книги из ГПНТБ / Захарова Е.Д. Физические основы механики курс лекций
.pdf
|
|
|
|
|
|
|
20 |
|
|
|
|
|
линейно |
о |
Г |
. Иа ряс.15 |
в уравнения |
(33) |
одадуаг, |
что вев- |
|||||
*ор тавгвшіиальвогр^уоноревия CLT радев |
векторному |
проив - |
||||||||||
ведению |
векторов |
£ |
и |
Г . |
|
|
|
|
|
|||
|
а |
т = |
| |
g , |
г |
I |
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Урод между |
€ |
и |
Г |
рввев |
Рио. 15
З Р И М , * ^ P C « ШАМИР
§ 4 Основано ааконы динамики
Главной частью механики является динамика, вскрывающая при чина изменения механического движения.
Раздел курсе "Физические основы механики" посвящен во - просам механики макроскопических тел или так называемой клас
сической механике, основания которой бнлі валожоны работами Галилѳо Галилея и особенно Исаака Ньютона.
S основу динамики положены ааконы Ньютона, являющиеся теоретическим обобщением результатов наблюдений и опыта, на копленных человечеством за всю йоторию развития учения о природе до Ньютона включительно. Эти ааконы была сформулиро ваны Ньютонам в труде "Математические Начала натуральной фи лософии6 (1687 год) .
Первый закон динамики Ньютона
|
Физические тела находятся во взаимодействий |
(форма всеоб |
|||
щей связи). Вообще |
говоря, не существует тела изолированного |
||||
от |
других теа, |
не |
взаимодействующего с другими тѳлаи». Только |
||
при |
особых условиях можно |
пренебречь результатом |
воздействия |
||
вв |
данное тело |
со |
стороны |
других тел. |
|
21
Обобщение наблюдений и специально поставленных опытов привели Галилея к установлению первого закона динамики,
позже сформулированного Ньютоном! всякое тело |
сохраняет |
||||||||||||||||||
состояние покоя или равномерного прямолинейного движения |
|||||||||||||||||||
до тех порі пока воздействие |
со |
стороны |
других |
теЯ не |
при |
||||||||||||||
ведет |
к изменению |
этого |
состояния. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
Первый |
закон динамики был назван |
Ньютоном-законом Инер |
||||||||||||||||
ции. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
Опытная |
проверка первого закона |
Ньютона |
в |
"чистом" |
||||||||||||||
виде |
неосуществима |
и з - з а |
неустранимых |
взаимодействий |
|
между |
|||||||||||||
телами. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Под инврциѳ». |
Ньютон |
понимал некоторую присущую |
телам |
|||||||||||||||
и заключенную в них самих |
причину, |
силу, заставляющую |
тело |
||||||||||||||||
двигаться прямолинейно и равномерно} он считал, что прямо |
|||||||||||||||||||
линейное |
И равномерное |
движение |
не |
Оеспричиипо |
и |
осуществля |
|||||||||||||
ется под |
|
действием некоторой "врозденной силы инерции"* |
|||||||||||||||||
|
Такая трактовка понятия инерции не является |
материалисти |
|||||||||||||||||
ческой, ііравилыіиѳ понимание термина-инерция может быть |
|||||||||||||||||||
достигнуто на основе утверждении о |
неуничтожимисти движения. |
||||||||||||||||||
По ^нгельсу инерция .шляется " ... лишь отрицательным выраже |
|||||||||||||||||||
нием |
неуп«что:.симости движения". • |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
иначе говоря, содержанием, сущностью инерции является |
||||||||||||||||||
неуничто .имость движения, |
а |
проявляется |
оаь |
в |
виде |
косности, |
|||||||||||||
застоя, |
в |
тенденции іс сохранению |
состояния дви,лвния |
или • |
|||||||||||||||
покоя, |
то |
есть |
а отрицательной 4.орме |
(неуничтожимое |
двике- |
||||||||||||||
ш.е-актиино; кисность, солр^нині.в состояния - иассивны, |
|||||||||||||||||||
пассивность |
- |
есть |
противоположность, |
отрицание |
