Рху (J) |
|
(0) |
V K m U o ) ’ |
пределы изменения которых следующие:
— 1 < р < |
+ 1. |
Корреляционную функцию обычно определяют лишь в пределах |
|
максимального интервала корреляции |
0 = ^ т ^ т „, за которыми корре- |
Л°Ш
*
Рис. 9.3. К вычислению оценки корреляционной функции Нх (ц). Показанные стрелками ординаты реализации соответствуют значениям ѵ=3 и |Л—3
ляционная связь практически отсутствует. Значение тм находят, исходя из следующего условия [134]: при т ^ т м р*(т) =^0,05. Наибольшую ин формационную ценность представляет начальный участок корреляци онной функции. Колебания сооружений и конструкций, которые можно рассматривать как стационарный случайный процесс, в большинстве случаев отличаются наличием одной ведущей или преобладающей ча стоты. Корреляционная функция R*x (т) такого процесса имеет вид затухающих колебаний.
Точность |
определения статистических |
характеристик |
процесса |
тесно связана |
с длиной обрабатываемого |
участка записи |
[109, 134]. |
При вычислении корреляционной функции он должен превышать мак симальный интервал корреляции, по крайней 'мере, на порядок:
Т > |
10тм. |
(9.27) |
В зависимости от требуемой |
точности определения |
оценок сред- |
— |
|
* |
пего значения х* и среднего квадратического отклонения 0 * продолжи
тельность записи Т может-быть назначена с использованием следую щих соотношений [119]:
I X* — X I 2/Сх VХУТ<
(9.28)
< К 2 Ѵ <JT.
207
При выводе этих формул предполагалось, что случайная вели чина распределена по нормальному закону, а корреляционная функция выражается зависимостью *
|
Я*(т) = Rx (0) е~ а ' Т1 |
cos ßT + |
—- |
sin ß I т |j , |
(9.29) |
|
где |
X к в х — истинные среднее |
значение |
и |
среднее квадратическое |
||
|
отклонение исследуемого случайного процесса; |
|
||||
X* |
и а*х — оценки среднего значения |
и |
среднего квадратического от |
|||
|
клонения для "какой-либо конкретной реализации про |
|||||
|
должительностью Т; |
|
|
|
|
|
|
т*о — средний интервал времени между нулями центрирован |
|||||
|
ной реализации; для нормального процесса с корреля |
|||||
|
ционной функцией |
вида |
(9.29) |
То равно [187]: |
|
т0 = п 1 / |
-------------. |
V |
а 2 + ßa |
Значения Кі и Кг приведены в табл. 9.1:
If |
|
U |
3 |
|
|
у |
1 + |
ß2/a 3 |
|
/ |
4 |
|
|
~Ѵ~1 + ß2/«2 |
Кг = \ |
1 + |
ß2/« 2 |
п |
|
л У |
(9.30)
(9.31)
(9.32)
Дискретная оценка функции распределения вероятностей F(x) мо жет быть найдена по реализации, график которой разбит на несколько уровней Хі (рис. 9.4):
F* (хі) 5= М - . |
(9.33) |
Здесь іхі — суммарная длина участков записи, где х (t) меньше фик сированного уровня Хи
Т а б л и ц а 9.1
ß/a |
0,5 |
1 |
2 |
5 |
10 |
К, |
1,07 |
0,95 |
0,76 |
0,50 |
0,36 |
К* |
1,22 |
1,16 |
1,13 |
1,37 |
1,82 |
Для получения оценки плотности вероятности w* (х) по графику реализации иногда пользуются методом, основанным на подсчете числа точек пересечения реализацией фиксированных уровней Хі (рис. 9.4);
|
|
|
w* (*г) ^ ДГДГ ’ |
|
(э.з4) |
||
|
|
|
|
АxN |
|
|
|
где |
П |
Ші — число |
точек |
пересечения реализацией уровня |
хц |
||
N= |
mi — общее |
число |
точек пересечения |
реализацией |
всех |
||
2 |
|||||||
|
і—0 |
уровней Хі (от Хо до х„); |
|
|
|||
|
|
|
|
||||
Ах = х і+1— Хі — интервал дискретизации по уровню. |
|
||||||
* П р и |
эти х |
у с л о в и я х н ер а в е н ст в а (9.28) вы п о л н я ю тс я |
с в е р о я тн о сть ю 0,95. ■ |
208
Кроме разбиения |
реализации |
по уровню, которое используется |
в описанных схемах |
вычисления |
F*(x) и w*(x), применяют также |
квантование реализации по времени |
(по длине) [134]. |
Исследования показывают, что в подавляющем большинстве слу чаев стационарные случайные колебания сооружений с достаточным ос нованием могут рассматриваться в первом приближении как нормаль ные стационарные процессы (разумеется, в пределах интервалов вре мени, длительность которых определяется постоянством режимов ис точников вибрации). Поэтому при анализе вибраций сооружений редко
прибегают к вычислению F*(x) |
или |
w*(x), ограничиваясь опреде |
лением корреляционной функции |
(или |
спектральной плотности). |
Р и с. 9.4. К в ы ч и сл ен и ю о ц ен к и ф у н к ц и и р а с п р е д е л е н и я вер о я тн о с тей
F* (X); 1ХІ = + /а + h + U
Оценку спектральной плотности мощностиSx* (со) (ниже для крат кости эту величину будем называть «спектральная плотность», или «энергетический спектр») определяют часто, пользуясь зависимостью
S* (со) = 2 J R*x (t)cosсотdx |
(9.35) |
о |
|
или дискретным аналогом этой зависимости. Опыт показывает, однако, что вычисление S*x(co) по формуле (9.35) в условиях, когда экспери
ментальная корреляционная |
функция R*x (т) определена не полно |
стью, а лишь в пределах |
максимального интервала корреляции и |
притом в ограниченном числе точек, приводит к значительным ошиб кам: на спектральной кривой появляются ложные локальные экстре мумы и даже отрицательные значения, что не имеет физического смысла.