активности). |
||||||||||||||
|
ù литѳрлурв инерция оц^ег;иЛ/іѲтся как универсальное |
||||||||||||||||||
свойство |
|
материальных, тел |
сохранять |
состояние |
равномерного |
||||||||||||||
и прямолинейного дии..сеШіЯ (или покоя). |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
Такое определение инерции допустимо, если |
под |
свойством' |
||||||||||||||||
подразумевать |
ноу ничто., имость движения, |
а не |
врозденную |
||||||||||||||||
способность |
мистического |
характера,. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Никои |
инерции |
справедлив |
но |
в л.ибои системе |
отсчета. |
|
|||||||||||||
|
Системы отсчета, в которых выполняется закон инерции, |
||||||||||||||||||
называется |
инерциальными |
системами |
отсчета, |
а |
связанные |
||||||||||||||
с п.г:и |
системы |
координат-инерциальными |
системами |
координат. |
|
|
£2 |
|
|
§ S» Сила и масса |
Все |
тала природы взаимосвязаны и вааицодействуют друг |
|
ч другом. |
Взаимодействие тел объективно существуя!» Взаимо |
|
действие |
мезду двумя тепами носит двусторонний характер: |
|
первое тело |
воздействует на второе, а второе на первое. |
|
Векторная величина, являющаяся мерой' механического |
||
воздействия |
на тело со стороны других тел, называется силой. |
Это воздействие проявляется в изменении состояния движения тала или в изменении формы а размеров тепа, изменение сое -
тояния |
движения означает, что изменяется скорость движения |
|
тела, |
что тело приобретает ускорение, Изменение |
формы и р а з |
меров |
тела говорит о деформации теда. |
|
При взаимодействии тел происходит взаимное |
изменение |
их движения, переход движения от одних тел к другим телам.
Рассмотрим удар |
двух биллиардных |
шаров |
А и В, Шар А: движет |
|||||||
ся |
со |
|
скорослю |
V, |
а ударяется |
о неподвижный шар В |
|
|||
{ |
1)г |
= |
0), |
При столкновении шары |
взаимодействуют друг с дру |
|||||
гом. |
В результате |
взаимодействия |
движение шара Ä вамѳдля |
- |
||||||
І Т С Я , |
а |
шар |
В приходит |
в движение. Можно сказать, что шар |
|
|||||
À передал часть |
своего |
движения шару £ и шар В начал двм |
- |
|||||||
гаться . |
При атом возможен переход одной формы движения в |
|
||||||||
другую. Например, |
при |
трении механическое движение тел пе |
||||||||
реходит |
в хаотическое |
тепловое движение их частиц. |
|
|||||||
|
|
Пользуясь понятием силы, нужно помнить , что сила выра |
||||||||
жает односторонний результат перехода движения от одного |
|
|||||||||
тепа |
к другому при |
взаимодействии |
этих |
тел. |
|
|||||
|
|
Термин "сила" служит целям описания процессов перехо |
||||||||
да ж изменения движения, а применение его допустимо"»., |
|
|||||||||
именно |
там, |
Где |
дело Идет о простом перенесении движения |
|
иколичественной вычислении его" (Энгельс).
Вфизике НОд массой тела Понимают количество материи, содержащейся в jene безотносительно к его качественной оп ределенности*
Материя как объективная реальность, существующая аѳ -
зависимо от человеческого |
сознания, познается нами в наука |
и практик* посредством ощущений не абстрактно, не как |
|
материя н вообгі«", а только |
в ее частных конкретных прояв • - |
лвниях. |
|
23
Но, несмотря на неисчерпаемое качественное многообра - зиі конкретных видов движущейся материн всей вм присуще ко-
личѳотвенИоѳ содержание, количество иатерин, то есть масса. Такая трактовка понятия массы не исключает, а наоборот, предполагает неразрывную связь и количественное соответствие материи и движения; изменение движения материального объекта
приводит к соответствующему изменению количества материи, содержащейся в нем.