Положение усугубляется при вычислении спектральной плотности процессов колебаний сооружений, которые характеризуются узкополос ным спектром; в этом случае максимальный интервал корреляции тм велик и значительно превышает длину обычно определяемого началь ного участка корреляционной функции.
Предложены приближенные методы для вычисления оценки спект ральной плотности непосредственно по реализации, в которых исполь зуются лишь экстремальные точки реализации [204].
|
Для получения грубой |
оценки спектральной плотности применя |
|
ется метод |
аппроксимации |
точек экспериментальной кривой R*x (т) |
|
с |
помощью |
аналитической |
зависимости. Например, корреляционные |
8 |
Заказ № 2099 |
209 |
функции, характеризующие вибрации сооружений и пульсации динами ческих нагрузок, иногда аппроксимируют кривой (9.29). Соответствую щая спектральная плотность
S* (ш) = R x (0) |
4am2 |
(9.36) |
|
со4 + |
2aco2 -f m4 ’ |
где m2= a 2+ ß 2; a = a 2—ß2.
У процессов с корреляционной функцией вида (9.29) отношение
У a 2 + ß2/a характеризует степень выраженности преобладающей ча стоты. Крайними случаями являются: а = 0 — случайный процесс вы рождается в гармонический с круговой частотой ß и амплитудой А, корреляционная функция которого
|
R x (т) = - у - |
cos ßt; |
|
(9.37) |
||
a = ß — случайный процесс |
имеет широкополосный |
спектр, |
причем |
|||
спектральная плотность |
|
8a3 |
|
|
||
|
S* (со) = R x (0) |
|
(9.38) |
|||
|
со4 + |
4a4 |
|
|||
|
|
|
|
|
||
сохраняет |
приблизительно |
постоянное |
значение в диапазоне |
частот от |
||
0 до со«а |
(при (£>— а S*(co)/S*(0) =0,8). |
кривой |
R*x (x) предприни |
|||
Если |
определение экспериментальной |
мается с целью последующей аппроксимации ее аналитической функ цией и R*x(т) имеет характер затухающих колебаний, то, учитывая большую информационную значимость начального участка корреляци онной функции, ограничиваются обычно определением R*x (т) на ин тервале до третьего пересечения кривой с осью т.
Численные методы корреляционного и спектрального анализа весь ма трудоемки. Поэтому для обработки реализаций стационарных слу чайных процессов обычно применяются специализированные механиче ские счетно-решающие устройства, электрические анализаторы.
Благодаря серийному выпуску устройств для преобразования гра фического материала в цифровой код (см. § 9.3) появилась возмож ность шире использовать универсальные ЦВМ для анализа записей колебаний сооружений.
В настоящее время определение на ЦВМ спектральной плотности по реализации, заданной числовым массивом (дискретной выборкой), предпочитают выполнять с использованием так называемого быстрого преобразования Фурье [27, 32]. Этот машинный алгоритм позволяет получать оценку спектральной плотности с большой экономией машин ного времени по сравнению с другими известными алгоритмами, на пример со схемой предварительного вычисления корреляционной функ ции. Сокращение необходимого машинного времени в этом случае оце
нивается величиной A = \ogz N/N, где |
М — объем |
выборки реализации. |
||
Например, |
если N = 210, |
то Л«0,01, т е. время вычислений сокращается |
||
в 100 раз. |
Разработаны |
программы |
вычисления |
спектральной плотно |
сти с использованием быстрого преобразования Фурье, предназначен ные для ЦВМ «Минск-22»» [116] и М-20 [136]. Компактные программы для вычисления авто- и взаимно-корреляционных функций, состав
ленные на |
алгоритмическом языке «Алгол-60», |
приведены в ра |
боте [66]. |
Программы в действительных адресах, |
предназначенные |
для вычисления на машине БЭСМ-2М авто- и взаимно-корреляционных функций, а также спектральной плотности, опубликованы в работе
[54].