Так как под действием разных сия данное тело соответ ственно изменяет скорость своего движения, получая розные ускорения, то т"по обладает определенной инертностью, устой чивостью по отношению к изменений своего движения,
Поэтому массой называют также физическую величину, характеризующую инертность материального тела. Масса есть
мара |
инертности |
тела. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Сущность массы заключается в количественной |
определен |
|||||||||||
ности |
материи, |
содержащейся а теле, |
проявление массы |
- |
s |
||||||||
инертности Тела, понимаемой в смысла неуимчтожнмостн дви |
|||||||||||||
жения. Следовательно, массой тела называется величина, |
пря |
||||||||||||
мо связанная с количеством материи, |
содержащейся |
в мате |
- |
||||||||||
риальноі* объекте |
Ш определяющая меру его |
іааертностй, |
|
||||||||||
|
§ 6. Второй закон Ньютона |
|
|
|
|
|
|||||||
|
UTopoJj закон |
Ньштоиа |
устанавливает |
связь между |
мэмане |
||||||||
нией поступательного движения тела я силами, которые вызы- |
|||||||||||||
воют это изменение |
движения. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
При действам сил движение тела перестает быть равяомер- |
||||||||||||
ним и прямолинейным, |
появляется ускорение |
GL . |
Направле |
||||||||||
ние ускорения |
совпадает с направлением действия силы. |
|
|||||||||||
|
ипыт показывает, |
что |
при |
действии |
различных |
сад |
ва |
||||||
одно м то же тело данной |
массы |
т. |
, |
веадчаиа |
воэиикающв- |
||||||||
го ускорения прямо_пропорцноаальаа величине действующей |
с.явн. |
||||||||||||
Следовательно, |
|
|
Ct |
^ |
F |
aps |
ГО |
« c o « s t . » |
(36) |
Црзі действии одвой и той же силы sa различные эеяа ? ускорения этих ѵвл оказываются разлячныыа. Чѳа больше масое тела m > ÎSM аіейшѳе ускоренна О. оно получаѳз над двйстиаам данной сала.
|
24 |
Опыт показывааі, что |
CL ^ ~ при F = COi\$t t (37) |
to есть ускорение, получаемое телом под действием данной сыт обратно пропорционально величина его массы.
Объединяя 36 и 37 получаем, что
а |
~ ^ |
|
(38) |
Вводя соответствующий коэффициент пропорциональности К, |
|||
мы можем записать соотношение 38 |
в виде: |
|
|
"et = |
К ~ |
. |
(ЗѲ) |
уравнении 3d является математическим выражением второго зако
на Ньютона.
Ускорение, приобретаемое телом прямо пропорционально действующей на него силе и обратно пропорционально массе
этого тела; |
по направлении |
ускорение совпадает с |
силой, |
|
|||||||
Коля все величины, входящие в уравнение |
39 |
выразить |
|||||||||
в единицах одной и той же системы единиц, то коэффициент |
|||||||||||
{пропорциональности |
К будет |
равен I [К « I) |
M уравнение |
38 |
|||||||
приникает |
вид: |
|
|
|
. |
|
|
|
ад |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
F~ = m |
а . |
|
|
(4і) |
|
||
Второй закон НЬштона можно написать в другой |
фоона. -— |
||||||||||
Подставив |
в уравнение 41 значение ускорения |
|
CL = |
^g - > |
|||||||
получай |
|
F = |
ГЛ. |
и |
л н |
|
|
|
(42) |
|
|
|
|
F _ |
|
d(mV) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
г - ~ 5 Г Е — |
|
|
|
|
|
( 4 9 ) |
|
||
Вектор |
тпУ |
|
называется |
колячесівом движения |
тела |
или |
|||||
импульсои |
тела, |
a |
cL(mt)) |
представляет |
собой |
элементар |
ное изменение вектора количества движения тела или вектора импульса тела.
Царепижеы уравнение 43. в виде: |
|
||
d(rnv) |
~ F dt |
. |
(44) |
Вектор |
F cL't |
аааывается алеиаитарным импульсом силы |
|
25 |
|
|
|
F |
за малый промежуток времени |
ci t |
. |
уравнение |
44 является еще одним выражением второго закона |
Ньютона: |
элементарное изменение количества движения тела равно эя« -
ментарному |
импульсу |
действующей |
на наго силы. |
|
||
|
В механике Ньютона масса тела считалась постоянной |
не- |
||||
аависиио от |
систояния его движения. Современная физика |
уста |
||||
навливает, |
что масса |
тела увеличиваете* с увеличением ско ~ |
||||
рости его движения по закону : |
|
|
||||
где |
ITL |
- |
масса |
тела, движущегося со скоростью V |
, |
|
|
1TL0 |
- |
масса |
покоящегося |
тела, |
|
С = 3>ІО^ -g^: - скорость света в вакууме.
|
Зависимость массы тела от его скорости становится замет |
|||||||||||
ней |
лишь ори больших скоростях, |
сравнимых |
со скоростью |
света. |
||||||||
Поэтому в |
классической |
механике, |
изучающей |
движение тел со |
||||||||
скоростями |
небольшими |
по сравнению со скоростью |
света, |
массу |
||||||||
тел |
МОІВО |
считать |
постоянной. |
|
|
|
|
|
|
|||
|
Рассмотрим некоторые следствия из второго закона Ньютона. |
|||||||||||
|
а)При действии |
на |
тело |
постоянной |
силы |
F = C O l t s t |
||||||
при |
неизменной |
масса |
тела |
m |
= c o a s t |
уравнения второго |
||||||
закона динамики приводит ai к |
виду: |
|
|
|
|
|||||||
|
|
m |
ѵг |
- |
|
= T ( t,. - t, ) , |
|
|
||||
где |
m l l j |
- |
количество |
движения |
тела в момент врено - |
,ни t a ,
ШV, - количество движения тела в момент времени
Заменив |
t 2 — t., |
через |
|
Д t |
, получим |
|
тѵг |
- тгГ^ |
F A t . |
|
|
Изменение количества |
движения тела |
под действием носто-- |
|||
янной силы |
равно иыпульсу |
этой |
силы. |
_^ |
|
б) Щш отсутствии |
действия |
силы, то есть |
при F = ü, |
||
^ dt"" - = û |
1 |
vaU^ |
const |
Количество дви^итія тела остается постоянным во все время движения; вністор скорости остается постоянный м дви»
Зак.іпяор
26
лвеаа оудат равномерным и арямодиааиаыи.
Таким oöpajuMj парвыи закои динамики ци.і.но р-іссматривать
аак следствие второго закона. |
|
|
—р |
|
|||
в) |
Цра действии |
йа тадо aajgauaaacw |
силы F |
Ф C o n s t |
|||
вводится |
понятие |
средней силы |
Ft p . |
|
|
||
Зе |
коаечкый |
промежуток времени |
ùt. |
наменѳнив количест |
|||
ва движения равно иипудьсу средней сипы. |
Ьвря столь малые |
||||||
промежутки времени, з а которые |
сила |
не успевает |
измениться |
||||
в может счататься постоявкой а, переходя к пределу при |
|||||||
очввздво, иолучни |
выражение 44« |
|
|
|
|||
Г) |
В результате |
обобщения |
опыта в механике |
установлен |
|||
ириіщип |
независимости |
действия |
снлі |
если |
ва тело |
действуют |
одиоврвманно насколько сил, то результат действия аа тело |
|||
одной из этих сил не зависит |
от действия остальных, то есть |
||
каждая из этих сил сообщает телу ускорение, |
определяемое вто |
||
рым законом ІІьютона так, как если бы других |
оил не было. |
||
Следовательно, ускорение, |
приобретаемое |
поатулатвльно |
|
двккущинея |
телом в результате |
действия es скольких ОІІЛ, будет |
|
саням ка, |
как если бы на тело |
дѳйотвоаала одна ояла, равная |
|
векторной |
сукие Б.ex орилолецньи сил. |
|
|
|
_ |
.... « |
- к |
|
% р« - |
я |
|
|
|
|
|||||
|
Севе |
F ~ |
FI |
|
называется равнодействующей |
силой. |
||||||||||
|
|
|
|
|
Единицы |
|
силы |
|
|
|
|
|
|
|||
|
Дева (диа) есть |
единице |
|
силы в |
системе |
СТС в |
представ |
|||||||||
ляв» |
собой |
такую |
овду, |
которая |
ыасез |
в I г |
сообщает |
ускоре - |
||||||||
säe |
I -^^2 |
• ß системе |
СИ сила |
измеряемся |
в вьютонах (Н). |
|||||||||||
|
Вьютос |
есть |
такая |
сила, |
|
которая |
мзесб |
в |
1 кг |
сообщает |
||||||
ускоре па в I |