210
Наложение колебательных процессов различных типов, рассмот ренных выше, нередко встречается на практике. Часто колебания, про исходящие по детерминированному закону, осложнены колебаниями слу
чайного характера.
В качестве примера на рис. 9.5 приведена осциллограмма слож ного колебательного процесса, где на гармонические колебания нало жены случайные колебания с относительно высокой преобладающей частотой и небольшой амплитудой. Если интенсивность случайной со
ставляющей невелика (наибольший размах |
колебаний, по |
крайней |
мере, на порядок меньше двойной амплитуды |
гармонических |
колеба- |
Рис. 9.5. Наложение колебаний двух типов
а — гармонические колебания; б — случайные колебания; а — результат нало
жения гармонических и случайных колебаний
ний) и повышенные требования к точности обработки не предъявля
ются, |
то |
амплитуда |
и частота гармонической составляющей могут |
||
быть |
определены |
по |
осредняющей о с е в о й л и н и и (рис. |
9.5), про |
|
веденной |
от руки, |
а |
размах случайных колебаний —»оценен |
по участ |
кам записи в районе максимумов и минимумов гармонической состав ляющей. Для получения более точных и объективных результатов не обходимо привлечение к обработке осциллограмм методов корреляци онного анализа.
Колебания типа нестационарного случайного процесса, типичным примером которых являются колебания грунта и сооружений при зем летрясениях и взрывах, имеют сложную методику обработки реализа ций. В настоящей работе они не рассматриваются (см. [26, 29, ПО, 130, 131]).
В заключение нелишне отметить, что трудоемкие методы обра ботки осциллограмм (определение статистических характеристик, гар монический анализ и пр.) применяются лишь на этапе камеральной обработки материала. В процессе проведения эксперимента и при пред варительной обработке во многих случаях ограничиваются прибли женным определением преобладающих частот и наибольших амплитуд колебаний.
8* |
211 |
§ 9.2. ПРИБОРЫ ДЛЯ АНАЛИЗА ВИБРАЦИЙ
Определение характеристик периодических и случайных колеба тельных процессов с помощью аппаратуры является самостоятельной и притом весьма сложной отраслью измерительной техники. Эти вопросы обстоятельно рассмотрены в ряде руководств [26, 109, 134]. Из ложение основных принципов и количественных закономерностей мож но найти в учебниках и учебных пособиях по курсу электрорадиоиз мерений [158]. Современное состояние проблемы освещается в обзор ных статьях [139, 229].
В данном параграфе, имеющем практическую направленность, ста вится задача ознакомить читателя с принципами работы и алгоритмами вычислений, реализованными в наиболее распространенных анализирую щих приборах, и дать сводку технических характеристик некоторых ана лизаторов, которые непосредственно используются (или могли бы быть использованы) при решении задач анализа вибрации сооружений.
Основное внимание уделено электрическим приборам, но наряду с ними рассмотрены также некоторые механические приборы типа ана логовых счетно-решающих устройств. Как показывает опыт, простота конструкции последних зачастую предопределяет их широкое использо вание. Здесь совершенно не рассматриваются конструктивные решения отдельных узлов анализаторов, методические и аппаратурные погрешно сти. По этим вопросам необходимо обратиться к специальным руко водствам.
Анализ колебательного процесса заключается в преобразовании информации, содержащейся в исследуемом сигнале, в другую форму, которая более компактна и более удобна для обозрения, сравнения и последующего использования в расчетах. Для осуществления требуе мого преобразования информации выполняют ряд математических опе
раций, |
в |
которых |
исследуемый |
сигнал является исходной |
функцией |
(или |
совокупность исследуемых |
сигналов — совокупностью |
исходных |
||
функций). |
При |
анализе сигнал |
может неоднократно преобразовы |
ваться.
Для самого процесса анализа сигналов используют различные из мерительные, вычислительные и анализирующие системы: механиче ские счетно-решающие устройства с отдельными электрическими уз лами, например, электроприводом лентопротяжного механизма, элект рическими индикаторами, счетчиками и пр.; электронные аналоговые анализаторы; электронные цифровые и импульсные анализаторы и спе циализированные вычислительные машины; электронные аналого-циф ровые анализаторы, в которых в процессе анализа часть операций вы полняется в аналоговой, а часть — в цифровой форме; оптические ана лизаторы, в которых для преобразования сигналов используются оптические системы*; универсальные цифровые вычислительные ма шины.
Сигнал, характеризующий механический колебательный процесс, для ввода в анализатор может быть представлен в виде:
графического аналога, например, осциллографической кривой или графика на бумажной диаграмме;
электрического аналога, т. е. электрического переменного напря жения или тока, пропорционального изменению механического пара
метра во времени; при этом |
с помощью транспонирующего |
устрой |
ства масштаб времени может быть изменен; |
|
|
* В исследованиях вибрации |
сооружений оптические анализаторы |
[76, 186] |
не получили распространения. |
|
|
212