—&?г» |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
сек* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
свк^ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
свк^ |
|
|
евк~ |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
§ 7. Ирвтаи закон Ньютоны |
|
|
|
|
|||||||||
|
Трвтнй |
|
эакоа |
Ньыепна |
а скрывав ï |
характер |
взаимодействии |
|||||||||
двух |
тел . Воздействие |
двух, |
тел друг |
ыа друга |
всагда |
лвллетси |
||||||||||
sasKuduM. Об зтоы |
говорится |
а |
третьем |
.'йк^на |
Чьѵгоші: СИІІЫ, |
|||||||||||
й которыми |
действуй» |
друг |
ua |
друга |
в^аинодвиитвукицке |
'(ала, |
всегда равны по |
величине |
и |
противоположны |
по |
направлению. |
|
||||||||||||
Иными словами |
- |
если первое тало действует на |
второе |
тело |
с |
|||||||||||||
силой |
F, |
|
, то |
и |
второе |
тело |
действует |
на |
первое |
тело |
с |
|||||||
той |
ле |
по |
величине, |
но |
направленной |
в |
противоположную |
сто |
- |
|||||||||
рону |
силой |
|
F t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
^ |
f ; |
- |
|
- |
к . |
|
|
|
|
|
^ |
|
|
||
|
Силы |
F, |
|
и |
|
Fj, |
|
приложены |
к разным |
телам |
и |
позтоцу |
||||||
не уравновешивают друг друга . |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
§8 . Закон сохранения количества движения |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
Кэ второго и третьего законов Ньютона вытекает аакин |
|
||||||||||||||||
сохранения |
количества |
движения |
изолированной |
сиссѳмы |
тел, |
|
||||||||||||
являющийся одним из основных законов природы |
и имеющий |
|
||||||||||||||||
большое |
значение |
|
в |
механике. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
Система тел (материальных точек) называется иэолнро - |
|||||||||||||||||
ванной |
или |
замкнутой, |
если |
для |
каждого тола, |
й х о д д а г о |
в |
|
||||||||||
эту |
систему, |
все |
|
силы, |
действующие |
на |
него |
со |
стороны |
внеш |
||||||||
них |
по .отношению |
|
к |
систаие |
тел, |
В З А И М Н О уравновешиваются г |
|
|||||||||||
В изолированной |
система |
следует |
учитывать |
тоДЬко силы |
в з а |
имодействия ма.кду входящими в нее телами, называемыми внут
ренними |
силами. |
|
|
|
|
|
||
|
Строго |
говоря изолированных систем ё природе не сущест |
||||||
вует. |
|
Но в |
ряде |
случаив, |
кѳгдв силы |
взаимодействия * 8 Л с |
М С |
|
темы |
с |
внешними |
телаии |
НАШ но |
сравнению о внутри н |
- |
||
ними |
силами, |
систаиу |
тел |
мо.ѵно счи/ать изолированной. |
|
|||
|
Из |
равенства 4-6 |
следует: |
|
|
|||
|
|
|
ГЛ., |
|
CL 2. |
(47) |
|
|
|
|
|
т |
г |
|
CL, |
|
|
|
|
|
|
|
|
При взаимодействия двух тел получаемые ими ускорения ооратыо пропорциональны массам тел и направлены в противо - Полочные стороны.
Подставлял |
значение сиш |
из формулы 43 в равенство 'Iß, |
|
получим; |
|
|
|
et I |
77 \ - . . |
d |
(48) |
|
|
|
ri изолирован вой системе «в^х взаимодействующих тел
га
прирост количества движения за единицу времени у одного тела равен убили количества движения за единицу времени у другого тела.
Перепишем равенство 48 в таком виде;
5 ИИ
Г п Д + Т П а г ^ = С 0 П 5 І . |
(40) |
Векторная сумма количеств движения в системе двух изо лированна тел остается постоянной во все время взаимодей ~
отвня (зааоц сохранения количества движения |
для система |
|||
двух тел)„ |
|
|
|
|
Если изолированная |
система состоит иа U |
- теп, то з а |
||
кон сохранения количества двил ѳнля молно записать так: |
||||
Ш.Д + гпхѴл |
+ |
тп,гі,+ • •- +• тпѴп- |
const |
|
иле |
|
|
|
|
( a n . |
. |
|
|
|
£ |
Ti^ZJi |
= |
COnst . |
(SO) |
tat
Уравнение 50 выражает закон сохранения количества дви жения: векторная £уима количеств движения тел, составляющих изолированную систему, с течением времени не изменяется. Из закона сохранения количества движения следует, что в изоли рованной системе.тел в результате взаимодействия происходит лишь пврераспрадвланііэ количества движения между телами. Ори внутреннем взаимодействии система тел как единое цепов ав мо жет изменить состояние своего движения,
§ 9. Применение законов динамики к ДЙИ...«НИН> тала
субыв а-, чей массой.
Вряд* случаев в процессе движения тела изменяется не
только |
скорость |
движения |
тела, но я его масса, причем |
масса |
мOUÏT |
как увеличиваться, |
так и уменьшаться. Например, |
погруз- |
|
, ка и выгрузка |
платформы на ходу, полет ракеты, расходу - |
|||
шщ«Й хопдиво при своем движении и т . п . |
|
|||
Теория такого движения разработана И.В< Мещерским и |
||||
а.3.Циолковским, |
к.3.Циолковский применил эту теорию |
к тех- |
мичѳскоыу проектированию межпланетного |
|
корабля. |
|
|
|||||||||||||
|
|
Рассмотрим основные поло-пения теории движения тепа с |
|||||||||||||||
переменной |
массой |
на примере |
движении |
ракеты. |
|
|
|
||||||||||
Введен обозначения:М- масса |
ракеты |
с |
топливом |
в момент в р е |
|||||||||||||
мени |
j t |
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
U |
- |
скорость |
ракеты с |
типливом |
итносительно |
Земли |
|||||||||
в |
момент |
времени |
Ь |
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
d |
fA |
- |
масса, |
отделившаяся от ракеты |
за время |
dt |
, |
|||||||||
ввидв_гаэов, образовавшихся |
при сгорании |
топлива; |
|
|
|||||||||||||
|
|
Т), |
- |
скорость истечения газов относительно земли; |
|||||||||||||
|
|
|
|
масса ракеты в момент времени ( |
|
|
|
|
|||||||||
(z) |
+ d\))~. |
скорость |
ракеты относительно |
Земли в момент време |
|||||||||||||
ни |
( t + dt |
) . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
Будем рассматривать ракету и газы, |
отделившиеся |
от ракеты, |
|||||||||||||
как изолированную систему, Применим к этой системе закоа |
|||||||||||||||||
сохранения |
количества движения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
ГАѴ |
- ( M -d/A){V |
+ |
dV) |
|
|
+d!AV, |
|
|
|||||||
|
|
ГАѴ |
= fAV-dfAti-t- |
|
|
|
|
|
|
tAdtJ-dtAdïï+dHVÏ |
|||||||
|
|
Пренебрегая |
ввиду малости величиной |
dlAdx) |
, |
подучим! |
|||||||||||
|
|
|
fAdV |
|
-+ d n i v , |
— ѵ) |
— о . |
|
|
|
|
||||||
"О, |
D = |
С |
- |
скорость истечения |
газов |
относительно |
|||||||||||
корпуса |
ракеты |
|
ГА <±Ѵ -t- |
dtA |
С |
— Q |
|
• |
(51) |
|
|
||||||
Разделив обе части формулы (5х) на |
d t |
|
, |
получим! |
|||||||||||||
|
M |
dV |
_ |
dtA |
TT* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
слагаемое |
Fp = |
— С |
|
называется |
реактивной |
силой. |
|||||||||||
|
|
Уравнение |
52 можно записать |
таким |
образом: |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
d V = - C |
|
[ |
|
|
|
|
(53) |
|
|
При постоянном |
режиме |
работы |
двигателя скорость С «cpnst. |
интегрируя вирами ниѳ |
53 и, |
считая, |
что в начальный момент |
времени Ц = üQt а скорость |
V ~ Ѵа , подучим: |